红外热成像基础知识.pdf

本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 1-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 什么什么是是红外红外热成像热成像？从目标到红外热图从目标到红外热图 如图所示，左边是一张热像片，右边是与之相对应的普通照片。这也是红外线应用的一例。热像片或热图和普通相片的关系紧密。当我们试着解释热图如何形成时，很容易看到它与普通摄像术的相似之处。在我们生活的这个世界里，绝大多数时间我们被各种类型的光所包围。也许我们不是总记着，但是这些光几乎无例外地来自很热的源物体。最通常的来源是太阳。然而，热的源物体可以是白炽灯，光弧，火花以及事实上的任何物体，只要它们发射辐射。想想图中的灯泡。实际上这是种特殊的高亮度灯泡，用于机场等处。此灯泡外壳的温度极高。关掉电源，灯灭了。用手不接触灯泡来感觉，可以感到关灯后灯泡可以热很长一段时间。灯泡关掉了，但热辐射会持续挺长一段时间。事实上温度超过绝对零度即 273 C 的物体都辐射热。热红外成像是借助于目标的热辐射以得到其热图的一项技术。热辐射的性质在很大程度上和可见光的性质相同或相似。热红外成像使我们人类可以看见并理解热像仪所“看到”的。即象一张不同灰度或不同色彩的照片。它不仅可以帮助我们看热的变化，还是量化这些变化的一项技术。25.7癈36.3癈30357 8.7 癈9 3 9.1 癈5 0 0SP0 1:9 1 5.7 癈SP0 2:8 0 9.7 癈本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 2-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 手的温度约为 32 C，桌面温度为 21 C。如果我们对桌面近距离观察，可以发现一些来自手上的反射。这些反射看上去要比桌子的其他部位的温度略为高些。当然，热像仪不仅接受目标的直接辐射，还接受别的目标在被热像仪记录之前反射的辐射。因为热像仪离目标有一定的距离，目标辐射到达热像仪前要通过空气，所以目标辐射会受到一定程度的影响。最后辐射到达热像仪。热像仪有物镜，它使热辐射聚焦到热辐射感受器上。此感受器称为红外探测器。探测器把入射的辐射转换成电信号，进而被处理成可见图像，即热图。整个过程可用下面的方式图解：何为热辐射何为热辐射 热辐射与可见光关系紧密，都属于所谓的电磁辐射。我们对多种电磁辐射都熟悉，如：无线电，雷达，可见光，X 射线等。它们有相同的性质，以相同的速度、300 000 km/sec,即光速传播。目标 空气影响 热像仪 热图 21.1癈34.6癈253032 21 22 15 mm 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 3-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 不同的电磁波有各自不同的特性。因而，依据辐射的波长它们分成许多组。红外线这个术语历史上源于这样一个事实，即红外光谱始于红色可见光的末尾处。热红外成像利用了红外光谱波段。短波的终点分界线位于可见光感知的极限，即深红处。长波段的终点，它在毫米波段融入微波无线电波。红外线波段一般分为四个子波段，它们分界线的选择有随意性，在各个国家略有不同。它们包括：近红外线 0.75 3 m 中红外线 3 6 m 远红外线 6 15 m 极远红外线 15 1000 m“热”红外线是可以被热像仪感知、利用的红外线。波长大概介于 2-13 m 之间，这主要取决于探测器的类型。目标目标 基础红外物理基础红外物理 目前已经证实有一种不可见的辐射叫做红外辐射。这种辐射的性质和可见光的性质本质上相似。本章的目的是弄清楚该辐射的特性，目标如何发射该辐射，可能如何以不同的方式，数学的，图表的，来描述该辐射。所有物质以覆盖很宽波段的电磁波的形式辐射能量。辐射能量的强度很大程度上随波长而变化。如果目标很热，炽热，则很大一部分辐射以可见光的形式发射。如果目标温度低于约 500 C，则其辐射完全位于红外线波段。可见光辐射的能量强度太弱，人们感觉不到。物体不仅只发射辐射。所有物体都暴露在入射辐射中。这辐射可以是来自我们所关注的目标周围的任何物体。入射到目标的辐射受到目标的三个“反作用”。