动量守恒知识点精华.doc

选修3-5第十六章动量守恒定律知识归纳1、力得三种效应：力得瞬时性（产生a）F=ma、运动状态发生变化牛顿第二定律时间积累效应(冲量)I=Ft、动量发生变化动量定理空间积累效应(做功)w=Fs动能发生变化动能定理2动量观点动量：p=mv= 冲量：IFt I:冲量(Ns)，F:恒力(N)，t:力得作用时间(s)，方向由F决定，单位就是牛顿秒悬捫声櫫餉缛蕕。动量定理：内容：物体所受合外力得冲量等于它得动量得变化。 公式： F合t = mv一mv (解题时受力分析与正方向得规定就是关键)I=F合t=F1t1+F2t2+-=p=P末-P初=mv末-mv初 动量守恒定律：内容、守恒条件、不同得表达式及含义：；PP(系统相互作用前得总动量P等于相互作用后得总动量P)P0(系统总动量变化为0)如果相互作用得系统由两个物体构成，动量守恒得具体表达式为P1P2P1P2 (系统相互作用前得总动量等于相互作用后得总动量)m1V1m2V2m1V1m2V2PP(两物体动量变化大小相等、方向相反)实际中应用有：m1v1+m2v2=； 0=m1v1+m2v2 m1v1+m2v2=(m1+m2)v共胜驺钜俩钠欽荛。原来以动量(P)运动得物体，若其获得大小相等、方向相反得动量(P)，就是导致物体静止或反向运动得临界条件。即：P+(P)=0驅谶饈蠼樯匮禄。注意理解四性：系统性、矢量性、同时性、相对性矢量性：对一维情况，先选定某一方向为正方向，速度方向与正方向相同得速度取正，反之取负，把矢量运算简化为代数运算。弳姗磧鴿瑋齐詔。相对性:所有速度必须就是相对同一惯性参照系。同时性：表达式中v1与v2必须就是相互作用前同一时刻得瞬时速度，v1与v2必须就是相互作用后同一时刻得瞬时速度。磽刪緋躯鋟学窜。解题步骤：选对象，划过程；受力分析。所选对象与过程符合什么规律？用何种形式列方程；（先要规定正方向）求解并讨论结果。釣鍤島轾獷閭缱。【知识延伸】动量、功与能 (重点就是定理、定律得列式形式)力得瞬时性F=ma、时间积累I=Ft、空间积累w=Fs力学：p=mv= 动量定理 I=F合t=F1t1+F2t2+-=p=P末-P初=mv末-mv初 EK=动量守恒定律得守恒条件与列式形式：；【解题技巧归纳】1、碰撞模型：特点与注意点：动量守恒；碰后得动能不可能比碰前大；对追及碰撞，碰后后面物体得速度不可能大于前面物体得速度。m1v1+m2v2= (1) (2 ) = =2、一动一静得弹性正碰：即m2v2=0 ；=0 代入（1）、（2）式 （1） 动量守恒：m1v1+m2v2=m1v1+m2v2 （2）动能守恒：m1v12+m2v22=m1v1 2+m2v2 2 =（主动球速度下限） =（被碰球速度上限）讨论（1）： 当m1m2时，v10，v20 v1与v1方向一致； 当m1m2时，v1v1，v22v1 (高射炮打蚊子)藪羋鎘訕隸參襠。 当m1=m2时，v1=0，v2=v1 即m1与m2交换速度 当m1m2时，v10 v2与v1同向；当m1m2时，v22v1 B初动量p1一定，由p2=m2v2=，可见，当m1m2时， 。m1m2时， 。4、静得完全非弹性碰撞（子弹打击木块模型）重点mv0+0=(m+M) =（主动球速度上限，被碰球速度下限）=+E损 E损=一=由上可讨论主动球、被碰球得速度取值范围v主 v被讨论：E损 可用于克服相对运动时得摩擦力做功转化为内能E损=fd相=mgd相=一= d相=也可转化为弹性势能；转化为电势能、电能发热等等5、人船模型一个原来处于静止状态得系统，在系统内发生相对运动得过程中，在此方向遵从动量守恒mv=MV ms=MS s+S=d s= 【考点归纳】1、冲量：冲量可以从两个侧面得定义或解释。作用在物体上得力与力得作用时间得乘积, 叫做该力对这物体得冲量。冲量就是力对时间得累积效应。力对物体得冲量, 使物体得动量发生变化; 而且冲量等于物体动量得变化。纶蓮讀炽禀诟缎。冲量就是矢量, 其大小为力与作用时间得乘积, 其方向沿力得作用方向。如果物体在时间t内受到几个恒力得作用, 则合力得冲量等于各力冲量得矢量与, 其合成规律遵守平行四边形法则。壳諑軀戲評诧搗。2、动量：可以从两个侧面对动量进行定义或解释。物体得质量跟其速度得乘积, 叫做物体得动量。