变化的磁场和变化的电场课件.ppt

大学物理：,变化的磁场和变化的电场,第10章 变化的磁场和变化的电场,M.法拉第(1791,1869)伟大的物理学家、化学家、19世纪最伟大的实验大师。右图为法拉第用过的螺绕环,电磁感应知识结构,变化电场产生磁场,变化磁场产生电场,位移电流,法拉第电磁感应定律,按产生原因分类,按激发方式分类,电流的磁效应,磁的电效应,电生磁,10.1 电磁感应,法拉第的实验：,磁铁与线圈有相对运动，线圈中产生电流,一线圈电流变化，在附近其它线圈中产生电流,电磁感应实验的结论,当穿过一个闭合导体回路所限定的面积的磁通量发生变化时，回路中就出现感应电流,变,变,产生,电磁感应,一,.,电磁感应现象,？,二,.,电动势,电源,将单位正电荷从电源负极推向电源正极的过程中，非静电力所作的功,定义,表征了电源非静电力作功本领的大小,反映电源将其它形式的能量转化为电 能本领的大小,电动势的性质,（1）电动势与外电路及电路开、关无关,（2）电动势的方向从负极通过电源内部指向正极,（3）电动势是有正负的标量,+,-,对闭合电路,非静电场,可以认为：电源在其内部建立了一个非静电场,非静电场和静电场一样对电荷作用，但它仅存在在电源内部,类比静电场,三,.,电磁感应定律,（1）法拉第的实验规律表达式,感应电动势的大小与通过导体回路的磁通量的变化率成正比,负号,表示电动势的方向,（2）电动势的大小,（3）确定电动势的方向的方法,I 规定绕行方向,L,，电动势与该方向一致时为正，否则为负,II 确定 的正负,III 根据法拉第定律确定电动势的方向,如 3,5,L,S,N,S,N,如-3,-5,L,L,S,N,如 5,3,S,N,如-3,-5,L,(1),若回路是,N,匝密绕线圈,(2)若闭合回路中电阻为,R,感应电荷,讨论,磁链,每,匝线圈产生的磁通量不同时，磁链如何计算？,思考:非导体回路磁通量变化,是否产生感应电动势,是否产生感应电流,？,闭合回路中的感应电流的方向总是企图使感应电流产生的磁通量去,补偿,（,反抗,）引起感应电流的磁通量的变化,三,.,楞次定律,1 感应电流的作用,磁通量变化,感应电动势,感应电流,感应电流也产生磁场,磁通量,2 楞次定律,3 楞次定律的作用,楞次定律主要是用来确定感应电动势的方向,S,N,例,匀强磁场中，导线可在导轨上滑动，当导线向右运动时,解,在,t,时刻,回路中感应电动势,求,若磁场变化,回路磁通量增加电动势逆时针方向,两个同心圆环，已知,r,1,r,2,大线圈中通有电流,I,当小圆环绕直径以,转动时,解,大圆环在圆心处产生的磁场,通过小线圈的磁通量,例,感应电动势,求,小圆环中的感应电动势,在无限长直载流导线的磁场中，有一运动的导体线框，导体线框与载流导线共面,解,通过面积元的磁通量,（方向顺时针方向）,例,求,线框中的感应电动势,10.2 感应电动势,本节主要讨论前两种不同情况,相对于实验室参照系，若磁场不变，而导体回路运动（,切割磁场线,）,动生电动势,相对于实验室参照系，若导体回路静止，磁场随时间变化,感生电动势,磁通量变化,产生感应电动势可以分为三种情况,磁场不变，回路变化,磁场变化，回路不变,磁场变化，回路变化,磁通量变化,感应电动势,一.动生电动势,单位时间内导线切割的磁场线数,电子受洛伦兹力,非静电力,非静电场,+,I,-,x,动生电动势,+,-,动生电动势的方向,方向,应用,磁场中的运动导线成为电源，非静电力是洛伦兹力,讨论,(1)注意矢量之间的关系,注意两个角度,(2)对于运动导线回路，电动势存在于整个回路,(法拉第电磁感应定律),(3)感应电动势的功率,设电路中感应电流为,I,导线受安培力,导线匀速运动,电路中感应电动势提供的电能是由外力做功所消耗的机械能转换而来的,(4)感应电动势做功，,洛伦兹力不做功？,洛伦兹力做功为零,例,在匀强磁场,B,中，长,R,的铜棒绕其一端,O,在垂直于,B,的平面内转动，角速度为,O,R,求,棒上的电动势,解,方法一(,动生电动势,):,d,l,方向,O点电势高！,O,R,d,l,方法二(,法拉第电磁感应定律,):,在,d,t,时间内导体棒切割磁场线,方向由楞次定律确定,例,在半径为,R,的圆形截面区域内有匀强磁场,B,，一直导线,垂直于磁场方向以速度,v,扫过磁场区,求,当导线距区域中心轴垂直距离为,r,时的动生电动势,解,方法一：,动生电动势,方法二：,法拉第电磁感应定律,在,d,t,时间内导体棒切割磁场线,方向由楞次定律确定,二.