ECT传感器电势测量方法.pdf

第3 8 卷第1 期2 0 0 8 年1 月东南大学学报(自然科学版)J O U R N A LO FS O U T H E A S TU N I V E R S I T Y(N a t u r a lS c i e n c eE d i t i o n)V 0 1 3 8N o 1J a n 2 0 0 8E C T 传感器电势测量方法周宾杨道业汤光华许传龙潘琦王式民(东南大学洁净煤发电及燃烧技术教育部重点实验室，南京2 1 0 0 9 6)摘要：针对微型E C T 传感器受限于应用场合，电极轴向长度过短的实用局限，提出采用电势测量方法通过采集悬浮极片上的电势值进行图象重建比较电势测量方法与传统的位移电流方法，发现在给定相同激励电压时，电势测量值仅取决于电容的比值而独立于电容本身值，在一定程度上降低了对电极轴向长度的要求研究表明电势测量方法更加适合于微型E C T 传感器最后利用非线性G A E C T 技术从电势测量值给出了图象重建的结果关键词：电容层析成像；电势测量方法；微型传感器；遗传算法中图分类号：T B 9 3 4文献标识码：A文章编号：1 0 0 1 0 5 0 5(2 0 0 8)0 1-0 1 2 9-0 7P o t e n t i a lm e a s u r i n gm e t h o da p p l i e di nE C Ts e n s o rZ h o uB i nY a n gD a o y eT a n gG u a n g h u aX uC h u a n l o n gP a nQ iW a n gS h i m i n(K e yI a b o r a o f yo fC l e a nC o a lP o w e fG e l l e 血O l la n dC o m b u s t i o nT e c h n o l o g yo fM n i s t r yo fE d u c a t i o n，S o u t h e a s tU n i v e r s i t y，N a n j i n g2 1 0 0 9 6，0 1 i n a)A b s t r a c t：T h et e c h n o l o g yo fe l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h y(E C T)h a sg r e a tp o t e n t i a li ni n d u s t r i a la p p l i c a t i o n sd u et Oi t sn o n i n t r u s i v e，s i m p l ec o n s t r u c t i o na n dl o wc o s tn a t u r e I nt h i sp a p e r，P O t e n t i a lm e a s u r e m e n tm e t h o di ss u g g e s t e dt Om i n i a t u r es e n s o r sf o rt h ev e r ys h o r ta x i a ll e n g t hr e s t r i c t e db yi t sa p p l i c a t i o n!I m a g er e c o n s t r u c t i o nu s i n gt h ep o t e n t i a lm e a s u r e m e n tm e t h o di sb a s e do nt h eP O-t e n t i a l so nt h ef l o a t i n ge l e c t r o d e s T h ep o t e n t i a lm e a s u r e m e n tm e t h o di sc o m p a r e dw i t ht h ed i s p l a c e-m e n tc u r r e n tm e t h o d I ti sc o n c l u d e dt h a tf o rag i v e ne x c i t a t i o nv o l t a g e，t h ep o t e n t i a l sa r ed e p e n d a n to nt h ec a p a c i t a n c e sr a t i o so n l y，i n d e p e n d e n tf r o mc a p a c i t a n c et h e m s e l v e s T h er e q u i r e m e n tt oe l e c t r o d e