它可以被目标吸The electromagnetic spectrum 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 4-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 收从而使目标升温；它能被目标反射；它还能穿过目标，即被目标透射。当目标透明时发生透射，如窗口，相机的光学部件等。从此图导出下面的方程：W=W+W+W 简化为：1=+象大多数数学公式一样用希腊字母表示。这里 =alfa,=ro，=tau。让我们来考虑一个目标。假如此目标的辐射特性可以用下面的式子来描述：=0 那么目标没有透射发生，它不透明。大多数物体如此。相对地，完全镜面反射所有的入射辐射，即：=1 这时既没有辐射被吸收也没有被透射，可得：=0 且 =0 从而，对于一个完全镜面，下式成立：反射辐射反射辐射=入射辐射入射辐射 类似地，假设目标有如下性质：=0 且 =0,即：既无反射辐射也无透射辐射 这个性质的结果是 =1。这意味着入射辐射 100%被吸收。此物体称为绝对黑体。绝对黑体吸收所有的入射辐射绝对黑体吸收所有的入射辐射 通常我们考虑的辐射是指可见光和红外线。在现实世界中没有完全透射，完全反射或完全吸收入射辐射的物体。这样的物体只存在于数学术语中。然而，有些物体在上述某方面非常近似于完全。有近似完全镜面，好的可以反射约 98%的入射辐射。为得到尽可能高的透射性能而设计的镜头对某一有限波段来说可透过高达 99%的入射辐射。入射辐射 W 反射辐射 W 吸收辐射 W 透射辐射 W 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 5-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 同样也不存在绝对黑体。科学上造出了吸收约 99.97%入射辐射的黑体，有时甚至更高，但我们周围的大部分物体同时发生吸收，反射和透射反应。绝对黑体绝对黑体 绝对黑体对热红外成像非常重要。完全吸收体也是完全辐射源完全吸收体也是完全辐射源。这就是著名的基尔霍夫定律（Kirchhoffs Law）。物体的辐射特性由 来表示，即物体的辐射系数。Kirchhoffs law 的数学公式表述为：=二者随波长而变化，因而表达为：()=(),表示波长 上式 1=+可变为 1=+，对不透明的物体(=0)简化为：1=+或 =1-，即 反射率=1 辐射系数 而且，在相同的环境、相同的温度下，没有比黑体、即完全辐射体，能辐射更多能量的物体。（绝对）黑体的辐射特性可以用数学表达式表达。普朗克定律普朗克定律 Plancks law 黑体的辐射强度由普朗克定律表达。该定律的数学形式复杂，因而用曲线来说明。该定律说明黑体每单位波长和波谱区域的辐射量光波辐射量(W/m2x m)。我们可以看到图中有几条曲线，每条曲线对应某一黑体温度，温度越高，辐射强度越强。室温附近温度的黑体对应的曲线见下图。Blackbody spectral radiant emittance Visible light 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 6-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 可以看到黑体辐射覆盖很宽的波谱，但它们有各自不同的辐射强度最大值。最大值处的波长可以计算出来。这公式就是著名的威恩位移定律，表达为 max=2898/T T：物体的绝对温度，开氏温标测量(K)max：最大强度的波长 我们可以考虑的一个例子是太阳的温度。在其温度约为 6,000 K 时，max 将是2898/6000 0.5(m)，碰巧在可见光波谱的中央，实际上这是人眼 所感觉的最强的可见光。从表达普朗克定律的上面两图上可以看到 30 C 的物体辐射最强时的 max 约为 10 m，而 1000 C 物体辐射最强时的 max 约为 2.3 m，其强度为 30 C物体的 1,400 倍。相当大的辐射能量在可见光波段。史蒂芬史蒂芬-波尓兹曼定律（波尓兹曼定律（Stefan-Bolzmanns law）从 Plancks law 推导，物体总的辐出能量可以计算出来。此定律适用于黑体，形式如下：W=T4 W/m2 叫做 Stefan-Bolzmann 常数(5.67 x 10-8 W/m2K4)。一个例子是人类自身，温度为 300 K，每平方米面积辐射的能量约为 500 W。人体的有效辐射面积约为 1 m2，因而它大约辐射 kW的能量相当可观的热流失。