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,YOUR SITE HERE,*,本资料仅供参考，不能作为科学依据。谢谢,大学物理教程,第1页,第,6,章 波动光学,6.1,光相干性,6.2,分波面法干涉,6.3,分振幅法干涉,6.4,单缝衍射,6.5,光栅衍射,6.6,圆孔衍射,6.7,光偏振,第2页,6.1,光相干性,光波,6.1.1,1.,光波,光波是电磁波一部分，仅占电磁波谱很小一部分，它与无线电波、,X,射线等其它电磁波区分只是频率不一样，能够引发人眼视觉那部分电磁波称为可见光,。,光源发出频率为,10,22,10,26,Hz,电磁波泛称为光,。,光包含红外光、可见光和紫外光三部分,。,在可见光范围内，不一样频率光将引发不一样颜色感觉，表,6.1,是各光色与频率（或真空中波长）对照，光在波长从小到大过程中展现出由紫到红等各种颜色,。,第3页,6.1,光相干性,第4页,6.1,光相干性,2.,光速度与折射率,第5页,6.1,光相干性,3.,光矢量,可见光是能激起人视觉电磁波,。,对于光波来说，传输是交变电磁场（用,E,和,H,表示）,。,试验表明，在这两个矢量中，能引发视觉效应和摄影底片感光作用是光波中电场，所以光学中常把电场强度,E,代表光振动，并把,E,矢量称为光矢量,。,光振动指是电场强度随时间周期性改变,。,第6页,6.1,光相干性,光源,6.1.2,大量原子受外来激励会处于激发状态,.,处于激发状态原子是不稳定，它要自发地向低能级状态跃迁，并同时向外辐射电磁波,。,当这种电磁波波长在可见光范围内时，即为可见光,。,原子每一次跃迁时间很短,。,因为一次发光连续时间极短，所以每个原子每一次发光只能发出频率一定、振动方向一定且长度有限一个波列,。,如图,6.1,（,a,）所表示,。,图,6.1,（,b,）所表示,第7页,6.1,光相干性,图,6.1,光波波列,第8页,6.1,光相干性,光干涉,6.1.3,1.,不相干叠加,因为普通光源原子或分子发光间歇性和随机性，在观察时间内，振动时断时续以致它们初相位各自独立地做不规则改变，概率均等地在观察时间内屡次历经从,0,到,2,间一切可能值,。,第9页,6.1,光相干性,2.,相干叠加,第10页,6.1,光相干性,图,6.2,分波面法,图,6.3,分振幅法,第11页,6.1,光相干性,光程,光程差,6.1.4,1.,光程,当两束相干光波在同一个介质中传输时，在相遇点干涉加强或减弱取决于两相干光波在该处相位差,.,如图,6.4,所表示，假如波长为两束相干单色光，分别在不一样介质中传输后再在,P,点相遇,。,图,6.4,两相干光波在不一样介质中传输,第12页,6.1,光相干性,如图,6.5,所表示，当一束光在几个介质中传输时，,AB,间光程为,图,6.5,光程计算,第13页,6.1,光相干性,2.,光程差,如图,6.4,所表示，假如波长为两束相干单色光，分别在不一样介质中传输后再在,P,点相遇,.,设两束光各自所经历几何旅程为,r,1,和,r,2,，每束光光程分别为,n,1,r,1,和,n,2,r,2,，我们定义两束光间光程差为,=n(r,2,-r,1,)(6-4),相干光在各处干涉加强或减弱取决于两束光光程差，而不是几何旅程之差,。,第14页,6.1,光相干性,3.,光程差满足明暗纹干涉条件,第15页,6.1,光相干性,4.,透镜等光程性,我们在观察干涉、衍射现象时，常借助于薄透镜,.,从透镜成像试验中知道，波阵面与透镜主光轴垂直平行光，经透镜后会聚于焦点上并形成亮点，如图,6.6,（,a,）所表示,。,说明平行光束波前上各点（图中,A,、,B,、,C,、,D,、,E,各点）经过透镜不改变它们之间相位差,。