Sl e n g t hi sr e l a x e d I ts h o w st h a tt h ep o t e n t i a lm e a s u r i n gm e t h o di sm o r es u i t a b l et Om i n i a-t u r eE C Ts e n s o r A tl a s t，a ne x a m p l eo fa p p l i c a t i o no ft h i sm e t h o di nn o n l i n e a rG A E C Tp r o v i d e ss a t i s f a c t o r ys i m u l a t i o nr e s u l t s K e yw o r d s：e l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h y；p o t e n t i a lm e a s u r e m e n tm e t h o d；m i n i a t u r es e n s o r；g e n e t i ca l g o r i t h m电容层析成像(E C T)技术由于具有非侵入性、传感器结构简单、成本低等优点，因此具有极大的工业应用价值 1 。E C T 通过测量布置在管道或容器周围的阵列电极间的电容值，反演获取其内部介电常数分布s(工，Y)信息在过去2 0 多年的发展中，研究比较集中在较大尺寸的多相管流中旧吲随着微机械和纳米科技的发展，人们开始对微观领域的研究发生了兴趣，如E C T 已被应用于检测生物芯片上微通道内流型信息，制药业中微反应器内化学物质混合情况等目前，已有相当多的学者对微型E C T 传感器开展了研究工作H o 然而，对微型E C T 传感系统，受限于应用场合，极片轴向长度极短，势必造成极片间互电容极小而极片的轴向长度在实际的测量过程是比较关键的因素之一，较长的电极轴向长度必然带来较大的空间滤波效应这一对“矛盾”在实际测量过程中总是存在着，至今没有得到良好的解决在理想二维成像假设条件下，所给测量值应该独立于电极的轴向长度本文的理论研究表明，在理想条件下，悬浮极片上的电势测量值与极片的轴向长度无关电势测量方法将更适合于微型E C T传感器系统本文最后还从电势测量值给出了利用收稿日期：2 0 0 7-0 6-0 7 作者简介：周宾(1 9 8 0 一)，男，博士生；王式民(联系人)，男，教授，博士生导师，s m w a n g s 叭e d u c n 基金项目：国家重点基础研究发展计划(9 7 3 计划)专项经费资助项目(2 0 0 4 C B 2 1 7 7 0 2 _ a 1 4)引文格式：周宾。杨道业，汤光华，等E C T 传感器电势测量方法 J 东南大学学报：自然科学版，2 0 0 8，3 8(1)：1 2 9 1 3 5 万方数据1 3 0东南大学学报(自然科学版)第3 8 卷非线性G A-E C T 技术 5 1 进行图象重建的结果1 归一化目的和解决的途径在二维E C T 系统图象重建之前，通常对电容测量值进行归一化处理，使用电容并联或串联模型分别有，一州，0A#=搿(1)o 盯一L 玎或A 0=丽1 C I F s-1 磁C；(2)式中，c：，c ，q 分别表示测量区域内充满高、低电介质和存在某种介质分布时f，_ 电极对间的电容归一化值A。，或A“取决于传感器的构造，如极片的张角口，管道内外半径的比值R；。尺。，填充层和内径的比值(尺伽一R；。)R 证以及管道内介质分布比例，但是独立于管道的实际尺寸，如图1 所示因此，当上述参数保持不变时，基于不同的管道尺寸的电容归一化值A；，或A“将保持不变二维假设中，归一化的目的之一在于消除实际的电极轴向长度对仿真逆向计算的影响图1E C T 传感器的剖面可是，在应用传统的电容测量方法进行实际测量过程中，电容值本身在归一化之前需要精确的测量对微型E C T 传感器来说，受微型通道和容器结构的限制，极片的轴向长度很小，相应的电容值也很小，但考虑到检测电路灵敏度的要求，极片的轴向长度又不能太短具有长电极的E C T 传感器固然灵敏度较高，但同时存在较大的空间滤波效应，使得这样的系统不适合提供E C T 实际所需要的截面流型信息传感器作为空间低通滤波器，敏感区域比其实际几何尺寸要大一7|并且，若轴向极片较长，很难保证实际介质分布沿轴向保持不变，这与二维假设的初衷又产生了矛盾可见，采用长电极，可增加信号的强度，提高灵敏度却造成轴向分辨率的降低；采用短极片，可提高轴向分辨率，却对信号强度有着副作用这正是电容测量方法应用于微型E C T 传感器的问题所在因此，有2 种可能的解决途径：设法进一步提高测量电路的灵敏度，又不降低信噪比(S N