检测技术及仪表.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第,2,章 温度的测量,本章介绍了温标的概念，然后按照测量方法的分类，分别介绍了各种测温方法和仪表：包括接触式测温仪表、非接触式测温仪表、新型温度传感器和仪表系列温度变送器。,返总目录,教学目录：,2.1,概述,2.2,接触式测温方法及仪表,2.3,非接触式测温方法及仪表,2.4,新型温度传感器,2.5,温度变送器,返总目录,2.1,概述,2.1.1,温度和温标,2.1.2,测温方法分类,重点,：几种常用温标的定义。,难点,：各种温标之间的换算。,重点,：分类原则、各种测温方法的优缺点。,返本章目录,返总目录,2.1.1,温度和温标,1.,温度的基本概念,温度是表征物体冷热程度的物理量。,2.,温度的测量,3.,温标,温标就是温度的数值表示方法。,温标的三要素,（,三个基本条件,）：,温度计、固定点和内插方程,。,4.,温标的传递,返本节目录,返本章目录,四种常用温标：,（,1,）摄氏温标（）,摄氏温标规定在标准大气压下，水的冰点为,0,，水的沸点为,100,，并将两固定点之间等分,100,份，每一份称为摄氏一度，一般用“”表示摄氏度数。,（,2,）华氏温标（）,华氏温标规定在标准大气压下，水的冰点为,32,，水的沸点为,212,，在这两个固定点之间划分,180,等份，每一份称为华氏一度，用“”表示。,华氏温标与摄氏温标有如下关系：,m=1.8n+32,式中，,m,、,n,分别表示华氏温度值和摄氏温度值。,2.1.1,温度和温标,返本节目录,返本章目录,（,3,）热力学温标（,K,）,热力学温标是建立在热力学第二定律基础之上的一种理想温标，它与物质性质无关。是纯理论性的，无法直接加以实现。,（,4,）,90,国际温标（,ITS90,）,ITS90,同时使用国际开尔文温度（符号,T,90,）和国际实用摄氏温度（符号,t,90,）。,T,90,与,t,90,的关系为：,t,90,=,T,90,273.15,式中，,T,90,的单位是开尔文（,K,），,t,90,的单位是摄氏度（）。这里摄氏度与开尔文温度分度值相同，即温度间隔,lK,等于,1,。,2.1.1,温度和温标,返本节目录,返本章目录,例题,例,2-1,已知某点温度为,10,，将该温度转换为华式温标和,90,国际温标。,解：,根据各种温标间的关系,m=,1.8,n,+32=(1.810+32)=50,T,90=,t,90+273.15=(10+273.15)K,=,283.15K,返本节目录,返本章目录,2.1.2,测温方法分类,1.,接触式测温,2.,非接触式测温,膨胀式温度计、压力式温度计、热电偶温度计、热电阻温度计等。,光学高温计、光电高温计、辐射高温计和比色高温计等。,返本节目录,返本章目录,见课本表,2-2,2.2.1,膨胀式温度计,2.2.2,压力式温度计,2.2.3,热电偶温度计,2.2.4,热电阻温度计,2.2,接触式测温方法及仪表,2.2.5,接触式测温实例,返本章目录,2.2.1,膨胀式温度计,1.,液体膨胀式温度计,液体膨胀式温度计是一种直读式的、应用最早的温度测量仪表，最常见的是玻璃管式温度计。,1,安全包,2,标尺,3,毛细管,4,感温包,图,2-1,玻璃管式温度计,返本节目录,返本章目录,2.,固体膨胀式温度计,（,1,）杆式温度计 （,2,）双金属式温度计,返本节目录,返本章目录,1,拉簧,2,摇板,3,指针,4,外壳,5,弹簧,6,测温管,7,传递杆,2.2.2,压力式温度计,测量原理：是基于封闭在容器中的液体、气体或某种低沸点的饱和蒸气受热后体积膨胀而使压力发生变化的性质。