辐射系数辐射系数 Blackbody spectral radiant emittance radiant emittance 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 7-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 我们已经看到不同物体有不同的辐射性能。虽然理想的黑体辐射源实际很少存在，但物体的辐射特性通常还是相对于黑体（一个完全辐射体）来描述的。黑体的辐射能量表示为 Wbb，同温度的“普通”物体的辐射能表示为 Wobj，用两者的比值描述物体的辐射系数 。=它介于 01 之间。物体的辐射性能越好，其 越高。一个物体对所有的波长都有同一的辐射系数 ，则称该物体为灰体灰体。因而，对灰体来说，Stefan-Bolzmanns law 形式如下：W=T4 W/m2 这说明灰体辐射的总能量相对于黑体辐射的总能量以辐射系数 为比例而减小。对比下图两曲线：大部分物体既非黑体也非灰体，其辐射系数 随波长而变化。因为红外热成像只在有限的波段操作，这使得在实际上把物体当作灰体成为可能。下面你将看到这样一个例子，例中物体的辐射系数很大程度上随波长而变化。这样的物体叫做选择性辐射体。下图，沿着表示玻璃辐射系数的红线，可以看到，在波长到约 2.3 m 之前 非常低，在 58 m 波段辐射系数非常高，约 0.95。从图中也可以看到反射和透射随波长的变化。当然，很明显测量玻璃的好的波段位于 58 m，此处玻璃表现得象灰体。Wobj Wbb 波长（m）光谱辐射能 黑体辐射源,=1 灰体辐射源,1 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 8-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 从而，很好的选择性辐射体玻璃在某些波段表现得很象黑体，而在别的波段则相反。典型的辐射系数值典型的辐射系数值 利用热像仪获得的 的值实际上是热像仪所覆盖波段的 的平均值。本章最后附有常见材料的辐射系数表。大气的影响大气的影响 目标与热像仪之间是大气。红外辐射通过大气时会有什么发生？大气对红外辐射的影响在很大程度上与辐射的波长有关。我们知道，大气通常能很好地透过可见光。我们当然还知道，雾、云、雨和雪能使我们看不见远处的物体。同样的道理适用于红外辐射。下面的曲线图表示大气对可见光和红外辐射的衰减。辐射的通道越长，最终撞击红外热像仪的辐射越少。大气的衰减作用不仅由水蒸汽和别的气体造成，也由各种微粒引起，如：灰尘、冰雪（雪和冰晶）。气体分子吸收辐射，固体微粒散射辐射。Wavelength in m Sichtbares Licht234156710%20%30%40%50%60%70%80%90%100%Wellenl鋘ge 祄0%891011121413Reflexion 1516Transmission Emission Reflexion Transmission Emission Emission Transmission SW 2-5.5 祄LW 8-12 祄TGL-FilterGHT-FilterReflexion 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 9-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 大气的衰减很大程度上取决于波长。对一些波长来说，通过几千米的距离其衰减还是很小，而对另一些波长来说，几米的距离，辐射就衰减得近似于零。为了红外热图的测量，我们只有利用所谓的“大气窗口”。从下图我们可以发现介于 2-5m 的短波窗口短波窗口和介于 8-14 m 的长波窗口长波窗口。大气衰减阻止了初始总辐射到达热像仪。如果不利用校正措施，那么随着距离增大，测量的温度读数越来越偏小，请看下图。所有的 FSI 的红外热像仪都补偿了（校正了）这种衰减。Atmospheric attenuation868788899091012345678910Distance mTemperature 癈癈 红外热像仪红外热像仪 从原理上讲，热像仪包括两部分：光学部件和探测器。光学部件使目标的红外辐射集中到探测器上，探测器对之成像。光学材料光学材料 红外辐射和可见光的性质一样能折射和反射。因而，红外热像仪的光学部件设计方法和普通相机的相似。用于普通相机的玻璃对红外线的透射程度不够好，因而不能用于红外热像仪。所以必须寻找别的材料。对红外线透明的材料一般对可见光不透明。象硅和锗就通常对可见光不透明。