R)；直接获取具有归一化特点的测量值归一化电容值与极片轴向长度无关如果途径是可行的，那么其既可保持E C T 系统的灵敏度，又可同时提高其轴向分辨率2E C T 系统中2 种测量方法比较E C T 系统中可分为2 类测量方法，分别为传统的电荷位移电流方法和近年来出现的电势测量方法【8 刮在传统的电容测量方法中，以不同电极对间的互电容为测量值对于一个具有n 电极E C T 传感器来说，可获取不相关的电容数为c：=，l(n 1)2 本文中电势测量方法是以悬浮极片对地的电势差作为测量值，对上述2 类检测方法来说，数学模型中的边界条件存在差异但是，不相关的测量值的数目是相同的，都为c：=，l(n 一1)2 假设管道内无自由电荷分布，介质分布沿管道轴向保持不变，忽略电极片的厚度，管道内满足似稳场的条件，这样可以得到理想的二维静电场模型，对电容检测方法有V“e(x，Y)V 妒(工，Y)=0妒(工，)，)l(”)。n=以诚(3)基于悬浮极片上电势的数学模型与前者相比稍有差别，体现在边界条件上：V“e(x，Y)V 妒(工，Y)=09(工，y)I(训)。，l=Ug=0妒(工，y)I()。r=0(x,y)仃，i 1，2，8 E 1，2，8 i(4)式中，e(x，Y)为传感器内的介电常数分布；力为屏蔽罩内除去极片之外的所有区域；t p(J，y)表示力上的电势分布；厂；表示激励电极；玑诚为厂，上的激励电压；厂，为检测电极，其上电势为0；厂。为接地屏蔽罩式(3)与式(4)的差别在于，式(3)中边界条件项妒(x，Y)I()E，=0 被式(4)中Q f=0 取代，Q，表示第个电极上的电荷假定激励电压、介质分布相同，2 类测量方法中检测极片的状态是不同的对于电容测量方法，检测极片处于虚地状态，以$2，00 丸=L峨巩o一“n)yy，纵吼h 万方数据第1 期周宾，等：E C T 传感器电势测量方法1 3 1其上电势几乎为0，但是电荷不为0，而对电势测量方法来说，悬浮极片上的净电荷为0，但作为等势体，其电势并不为0 相应的信号检测电路见图2，图2(a)通过检测位移电流来测量互电容(1 0 w Z 测量方式【B ，图2(b)测量悬浮极片上的电势(h i g h Z 测量方式)一J，其中，C，。和C 2。为被测电容两端杂散电客(a)l o w-Z 测量方式(b)w d n-z 测量方式图22 种方法的信号检测电路图3(a)、(b)分别给出在相同的介质分布(空管)和激励电压(5V)时，2 种测量方法管道截面上的3 D 电势分布比较图3(a)、(b)可以发现，2 种方法下传感(b)测量悬浮极片上的电势图32 种不同测量方式下传感器内电势分布比较器中的电势分布存在较明显的差别特别是检测电极上的电势(位于直径为2 0m m 的圆周上)在图3(a)电容检测方法中为O，而在图3(b)中悬浮极片上的电势不为0 3电势测量方法根据M a x w e l l 电磁场理论 10 1，l 极片的E C T传感器可以等效为一个具有n+1 个导体的静电孤立系统(，1 个电极和一个屏蔽罩)因为从激励电极上发出的电力线基本都落回到检测极片和屏蔽罩上(如果存在轴向屏蔽电极，可将其与屏蔽罩当作一个整体)在下列方程中极片和屏蔽罩分别标记为0 一n 对于传统的单极片激励方式的电容测量方法来说，屏蔽罩与各电极上的电荷分别是鼋。，口。，q。在静电平衡状态下，总电荷量满足：目o+目l+q。=0(5)对于线性系统，计算电位时可以运用迭加原理，因此各极片与屏蔽罩(0 号导体)之间的电压与各电极上的电荷之间，存在下列关系：a l l qa k l q口。1 q+a 1 2 q 2+a k 2 q 2+4-a E q 2+a l k q k+a u q t+a,止q k+(6)式中，表示k 号电极与屏蔽罩间的电势差，下标相同的系数，如a。称为自有电位系数；下标不相同的系数，如a。(f)称为互有电位系数没有出现在式(6)中，因为式(5)中仅有，z 个独立的电荷对于电位系数可以认为：所有电位系数都是正值；自有电位系数口，大于与其有关的互有电位系数口征；电位系数只与导体的几何形状、尺寸、相互位置以及电介质分布有关a。可由电压值和感应电荷量计算得到例如，极片1 作为激励(其上电荷9 1 0)，而其余极片处于悬浮状态，有q。=0f=2，3，n(7)将式(7)代人式(6)，可得=鲁l 口：=鼋，=弧一一吼=。k=1，2，n(8)在实际测量中，激励电极上的留。较难测得但通过交流激励的方法，悬浮极片对地的电势差(U。，)很容易得到在式(7)成立的条件下，用式(6)中的第1 个方程同时除其他方程的两边，可得ln刀忍胡+万方数据1 3 2东南大学学报(自然科学版)第3 8 卷瓦U l o=石az l，瓦U l o=石a l l(9)r：u 锄1 殉(1 2)式(9)表示通过测量悬浮极片上的电势值可以得到a l l9 9 _ a l l9 9 一a l l 的值“2 lI f f l k la 1同理，当k 号极片作为激励电极，其余极片处于悬浮状态时，有q l，q t l，q t+1，q =0尽管吼值未知，但是通过已知的压值(U。