,返本节目录,返本章目录,1,温包,2,毛细管,3,基座,4,拉杆,5,外壳,6,扇形齿轮,7,弹簧管,8,齿轮轴,9,刻度盘,10,指针,重点,：,热电偶的基本定律应用、冷端温度补偿、热电偶的选型、安装。,难点,：,冷端温度补偿、热电偶的选型。,组成,:,由热电偶、连接导线和显示仪表（电位差计或动圈仪表）组成。,优点,：结构简单、制造方便、测量范围宽（,271.15,2800,）、热惯性小、精度高、适于远距离测量和便于自动控制等。,2.2.3,热电偶温度计,返本节目录,返本章目录,2.2.3,热电偶温度计,1.,热电偶的测温原理,2.,热电偶回路特性,3.,热电极材料,4.,热电偶的种类,5.,热电偶的结构形式,6.,热电偶的冷端温度补偿,7.,热电偶的实用测温电路,8.,热电偶的校验,返本节目录,返本章目录,1.,热电偶的测温原理,热电效应,：把两种不同材料的金属导体（或半导体）,A,和,B,连接成闭合回路，若两个接点温度,t,与,t,0,不相等，则回路中就会产生热电动势，这一现象称为热电效应（塞贝克效应）。,参比端（冷端或自由端）,热电势,热电极,A,热,电极,B,测量端,（热端或工作端）,返本节目录,返本章目录,（,1,）温差电动势,：,t,U,A,(t),t,0,U,A,(t,0,),U,A,(t,t,0,),tt,0,E,A,(t,t,0,)=V,A,(t)-V,A,(t,0,),1.,热电偶的测温原理,返本节目录,返本章目录,（,2,）接触电动势,1.,热电偶的测温原理,返本节目录,返本章目录,（,3,）热电偶回路的总电动势,返本节目录,返本章目录,结论：,1,）热电偶回路热电动势的大小，只与组成热电偶的导体材料及两端温度有关，而与热电偶的长度、热电极直径无关。,2,）若组成热偶回路的两热电极材料相同，无论两接点温度如何，由于两导体的电子密度相同，则不能形成接触电动势，而两个温差电动势大小相等，方向相反，回路中不能产生热电动势。,3,）如果热电偶两接点温度相同，热电偶回路总电动势为零。,4,）两个热电极材料确定后，热电偶的热电动势只与两端温度有关。,2.,热电偶回路特性,（,1,）中间导体定律,在热电偶回路中引入第三种导体，只要第三种导体两端的温度相同，则此第三种导体的引入不会影响热电偶回路的热电动势。,返本节目录,返本章目录,中间导体定律具有如下实用价值：,2.,热电偶回路特性,返本节目录,返本章目录,1,显示仪表,2,连接导线,3,热电极,A 4,热电极,B 5,液态金属,6,固态金属,（,2,）中间温度定律,中间温度定律具有如下实用价值：,1,）为在热电偶回路中应用补偿导线提供了理论依据。,2,）为制定和使用热电偶分度表奠定了基础。,返本节目录,返本章目录,例,2-2,用镍铬,镍硅（,K,型）热电偶测量炉温，热电偶的冷端温度为,40,，测得的热电动势为,35.72mV,，问被测炉温为多少,?,解：,查,K,型热电偶分度表知,E,(40,0)=1.611mV,测得：,E,(,t,40)=35.72mV,则：,E,(,t,0)=,E,(,t,40)+,E,(40,0)=(35.72+1.611)mV=37.33mV,查分度表知,t,=900.1,，则被测炉温为,900.1,。,返本节目录,返本章目录,（,3,）标准电极定律,实用价值：只要知道某两种金属导体分别与标准电极相配的分度表，就可以计算出这两种导体组成的热电偶的分度表。,返本节目录,返本章目录,3.,热电极材料,1,）热电动势及热电动势率要大，保证足够的灵敏度。