基于单GM计数管的宽量程γ监测仪研究.pdf

基于单GM计数管的宽量程监测仪研究刘 斌1,吴雪梅2,季 捷1,夏良斌1,芮 杰1(1.南京三乐集团有限公司,南京2 1 1 8 0 0;2.西安强锐科技信息有限公司,西安7 1 0 0 7 5)摘 要:以单GM计数管宽量程探测技术实用化为目的,介绍了单GM计数管宽量程探测技术原理,开发了宽量程探测模块,并基于该探测模块设计了宽量程监测仪硬件与软件。对所研制的工程样机进行了实验测试,包括剂量率测试、累积剂量测试及过载测试等。实验结果表明:基于国产J 3 0 5低量程计数管研制的工程样机测量范围至少包括本底至1 0 G yh-1共8个量级,整个测量范围内固有相对偏差小于7%;当剂量率高于5 G yh-1时,变异系数小于7%;累积剂量测量相对偏差仅为0.2%;采用大剂量率照射未出现过载现象。基于单GM计数管的宽量程监测仪符合剂量监测设备测量要求,可应用于从本底到核事故大范围的剂量率监测,在核电行业和辐照站等涉核单位有广阔的应用前景。关键词:单GM计 数 管;宽 量 程;工 作 时 序;剂 量 率 测 量;剂 量 测 量;统 计 涨 落 测量;过载测量中图分类号:T L 8 2;T N 0 1 5文献标志码:A D O I:1 0.1 2 0 6 1/j.i s s n.2 0 9 5 6 2 2 3.2 0 2 3.0 2 0 2 0 5收稿日期:2 0 2 2 0 6 1 1;修回日期:2 0 2 2 1 1 0 3作者简介:刘斌(1 9 6 7-),男,江苏南京人,高级工程师,学士,主要从事脉冲辐射探测技术研究。E-m a i l:1 3 8 1 3 9 1 9 3 7 51 6 3.c o mW i d e R a n g e M o n i t o r B a s e d o n a S i n g l e GM C o u n t e rL I U B i n1 WU X u e m e i2 J I J i e1 X I A L i a n g b i n1 RU I J i e1 1 N a n j i n g S a n L e G r o u p C o L t d N a n j i n g 2 1 1 8 0 0 C h i n a 2 X i a n Q i a n g R u i T e c h n o l o g y I n f o r m a t i o n C o L t d X i a n 7 1 0 0 7 5 C h i n a A b s t r a c t T o p u t t h e w i d e r a n g e d e t e c t i o n t e c h n o l o g y o f s i n g l e GM c o u n t e r t u b e i n t o p r a c t i c e t h e w i d e r a n g e d e t e c t i o n m o d u l e i s d e v e l o p e d o n t h e b a s i s o f i n t r o d u c i n g t h e p r i n c i p l e o f t h e w i d e r a n g e d e t e c t i o n t e c h n o l o g y o f a s i n g l e GM c o u n t e r t u b e t h e h a r d w a r e a n d s o f t w a r e o f w i d e-r a n g e -d e t e c t o r a r e d e s i g n e d o n t h i s m o d u l e T h e e n g i n e e r i n g p r o t o t y p e i s t e s t e d e x p e r i m e n t a l l y T h e e x p e r i m e n t m a i n l y i n c l u d e d d o s e r a t e t e s t c u m u l a t i v e d o s e t e s t o v e r l o a d t e s t i n g e t c T h e e x p e r i m e n t a l r e s u l t s s h o w t h a t t h e m e