，)t 可以得出堕a 2 k，薏，篆的值，因“此式(6)可被改写为￥1 0=口1 l 留l+口1 2 鼋2+口q t+口h 鸟“弘-(瓷)。(器)：M t(器)。”托。(畿)。吼弘-(器)。(器)：怕t(瓷)。怕。(器)。吼(1 0)式中，(器)。表示以k 号极片作为激励电极时器之值根据静电场中的互易原理(a 材=a j k)有a。=a。，且根据上述分析，a H 由a。，与电压比值可间接得到因此，如果给定a n，那么任意a。都可获得进一步，将所有的电势系数都用a，。与电压系数的比值来表示，式(1 0)可写为弘俺怕(瓷)。怕(瓷卜M t(甏)。吼=口n(器)。鸟+(瓷)。(瓷)：g：+I口n(瓷)。(器)。吼+(器)。(浇)。吼I2(瓷)。口-+(瓷)。(瓷)：g：”。+(器)。(器)。吼”+(浣)。(瓷)。吼J(1 1)笳秒喃辑睦的形青(瓷)。(岂)l!；(岂)。(等)z(瓷)。(怠l；i(瓷)。(瓷)2(鲁)(瓷)I(瓷)。；(岂)(瓷Ii(瓷)l(器1(1 3)T 为n 阶方阵，其中各元素为悬浮极片上电势的比值a。为未知系数，u 和鼋分别表示极片上的电势和电量的矢量形式比较式(6)和式(1 2)可以看出a l l T=a l la 1 2口na n口 1a r d(1 4)对式(6)求解口，可得q 1=卢1 1 U l o+卢1 2+卢1 t+4-卢1。1i1q 七=卢nU l o4-+卢从+卢h；lq。=卢。1U l o4-+1 3 础U 肿+卢。U 神J(1 5)式(1 5)等号右边各电压的系数也可以分成2 类：下标相同的卢址称为自有感应系数，下标不同的卢h称为互有感应系数，它们有下列特性：自有感应系数都是正值；互有感应系数都是负值；自有感应系数风大于与其有关的互有感应系数的绝对值1 卢趾I 根据G r a m 法则，可解得风=A 百k k，风=A 百k n(1 6)式中，=I a，T|；A 址和A h 分别为a 从和口h 的余子式感应系数也仅与导体系统的几何形状、尺寸、相互位置以及电介质的分布有关由于a。未知，所以卢址，卢h 也是未知的，但是，如果计算比值，A 中的未知元素a 可以按照如下方式消除：老=笔=筹1 谢，卢hA h(一)2”l 死I、7式中，和气分别是t 址和t h 的余子式，t。是矩阵r 中的元彖结论1由悬浮极片上的电势值(或其比值)、l，、l，。；一；一，-，-_、；七量量；万方数据第1 期周宾，等：E C T 传感器电势测量方法1 3 3可得感应系数风的比值将式(1 5)改写成另一种形式，以其中第后式为例，对式中每一项加减同一个量，即有g I=卢“U l o+卢址U+p h【，柚=一凤。(一)一&(一)一一风(一)一-风(一)+慨。+风+”+凤)=一孱。一阮一+(风+&+艮+风)一一风=瓯+c 柏+c h(1 8)式中，C 1 1=一卢 l，C 也=一卢鸵，C 。=一卢。，C 幻=卢k l+卢娩+卢从+卢h 因此，式(1 5)可表达成如下的线性方程组，其描述了极片上的感生电荷量与电压之间的关系【1 13：q l=C 1 0 U l o+C 1 2 U 1 2+C l I U l t+C l。U l。1；lq I=c l 玩l+c 垃u 砣+c 加u 舳+c h u h；lq。=C。l 以I+C 砬U 二+C 以U 0+C 柚U 0(1 9)式中，C i 表示极片对i 一歹(i d 0)之间的电容；C。，C 2 0，C 幻，C 棚为极片和屏蔽罩之间的电容根据静电场中的互易原理有C h=C 吐图4 给出8 极片E C T 传感器等效电路，只画出电极1 与其他极片之间的互电容对于一个n+1导体静电孤立系统，共有厅(n+1)2 个部分电容结论2电容C d 可由感应系数岛来表示，因此图48 极片E C T 传感器的等效电路根据结论1C#也可由悬浮极片上的电势来表示图5 给出了【，C o 的比值和岛的比值之间的关系这里厂和，分别表示从U 到岛的比值以及从C 口的比值到既的比值之间的映射厂是，的逆映射1 4图5U，C o 的比值和岛的比值之间的关系进一步，给定岛的比值和激励电压如U，o，应用电势测量方法，式(1 5)可写为阮q _ L=U l o+髻+等”一阮B l 坐U 神i。=鲁+#反-7 v 舯+鲁i。=鲁+-+老”+等(2 0)将 看作一个整体，可从式(2 0)线性方程组中解得悬浮极片上的电势“哪，卢。，的比值和激励电压之间的关系如图6 所示图中，g 表示从卢；，的比值和激励电压玑础到悬浮极片上的电势巩。砒的映射关系仉嘶独立于极片的轴向长度，因为玑埘。