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半导体器件物理-7省名师优质课赛课获奖课件市赛课一等奖课件.ppt

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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第七章 半导体表面特性及MOS电容,电子科技大学成都学院,本资料仅供参考,不能作为科学依据。谢谢。本资料仅供参考,不能作为科学依据。谢谢您,第,7,章,半导体表面特征及MOS电容,7.1 半导体表面和界面结构,7.2 表面势,7.3 MOS结构电容电压特征,7.4 MOS结构阈值电压,7.5 习题,第1页,本章重点,硅-二氧化硅界面中存在,不利原因和消除办法,MOS,结构中C-V曲线揭示了,氧化层等器件质量性能,阈值电压表征半导体表面反型状态,,它是MOS器件基础,第2页,7.1 半导体表面和界面结构,半导体器件特征与半导体表面特征性质有尤其主要联络。在超、特大集成电路快速发展今天,半导体器件制造相当多是在很薄一层表面内完成(几个微米甚至更小),因而,怎样有效控制和完善半导体表面质量,从而深入利用半导体表面效应,可用来制造比如,MOS(金属-氧化物-半导体)器件,、CCD(电荷耦合器件)、LED(发光二极管)、LCD(液晶显示)、半导体激光等表面发光器件,以及太阳能电池等表面感应器件。,第3页,理想表面(清洁表面),原子完全有规则排列所终止一个平面。,表面排列整齐硅原子与体内硅原子形成共价键,但因为表面价键处于所谓“,悬挂键,”空置状态,其状态极其不稳定,表面很轻易吸附一些其它原子比如空气中氧原子而形成氧化层。,7.1.1 清洁表面和真实表面,名词解释-悬挂键:,普通晶体因晶格在表面处突然终止,在表面,最外层每个原子将有一个未配正确电子,即有一个未饱和,键,这个键称为悬挂键。,第4页,真实表面,用,化学方法,形成半导体表面,暴露在空气中,存在氧化层或吸附其它原子。,表面存在“悬挂键”,对电子有受主性质,存在一些能够容纳电子能量状态,称为“表面能级”或“表面态”。,表面能级在禁带中靠近价带顶位置,准连续,。,真实表面,内表面,外表面,第5页,表面能级密度,单位面积所含有表面态数目。cm,-2,表面费米能级,(E,F,),S,载流子填充表面能级状态。,电子填充带负电;,空穴填充带正电。,第6页,内表面,真实表面存在天然氧化层,,半导体与天然氧化层交界面;,内表面能级密度比原子密度小好几个数量级。,外表面,天然氧化层与外界接触交界面。,第7页,快态能级,在毫秒甚至更短时间内完成与体内交换电子。(内表面),需较长时间完成与体内交换电子。(外表面),慢态能级,第8页,S,i,-S,i,O,2,界面结构,利用热生长或化学汽相淀积人工生长S,i,O,2,可有厚达几千埃(10,-10,m),外表面能级几乎无法与体内交换电子,S,i,-S,i,O,2,界面有别于理想表面和真实表面,慢态能级和外界气氛对半导体内影响很小。,S,i,O,2,惯用作MOS结构中绝缘介质层,器件有源区之间场氧化隔离,选择掺杂掩蔽膜,钝化保护膜等。,7.1.2 硅-二氧化硅界面结构,第9页,硅-二氧化硅界面,,二氧化硅层中,,存在一些严重影响器件性能原因,主要是氧化层中,可动离子,,,固定氧化层电荷,,,界面陷阱,,以及辐射、高温高负偏置应力会引发附加氧化层电荷增加等。,第10页,可动离子,在人工生长二氧化硅层中存在着一些可移动正电荷,它们主要是沾污氧化层一些离子。刚沾污时,这些正离子都在氧化层外表面上。在电场及温度作用下,它们会漂移到靠近硅-二氧化硅界面处,在硅表面处感应出负电荷,对器件稳定性有很大影响。