,2,）热电特性最好是线性或近似线性的单值函数关系。,3,）能在较宽的温度范围内使用，物理、化学性质要稳定。,4,）要有高的电导率、小的电阻温度系数及小的导热系数。,5,）复制性要好，即用同一种材料制成的热电偶其热电特性要一致，这样便于制作统一的分度表。,6,）材料组织要均匀，具有良好的韧性，焊接性能好，以便热电偶的制作。,7,）资源要丰富，价格低廉。,返本节目录,返本章目录,4.,热电偶的种类,标准化热电偶,1,）铂铑,10,铂热电偶（,S,型）,2,）铂铑,13,铂热电偶（,R,型）,3,）铂铑,30,铂铑,6,热电偶（,B,型）,4,）,镍铬,镍硅热电偶（,K,型）,5,）镍铬硅,镍硅热电偶（,N,型）,6,）镍铬,康铜（,E,型）,7,）铁,康铜（,J,型）,8,）铜,康铜（,T,型）,返本节目录,返本章目录,5.,热电偶的结构形式,（,1,）装配式热电偶,（,2,）铠装型热电偶,（,3,）薄膜型热电偶,（,4,）快速微型热电偶,铠装型热电偶可,长达上百米,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,（,1,）补偿导线法,补偿导线,：,在,100,以下的温度范围内，热电特性与所配热电偶相同且价格便宜的导线，称为补偿导线。,补偿导线的作用,：就是延长热电极，即将热电偶的冷端延伸到温度相对稳定区。,补偿导线的型号,：,延伸型补偿导线,用于廉金属热电偶；,补偿型补偿导线,用于贵金属热电偶和某些非标准热电偶。,补偿导线的使用注意事项：,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,例,2-3,用镍铬,镍硅热电偶测量某一实际为,1000,的对象温度。所配用仪表在温度为,20,的控制室里，设热电偶冷端温度为,50,。当热电偶与仪表之间用补偿导线或普通铜导线连接时，测得温度各为多少,?,又与实际温度相差多少,?,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,解：,查,K,型热电偶分度表，得,E,(1000,0)=41.269mV,，,E,(50,0)=2.022mV,，,E,(20,0)=0.798mV,。,若用补偿导线,，仪表测得热电动势值为,E,(1000,20)=,E,(1000,0),E,(20,0)=40.471mV,查分度表得对应的温度为,979.6,若用铜导线,，仪表测得热电动势值为,E,(1000,50)=,E,(1000,0),E,(50,0)=39.247mV,查分度表得对应的温度为,948.4,两种方法测得的温度相差,31.2,，测量误差分别为,20.4,和,51.6,。,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,（,2,）冷端恒温法,1,）冰浴法,2,）恒温箱法,3,）恒温室法,返本节目录,返本章目录,1-,冰水混合物,2-,冰点器,3-,水银,4-,试管,5-,盖,6-,铜导线,7-,显示仪表,6.,热电偶的冷端温度补偿,（,3,）计算校正法,1,）准确计算校正法,根据中间温度定律，对测得热电动势进行修正。,适用于,实验室中用直流电位差计来测温的情况。,2,）近似计算校正法,K,的取值：,K,型热电偶，在,0,1000,范围内，,K,1,；,S,型热电偶，在,800,1300,，,K=,0.6,0.5,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,例,2-4,用分度号为,S,的铂铑,10,铂热电偶测炉温，其冷端温度为,30,，而直流电位差计测得的热电动势为,9.481mV,，试求被测温度。