a s u r i n g r a n g e o f t h e e n g i n e e r i n g p r o t o t y p e m a d e o f J 3 0 5 l o w-r a n g e c o u n t e r i s a t l e a s t 8 o r d e r s o f m a g n i t u d e f r o m b a c k g r o u n d t o 1 0 G y h-1 a n d t h e i n h e r e n t r e l a t i v e d e v i a t i o n i n t h e w h o l e m e a s u r i n g r a n g e i s l e s s t h a n 7%w h e n t h e d o s e r a t e i s h i g h e r t h a n 5 G y h-1 t h e c o e f f i c i e n t o f v a r i a t i o n i s l e s s t h a n 7%a n d t h e e r r o r o f c u m u l a t i v e d o s e m e a s u r e m e n t i s o n l y 0 2%T h e e x p e r i m e n t a l r e s u l t s s h o w t h a t t h e w i d e-r a n g e -d o s e m o n i t o r b a s e d o n a s i n g l e GM c o u n t e r c a n m e e t t h e r e q u i r e m e n t s o f t h e d o s e m o n i t o r i n g e q u i p m e n t a n d c a n b e u s e d t o m o n i t o r -d o s e r a t e i n a l a r g e r a n g e f r o m b a c k g r o u n d t o n u c l e a r a c c i d e n t s I t h a s 1-502020第1 4卷 第2期2 0 2 3年6月现 代 应 用 物 理MO D E R N A P P L I E D P HY S I C SV o l.1 4,N o.2J u n.2 0 2 3b r o a d a p p l i c a t i o n p r o s p e c t s i n n u c l e a r p o w e r i n d u s t r y r a d i a t i o n s t a t i o n s a n d o t h e r n u c l e a r-r e l a t e d u n i t s K e y w o r d s s i n g l e GM c o u n t e r w i d e-r a n g e w o r k i n g s e q u e n c e d o s e r a t e m e a s u r e m e n t d o s i m e t r y s t a t i s t i c a l f l u c t u a t i o n m e a s u r e m e n t o v e r l o a d m e a s u r e m e n t GM计数管结构简单,且输出信号幅度大,广泛应用于辐射探测器中1。由于受死时间与恢复时间的影响,GM计数管的线性范围与探测上限均有限12。为达到宽量程探测,通常采用高低两支计数管分量程测量的方法3。实际上,改变GM计数管的工作时序可实现宽量程探测。2 0 0 6年,刘志强等1从数学上严格证明了单GM计数管改变工作时序后,可用于宽量程探测,并提出了计数率的最优估计式。近年来,国内不少单位在单GM计数管宽量程探测方面进行了较深入研究,取得了较好的成果,但研究往往停留在方法层面或研制了试验样机31 0,还未真正将宽量程探测技术推向实用化。本文研究了模块化的宽量程监测仪设计方案,并在此基础上研制了工程样机。实验结果证明,所研制的宽量程监测测量范围超过0.1 G yh-11 0 G yh-1,能满足大多监测场合使用要求。1单GM计数管宽量程探测技术简介 GM计数管探测通常采用常规脉冲计数法。