其中最主要是,钠离子,(Na,+,),它在二氧化硅中进行漂移激活能很低,所以,危害很大,。,第11页,为了预防和去掉钠离子沾污影响,除了严格执行工艺要求预防离子沾污外,提升制备材料(如化学试剂、气体等)纯度,改进工艺装备和方法,是取得稳定MOS器件主要伎俩。当前有两种工艺被广泛应用:,磷稳定化,和,氯中性化,。,磷稳定化即二氧化硅外部形成磷硅玻璃,扩散中可动钠离子总是进入氧化层中富磷区,一旦离子被陷在磷硅玻璃中,即使回到室温,它仍会保持被陷状态,确保二氧化硅内碱金属离子最小状态。,氯中性化在即生长二氧化硅层时,将少许氯化合物一起反应生成一个新材料,它是位于氧化层-硅界面氯硅氧烷,当钠离子迁移到氧化层-硅界面时会被陷住中和,实现稳定化。,第12页,试验表明硅-二氧化硅界面附件二氧化硅一侧内存在一些固定正电荷,它们大致分布在近界面100范围内。对半导体表面电性质有主要影响。其,特点,可总结分析以下:,(1)固定电荷与氧化层厚度、半导体掺杂浓度、掺杂类型无关;,(2)固定电荷受不一样晶向影响而改变,其密度(111)表面最大,(100)表面最小,二者百分比大约为3:1;,(3)固定电荷密度与氧化条件(如氧化气氛、炉温)紧密相关,温度上升固定电荷密度则近似线性下降。值得注意,当氧化过程中经过不一样温度条件生长氧化层,其固定电荷由最终温度决定;,(4)氧化过硅片在氩气或氮气气氛中退火(加热)足够长时间,不论其生长氧化层温度高还是低,总能够取得最小固定电荷密度值。,固定正电荷,第13页,先生长氧化层却是留在外表面,而后生长氧化层则是留在与硅接触内表面,即界面处,这也就是界面处固定电荷为何由最终氧化温度决定道理(氧化温度越低,固定正电荷密度越大)。降低固定电荷标准工艺,即在惰性气体中,退火,,图中可见它Q,F,(单位栅面积固定电荷)值最小。,第14页,界面陷阱(界面态),界面陷阱,普通分布于整个禁带范围内,有甚至能够高于导带底(E,C,)和低于价带顶(E,V,)。,界面陷阱能够是,施主型,,也能够是,受主型,。,产生界面陷阱主要因为半导体表面不完全化学键或所谓“悬挂键”引发。界面价键在形成氧化层时,没有被饱和而悬挂着,就会变成界面陷阱。,第15页,(1)界面陷阱密度在(111)表面最大,在(100)表面最小,禁带中央其界面态百分比大约为3:1;,(2)界面陷阱在干氧气氛中氧化后,其密度较高,禁带中央为10,11,10,12,/cm,2,eV,氧化温度越高,界面态密度越大;,(3)在较低温度(500)含氢气气氛中退火能够减小界面态密度,禁带中央为10,10,/cm,2,eV,不过在惰性气氛高温(600)下退火却不能降低;,(4)界面陷阱密度在禁带中央区域基本不变,在靠近价带顶和导带底边缘增加很快。且数目相等、电性相反,即导带下应该是施主型界面态,价带上应该是受主型界面态。,界面陷阱特点:,第16页,减小界面态方法除了氢气退火外,还可用金属后退火工艺,在金属后退火温度下活性栅材料(铝)会在氧化层表面与水蒸气反应,释放出氢原子,它会经过二氧化硅层与悬挂键结合,从面减小界面态密度。,界面态能量分布和退火前后界面态密度比较,第17页,电离陷阱,固态器件中,辐射损伤,一直是航空和军事应用上碰到主要问题。有些损伤会直接造成失效,而更多可能使器件和系统退化,影响其性能和使用。,辐射损伤主要过程,:首先在氧化层中产生电子-空穴对,其一部分会立刻复合,剩下部分在氧化层中电场作用下分离,电子和空穴沿相反方向加速,因为电子迁移率比空穴大,电子会快速离开氧化层(纳秒数量级),而空穴因为跃迁一段时间后抵达S,i,-S,i,O,2,界面,它会与来自硅电子复合或在深能级处被陷住,一旦陷住后,就类似于固定电荷(称之为电离陷阱)。