感生电动势,实验证明：,当磁场变化时，静止导体中也出现感应电动势,麦克斯韦提出：,无论有无导体或导体回路，变化的磁场都将在其周围空间产生具有闭合电场线的电场，并称此为感生电场或有旋电场,1 涡旋电场（感生电场或有旋电场）,涡旋电场的性质：,（1）涡旋电场的电力线是闭合线，非保守力场,（2）涡旋电场对电荷有力的作用,（3）涡旋电场的存在不依赖导体,涡旋电场力充当电源中的非静电力,感生电动势,由法拉第定律,2 感生电动势,q,在变化磁场激发的涡旋电场中,L,当,q,沿,L,绕一周，涡旋电场所作的功,感生电场与变化磁场之间的关系,讨论,感生,电场与静电场的比较,场源,环流,静电荷,变化的磁场,通量,静电场为保守场,感生,电场为非保守场,静电场为有源场,感生,电场为无源场,(闭合电场线),(1)感生,电场是无源有旋场,(磁生电),(2)感生电场与磁场的变化率成,左,螺旋关系,空间存在变化磁场,在空间存在感生电场,(3)既有动生、又有感生电动势，则总感应电动势为,(导体不闭合),(导体闭合),设一个半径为,R,的长直载流螺线管，,内部磁场强度为,，若,为大于零,的恒量。求管内外的感应电场。,(4)轴对称分布的变化磁场产生的感应电场,感应电场方向为切向,例,一被限制在半径为,R,的无限长圆柱内的均匀磁场,B,，,B,均匀增加，,B,的方向如图所示。,求,导体棒,MN,、,CD,的感生电动势,解,方法一(,用感生电场计算,):,方法二(,用法拉第电磁感应定律,):,(补逆时针回路,OCDO,),过中心直径的电动势为0！,由于变化磁场激起感生电场，则在导体内产生感应电流。,交变电流,高频感应加热原理,这些感应电流的流线呈闭合的涡旋状，故称,涡电流,(,涡流,),交变电流,减小电流截面，减少涡流损耗,整块,铁心,彼此绝缘的薄片,电磁阻尼,三.涡流,10.3 自感 互感,一.,自感现象 自感系数 自感电动势,线圈电流变化,穿过自身磁通变化,在线圈中产生感应电动势,自感电动势遵从法拉第定律,1.自感现象,即,根据毕 萨定律穿过线圈自身总的磁通量与电流,I,成正比,若自感系数是一不变的常量,自感具有使回路电流保持不变的性质,电磁惯性,自感系数,自感电动势,讨论,3.自感电动势,如果回路周围不存在铁磁质，自感,L,是一个与电流,I,无关，仅由回路的匝数、几何形状和大小以及周围介质的磁导率决定的物理量,2.自感系数,例,设一载流回路由两根平行的长直导线组成,求,这一对导线单位长度的自感,L,解,由题意，设电流回路,I,取一段长为,h,的导线,求自感系数的一般方法,例,同轴电缆由半径分别为,R,1,和,R,2,的两个无限长同轴导体和柱面组成,求,无限长同轴电缆单位长度上的自感,解,由安培环路定理可知,二,.,互感,线圈,1,中的电流变化,引起线圈,2,的磁通变化线圈,2,中产生感应电动势根据毕 萨定律穿过线圈,2,的磁通量正比于线圈,1,中电流,I,M,21,是回路1对回路2的互感系数,同理可得,M,1,是回路对回路的互感系数,互感系数不变的条件：,回路周围不存在铁磁质,且两线圈结构、相对位置及其周围介质分布不变,互感电动势,讨论,(1)可以证明：,(2)互感系数由两个线圈的几何,形状、大小、匝数、相对位置、磁导率等条件决定,(3)互感系数与线圈中有无电流无关,(4)互感系数的单位 H,互感系数不变,例,一无限长导线通有电流,现有一矩形线,框与长直导线共面（如图所示）,求,互感系数和互感电动势,解,穿过线框的磁通量,互感系数,互感电动势,求互感系数的一般方法,例,计算共轴的两个长直螺线管之间的互感系数,设两个螺线管的半径、长度、匝数为,解,设,设,例,在相距为,2,a,的两根无限长平行导线之间，有一半径为,a,的导体圆环与两者相切并绝缘，,2,a,a,求,互感系数,解,设电流,线圈之间的连接 自感与互感的关系,线圈的顺接,线圈顺接的等效总自感,线圈的反接,思考？,？,耦合关系,耦合系数,K,1,有漏磁存在,K,=,1,无漏磁存在,例如,长直螺线管，如,1,K,小于,1,反映有漏磁存在,如,K,等于,1,反映无漏磁的情况,实验分析,结论：,在原通有电流的线圈中存在能量,磁能,自感为,L,的线圈中通有电流,I,0,时所储存的,磁能为,电流,I,0,消失时自感电动势所做的,功,10.4 磁场能量,一.