由于GM计数管放电后,会有一定的死时间,在死时间内,即使有粒子入射也不会产生新的放电脉冲。死时间过后,GM计数管进入恢复阶段。在恢复阶段,新的粒子入射会产生新的放电脉冲,但放电脉冲的幅度受脉冲入射时刻的影响,即进入恢复阶段越久,入射粒子产生的放电脉冲幅度越大。一旦GM计数管放电(即使在恢复阶段)会立即进入死时间。因此,当剂量率较低时,脉冲密度也较低,GM计数管可较准确地根据粒子入射情况产生放电脉冲,从而后续电路能正确处理,因此,可较准确地测量剂量率。当剂量率很高时,脉冲密度也很高,GM计数管不停地产生脉冲,即GM计数管还未恢复又有新的脉冲产生,最终GM计数管输出一连串的小脉冲,甚至接近直流,后续电路难以判断脉冲数量,从而出现剂量率升高而计数率减小(或为0)的现象。这种现象通常称为GM计数管过载。因此,为保证GM计数管能正确工作,须限制其工作范围。很多场合使用辐射监测仪需仪器的探测范围从本底到核事故(至少包含8个量级),单GM计数管便不能胜任。与传统的脉冲计数法不同,单GM计数管宽量程探测技术控制GM计数管的工作时序,去除死时间与恢复时间对测量的影响。工作过程为:GM计数管接收到粒子后,管内气体被电离,并经雪崩放大,产生输出脉冲,此时立即降低高压,使GM计数管处于工作电压之下,并保持td时间,计数管停止放电,管内电离产生的离子对在较低电压下自由漂移到计数管电极两端;过td时间结束后,恢复GM计数管工作电压,等待粒子入射;如此往复。宽量程探测技术工作波形(从计数管阴极取得波形)如图 1所示。图1中,t1,t2,t3,为GM计数管开始加上高压工作时到有粒子入射的等待时间。(a)H i g h v o l t a g e v s.t i m e(b)GM o u t p u t v s.t i m e图1宽量程探测技术工作波形F i g.1 W o r k i n g w a v e f o r m o f w i d e r a n g e d e t e c t i o n t e c h n o l o g y文献1 指出,宽量程技术的主要特点为量程大、整个量程范围内线性、无脉冲重叠和死时间的影响、能延长GM 管的使用寿命及能用一个任意的标准源进行校正。已证明,采用该方法后,由于单个放射源的放射是一个泊松过程,时间间隔t1,t2,t3,服从负指数分布,概率密度函数可表示为1ft =e-t(1)其中:为泊松过程参数,即粒子入射的平均计数率;t为时间。文献1 从原理上证明了对计数率的最优估计式,表示为2-502020第1 4卷现 代 应 用 物 理=n-1ni=1ti(2)其中,n为脉冲数。由式(2)可知,计算计数率的实质是计算时间间隔的加权平均值,文献5 认为这种计算的实质是让测量信号通过低通滤波器,并提出采用多目标优化算法设计尽可能提高测量精度、减小响应时间的滤波器,并通过实验给出了2组滤波器设计结果。由于文献1 是理想情况下的研究结果,实际电路中,所有元件不可能是理想元件,电路中还会受到分布电容与导线电感等影响,因此,当剂量率较高时,剂量率将不会随计数率呈线性变化关系,而是随着剂量率的增加,计数率的增加速度会减慢,但计数率会持续增加。因此,监测仪研制完成后还需在源室内进行刻度标定。由于宽量程探测技术改变了工作时序,不再受死时间与恢复时间的影响,理论上使用该技术后,GM计数管不会出现过载现象。2宽量程探测模块为方便研发仪器,在分析宽量程探测关键技术4的基础上,先开发宽量程探测模块,该模块集时序控制、信号处理和剂量率校正于一体,使用时仅需外加相应功能的电路即可。如使用该模块搭建数字化探头仅需加入高压模块和GM计数管即可,省略了复杂的软硬件开发与调试工作。2.1宽量程探测模块结构宽量程探测模块主要由高压驱动单元、时间测量单元、计算单元、存储单元及通信单元组成,如图2所示。图2宽量程探测模块功能框图F i g.2 F u n c t i o n a l b l o c k d i a g r a m o f w i d e r a n g e d e t e c t i o n m o d u l e 图2中,高压驱动单元对外接高压模块与GM计数管,用于实现图1时序;时间测量单元根据高压驱动单元的工作状况测量粒子入射等待时间t1,t2,t3,计算单元根据测量结果进行信号处理、计数率计算,并通过刻度参数实现剂量率校正,完成模块刻度;存储单元用于存储刻度参数、累积剂量与本底;通信单元用于与上位机通信,主要功能有两个,一是接受刻度软件控制实现模块刻度,二是根据上位机指令输出测量结果。