Longwave 8-12m Shortwave 2-5 m 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 10-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 从图中可以看出，这两种材料可以作为 SW 和 LW 光学材料。通常，硅用于 SW 系统而锗用于 LW 热像仪。硅和锗有好的机械性能，即不易破裂，它们不吸水，可以用现代车削法加工成镜头。折射和反射折射和反射 根据第四页的插图，入射到某透明介质上的辐射被分解成三部分：吸收辐射，反射辐射和透射辐射。让我们只考虑反射和透射部分。看下图：如果辐射从稀的介质进入浓密的介质，例如当红外辐射从空气撞击红外热像仪的光学部件，折射发生，如图所示。材料的折射指数决定 和 之间的关系。折射指数表示为 n。对空气，说得更准确些是对真空 来说，其值为 1.0。介质越密其值越高。锗的为 4。一般地，折射指数是位于 14之间的某一值。高的折射指数有利于获得薄的镜头。然而其反射百分比也高，这意味这每当红外辐射通过镜头时强度都会受损失。下表表示取决于折射指数的入射的反射百分比。此表对空气-镜头，镜头-空气界面有效。n 1.5 2 2.5 3 3.5 4 R%4 11 18 25 31 36 这对每次从空气到镜头的转换有效，反之亦然。如果系统有两个锗镜头，则将会有四个空气-镜头转换，这样一来总的辐射损失将会非常大以至于只有最初辐射的 20%透过镜头。热像仪的光学部件不仅仅只有两个镜头。为避免系统的这部分相当可观的辐射损失，我们必须减少每个镜头造成的损失。这个问题可用在镜头上镀膜的方法来解决。抗反射膜抗反射膜 就波长 2 m 的辐射而言，锗的折射指数为 n=4。把一层厚度约为 0.25 m（非常薄），n=2 的薄膜镀到锗镜头上，当然薄膜必须是透明的，这样镜头将达到几乎完全透射。请看下图，它表示镀有抗反射膜的锗玻璃的反射性能。入射辐射 反射辐射 透射辐射 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 11-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 从上图可见，每个转换的反射在=4 处约为 20%。上图的镀膜称为 峰值镀膜（peak-coating）。当然，此例我们只是得到特定波长的近似完全透射。通过互相平衡的多层镀膜，镜头可以对一个宽波段进行透射。这称为多层镀膜。从而使更多的辐射能量透射进入热像仪，最终热像仪获得高的辐射强度。看下图：从上世纪 80年代初起，所有的 AGEMA红外热像仪就有多层镀膜这一特点。光学滤片光学滤片 提高透射性到近似 100%的方法可以反向运用。通过量度镀膜的光学性能，使得抑制某些波长波段的透射成为可能。用这个方法就可以制造不同特色的滤片。以玻璃为例。下图是三种玻璃的透射性能曲线。在低于 3 m 波段 玻璃的透射性能非常高，而在高于 5 m的波段玻璃的透射性能非常低。如果利用一片只在 5 m附近透射的滤片，玻璃的表面温度就可以被测出。在此波段没有辐射通过玻璃，因而我们可以断定没有来自玻璃后面的辐射被测量。实际上，这样的滤片只透过 5.03 m.附近的波谱。5 10 15%Reflection One-layer coating n=2 2 3 4 m Two layers Three layers Two layers Three layers 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 12-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 2 3 4 5 6 0 20 40 60 80 100 Wavelength Transmission Silica Corning Quartz 探测器探测器 对红外辐射敏感的元件称为探测器。这些年来，热像仪采用过许多不同类型的探测器。这些探测器不分类型都有一些典型特点。探测器对入射辐射的探测结果以电信号输出。这信号取决于入射红外辐射的强度与波长。大部分探测器都存在截止波长，这也很典型。如果入射辐射的波长长于探测器的截止波长，探测器将没有信号输出。在 1997 年以前，所有的探测器都是制冷型的，根据不同型号，低的至少制冷到70 C，更有甚者需制冷到 196 C。1997 年，AGEMA 公司在世界上首先生产出了新一代非制冷微量热型探测器热像仪：Thermovision 570，现在叫做 AGEMA 570。