,也就是说，因为平行光同一波阵面上各点有相同相位，经透镜会聚于焦点后仍有相同相位，,AaF,光程与,CcF,光程相等,.,对于斜入射平行光，经透镜会聚于焦平面上,F,点，,AaF,与,BbF,光程均相等，如图,6.6,（,b,）所表示,。,即薄透镜不引发附加光程差，也称透镜等光程性,。,第16页,6.1,光相干性,图,6.6,透镜等光程性,第17页,6.1,光相干性,5.,光半波损失,在研究驻波时我们知道，若波从波疏介质入射到波密介质表面反射时，反射波将发生相位突变或半波损失,。,光反射也一样可能有半波损失现象发生,。,两种介质相比较，我们把折射率大介质称为光疏介质，折射率小介质称为光疏介质,。,光从光疏介质入射到光密介质分界面而反射时，反射光也会产生半波损失,。,第18页,6.1,光相干性,第19页,6.2,分波面法干涉,杨氏双缝干涉,6.2.1,1801,年，英国医生兼物理学家托马斯杨首先成功地设计了利用单一光源形成两束相干光，并取得光干涉现象经典试验，从而使光波动理论得到证实,。,试验装置如图,6.7,所表示，在传统杨氏双缝试验中，用单色平行光照射一窄缝,S,，窄缝相当于一个线光源,。,图,6.7,双缝干涉示意图,第20页,6.2,分波面法干涉,1.,光程差计算,如图,6.8,所表示，设双缝,S,1,与,S,2,之间距离为,d,，双缝到屏距离为,D,，在屏上以屏中心为原点，垂直于条纹方向建立,x,轴，用以表示干涉点位置,.,设屏上坐标为,x,处干涉点,P,到两缝距离分别为,r,1,和,r,2,，从,S,1,和,S,2,发出两列相干光抵达,P,点光程差应为,=n,（,r,2,r,1,）,.,第21页,6.2,分波面法干涉,图,6.8,双缝干涉条纹计算,第22页,6.2,分波面法干涉,2.,干涉明纹中心位置,第23页,6.2,分波面法干涉,3.,干涉暗纹中心位置,第24页,6.2,分波面法干涉,4.,双缝干涉条纹分布特征,由式,(6-6),和式,(6-7),可得到干涉条纹分布特征,。,屏上光强分布曲线如图,6.9,所表示,。,图,6.9,双缝干涉光强分布,第25页,6.2,分波面法干涉,任意两条相邻明纹,(,或暗纹,),中心之间距离，即条纹间距为上式表明条纹等距分布,。,若试验所用光为复色光，如白光时，屏上将出现彩色光谱,。,白色双缝干涉条纹如图,6.10,所表示,。,图,6.10,白光双缝干涉条纹,第26页,6.2,分波面法干涉,菲涅耳双镜,6.2.2,在杨氏双缝干涉中，狭缝,S,、,S,1,和,S,2,都很小，它们边缘效应往往会对试验产生影响而使问题复杂化,.,以后在,1818,年，菲涅耳提出一个可使问题简化取得相干光方法,。,如图,6.11,所表示，从狭缝,S,发出光波，经过两个紧靠在一起夹角很小平面镜,M,1,和,M,2,反射后成为两束相干光，在两束光重合区域内屏幕,E,上，可观察到与杨氏干涉一样干涉图样,。,第27页,6.2,分波面法干涉,图,6.11,菲涅耳双镜,第28页,6.2,分波面法干涉,洛埃镜,6.2.3,如图,6.12,所表示，洛埃做了一个试验装置很简单双波干涉试验,。,S,1,是一狭缝光源，一部分光线直接射到屏幕上，另一部分光线几乎与镜面平行地,(,入射角靠近于垂直,),掠射到平面镜,ML,上，然后再反射到屏幕,E,上，反射光就好像从,S,1,虚像,S,2,发出一样，,S,1,和,S,2,形成一对相干光源，在屏幕上出现了明暗相间条纹,。,第29页,6.2,分波面法干涉,图,6.12,洛埃镜,第30页,6.3,分振幅法干涉,在日常生活中，我们经常看到油膜、肥皂膜所展现彩色，这就是一个光干涉现象,。,因为，太阳光中有各种波长光波，当其照射到这些薄膜上时，经膜上、下两表面反射后形成相干光束，有些地方红光得到加强，有些地方绿光得到加强这么就能够看到彩色条纹，称为薄膜干涉，即分振幅法产生干涉现象,。,肥皂膜干涉如图,6.13,所表示,。,图,6.13,肥皂膜干涉,第31页,6.3,分振幅法干涉,薄膜干涉,6.3.1,1.,薄膜干涉,图,6.14,所表示为光照射到薄膜上反射光干涉情况,。