宽量程探测模块结构如图3所示,模块长约为3 6 mm,宽约为2 7 mm,高约为9 mm。(a)P i n d i a g r a m(b)T o p v i e w(c)B o t t o m v i e w图3宽量程探测模块结构F i g.3 W i d e r a n g e d e t e c t i o n m o d u l e s t r u c t u r e图3中,V c c为工作电源正极,接3.3 V;R x为串口接收引脚;D i r为4 8 5芯片收发控制信号,发送时电平由H/L引脚决定;T x为串口发送引脚;HV接高压;GM+接GM计数管阳极;GM-接计数管阴极;a d j为环境适应性、抗干扰能力调节引脚,使用时与该引脚与地之间接5 0 k电位器调节抗干扰能力;/S a v e为保存累积剂量引脚,当被外部拉低后累积3-502020 刘 斌 等:基于单GM计数管的宽量程监测仪研究第2期剂量会被保存;N C为保留引脚,悬空即可。模块与上位机通过串口连接,如模块与单片机(上位机)在一张电路板上,可直接将引脚连接到一起;如模 块与上位机 通过较长电 缆连接,可采 用R S 2 3、R S 4 2 2或R S 4 8 5等串行通信总线连接。2.2宽量程模块主要功能宽量程模块在内部实现了图1所示的时序,即内部逻辑电路检测脉冲,当有脉冲时,控制GM计算两极电压,等待一段时间后恢复两极电压,并开始计时。当到达剂量率更新时刻后,按照式(2)或文献5 设计的滤波器处理测量时间,从而获得计数率估计值,最后利用校正曲线计算出当前的剂量率,并进一步计算累积剂量。模块通过R x,T x引脚,采用指定的通信协议对外通信(如采用R S 4 8 5通信,还需D i r信号),通信的主要内容包括读取剂量率、读取累积剂量、设置累积剂量、设置本底和仪器刻度。模块断电时,累积剂量不保存,只有在/S a v e引脚为低电平时才保存累积剂量。该功能用于要求保存累积剂量的场合。通常使用该功能是将一电压监测输出信号接到该引脚上,一旦电源电压降低,该引脚被拉到低电平,模块立即保存累积剂量并等待该引脚变为高电平。3宽量程监测仪设计3.1指标要求参考常见监测仪指标与相关标准的要求,宽量程监测仪的主要设计指标为:(1)测量范围:0.1 G yh-11 0 G yh-1;(2)抗过载能力:3 0 G yh-1;(3)固有相对偏 差:0.1 G yh-1D5 G yh-1时,固有相对偏差小于2 5%;5 G yh-1D1 0 G yh-1时,固 有 相 对 偏 差 小于1 0%。(4)变 异 系 数:0.1 G yh-1D5 G yh-1时,变异系数小于2 5%;5 G yh-1D1 0 G yh-1时,变异系数小于1 0%。(5)累积剂量及固有相对偏差:辐射累积剂量为1 0 G y 1 0 G y时,量程自动切换;0.1 G yD5 G y时,固有相对偏差小于2 5%;5 G yD1 0 G y时,固有相对偏差小于1 0%。3.2宽量程监测仪硬件设计宽量程监测仪基于宽量程模块,以S TM 3 2单片机为核心,选择国产J 3 0 5低量程计数管作为传感器,图4为宽量程监测仪组成框图。图4宽量程监测仪组成框图F i g.4 C o m p o s i t i o n b l o c k d i a g r a m o f w i d e r a n g e m o n i t o r图4中,宽量程模块未使用到的引脚悬空处理,R S 2 3 2通信芯片负责将S TM 3 2的串口T T L电平转换成R S 2 3 2电平,声光报警电路用于故障或剂量率(累积剂量)报警时产生报警信号,O L E D用于显示测量结果,键盘用于输入参数(如设置报警门限),低压检测用于电源电压降低时发出低电压中断信号。3.3宽量程监测仪软件设计3.3.1主体软件S TM 3 2的软件主体为死循环结构,即上电软件完成初始化后进入循环体,隔一定时间完成读入测量结果及声光报警检测等工作。主体软件流程如图5所示。图5主体软件流程F i g.5 F l o w c h a r t o f s o f t w a r e 4-502020第1 4卷现 代 应 用 物 理 图5中,初始化主要是初始化单片机端口、定时器、串口及显示屏等;模式处理主要是检测模式选择是否闭合,若闭合则进入上位机控制模式;读取结果是根据宽量程模块的访问指令获取剂量率和累积剂量,如遇到故障,会获取故障标识;报警处理主要是处理故障报警、剂量率报警和累积剂量报警;结果显示主要是显示测量结果。