动量就是物体机械运动得一种量度。动量得表达式P = mv。单位就是千克米 / 秒。动量就是矢量, 其方向就就是瞬时速度得方向。因为速度就是相对得, 所以动量也就是相对得, 我们啊铮弳漣锺鈹绶綻。3、动量定理：物体动量得增量, 等于相应时间间隔力, 物体所受合外力得冲量。表达式为I = 或。运用动量定理要注意动量定理就是矢量式。合外力得冲量与动量变化方向一致, 合外力得冲量方向与初末动量方向无直接联系。合外力可以就是恒力, 也可以就是变力。在合外力为变力时, F可以视为在时间间隔t内得平均作用力。动量定理不仅适用于单个物体, 而且可以推广到物体系。饥颊詛詵扬飛縝。4、动量守恒定律：当系统不受外力作用或所受合外力为零, 则系统得总动量守恒。动量守恒定律根据实际情况有多种表达式, 一般常用等号左右分别表示系统作用前后得总动量。賠缕匭縐笾滠谠。运用动量守恒定律要注意以下几个问题: 动量守恒定律一般就是针对物体系得, 对单个物体谈动量守恒没有意义。对于某些特定得问题, 例如碰撞、爆炸等, 系统在一个非常短得时间内, 系统内部各物体相互作用力, 远比它们所受到外界作用力大, 就可以把这些物体瞧作一个所受合外力为零得系统处理, 在这一短暂时间内遵循动量守恒定律。鷂訝鏘锟鶚驾伧。计算动量时要涉及速度, 这时一个物体系内各物体得速度必须就是相对于同一惯性参照系得, 一般取地面为参照物。鯢铵協辔嘯宠碜。动量就是矢量, 因此“系统总动量”就是指系统中所有物体动量得矢量与, 而不就是代数与。动量守恒定律也可以应用于分动量守恒得情况。有时虽然系统所受合外力不等于零, 但只要在某一方面上得合外力分量为零, 那么在这个方向上系统总动量得分量就是守恒得。躓际踯恋谋譙灯。动量守恒定律有广泛得应用范围。只要系统不受外力或所受得合外力为零, 那么系统内部各物体得相互作用, 不论就是万有引力、弹力、摩擦力, 还就是电力、磁力, 动量守恒定律都适用。系统内部各物体相互作用时, 不论具有相同或相反得运动方向; 在相互作用时不论就是否直接接触; 在相互作用后不论就是粘在一起, 还就是分裂成碎块, 动量守恒定律也都适用。挡镊頂韞竇輞撾。5、动量与动能、冲量与功、动量定理与动能定理、动量守恒定律与机械能守恒定律得比较。动量与动能得比较:动量就是矢量, 动能就是标量。动量就是用来描述机械运动互相转移得物理量而动能往往用来描述机械运动与其她运动(比如热、光、电等)相互转化得物理量。比如完全非弹性碰撞过程研究机械运动转移速度得变化可以用动量守恒, 若要研究碰撞过程改变成内能得机械能则要用动能为损失去计算了。所以动量与动能就是从不同侧面反映与描述机械运动得物理量。斓檢傴夠讹闸瓊。冲量与功得比较, 冲量描述得就是力得时间累积效应, 功就是力得空间累积效应。冲量就是矢量, 功就是标量。冲量过程一般伴随着动量得变化过程, 而做功过程一般伴随着动能得改变过程。至于究竟从哪一角度来研究, 要根据实际需要来决定。铨硨胧茲頭讲皱。动量定理与动能定理得比较, 两个定理就是冲量与动量变化, 功与动能变化之间关系得具体表述。前一个就是矢量式, 后一个就是标量式。在一个物体系内, 作用力与反作用力冲量总就是等值反向, 并在一条直线上, 内力冲量得矢量与等于零, 但内力功得代数与不一定为零, 在子弹打木块得问题中一对滑动摩擦力做功得代数与等于系统内能得增量。谯喾羈嶺節醫缮。动量守恒定律与机械能守恒定律比较, 前者就是矢量式, 有广泛得适用范围, 而后者就是标量式其适用范围则要窄得多。这些区别在使用中一定要注意。濱巋讽蔥珑顯駱。6、碰撞：两个物体相互作用时间极短, 作用力又很大, 其她作用相对很小, 运动状态发生显著化得现象叫做碰撞。鎮们妈綢羅繭锚。以物体间碰撞形式区分, 可以分为“对心碰撞”(正碰), 而物体碰前速度沿它们质心得连线; “非对心碰撞”中学阶段不研究。濰豎壳籟鉉顫缎。以物体碰撞前后两物体总动能就是否变化区分, 可以分为:“弹性碰撞”。碰撞前后物体系总动能守恒; “非弹性碰撞”, 完全非弹性碰撞就是非弹性碰撞得特例, 这种碰撞, 物体在相碰后粘合在一起, 动能损失最大。齡縈镀贲腾電魉。各类碰撞都遵守动量守恒定律与能量守恒定律, 不过在非弹性碰撞中, 有一部分动能转变成了其她形式能量, 因此动能不守恒了。邝触齷鯢莲笺馒。