,再查该分度表得被测温度,t,=1006.5,。若不进行校正，则所测,9.481mV,对应的温度为,991,，误差,15.5,。,解：,查铂铑,10,铂热电偶分度表，得,E(30,0)=0.173mV,，由式（,2-5,）得,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,例,2-5,解：,在,l000,左右，铂铑,10,铂热电偶的校正系数可近似取,0.55,，因此按式（,2-9,）可得炉温,t,为,t=,t,+Kt,n,=(991+0.5530)=1007.5,与例,2-4,相比可以看出，近似计算法仅比准确计算方法相差,1,。这说明此种方法在一些精度要求不高的现场是可以使用的。,用,S,型热电偶测炉温，其冷端温度为,30,，显示仪表的指示值为,991,，试求炉温。,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,（,4,）仪表机械零点调整法,用热电偶测温时，若,t,0,=,t,n,0,，要使指示值不偏低，可先将显示仪表指针调整到相当于热电偶冷端温度,t,n,的位置上。,应用于,：一些精度要求不高、冷端温度不经常变化的情况下。,返本节目录,返本章目录,6.,热电偶的冷端温度补偿,（,5,）补偿电桥法,补偿电桥法是利用不平衡电桥产生的电动势来补偿热电偶冷端温度变化而引起的热电动势变化。,返本节目录,返本章目录,7.,热电偶的实用测温电路,（,1,）工业用热电偶测温的基本线路,（,2,）热电偶的串联,1,）热电偶的正向串联,若将多支热电偶的测量端置于同一测量点上构成热电堆（如辐射温度计），测量微小温度变化或辐射能时，可大大提高灵敏度。,返本节目录,返本章目录,7.,热电偶的实用测温电路,2,）热电偶的反向串联,将两支同型号的热电偶反接起来，可以测量两点间的温差。,注意：用这种差动电路测量温差时，两支热电偶的热电特性必须相同且成线性，否则会引起测量误差。,返本节目录,返本章目录,7.,热电偶的实用测温电路,（,3,）热电偶的并联,三支同型号的热电偶的并联线路，此时输入到显示仪表的电动势值为：,E,=(,E,1+,E,2+,E,3)/3,。,返本节目录,返本章目录,8.,热电偶的校验,（,1,）温度校验点,各种不同型号的热电偶必须在表,2-7,规定的校验点进行校验，且每个温度校验点应控制在,10,范围内。,表,2-7,工业用热电偶校验点温度,热电偶名称,校验点温度,/,铂铑,10,铂,600,，,800,，,1000,，,1200,镍铬,镍硅（镍铬,镍铝）,400,，,600,，,800,，,1000,镍铬,康铜,300,，,400,（或,500,），,600,返本节目录,返本章目录,8.,热电偶的校验,2,）校验用仪器与设备,返本节目录,返本章目录,1,、调压变压器,6,、切换开关,2,、管式电炉,7,、直流电位差计,3,、标准热电偶,8,、镍块,4,、被校热电偶,9,、试管,5,、冰点槽,8.,热电偶的校验,（,3,）校验方法,热电偶插入炉中的深度一般为,300mm,，热电偶的冷端置于冰点槽中以保持其为,0,。用自耦变压器来调节炉温，当达到预定校验点温度,10,以内，并且每分钟变化不超过,0.2,时，便可开始读数。,在每一个校验点上的读数不应少于四次。当同时校验几支热电偶时，其读数顺序：标准被检,l,被检,2,被检,n,被检,n,被检,2,被检,1,标准标准被检,l,的循环顺序读数，再进行数据处理。