3.3.2模式处理上位机控制模式主要用于仪器刻度标定。即仪器出厂前将仪器放入源室,通过R S 2 3 2电缆将仪器与源室外计算机(即上位机)相联。仪器上电进入上位机控制模式后,源室外的计算机可运行刻度标定软件,根据不同剂量率,采集不同时长对应的脉冲计数率,并记录保存,最后将刻度标定参数下载到宽量程模块,完成仪器刻度标定。标定后,宽量程监测仪计数率随剂量率的变化关系如图6所示。图6标定后,宽量程监测仪计数率随剂量率的变化关系F i g.6 C o u n t r a t e v s.d o s e r a t e o f w i d e r a n g e m o n i t o r a f t e r c a l i b r a t i n g4实验4.1实验内容对宽量程监测仪分别进行剂量率测量实验、累积剂量测量实验和过载实验。4.1.1剂量率测量实验将刻度标定完成的监测仪放置在源室中,选择本底(通过商业仪器测得剂量率为0.1 2 4 5 G yh-1),51 0-6,1 1 0-5,51 0-4,0.0 1,0.2,1,5,1 0 G yh-1 8种不同剂量率分别进行照射,记录测量结果,计算测量结果的平均值、相对偏差和变异系数。其中,平均值可表示为R-=ni=1Rin(3)其中:Ri为同一剂量率下第i个测量结果;n为同一剂量率下总的测量结果数量相对偏差可表示为r=R-RR1 0 0%(4)其中,R为约定值。变异系数是通过均方根偏差计算出来的,均方根偏差可表示为RMS E=ni=1Ri-R-2n-1(5)变异系数可表示为CV=RMS ER1 0 0%(6)4.1.2累积剂量测量实验将监测 仪 放 到 源 室 中,清 零 累 积 剂 量,选 择1 0 G yh-1剂量率照射监测仪。照射6 m i n后观察累积剂量增加值,计算累积剂量的相对偏差。4.1.3过载实验按照G J B 1 1 5 6中第4.4.1.3条中“自动转换量程的仪器,过载试验只需要在最高量程上试验”的要求,将监测仪放置在剂量率为3 0 G yh-1的可测量的最大剂量率位置上,连续照射1 0 m i n后,观察监测仪显示剂量率是否低于1 0 G yh-1的测量结果。4.2实验结果4.2.1剂量率测量结果剂量率测量实验测量结果如表1所列。表1剂量率测量实验测量结果T a b.1 M e a s u r e m e n t r e s u l t s o f d o s e r a t eD/(G yh-1)D-/(G yh-1)r/1 0-2CV/1 0-21.2 4 51 0-71.2 2 11 0-71.6 91 9.851 0-65.3 21 0-66.4 46.911 0-51.0 6 1 11 0-56.0 85.251 0-45.2 11 0-44.8 02.40.0 11.0 3 41 0-23.4 02.60.20.1 9 9-0.5 02.110.9 9 5 6-0.4 43.454.9 7 3 4-0.5 32.31 09.9 9 0 4-0.1 02.25-502020 刘 斌 等:基于单GM计数管的宽量程监测仪研究第2期4.2.2累积剂量测量结果累积剂量测量结果如表2所列。表2累积剂量测量结果T a b.2 M e a s u r e m e n t r e s u l t s o f d o s eT r u e D o s e/G yM e a s u r e D o s e/G yr/1 0-210.9 9 80.24.2.3过载测量结果过载测量结果如表3所列。表3剂量率过载测量结果T a b.3 O v e r l o a d m e a s u r e m e n t r e s u l t s o f d o s eU n i t:G yh-1N o r m a l d o s e r a t eM e a s u r e r e s u l t o f n o r m a lO v e r l o a d d o s e r a t eM e a s u r e r e s u l t o f o v e r l o a d1 00.9 9 0 43 03 0.74.3实验结果分析由实验结果可知,基于单GM计数管的宽量程监测仪剂量率测量固有偏差小于7%,除环境本底变异系数为1 9.8%外,其余剂量率下变异系数均优于7%;累积剂量测量的相对偏差仅为0.2%;过载实验中使用大剂量照射仪器时剂量率测量结果与真实值较接近,仪器并未出现过载现象。