同时,辐射还能增加界面态。,第18页,第19页,热退火能够很轻易地去除如离子注入、电子束蒸发、等离子溅射等工艺过程中辐射损伤,但制备后器件中实际恢复是相对有限,所以更可取方法是对器件进行“,加固,”。,比如:栅氧化温度低于1000来加固氧化层,使辐射敏感度降低。铝屏蔽加固可阻止大多数空间带能粒子,并增大MOS场效应管阈值电压,减弱辐射造成栅电压改变对阈值电压影响。,第20页,作业,P127 2,3,4,5,第21页,补充基本概念,真空能级:电子完全脱离材料本身束缚所需最小能量,功函数,1,:从费米能级到真空能级能量差,电子亲和势,2,:从半导体表面导带到真空能级能量差,金属,M,,对某一金属是一定,对不一样金属是不一样,半导体,S,=+(E,C,-E,F,),FB,,随掺杂浓度而变,对同一个半导体而言是一定,Ge,Si,GaAs分别为4.0,4.03,4.07eV.,第22页,7.2 表面势,我们已经对S,i,-S,i,O,2,界面电荷情况作了详细讨论。再在氧化层上深入淀积一层金属(通常是铝)就组成所谓,MOS结构,,它是当前制造器件基本结构形式。,中间绝缘层(S,i,O,2,)将金属板和半导体两个电极隔开,。,MIS结构,第23页,理想MOS结构定义,(1)金属栅足够厚,是等势体,(2)氧化层是完美绝缘体,无电流流过氧化层,(3)在氧化层中或氧化层-半,导体界面没有电荷中心,(4)半导体均匀掺杂,(5)半导体足够厚,不论V,G,多大,总有零电场区域,(6)MOS电容是一维结构,全部,变量仅是x函数,(7),M,=,S,=+(E,C,-E,F,),FB,(8)半导体与器件后面金属,之间处于欧姆接触,金属-氧化物-半导体电容,栅,背接触或衬底接触,0.011.0,m,第24页,如图,V=0时,其能带情况,图中金属功函数为 ,半导体功函,数为 ,二者差为零,为,电子亲和力,,而 为费米能级,与本征费米能级能级差。,第25页,试画出理想MOS结构(N型半导体为衬底)平衡时能带图。,第26页,空间电荷区,实际MIS结构就可看作一个平行板电容器。我们从上面图中得知,在不加电压情况下,其能带是平(,平带情况,),当两端加一定电压后,金属和半导体两个面将被充电,它们所带电荷符号相反,电荷分布也不一样。金属中电荷分布在,一个原子层厚度,范围内;而半导体中,因为自由载流子密度要低得多,电荷必定在,一定厚度表面层内,分布,这个带电表面层称,空间电荷区,。,第27页,空间电荷区表面到内部另一端,电场从最大逐步减弱到零,其各点电势也要发生改变,这么表面相对体内就产生电势差,并伴随能带弯曲,常称空间电荷区两端电势差为,表面势,S,。,表面势,第28页,MIS结构加正向电压时,,金属侧积累正电荷,在半导体表面一薄层内便形成了一个负空间电荷区,同时形成了一个方向指向半导体内部表面电场。也能够说在半导体表面存在一个电势差,各点静电势(x)逐步下降。抵达电中性后,各点静电势保持相等,,第29页,如图(a)所表示。,图中体内电势取为零,,S,称为表面电势,对于负,空间电荷情况,表面势为正,E为表面电场。从能带观点看,,表面能带将发生弯曲。因为电子电势能为-q(x),所以能带自,半导体内部到表面向下弯曲。,图(b)表明,负空间电荷区表面能带向下,弯曲情况。此时,表面与体内到达了热平衡,含有共同,费米能,级,;,空间电荷区中负电荷恰好与金属中正电荷相等。,第30页,MIS结构加反向电压时,,金属侧积累负电荷,半导体表面一层便形成正空间电荷区。此时,表面势,S,是负,表面电场由半导体指向外界,表面能带向上弯曲,如图所表示。,第31页,表面积累,(对P型半导体而言),(1)施加一个负电压(V0)于金属平板上时,半导体表面将产生超量正载流子(空穴),表面势为负,表面能带向上弯曲。