,返本节目录,返本章目录,8.,热电偶的校验,（,4,）数据处理,热电偶校验后进行数据处理时，一定要考虑,标准热电偶本身的测量值也有一定误差,，必须考虑这部分误差后计算出测量点的真实温度。,例,2-6,在,1000,下，测得被校,K,型热电偶的热电动势之算术平均值为,41.347mV,，二等标准,S,型热电偶的热电动势之算术平均值为,9.601mV,。该标准热电偶证书上写明，在测量端为,1000,、冷端为,0,时的热电动势为,9.624mV,。求此被校,K,型热电偶在,1000,时的误差，并验证是否合格。,返本节目录,返本章目录,8.,热电偶的校验,解：,查,S,型热电偶的分度表，,E(1000,0)=9.585mV,，则该标准热电偶的修正值为,9.6249.585=0.039mV,，,因此要把标准热电偶热电动势的算术平均值减去修正值：,9.6010.039=9.562mV,。,再查,S,型热电偶的分度表得,998,，即真实温度。,从,K,型热电偶的分度表中查得,41.347mV,相当于,1002,，所以此被校热电偶在,1000,时的误差为：,1002998=4,。,被校,K,型热电偶在,40,1300,的温度范围内，允许偏差为,0.75%|,t,|,，所以,49980.75%=7.5,。此热电偶在该校验点合格。,返本节目录,返本章目录,2.2.4,热电阻温度计,1.,热电阻,2.,半导体热敏电阻,重点,：标准化热电阻型号、选型，接线制。,难点,：接线制。,重点,：热敏电阻的特性及分类,。,返本节目录,返本章目录,1.,热电阻,（,1,）热电阻的材料与温度的关系,电阻温度系数与电阻比,W,100,=R,100,/R,0,的关系,可见：,W,100,越大，电阻丝的纯度越高，,值越大；,W,100,越小，电阻丝的杂质越多，,值越小，而且不稳定。因此，热电阻常用纯金属制成。,返本节目录,返本章目录,电阻温度系数是指温度每变化,1,的电阻值的相对变化量，用,来表示：,若导体的电阻与温度的关系是线性的，则,可用下式表示：,1.,热电阻,（,2,）热电阻的测温原理,当温度发生改变时，热电阻的阻值随之变化。通过变化的电阻值可间接地测得温度的变化量，这就是热电阻的测温原理。这种电阻随温度变化的特性可用如下三种方法表示：,1,）列表法（分度表）,2,）作图法（特性曲线）,3,）数学表示法,返本节目录,返本章目录,1.,热电阻,（,3,）热电阻的结构,普通工业用铂电阻和铜电阻由电阻体、引出线、绝缘管、保护管和接线盒等组成。,1,）电阻体（无感双绕法）,返本节目录,返本章目录,1-,外壳或绝缘体,2-,铂丝,3-,骨架,4-,引出线,（,3,）热电阻的结构,2,）热电阻的引出线：,两线制。方式简单，费用低引线电阻以及引线电阻的变化会带来附加误差。,三线制。可以较好地消除引线电阻的影响，测量准确度高于两线制，所以应用较广。,四线制。精度高，但是麻烦。,返本节目录,返本章目录,1,、热电阻,2,、引出线,3,、接线盒,4,、连接线,5,、显示仪表,（,4,）标准化热电阻,1,）铂电阻,优点,：铂是一种贵金属，具有准确度高、稳定性好、性能可靠以及抗氧化性很强。在,259.3467,961.78,的温域内以铂电阻温度计作为标准仪器。,缺点,：铂电阻的电阻值与温度为非线性关系，电阻温度系数,比较小，,。,工业用铂电阻温度计的使用范围：,200,850,分度号：,Pt10,、,Pt100,返本节目录,返本章目录,（,4,）标准化热电阻,2,）铜电阻,优点,：价格低廉，具有较大的电阻温度系数，材料容易提纯，具有较好的复制性，容易加工成绝缘的铜丝，铜的电阻值与温度的关系在测量范围内几乎是线性的。