,设入射位置处薄膜折射率为,n,2,、厚度为,e,，膜上、下方介质折射率分别为,n,1,和,n,3,.,一束波长为单色光以入射角,i,照到薄膜上，在入射点,A,分为两束，一束是反射光,a,，另一束折射进入膜内，在,C,点反射后抵达,B,点，再折射回膜上方形成光,b,，,a,、,b,两束光将在膜反射方向产生干涉，称为反射光干涉,.,至于那些在膜内经三次、五次反射再折回膜上方光线，因为强度快速衰减，能够无须考虑,。,第32页,6.3,分振幅法干涉,图,6.14,薄膜干涉,第33页,6.3,分振幅法干涉,第34页,6.3,分振幅法干涉,2.,增透膜和增反膜,利用薄膜干涉能够提升光学仪器透射率或反射本事,。,光入射到光学玻璃元件表面上时，光能量不可能完全透过，总会有一部分能量要被表面反射掉,.,反射能量多少和界面两侧介质折射率相关,。,为了降低反射光能量，通常采取方法是在光学元件表面镀上一层适当厚度特制介质薄膜，称为高透膜或增透膜,。,第35页,6.3,分振幅法干涉,薄膜等厚干涉,6.3.2,1.,劈尖干涉,如图,6.16,所表示，用两个透明介质片就能够形成一个劈尖,。,若两个透明介质片放置在空气之中，它们之间空气就形成一个空气劈尖,。,若放置在某透明液体之中，就形成一个液体劈尖,。,用透明介质做成这种夹角很小劈形薄膜上形成干涉称为劈尖干涉，它是一个等厚干涉,。,图,6.16,劈尖,第36页,6.3,分振幅法干涉,1,）劈尖干涉光路,假设劈尖放在空气中，用单色平行光垂直照射到劈尖上，在劈尖上、下表面两束反射光将相互干涉，形成干涉条纹,。,普通在试验中采取是光线准垂直入射,。,因为劈尖夹角很小，劈尖上下两个面上反射光都可视为与劈尖垂直，如图,6.17,所表示,。,图,6.17,劈尖等厚干涉光路,第37页,6.3,分振幅法干涉,第38页,6.3,分振幅法干涉,3,）劈尖干涉光强分布特点,在劈尖上方观察干涉图形，劈尖等厚条纹是一些与棱边平行、均匀分布、明暗相间直条纹，如图,6.18,所表示,。,图,6.18,劈尖等厚干涉条纹,第39页,6.3,分振幅法干涉,4,）劈尖干涉应用,比如，可用劈尖干涉来测定细丝直径，薄片厚度等微小长度,.,如图,6.19,所表示,。,图,6.19,用等厚干涉条纹进行精密测量,第40页,6.3,分振幅法干涉,2.,牛顿环,1,）牛顿环结构,在一块平玻璃片上，放上曲率半径,R,较大平凸透镜，如图,6.20,（,a,）和图,6.20,（,c,）所表示，在玻璃片和凸透镜之间形成一厚度不等空气薄膜，称为牛顿环薄膜,。,第41页,6.3,分振幅法干涉,图,6.20,牛顿环装置及干涉条纹,第42页,6.3,分振幅法干涉,第43页,6.3,分振幅法干涉,检验透镜质量,。,如图,6.21,所表示，可检验球面光学元件,(,如透镜,),加工质量,.,图,6.21,（,a,）中出现同心圆形等厚干涉条纹，表明待检验表面是球面，但球面半径偏离设计要求,。,干涉条纹数目越多偏离程度越大,。,图,6.21(b),中出现干涉条纹是椭圆形，表明待检验表面不是严格球面，而且，球面半径也与模块不符,。,图,6.21,用牛顿环检测透镜质量,第44页,6.3,分振幅法干涉,例,6.5,工件表面上放一平玻璃，形成一空气劈尖，如图,6.23,（,a,）所表示，今观察到干涉条纹，如图,6.23,（,b,）所表示,。,试依据条纹弯曲方向，判断工件表面上缺点是凹还是凸，并确定其深度（或高度）,h,。,第45页,6.3,分振幅法干涉,第46页,6.3,分振幅法干涉,迈克尔逊干涉仪,6.3.3,前述已经指出，在劈尖上、下表面反射两束相干光之间光程差有一微小改变，即使改变数量级为波长十分之一，在视场也会观察到干涉条纹显著移动,。,光干涉仪是依据光干涉原理制成精密测量仪器，它可精密地测量长度及长度微小改变等,。