a n d 风的比值都与极片的轴向长度无关，即悬浮极片上的电势测量值与极片的轴向长度无关 点Q图6U，虹，风的比值和激励电压之间的关系表1 列出3 种典型流型数值仿真对C k C 0 的验证结果，管壁和填充层介电常数分别设为5 和2 5 表13 种典型流型下的验证数据表1 给出在设定的3 种流型下，电极对(3，5)，(4，7)的电容值以及它们的比值同时又分别给出在同样的设定流型下。由悬浮极片上的电势根据式(1 7)和(1 3)相结合得到仿真电容比值导=老：孕：蝶罢斟，很明显，电容的比矗可以一A 4 7 一(一1)4+7I I 1 K 明业世廿口山阻叫?通过电势值以较高的精度计算得到对于通常的单极片激励电容检测方法，式(1 9)可写为 万方数据1 3 4东南大学学报(自然科学版)第3 8 卷q 1=C l o U l o+C 1 2 U 1 2+C 1 女U l 七+C I。U l。1；q t=C nU k ljilq。=e l 玑lo(2 1)G 1 ”，G，C。的值都可得，但是C。的值得不到，因为q。未知类似地，k 号极片做激励，其余极片做检测时，c 柚得不到所以，通常的电容检测方法可以获得电容矩阵上三角或下三角中除对角线元素(c 加)外的所有电容值，根据互易性原理，共计=n(，z 一1)2 个不相关电容值图7 表明检测电极和屏蔽罩之间的电容在一定程度上也反映管道内电介质的变化，但是变化相对介电常数图7自电容随介电常数的变化非常小已经由图6 可知悬浮极片上的电势是卢。的比值和吒。的函数，也是c。和。；。的函数因此，电势包含自电容C 柚的信息结论3由电势测量方法可得n(n+1)2 个电容的比值(包括自电容和互电容)信息，而由电容检测方法可得n(n 一1)2 个互电容的绝对值信息因此由2 种方法所得到的信息量略有差别4 用G A E C T 进行图像重建G A E C T 是一种基于遗传算法的随机反演技术，电容和电势测量数据都可以利用，大量的正向计算过程取代了传统的灵敏场的使用哺 在应用G A E C T 的过程中，基于电势检测方法的数学模型(4)可形成如下非线性多变量优化问题：m i nP(8)=I IU 一哐1s t A t(占)妒=B tk=1，2，8占=占l占。8 j；1，f=1，2，n J(2 2)式中，U 为正向计算得到的电势值；U m 为电势测量值；A。(s)为算子V(占Y)的离散化的形式；，l维矢量B。由边界值离散化可得；，l 为像素数为了增强视觉效果，如图8 所示，对圆管道截面给出了三维图像重建结果(2 噪音)图8(a)、(c)、(e)和图9(a)为设定流型，图8(b)、(d)、(f)和图9(b)为反演流型表2 定量评估了各项指标图8 使用电势值进行图像重建(2 噪音)万方数据第1 期周宾，等：E C T 传感器电势测量方法1 3 5图9 三物体使用电势值进行图像重建(2 噪音)表2 各项指标评估5结语本文研究了电容层析成像中存在的2 类不同测量方法结果表明电势测量值包含电容比值的信息，因此降低了对微型E C T 传感器电极轴向长度的要求，可解决电容检测方法实际测量过程中长期存在的困难利用非线性图像重建算法G A E C T得到了较为满意的仿真结果目前，对电势测量方法的检测电路的研究很少此方法的主要问题在于导线杂散电容带来的影响但对于嵌入式电路，固定的导线布置，此问题有可能得到解决，仍需进一步深入研究参考文献(R e f e r e n c e s)B e c kMA，D y a k o w s k iT，W i l l i a m sRA P r o c e s st o m o g r a p h y：t h es t a t eo ft h ea r t J M e a sC o n t r o l，1 9 9 8，2 0(4)：1 6 3 1 7 7 H u a n gZ h i y a o，X i eD a i l i a n g，Z h a n gH o n 自i a n，e ta 1 G a s o i lt W O p h a s ef l o wm e a s l l r e m e n tu s i n ga l le l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h ys y s t e ma n daV e n t u r im e t e r J F l o wM e a sI n s t r u。