,7.2.2表面积累、耗尽和反型,第32页,如图(a)所表示。,半导体表面向上弯曲能带使得E,i,-E,F,能级差变大,,价带顶逐步移近甚至超出表面费米能级,,进而提升空穴浓度,造成表面空穴堆积,此种情况称为,表面积累,。与之对应电荷分布如右半部分所表示,其中,Q,S,为半导体中每单位面积正电荷量,而Q,m,为金属中每单位面积负电荷量,它们,数量是相等,符号相反,。,第33页,表面耗尽,(2)施加一个正电压(V0)于金属板上时,表面势为正值,表面处能带向下弯曲,第34页,如图(b)所表示。,这时越靠近表面,,价带顶离费米能级越远,,价带中空穴浓度随之降低。而且,外加正电压越大,能带向下弯曲越深;越靠近表面,空穴浓度比体内低得多,,表面层负电荷基本上等于电离受主杂质浓度,,这种情况称,表面耗尽,。半导体中每单位面积空间电荷,Q,SC,值为,qN,A,W,,其中,W,为表面耗尽区宽度。,第35页,表面反型,施加一个更大正电压时,表面处能带深入向下弯曲,如图(c)所表示。,表面处费米能级位置高于禁带中央能级E,i,,也就是说,费米能级离导带底比离价带顶更近一些,这意味着表面处性质发生根本性改变,表面电子浓度超出空穴浓度,表面导电类型由空穴型转变成电子型,这种情况称表面反型。反型层X,i,发生在近表面,且厚度很薄,而紧靠其内部还夹着一层耗尽层,厚度比反型层大很多。,第36页,如图(c)所表示。,表面处费米能级位置高于禁带中央能级E,i,,也就是说,费米能级离导带底比离价带顶更近一些,这意味着,表面处性质发生根本性改变,,表面电子浓度超出空穴浓度,,表面导电类型由空穴型转变成电子型,,这种情况称,表面反型,。反型层,X,i,发生在近表面,且厚度很薄,而紧靠其内部还夹着一层耗尽层,厚度比反型层大很多。,第37页,对于,N型半导体,,一样可证实:,金属电极加正电压为电子积累;,加小负电压为耗尽状态;,而负电压深入增大时,表面空穴堆积出现反型层。,重点,第38页,7.3 MOS结构电容-电压特征,金属-氧化物-半导体(MOS)结构中,实际氧化物就是绝缘体,它完全类同于MIS电容,是一个特例,称MOS电容。,因为制造MOS器件必定采取这种结构,因而MOS电容成为集成电路中制造电容首选,而其寄生性一样是引发器件性能下降原因所在。,所以,对这一结构研究分析,从来就没有停顿过。,第39页,理想MOS电容,金属-半导体功函数差为零;,氧化层及界面电荷为零;,界面态为零;,半导体体内电阻为零;,氧化层完全不导电。,能带应是平;,半导体表面处,S,=0。,第40页,电压分布,V,G,一部分,降落在氧化层,中,另一部分降落在,半导体表面,(空间电荷区,而体内电压降为零)。,把MOS电容看作为一个平行板电容器,而且由上面电压关系得知,MOS电容实际就是由一个,氧化层电容,和一个,半导体中空间电荷区电容串联结构,组成。,式(7-1),第41页,氧化层单位面积电,容,X,ox,氧化层厚度;,0,真空介电常数;,OX,氧化层相对介电系数。,式(7-2),第42页,半导体表面电容,W 耗尽层宽度;,S,半导体相对介电常数,式(7-3),第43页,理想MOS结构总电容,式(7-4),第44页,(100)硅,掺杂,N,D,=9.110,14,/cm,3,X,ox,=0.119m,,,高频(1MHz)和低频(准静态),条件下实际测得C-V特征曲线。,分情况讨论。,理想MOSC-V特征曲线,MOS器件电容高、低频C-V特征曲线,V,G,V,G,0,V,G,0,第45页,实际MOS C-V特征曲线,1)氧化层内正电荷对C-V特征影响,氧化层内正电荷(Q,SS,)作用,能够看作在没有外加电压(V,G,=0)时,相当于施加了一个正电压,假如要消除它影响,则应该在栅上施加一个负电压(-V,FB,)来抵消,使弯曲能带重新变为平带,平带时电容称,平带电容,,用,C,FB,表示,如图所表示。