磁能的来源,设在,d,t,内通过灯泡的电量,自感磁能,电流,I,0,消失过程中，自感电动势所做的总功,(自感磁能公式),讨论,(1)在通电过程中,为电源做的功,为自感电动势反抗电流所作的功,为电阻消耗的焦耳热,为电源的功转化为磁场的能量,其中,(2),与电容储能比较,自感线圈也是一个储能元件，自感系数反映线圈储能的本领,二,.,磁能的分布,以无限长直螺线管为例,磁能,磁场能量密度,上式不仅适用于无限长直螺线管中的均匀磁场,也适用于非均匀磁场,其一般是空间和时间的函数,在有限区域内,积分遍及磁场存在的空间,磁场能量密度与电场能量密度公式比较,说明,解,根据安培环路定理,螺绕环内,取体积元,例,一由,N,匝线圈绕成的螺绕环，通有电流,I,，其中充有均匀磁介质,求,磁场能量,W,m,例,计算低速运动的电子的磁场能量，设其半径为,a,解,低速运动的电子在空间产生的磁感应强度为,取体积元,（球坐标）,a,整个空间的磁场能量,计算磁场能量的一般方法,*4 互感磁能,先闭合,再闭合,需要考虑互感的影响,？,当回路,2,电流增加时，在回路,1,中产生互感电动势,若保,I,1,不变,电源 1 提供的能量应等于互感电动势所做的功,将使电流,总磁能,注意,两载流线圈的总磁能与建立,I,1,，,I,2,的具体步骤无关,减小,(互感能量),10.5 麦克斯韦电磁场理论简介,1,非稳恒电流中的问题,对稳恒电流,对,S,1,面,对,S,2,面,矛盾,稳恒磁场的安培环路定理已不适用于非稳恒电流的电路,变化磁场,产生感生电场,变化电场,产生磁场,？,对非稳恒电流,一,.,问题的提出,二.位移电流假设,非稳恒电路中，在传导电流中断处必发生电荷分布的变化,极板上电荷的时间变化率等于传导电流,电荷分布的变化必引起电场的变化,(以平行板电容器为例),电位移通量,位移电流(,电场变化等效为一种电流,),电位移通量的变化率等于传导电流强度位移电流,一般情况位移电流,位移电流与传导电流连接起来恰好构成连续的闭合电流,位移电流密度,以均匀场为例,矢量式,普适,若传导电流为零,变化电场产生磁,场的数学表达式,麦克斯韦提出全电流的概念,(全电流安培环路定理),在普遍情形下，全电流在空间永远是连续不中断的，并且构成闭合回路,麦克斯韦将安培环路定理推广,位移电流密度,全电流,4 全电流安培环路定理,三,.,位移电流、传导电流的比较,1.位移电流具有磁效应,与传导电流相同,2.位移电流与传导电流不同之处,(1),产生机理不同,(2),存在条件不同,位移电流可以存在于真空中、导体中、介质中,3.位移电流没有热效应，传导电流产生焦耳热,例,设平行板电容器极板为圆板，半径为,R,，两极板间距为,d,用缓变电流,I,C,对电容器充电,解,任一时刻极板间的电场,极板间任一点的位移电流密度,由全电流安培环路定理,求,P,1,P,2,点处的磁感应强度,例,电荷,+q,以速度,v,向,O,点运动。在,O,点处作一半径为,a,的圆，圆面与速度方向垂直,求,通过该圆面的位移电流和圆周上各点处的,磁感应强度,？,解,在任一时刻，穿过圆面的电位移通量,由几何条件得,由全电流安培环路定理,运动电荷的磁场,四 麦克斯韦方程组,1.电场的高斯定理,2.磁场的高斯定理,1为静电场是有源场、2为感应电场是涡旋场,1为传导电流、2为位移电流产生的磁场，都是无源场,3.电场的环路定理,法拉第电磁感应定律,4.全电流安培环路定理,静电场是保守场，变化磁场可以激发涡旋电场,传导电流和变化电场可以激发涡旋磁场,四个方程称为麦克斯韦方程组的积分形式,5.,麦克斯韦方程组的意义,说明 电荷总伴随有电场,但是，电场的产生、存在不一定需要电荷,说明 磁场是有旋场，磁感应线是无头无尾,发现“磁单极”后，应该？,变化的磁场在其周围产生（激发）电场,变化的电场在其周围产生（激发）磁场,（1）麦克斯韦方程组完全描述电磁场的动力学过程,（2）麦克斯韦方程组预言了电磁波的存在,变化的电场,变化的磁场,（3）麦克斯韦指出了光波是一定频率范围内的电磁波,由麦克斯韦方程组可以推导出电磁波波动方程,电磁波波动方程中的波速为,真空中,与真空中光速实验测量值相同,是否所有变化电场都产生“变化”的磁场？,速度随坐标系不同而不同，但是，真空中电磁波波速计算值是固定值,S,1,S,2,真空中光速不变相对论基础,（4）麦克斯韦方程适用于宏观范围,微观范围内的电磁理论（如原子中电子的运动状态、运动规律）量子力学（量子电动力学）,原子核,电子,