,下面介绍著名双光束干涉仪迈克尔逊干涉仪,。,第47页,6.3,分振幅法干涉,图,6.24,迈克尔逊干涉仪（,a,）实物照片；（,b,）结构示意图,第48页,6.3,分振幅法干涉,干涉仪种类很多，在科研、生产和计量部门中都有广泛应用,。,人们将迈克尔逊干涉仪基本原理应用到许多方面，如测定气体和液体折射率及杂质浓度，测定遥远星体直径等,。,第49页,6.4,单缝衍射,光衍射现象,6.4.1,波在传输过程中碰到障碍物时，能绕过障碍物边缘前进，这种现象称为波衍射,。,光作为电磁波也能产生衍射现象,.,光衍射即使不像机械波那样普遍，不过，生活中还是能看到光衍射现象，如图,6.25,所表示,图,6.25,手指缝衍射条纹,第50页,6.4,单缝衍射,现在我们经过图,6.26,试验能够看到光衍射现象,。,假如圆孔缩小，光斑也对应缩小，当圆孔直径缩小到与光波波长可相比拟时，光斑不再缩小，反而变大了，而且在光斑外面，形成一圈一圈明暗相间条纹，这就是光衍射图样,。,图,6.26,光衍射试验,第51页,6.4,单缝衍射,惠更斯菲涅耳原理,6.4.2,惠更斯原理能够定性地解释波衍射现象，不过不能解释为何屏上会出现明暗相间条纹,。,菲涅耳发展了惠更斯原理，他吸收了惠更斯提出次级子波概念，并用次波相干叠加思想补充了惠更斯原理,。,如图,6.27,所表示,图,6.27,惠更斯菲涅耳原理图,第52页,6.4,单缝衍射,光衍射通常可分为两类，一类是光源或光屏,E,与衍射孔相距为有限远，称为菲涅耳衍射，如图,6.28(a),所表示,。,另一类是光源和光屏,E,都离衍射孔无限远或相当于无限远，称为夫琅禾费衍射，如图,6.28(b),所表示,。,在试验室里，可利用两个会聚透镜来实现夫琅禾费衍射，如图,6.28(c),所表示,。,第53页,6.4,单缝衍射,图,6.28,菲涅耳与夫琅禾费衍射,第54页,6.4,单缝衍射,夫琅禾费单缝衍射,6.4.3,1.,单缝衍射试验装置,夫琅禾费单缝衍射试验装置如图,6.29,所表示,.,光自缝光源,S,发出，经透镜,L,1,变为平行光照射在单缝上，再经透镜,L,2,(L,2,紧靠单缝,),聚焦，在屏,E,上形成夫琅禾费单缝衍射条纹,。,第55页,6.4,单缝衍射,图,6.29,夫琅禾费单缝衍射试验装置示意图,第56页,6.4,单缝衍射,2.,单缝衍射条件,单缝衍射条纹特征，能够用惠更斯菲涅耳原理定量计算，不过非常复杂，物理图像不直观。菲涅耳为了解释单缝衍射图样提出了一个简便分析方法半波带法。它在处理一些有对称性问题时，既方便，物理图像又清楚。如图,6.30,（,a,）所表示。,第57页,6.4,单缝衍射,图,6.30,夫琅禾费单缝衍射,（,a,）单缝衍射原理图；（,b,）衍射条纹；（,c,）条纹光强,第58页,6.4,单缝衍射,菲涅耳在惠更斯菲涅耳原理基础上，提出了将波面分割成许多等面积波带方法,。,把单缝分割成一系列宽度相等窄条,S,，如图,6.31,（,a,）所表示,。,图,6.31,单缝衍射菲涅耳波带法,（,a,）单缝平面与半波带；（,b,）半波带原理,第59页,6.4,单缝衍射,3.,单缝衍射光强,单缝衍射相对光强分布示意图如图,6.32,所表示,。,从图中能够看出，单缝衍射图样中各级极大处光强是不相同，中央明纹光强最大，其它明条纹光强快速下降,。,图,6.32,单缝衍射光强分布,第60页,6.4,单缝衍射,4.,衍射条纹宽度,第61页,6.5,光栅衍射,衍射光栅,6.5.1,衍射光栅是由许多平行、等宽、等间距狭缝所组成,。,通常光栅是用玻璃片制成，玻璃片上刻有大量等间距平行刻痕，在每条刻痕处因漫反射，光不易透过，两刻痕之间部分能够透光，相当于一个狭缝，如图,6.33,所表示,。,图,6.33,衍射光栅,第62页,6.5,光栅衍射,光栅衍射条纹成因,6.5.2,如图,6.34(a),所表示,单色平行光垂直照射在光栅,G,上，紧靠光栅后面放一透镜,L,，在透镜焦平面上放一屏,E,。