,图中可见,,正电荷总是使C-V曲线产生左移影响,。,第46页,正电荷引发C-V曲线移动(左图P型衬底,右图N型衬底),第47页,2)金属-半导体功函数影响,真空能级和费米能级之间能量差称为材料,功函数(),。不一样材料,含有不一样功函数,因而MOS结构两个电极(金属、半导体)就会存在,功函数差(,MS,),。因为铝功函数小于半导体,不论是N型还是P型半导体,功函数差,MS,都是负值;而普通铝和N型半导体,MS,总比与P型半导体,MS,来得小。,MS,使C-V曲线产生左移影响,当前更多是用高掺杂多晶硅(polysilicon)来代替铝制作栅极,N,+,多晶硅效果与铝作用一致,但实际功函数差略大于铝。P,+,多晶硅代替铝,造成功函数差却是正,对于N型衬底作用是极为有利。,第48页,第49页,MS,对MOS电容高频特征影响,第50页,3)掺杂浓度、氧化层厚度、温度对C-V特征影响,掺杂浓度提升,,高频反型电容会大大增加,,,耗尽偏置区将大大展宽,。曲线上表现为电容下降耗尽范围,从1V左右扩展到2V,以上,,反型区域最小电容值按(倍/数量级)增加,,呈底部抬高之势。而无曲线平移,且,积累区电容固定,,各掺杂浓度重合一致。如图所表示为不一样P型掺杂浓度对MOS电容高频C-V特征影响。,第51页,第52页,温度,对C-V特征影响如图所表示,它对反型偏置电容有中等敏感度,其它区域则基本上不随温度改变。,氧化层厚度,增加也会使耗尽偏置区展宽,并使高频反型电容升高,形式与掺杂一致,主要因为展厚氧化层将分担更大百分比电压所致。,第53页,第54页,7.4 MOS结构阈值电压,通常把使半导体表面强反型(,s,=2,F,)所需加在金属栅极上电压,V,T,定义为,阈值电压,,又可称,开启电压,。,理想MOS结构阈值电压(P型半导体衬底),耗尽层中电荷量,式(7-7),式(7-8),第55页,W 耗尽层宽度,当,s,=2,F,时,W=W,m,式(7-10),第56页,P型半导体衬底理想MOS 结构阈值电压表示式,第57页,N型半导体衬底理想MOS 结构阈值电压表示式,第58页,【例7-1】,一个衬底N,A,=10,17,cm,-3,理想MOS结构,设氧化层厚度X,ox,=50,试计算单位面积氧化层电容C,OX,和,s,=2,F,值。最大耗尽层宽度W,m,和半导体中每单位面积空间电荷Q,SC,值。二氧化硅和硅相对介电常数分别是3.9和11.9。,第59页,解,:由式(7-2)得,由式(7-7)得,第60页,由式(7-10)得,第61页,由式(7-8)得,第62页,实际MOS结构阈值电压(P型半导体衬底),在实际MOS结构中,因为,固定氧化层正电荷,(Q,SS,)以及,功函数差,作用都是使平带电压偏移,半导体表面能带向下弯曲,而要克服它们影响,必须在栅上施加一个V,FB,电压(负),来拉平下弯能带,而使之成为理想MOS结构,由此可见,,实际MOS结构阈值电压V,T,比理想MOS结构阈值电压多出一个V,FB,电压值。,第63页,由P型半导体组成实际MOS结构,由N型半导体组成实际MOS结构,第64页,【例7-2】,对【例7-1】中,假设N,+,多晶硅与衬底平带电压为-1.10V,试计算阈值电压。,解,:由例7-1中,能够得到C,OX,6.9010,-7,F/cm,2,,,2,F,0.82V,则,第65页,练习,P 127 8,9,11,12,13,14,15,16,第66页,
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