,缺点,：易氧化，氧化后即失去其线性关系。,工业用铜电阻温度计的使用范围：,50,150,分度号：,Cu50,、,Cu100,返本节目录,返本章目录,（,6,）热电阻的校验方法,R,t,=(,U,t,/,U,N,),R,N,返本节目录,返本章目录,1-,加热恒温器,2-,被检验电阻体,3-,标准温度计,4-,毫安表,5-,标准电阻,6-,分压器,7-,双刀双掷切换开关,8-,电位差计,将电阻体从保护管中抽出后，放入恒温器中，使之达到检验点温度并保持恒温，然后调节分压器使毫安表指示约为,4mA,。将切换开关倒向标准电阻,R,N,的一边，读出电位差计示值,U,N,；,然后立即将切换开关倒向被测热电阻,R,t,的一边，读出电位差计的示值,U,t,。,2.,半导体热敏电阻,1,）负温度系数热敏电阻,NTC,2,）正温度系数热敏电阻,PTC,3,）临界温度系数热敏电阻,CTR,（,1,）热敏电阻的特性及分类,返本节目录,返本章目录,1,、概念：,用金属氧化物或半导体材料作为电阻体的温敏元件。,其中：,PTC,、,CTR,一般是利用其在特定温度下电阻值急剧变化的特性构成温度开关器件；,NTC,一般用于温度检测。,2.,半导体热敏电阻,（,2,）热敏电阻的结构,返本节目录,返本章目录,（,3,）热敏电阻的特点,电阻温度系数大，灵敏度高，电阻率大；互换性差，部分产品稳定性不好,。,2.2.5,接触式测温实例,1.,固体表面温度的测量,（,1,）热电偶与被测表面的接触形式,返本节目录,返本章目录,2.2.5,接触式测温实例,2.,管道中流体温度的测量,主要误差,：导热误差。,（,1,）感温元件的安装要求,1,）把感温元件的外露部分用保温材料包起来。,2,）感温元件应逆着介质流动方向倾斜安装，至少应正交，切不可顺流安装。,3,）感温元件应有足够的插入深度。,4,）感温元件应与被测介质充分接触。,5,）应使测温管或保护管的壁厚和外径尽量小一些。,返本节目录,返本章目录,2.2.5,接触式测温实例,（,2,）应用实例分析,返本节目录,返本章目录,1-,蒸汽管道,2-,保温层,（,a,）中，热电偶逆着气流方向沿管道中心插得很深，热电偶外露部分很短，在安装部位有保温层，测量误差很小。,（,b,）热电偶插到管道中心，外露部分有保温层，测量误差为,-1,。,（,c,）热电偶保护管的直径及壁厚都较大，插入深度超过管道中心，误差增大到,-2,。,（,d,）没插到管道中心，误差为,-15 ,。,（,e,）热电偶安装部位的管道没有保温层，外露部分多，误差达到,-45 ,2.3,非接触式测温方法及仪表,重点,：基本概念、黑体辐射定律，各种温度计的原理、结构、使用。,难点,：基本概念。,2.3.1,辐射测温的基础理论,2.3.2,光学高温计,2.3.3,光电高温计,2.3.4,全辐射高温计,2.3.5,比色高温计,2.3.6,前置反射器辐射温度计,2.3.7,非接触式测温实例,返本章目录,2.3.1,辐射测温的基础理论,1.,基本概念,（,1,）辐射能 所有物体，温度高于热力学零度，都会以电磁波的形式向外发射辐射能。,（,2,）热辐射 辐射测温技术最关心是物体所能吸收的，在吸收时可以重新转换为热能的那些射线，这部分电磁波为热辐射。,（,3,）辐射功率：物体在单位时间内从单位面积向半球空间发射的全部波长的总辐射能量。符号,W,，单位,W/m,2,。,（,4,）单色辐射功率：物体在一定波长下的辐射功率。用符号,W,表示，单位为,W/m,2,m,。