,首先对于光栅中每一个宽度相等狭缝来说，它们各自在屏上产生强度分布完全相同和位置完全重合单缝衍射图样，这是因为由各狭缝射出同一方向平行光束经过同一透镜后会聚在同一点上,。,如图,6.34(b),所表示,。,第63页,6.5,光栅衍射,图,6.34,光栅衍射,第64页,6.5,光栅衍射,1.,单缝衍射效应,（,1,）衍射图样中各级明纹亮度增强了,。,因为单缝上下平移对衍射图样无影响，每缝中央明纹都依旧在透镜主光轴焦点上,。,所以，光栅中各条缝衍射图样重合在一起，这么衍射图样中各级明纹亮度就增强了,。,（,2,）若衍射角满足单缝衍射暗纹条件,。,第65页,6.5,光栅衍射,2.,多光束干涉,在上述重合单缝衍射图样中，任一衍射极大处光强度，并不都等于每一单缝所发出衍射光在该处光强度之和,。,因为组成光栅各条单缝都在同一波前上，它们发出衍射光都是相干光，在屏幕上还要发生多光束干涉,。,若它们衍射角相同，经透镜会聚于屏上,P,点，在,P,点出现条纹应是这,N,束光集体干涉总效应，如图,6.35,所表示,。,第66页,6.5,光栅衍射,图,6.35,单缝衍射和多缝干涉,第67页,6.5,光栅衍射,若,N,个分振动振幅矢量组成一闭合多边形，则,N,束光在,P,点光振动合振幅等于零,(,如图,6.36,所表示,),图,6.36,合振动振幅计算,第68页,6.5,光栅衍射,3.,光栅主极大公式,当衍射角为时，从各狭缝对应点沿衍射角方向发出平行衍射光是相干光,。,经透镜聚焦后抵达屏幕,P,处，形成一条平行于狭缝直线，因为透镜等光程原理，其中任意两条相邻对应衍射光之间光程差,。,在,P,处形成一条明条纹,。,因为它是由多束光干涉加强叠加而成，所以强度极大，故称为光栅主极大明纹,。,式（,6-32,）称为光栅方程,。,第69页,6.5,光栅衍射,4.,缺级现象,上述光栅主极大公式只是出现明纹干涉主极大必要条件,。,因为当衍射角满足主极大条件，同时若角也满足单缝衍射暗条纹条件，即,Asin,=,k,k,=1,2,3,，,这时在屏幕,P,处应该出现多光束干涉明纹主极大位置，却出现了暗条纹，这就是缺级现象,。,缺级现象是光栅衍射图样中特有现象,。,下面举例说明,。,第70页,6.5,光栅衍射,因为光栅狭缝总数,N,很大,极小和次极大数目很多，在明条纹之间实际上是一片暗区，明条纹将变得很细，光强集中在很窄区域内，明条纹变得很亮,。,当,N=5,时光栅强度分布如图,6.37,所表示,。,图,6.37(a),是各单缝衍射光强分布，图,6.37(b),是只考虑多光束干涉光强分布，曲线是假设光栅上各缝在各个方向上衍射光强度都一样而得出，实际上，每条缝发出光，在不一样衍射方向上，强度是不一样,。,我们所观察到条纹，正是干涉和衍射共同作用如图,6.37(c),所表示总效果。,第71页,6.5,光栅衍射,图,6.37,衍射光强分布,（,a,）单缝衍射；（,b,）多缝干涉；（,c,）光栅衍射,第72页,6.6,圆孔衍射,圆孔衍射试验,6.6.1,前面我们讨论了光线经过单缝产生衍射现象，当光线经过小圆孔时也会产生干涉现象,。,下面就讨论圆孔衍射,。,用小圆孔代替狭缝，如图,6.38,（,a,）所表示，当单色平行光垂直照射小圆孔时，在透镜,L,焦平面上出现中央亮圆斑，其周围是明暗相间圆环，如图,6.38,（,b,）所表示,。,中心较亮圆斑称为艾里斑，它大约集中了全部衍射光能,80,。,第73页,6.6,圆孔衍射,图,6.38,圆孔衍射,第74页,6.6,圆孔衍射,光学仪器分辨率,6.6.2,按照几何光学理论，一个微小物体，经过选择适当光学仪器，总能放大到清楚可见程度，然而实际上并非如此,。,普通光学仪器都是由一些透镜组成，透镜相当于一个透光小圆孔,。,当光经过小圆孔时，因为光衍射现象，光学仪器分辨本事也要受到衍射限制,。,如图,6.39(a),所表示,。