500 系列的另一种热像仪叫做 AGEMA 550，它使用制冷型探测器。二维焦平面列阵探测器(FPA)像素数 320 x240 光学系统 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 13-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 AGEMA 550 的探测器由斯特林制冷机制冷。这种 PtSi 探测器需制冷到196 C。它需要两分钟来制冷。作为“单一”探测器的换代品，在 1995 年 FPA 探测器被运用于所有的热像仪（AGEMA）上。AGEMA 550 的探测器有 320 x 240=76,800 探测器单元。随着非制冷探测器的出现，斯特林制冷机，这一昂贵精密的机械就成为多余物。对比上图和下图。非制冷探测器当然无须制冷。但它须要保持恒定的温度。因而，它配载一个热电制冷平台热电恒温器，使得探测器保持在约 30 C非常稳定的温度。非制冷非制冷 FPA 探探测器测器 320 x 240 热电稳定器热电稳定器 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 14-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 下图是 FPA 非制冷探测器的一小部分。单元间挨的很近。相邻单元中心之间距离称为间距，大约为 46 m。在此例中，FPA 探测器是有着 76,800 个单元的一个很小的探测器。每个单元以每秒 50 或 60 次的速率读取。探测器的非常小的尺寸使得对探测器芯片的读出电子积分成为必然。小尺寸的微量热探测器、免装斯特林制冷机和其它可移动部件，这使得 AGEMA 570成为最轻的便携式红外热像仪。而且绝对静音。公平地讲，在 1997年 AGEMA 570 代表着当时热像仪的最新发展。就像 FPA 也叫做凝视列阵一样，探测器单元“凝视”目标，每次被读取后它开始凝视目标直到再次被读取。如果读取频率为 50 Hz，则所谓的积分时间可以接近 1/50 秒，即 20 毫秒。对比于老的扫描技术（一些用途的热像仪还在采用），它们的积分时间是 FPA 的2000 倍长。因为探测器的灵敏度很大程度上取决于积分时间，这就使得利用灵敏度非常低的 PtSi 和微量热计做探测器材料成为可能。总的系统响应总的系统响应 正如我们所知，热像仪系统的灵敏度取决于许多因素。可以做系统的总响应曲线来描述系统的性能。这条曲线同时也描述了探测器和光学部件的影响，还解释了大气窗口的选择。见下图：此图表示系统对波长的相对响应曲线。FPA 单元单元 控制在室温附近这一定点的热电稳定器控制在室温附近这一定点的热电稳定器 锗窗口，长通截止波长 7.5 m 热电稳定器 FPA 工作室 真空 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 15-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 234156710%20%30%40%50%60%70%80%90%100%Wavelength 祄Relativesensitivity0%89101112131415161718Mikrobolometer(AGEMA 570)MCT-LW(AGEMA 900 LW)PtSiMCT-SW(AGEMA 900 SW-TE)PtSi+SRX(AGEMA 550)蓝线表示 PtSi 探测器的 AGEMA 550 热像仪在 3.6 5m波段有一敏感区间，红线表示微量热探测器的 AGEMA 570 热像仪的敏感范围。绿线和黑线表示 AGEMA 900 LW 和AGEMA 900 SW热像仪的敏感波谱。AGEMA 570 热像仪在约 8.5 m处灵敏度最高，而 AGEMA 550 热像仪在约 3.6 m处灵敏度最高。通常系统的灵敏度是以目标温度为 30 C 时的 NETD 来表示。NETD 意思是躁声等效温差，其内涵是与系统的躁声给出同样信号的温差。所有 AGEMA 500 系列热像仪的NETD 在目标温度为 30 C 时都为 0.1 C。必须指出目标（黑体）温度是 30 C，这一点很重要。因为系统的灵敏度当目标温度升高时则提高，目标温度降低时则降低。红外热图红外热图 此图即本章首页的红外热图。它由 320 x 240=76,800 个点组成。每个点都由一个探测元产生。每点都有一个可以转换成温度的值，请看下图 图中的颜色一般称为“伪彩色”，“假彩色”。