,（,5,）发射率,（,6,）单色发射率,返本节目录,返本章目录,2.3.1,辐射测温的基础理论,2.,辐射能的分配,当辐射能投射到物体表面时，一般情况下，其中的一部分被物体吸收，一部分被反射，另一部分可透过物体。,式中，,、,、,分别是吸收率、反射率、透射率。,1,）,=1,的物体称为绝对黑体，简称为黑体,。,2,）,=1,的物体称为绝对镜白体，简称白体；或绝对镜体，简称镜体。,3,）,=1,的物体称为绝对透明体，简称为透明体。,4,）对于一般工程材料来讲，,=0,而,+,=1,，称为灰体。,返本节目录,返本章目录,2.3.1,辐射测温的基础理论,3.,黑体辐射定律,（,1,）普朗克定律,返本节目录,返本章目录,为辐射波长，单位为,um,；,T,为黑体的热力学温度，单位为,K,；,W,b,为黑体的单色辐射功率，单位为,W/m,2.,um,，它是波长,和热力学温度,T,的函数，,C,1,为普朗克第一常数，,C,1,=3.7415*10,8,W,m,-2,.um,4,；,C,2,为普朗克第二常数，,C,2,=1.4388*10,4,um.K,。,（,2,）维恩位移定律,当温度升高时，单色辐射功率也随之增大，其增大程度因波长不同而不同。当温度升高时，单色辐射功率的最大值向短波方向移动。,（,3,）斯蒂芬,玻尔兹曼定律,将普朗克定律公式在整个波长范围内积分，得到波长,在,0,范围内黑体的辐射功率,E,b,为：,为,斯蒂芬,玻尔兹曼常数，,=5.6697*10,-8,W/m,2,.K,4,2.3.2,光学高温计,1.,光学高温计的工作原理,受热物体亮度大小也反映了物体温度的高低。但因为各种物体的单色发射率是不相同的，因此即使它们,亮度相同，而温度却不一定相同,。,光学高温计用,黑体,的温度来进行仪表刻度。,亮度温度,T,L,：,在波长为,的光线中，物体在温度,T,时的亮度与黑体在温度为,T,L,时的亮度相等，则称,T,L,为这个物体在波长为,时的亮度温度。,返本节目录,返本章目录,2.3.2,光学高温计,2.,光学高温计的结构,返本节目录,返本章目录,1-,物镜,2-,吸收玻璃,3-,灯泡,4-,目镜,5-,红色滤光片,6-,指示仪表,7-,可调电阻,2.3.2,光学高温计,3.,光学高温计的使用,例,2-6,用光学高温计测量有氧化层表面光滑的钢板温度，光学高温计的读数为,1250,，,0.66,=0.8,求钢板的真实温度。,解：根据钢板表面状态在表,2-10,中查出单色发射率,0.66,=0.8,，在图,2-54,中，从横坐标为,1250,、,0.66,=0.8,，查出,24,，此值即为修正值。,T=(1250+24)=1274,返本节目录,返本章目录,2.3.3,光电高温计,光学高温计,在测量时要靠,手动,平衡亮度，用人眼判断亮度是否平衡，所以不能连续测温，在应用上受到了一定限制。,光电高温计,可以,自动,平衡亮度，它是在光学高温计基础上发展起来的自动连续测温仪表。,返本节目录,返本章目录,2.3.4,全辐射高温计,1.,全辐射高温计的测温原理,辐射温度,：,返本节目录,返本章目录,被测目标的辐射能用透镜收集起来，经光栏在涂黑的热点堆热接点上成像。热点堆将辐射能转变为热电动势后送到显示仪表，由显示仪表进行指示或记录被测物体的温度。,1-,透镜,2-,可调光栏,3-,固定光栏,4-,热点堆受光面,2.3.4,全辐射高温计,全辐射高温计的使用,1,）正确连接线路和外接电阻。,2,）环境温度不许高于,100,，否则应冷却。,3,）随着感温器到被测物体的距离,L,的不同，对被测物体的大小（通常指直径,D,）有一定的限制值，感温器要与被测表面垂直。