理想流体平面势流.ppt

,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,理想流体平面势流,第一节 气体一维流动的基本概念,气体的状态方程,比定容热容和比定压热容,第一节 气体一维流动的基本概念,热力学过程,等温过程,dQ,=0,绝热过程,等熵过程,常数,常数,或者,第一节 气体一维流动的基本概念,声速和马赫数,第一节 气体一维流动的基本概念,略去二阶微量,由连续方程,由动量方程,(1),(2),由（,1,）、（,2,）得,第一节 气体一维流动的基本概念,流体的体积模量,代入声速公式得,由等熵过程关系式以及状态方程可得,代入声速公式得,第一节 气体一维流动的基本概念,马赫数,对于完全气体,马赫数通常还用来划分气体的流动状态,Ma,=1,Ma,1,Ma,1,亚声速流,声速流,超声速流,气体静止不动,气流亚声速流动,气流以声速流动,气流超声速流动,马赫角,第三节,气体一维定常流动的基本方程,连续性方程,能量方程,由热力学,代入,得,第四节 气流的三种状态和速度系数,滞止状态,同理,第四节 气流的三种状态和速度系数,考虑气体的压缩性与否及会带来多大误差,压缩性因子,第四节 气流的三种状态和速度系数,极限状态,气流膨胀到完全真空,所能达到的最大速度,极限速度,能量方程的另一种形式,第四节 气流的三种状态和速度系数,临界状态,或者,令,Ma,=1,第四节 气流的三种状态和速度系数,速度系数,当,v=v,max,时,M,*,与,Ma,的关系,用速度系数表示,第五节 气流参数和通道截面之间的关系,应用牛顿第二定律,同除以压强整理，并引入声速公式,对等熵过程关系式取对数后微分有,对完全气体状态方程取对数后微分,联立得,第六节 喷管流动的计算和分析,收缩喷管,得,质量流量,收缩喷管,整理得,喷管出口气流达临界状态,Ma,=,M,*=1,时,缩放喷管,流量,由连续方程求得,对等熵过程关系式取对数后微分有,第一节 气体一维流动的基本概念,第三节 气体一维定常流动的基本方程,的减小率会更大，故亚声声速气流速度增速加快；,第四节 气流的三种状态和速度系数,马赫数通常还用来划分气体的流动状态,第一节 气体一维流动的基本概念,在变截面管道中，摩擦的作用就相当于沿流动,第一节 气体一维流动的基本概念,的减小率会更大，故亚声声速气流速度增速加快；,第七节 实际气体在管道中的定常流动,由等熵过程关系式以及状态方程可得,第五节 气流参数和通道截面之间的关系,第三节 气体一维定常流动的基本方程,第四节 气流的三种状态和速度系数,第一节 气体一维流动的基本概念,第七节 实际气体在管道中的定常流动,第一节 气体一维流动的基本概念,第七节 实际气体在管道中的定常流动,比定容热容和比定压热容,第一节 气体一维流动的基本概念,考虑气体的压缩性与否及会带来多大误差,粘性气体的绝热流动微分关系式可表示为,第一节 气体一维流动的基本概念,第三节 气体一维定常流动的基本方程,第四节 气流的三种状态和速度系数,第四节 气流的三种状态和速度系数,第四节 气流的三种状态和速度系数,的减小率会更大，故亚声声速气流速度增速加快；,缩放喷管,面积比与压强比、马赫数的关系曲线,第七节 实际气体在管道中的定常流动,有摩擦的一维,定常绝热管流,运动微分方程,整理并略去二阶以上的无穷小量有,第七节 实际气体在管道中的定常流动,单位质量流体的损失可以表示为,粘性气体的绝热流动微分关系式可表示为,联立可导出,对比,第七节 实际气体在管道中的定常流动,在变截面管道中，摩擦的作用就相当于沿流动,方向的截面变化率发生变化。对于渐缩喷管，截面,的减小率会更大，故亚声声速气流速度增速加快；,对于渐扩喷管，截面的增大率减小，超声速气流增,速减慢。同时可以看出，在缩放喷管中临界截面不,在管道的最小截面上，而在,第七节 实际气体在管道中的定常流动,等截面管中压强降落的变化规律,等熵关系,联立方程求解,解上式,第七节 实际气体在管道中的定常流动,等直管道的流量可用以下公式作近似计算,最大管长,谢谢观看,谢谢观看,