由此可知,单GM计数管的宽量程监测仪符合剂量监测设备测量指标要求。5结论基于宽量程探测技术原理开发的宽量程模块,实现了时序控制、信号处理及剂量率校正等核心功能。利用宽量程模块仅需少量的电路便可研制出宽量程探测设备,且在研制过程中无须特别考虑宽量程探测中的时序控制与辐射探测相关知识。本文利用宽量程模块,以S TM 3 2为核心研制出宽量程监测仪,通过实验验证了该宽量程监测仪能在本底到1 0 G yh-1范围内准确测量剂量率,且具有良好的抗过载特性。采用单GM宽量程探测技术后,GM计数管的线性范围与测量范围大大扩展,理论上不存在过载问题;因仅采用单GM计数管,与常用的双GM计数管宽量程探测仪器相比,单GM计数管宽量程监测仪的可靠性大大提高。实验结果证明,单GM计数管宽量程监测仪测量范围达到8个量级,可应用于从本底到核事故大范围的剂量率监测。参考文献 1 刘志强 马红光 马文彦 等 T i m e-t o-C o u n t技术测量辐射强度的原理 J 核电子学与探测技术 2 0 0 6 2 6 1 4 14 4 L I U Z h i-q i a n g MA H o n g-g u a n g MA W e n-y a n e t a l R a t i o n a l e o f T i m e-t o-C o u n t t e c h n o l o g y t o m e a s u r e r a d i a t i o n i n t e n s i t y J N u c l e a r E l e c t r o n i c s&D e t e c t i o n T e c h n o l o g y 2 0 0 6 2 6 1 4 1 4 4 2 龚军军 陈君军 夏文明 GM计数管量程扩展技术进展 J 核电子学与探测技术 2 0 1 3 3 3 4 4 7 6 4 7 9 GON G J u n-j u n C HE N J u n-j u n X I A W e n-m i n g P r o g r e s s o n r a n g e e x t e n s i o n t e c h n i q u e o f GM t u b e J N u c l e a r E l e c t r o n i c s&D e t e c t i o n T e c h n o l o g y 2 0 1 3 3 3 4 4 7 6 4 7 9 3 王凯亮 厉位阳 黄国夫 等 双G-M管宽量程辐射探测器设计 J 核电子学与探测技术 2 0 2 0 4 0 4 5 3 25 3 9 WAN G K a i-l i a n g L I W e i-y a n g HUAN G G u o-f u e t a l D e s i g n o f w i d e r a n g e r a d i a t i o n d e t e c t o r w i t h d u a l G-M c o u n t e r t u b e J N u c l e a r E l e c t r o n i c s&D e t e c t i o n T e c h n o l o g y 2 0 2 0 4 0 4 5 3 2 5 3 9 4 刘志强 马红光 韩海涛 单管宽量程剂量仪关键技术分析 C 第十六届全国核电子学与核探测技术学术年会 四川绵阳 2 0 1 2 L I U Z h i-q i a n g MA H o n g-g u a n g HAN H a i-t a o K e y t e c h n i q u e s a n a l y s i s f o r s i n g l e t u b e w i d e-r a n g e d o s e m e t e r C T h e 1 6 t h N a t i o n a l A n n u a l C o n f e r e n c e o n N u c l e a r E l e c t r o n i c s a n d N u c l e a r D e t e c t i o n T e c h n o l o g y M i a n y a n g S h i c h u a n 2 0 1 2 5 刘志强 马燕 剂量仪中数字滤波器设计 J 原子能科学与技术 2 0 1 6 5 0 6 1 1 3 7 1 1 4 1 L I U Z h i-q i a n g MA Y a n D i g t a l f i l t