,假如这两个衍射斑之间距离过近，艾里斑大部分相互重合，两点,S,1,、,S,2,像就不能分辨，如图,6.39(c),所表示,。,第75页,6.6,圆孔衍射,图,6.39,分辨判据,第76页,6.7,光偏振,偏振光与自然光,6.7.1,1.,横波偏振性,波能够分为横波和纵波,。,横波传输方向和质点振动方向垂直,。,通常将光矢量振动方向和光传输方向组成平面称为振动面,。,我们看一个机械横波试验，如图,6.40,所表示，一根抖动着绳子，在横波传输方向上，设置两个上面开着狭缝栅栏，栅栏作用相当于一个波接收器，当第一个栅栏狭缝与绳子振动方向平行时，波能够不受阻挡地经过，当第二个栅栏狭缝与绳子振动方向垂直时，横波就无法经过,。,第77页,6.7,光偏振,图,6.40,横波特征,第78页,6.7,光偏振,2.,自然光,偏振光,1,）自然光,为了形象地表示自然光特征，我们用正对着光线所看到,E,矢量分布来表示,.,如图,6.41,（,a,）表示，自然光能够分解为两个相互垂直而振幅相等独立光矢量振动，如图,6.41,（,b,）所表示,。,图,6.42,（,b,）是自然光表示法,。,第79页,6.7,光偏振,图,6.41,自然光,图,6.42,自然光表示法,第80页,6.7,光偏振,（,2,）线偏振光,在光传输过程中，假如一束光光矢量只沿一个确定方向振动，这种光称为线偏振光,(,简称偏振光,),。,图,6.43(a),表示光矢量在纸面内振动线偏振光，图,6.43(b),表示光矢量振动方向垂直于纸面,。,图,6.43,线偏振光和部分偏振光,第81页,6.7,光偏振,3.,偏振片,起偏与检偏,普通光源,(,太阳光、日光灯等,),发出光都是自然光,。,在试验室中，人们能够经过许多路径来取得偏振光,。,比如，能够利用晶体二向色性和晶体双折射来产生偏振光，也能够利用自然光在介质界面上反射和折射来产生偏振光,。,图,6.44,是由透明材料涂上一层定向排列二向色性晶体制成偏振片,。,图,6.44,偏振片,第82页,6.7,光偏振,图,6.45,中画出了两个平行放置偏振片,P,1,和,P,2,，它们偏振化方向分别用一组平行线表示,.,图中自然光垂直入射于偏振片,P,1,，透过光将成为线偏振光，,P,1,就是起偏器,。,图,6.45,偏振片用作起偏振器及检偏振器,第83页,6.7,光偏振,马吕斯定律,6.7.2,线偏振光透过检偏器后，光强改变遵从马吕斯定律。前面已经指出，自然光能够用两个独立、相互垂直而振幅相等光振动来表示，每一光振动能量为自然光总能量二分之一,.,当自然光经过一偏振片后，透射光为线偏振光。如图,6.46,所表示。,第84页,6.7,光偏振,图,6.46,马吕斯定律,第85页,6.7,光偏振,反射和折射时光偏振,6.7.3,1813,年，布儒斯特在试验中发觉，当入射角为某一特定角度,i,0,时，反射光成为光振动垂直于入射面线偏振光，即完全偏振光，如图,6.47,（,b,）所表示,。,图,6.47,反射和折射时光偏振,第86页,6.7,光偏振,同时因为每次都反射掉垂直入射面振动光能，使得折射光也靠近是平行入射面振动偏振光,。,也就是说，经过屡次折射也能够起偏,。,如图,6.48,所表示,。,图,6.48,利用玻璃堆产生全偏振光,第87页,6.7,光偏振,玻璃片数目越多，折射光偏振度越高,。,如图,6.49,所表示，通常将玻璃片堆装入一个圆筒内，使玻璃片表面法线与筒轴线成布儒斯特角,i,0,，便成为一个性能良好起偏器或检偏器,。,图,6.49,用玻璃堆制成起偏器,第88页,6.7,光偏振,例,6.12,图,6.50,所表示为一玻璃三棱镜，材料折射率为,n=1.50,，设光在棱镜中传输时能量不被吸收,。,第89页,Thank You!,第90页,
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