图像也可以用灰色调色标来表现。请看下例。25.7癈36.3癈3035本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 16-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 25.7癈36.3癈303525.7癈36.3癈3035可以看到面部热图旁边的温标完全相同。因而温度的表示确实不依靠于伪彩色。所以用彩色还是黑白来表示，这确实是个个人爱好问题。本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 17-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 常见辐射系数表常见辐射系数表 SW=2 5.6 m LW=8 12 m 材料 波长 温度 辐射系数 铝砖 Aluminium brick SW 17 0.68 铝（侵蚀严重）Aluminium,heavily weathered SW 17 0.83 0.94 铝箔 Aluminium foil 3 0.09 铝箔（亮）Aluminium foil(bright)0.04 铝盘（粗糙）Aluminium disk,roughened 3 0.28 石棉瓦（墙板）Asbestos slate(wallboard)0.96 普通的砖 Brick,common SW 17 0.81 0.86 红色装饰砖 Brick,facing,red SW 0.92 黄色装饰砖 Brick,facing,yellow SW 0.72 砖，砖石建筑 Brick,masonry 5 0 0.94 红砖 Brick,red 0.9 防水砖 Brick,waterproof SW 17 0.87 硬纸板，未加工 Chipboard,untreated SW 0.9 干的混凝土 Concrete,dry 5 36 0.95 混凝土，粗糙 Concrete,rough SW 17 0.91 0.97 铜，擦亮的 Copper,polished 3 0.03 铜，已退火 Copper,annealed 10 0.01 未处理的硬质纤维板 Fibre board(hard)untreated SW 0.85 纤维板（多空渗水），未处理 Fibre board(porous),untreated SW 0.85 装添物，白色 Filler,white SW 0.88 耐火砖 Firebrick SW 17 0.68 胶木 Formica LW 27 0.94 冻土 Frozen soil LW 0.93 玻璃 Glass 5.0 35 0.97 花岗岩，自然面 Granite,natural surface 5 36 0.96 砾石 Gravel LW 0.28 硬木，垂直纹理 Hardwood,across grain SW 17 0.82 硬木，顺着纹理 Hardwood,along grain SW 17 0.68 0.73 麻布，绿色 Hessian fabric,green SW 0.88 麻布，未着色 Hessian fabric,uncoloured SW 0.87 铁，严重生锈 Iron,heavily rusted SW 17 0.91 0.96 石灰石，自然表面 Limestone,natural surface 5 36 0.96 本资料为 FLIR公司红外热成像基础知识培训资料，如果转载请注明“转载资料来源于 flir公司”_ 18-IRSV.CN-18611194295/861052459970 V1.0 3M Nextel 2010 Velvet Coating SW 30 0.97 3M Nextel 2010 Velvet Coating:LW 30 0.94 黑色塑胶 Plastic,black SW 0.95 白色塑胶 Plastic,white SW 0.84 白纸 Paper,white SW 17 0.68 胶合板 Plywood SW 17 0.83 0.98 黑色电绝缘胶 Tape,electrical,insulating,black 5 35 0.97 以下有关辐射系数的几点必须注意：上表数值大多是在已知波段和目标的温度的条件下测得。通常，在类似的辐射系数表中，既不指出波段，也不指出目标温度，而代之以“一般情况”一词。不巧的是，我们认为这样的值不切实际，因为他们考虑的是整个光谱，大体上是从 0到，而很多材料在 SW和 LW 波段分别有不同的辐射系数。