e r d e s i g n i n d o s i m e t e r J A t o m i c E n e r g y S c i e n c e a n d T e c h n o l o g y 2 0 1 6 5 0 6 1 1 3 7 1 1 4 1 6 刘良军 王江勇 基于T i m e-t o-C o u n t技术的辐射监测仪设计 J 核电子学与探测技术 2 0 1 2 3 2 5 6 1 6 6 1 9 L I U L i-a n g-j u n WAN G J i a n g-y o n g D e v e l o p m e n t o f a r a d i c a l i z a t i o n m o n i t o r b a s e d o n T i m e-t o-C o u n t t e c h n o l o g y J N u c l e a r E l e c t r o n i c s&D e t e c t i o n T e c h n o l o g y 2 0 1 2 3 2 5 6 1 66 1 9 7 胡青云 基于F P GA的双模式辐射剂量仪设计 D 成都 成都 理 工 大 学 2 0 1 9 HU Q i n g-y u n D e s i g n o f d u a l-m o d e r a d i a t i o n d o s i m e t e r b a s e d o n F P GA D C h e n g d u C h e n g d u U n i v e r s i t y o f T e c h n o l o g y 2 0 1 9 8 王江勇 基于T i m e-t o-C o u n t方法的辐射测量仪的研制 D 湖 南 衡 阳 南 华 大 学 2 0 1 2 WAN G J i a n g-y o n g D e v e l o p m e n t o f r a d i a t i o n m e a s u r i n g i n s t r u m e n t b a s e d o n T i m e-t o-C o u n t m e t h o d D H e n g y a n g H u n a n U n i v e r s i t y o f S o u t h C h i n a 2 0 1 2 9 周伟 方方 李扬红 等 T i m e-t o-C o u n t测量方法的应用研究 J 铀 矿 冶 2 0 0 9 2 8 4 2 0 92 1 2 Z HOU W e i F ANG F a n g L I Y a n g-h o n g e t a l A p p l i c a t i o n s t u d y o f 6-502020第1 4卷现 代 应 用 物 理T i m e-t o-C o u n t m e t h o d J U r a n i u m M i n i n g a n d M e t a l l u r g y 2 0 0 9 2 8 4 2 0 9 2 1 2 1 0 王敏 方方 任秀龙 等 个人剂量仪中测量方法的研究 J 物 探 与 化 探 2 0 1 1 3 5 4 5 2 45 2 5 WANG M i n F ANG F a n g R E N X i u-l o n g e t a l A s t u d y o f t h e m e a s u r e m e n t m e t h o d i n t h e p e r s o n a l d o s i m e t e r J G e o p h y s i c a l&G e o c h e m i c a l E x p l o r a t i o n 2 0 1 1 3 5 4 5 2 4 5 2 5 现代应用物理 编委会换届暨第三届编委会首次工作会议召开2 0 2 3年3月2日4日,现代应用物理 编委会换届暨第三届编委会首次工作会议在杭州召开,来自国内3 3所知名高校和科研机构的6 2名编委代表欢聚一堂,共谋 现代应用物理 期刊高质量发展。会上编辑部汇报了办刊现状;邀请专家作办刊指导报告;编委讨论通过了第三届编委会章程,并为办好期刊建言献策;主编欧阳晓平院士总结发言。新一届编委会共有9 8人组成,希望各位编委充分发挥各自的学术引领作用,努力将期刊打造成高质量的学术平台。7-502020 刘 斌 等:基于单GM计数管的宽量程监测仪研究第2期