,4,）显示仪表上读数为辐射温度，要修正得到物体的真实温度。,返本节目录,返本章目录,2.3.5,比色高温计,1.,比色高温计的测温原理及特点,根据维恩位移定律，测得,亮度比,的变化便可测得相应的温度。,比色温度,：,特点：,1,）比色温度可小于、等于或大于真实温度。,2,）与真实温度之差小得多，测量准确度高。,3,）比色高温计可在恶劣环境中使用。,返本节目录,返本章目录,2.3.6,前置反射器辐射温度计,只要被测表面的发射率大于,0.6,（无需知道确切值）就可直接测得真实温度，而不需进行任何修正。,返本节目录,返本章目录,2.3.7,非接触式测温实例,1.,非接触式测温的干扰分析,（,1,）光路中的干扰：,在波长为,1.8,2.8m,、,3.0,5.5m,和,8,14m,三个波段内辐射能被吸收的较少，称为大气窗口。,（,2,）外来光干扰：,改变测量方向的方法来躲过外来光，或设置遮蔽装置。,（,3,）黑度变化的影响：,1,）在被测表面上涂已知黑度的涂料。,2,）人为创造黑体辐射的条件。,3,）利用前置反射器辐射温度计来测真实温度。,4,）减小由于黑度变化产生的测量误差。,返本节目录,返本章目录,2.3.7,非接触式测温实例,2.,热轧带钢表面温度的测量,从辐射测温的角度来观察热轧带钢生产有如下,特点：,1,）轧制速度高。,2,）被轧制材料温度变化很大，一般为,500,1300,。,3,）由于轧制和冷却多次反复进行，所以被轧材料的黑度经常变化，周围的水蒸气浓度大而且也经常变化。,4,）带钢表面某些局部经常有水膜，而且水膜的大小和地点变化无常，也常有鳞片状的锈、渣和灰尘附着在带钢的表面。,选用：硅光电池光电高温计,返本节目录,返本章目录,2.4,新型温度传感器,2.4.1,集成温度传感器,AD590,半导体集成温度传感器,AD590,是二端电流源器件，它的输出电流与器件所处的热力学温度（,K,）成正比，其,温度系数为,1A/K,，,0,时该器件的输出电流为,273A,，,AD590,的工作温度为,55,+150,，外接电源电压在,4,30V,内任意选定。当所加电压变化时，其输出电流基本不受影响。,返本章目录,2.4,新型温度传感器,2.4.2,光纤温度传感器,光纤的工作原理是光的全反射。一束光线入射进光纤时，与芯线轴线的夹角小于,30,范围内的入射光线将沿光纤传输。,光纤温度传感器是采用光纤作为,敏感元件,或,能量传输介质,而构成的新型测温仪表。,特点,：灵敏度高；电绝缘性能好，可适用于强烈电磁干扰、强辐射的恶劣环境；体积小、重量轻、可弯曲；可实现不带电的全光型探头等。,返本章目录,2.5,温度变送器,2.5.1,仪表系列温度变送器,特点：,需要,24V,直流供电，变送器内无电源电路。,输出信号有,4,20mA.DC,和,1,5V.DC,两种，可根据需要选用。,采用集成电路运算放大器件。,除直流毫伏输入的品种之外，热电偶输入和热电阻输入的品种都有线性化功能。,兼有安全栅作用，可以用于防爆系统。,返本章目录,2.5,温度变送器,直流毫伏、热电偶、热电阻这三种输入信号的,量程单元各不相同,，但其后所接的,放大单元相同,，,可以互换,。,返本章目录,本章小结,在温标概念中，重点介绍了,90,国际温标，常用几种温标间的换算方法。,在接触式测温方法中，重点是热电偶温度计和热电阻温度计。其中热电偶的几个重要的定则、标准热电偶的特性、热电偶的冷端处理与补偿、标准热电阻的特性、热电阻连线方式等均应很好地理解和应用。,在非接触测温方法中重点介绍了光学高温计、光电高温计、辐射温度计和比色温度计，重点是它们的测量原理，真实温度的换算等问题。,返本章目录,