2 0 0 5，1 6(2)：1 7 7 1 8 2 L i uS，C h e r tQ，W a n gHG，c ta 1 E l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h yf o rg a s s o l i d sf l o wm e a s u r e m e n tf o rc i r c u l a t i n gf l u i d i z e db e d s J F l o wM e a sI n s t r u，2 0 0 5，1 6(2)：1 3 5 1 4 4 Y o r kTA，P h u aTN，R e i c h e RL，e ta 1 Am i n i a n l r ee l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h y J M e a sS c iT e c h n o l。2 0 0 6，1 7(8)：2 1 1 9 2 1 2 9 5 Z h o uB i n，X uC h u a n l o n g，Y a n gD a o y e，e ta 1 N o n l i n e a ri m a g er e c o n s t r u c t i o nu s i n gaG A-E C Tt e c h n i q u ei ne l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h y J F l o wM e a s u r e m e n ta n dI n s t r u m e n t a t i o n，2 0 0 7，1 8(5 6)：2 8 5 2 9 4 6 H u aY a n，F u q u nS h a o，H u iX u，e ta 1 T h r e e d i m e n s i o n-a la n a l y s i so fe l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h ys e n s i n gf i e l d s J M e a sS c iT e c h n o l，1 9 9 9，1 0(8)：7 1 7 7 2 5 7 P e n gL i 枷，M o uC h a n g h u a，Y a oD a n y a，e ta 1 I)e t e r m i n a t i o no ft h eo p t i m a la x i a ll e n g t ho ft h ee l e c t r o d ei na l le l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h ys e n s o r J F l o wM e a sl n s t r u，2 0 0 5，1 6(2)：1 6 9 1 7 5 8 Y a n gWQ A d v a n c ei nA C-b a s e dc a p a c i t a n c et o m()-g r a p h ys y s t e m C P r o c2 r i dW o r mC o n g r e s so nI n d u s-t r i a lP r o c e s sT o m o g r a p h y H a n n o v e r，G e r m a n y，2 0 0 1：5 5 7 5 6 4 9 W e g l e i t e rH，F u c h sA，H o l l e rG，e ta 1 A n a l y s i so fh a r d w a r ec o n c e p t sf o re l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h ya p p l i c a t i o n s C P r o c4 t hI E E EC o n f e r e n c eo nS e n s o r s2 0 0 5 I r v i n e，C A，U S A，2 0 0 5：6 8 8 6 9 1 1 0 M a x w e l lJC At r e a t i s eo ne l e c t r i c i t ya n dm a g n e t i s m M O x f o r d：C l a r e d o nP r e s s，1 8 7 3：8 8 9 7 1 1 G a l T l i O1C Ac o m p a r a t i v ea n a l y s i so fs i n g l e a n dm u l t i-p i e e l e c t r o d ee x c i t a t i o nm e m o d si ne l e c t r i c a lc a p a c i t a n c et o m o g r a p h y J M e a sS c iT e c h n o l，2 0 0 2，1 3(1 2)：1 7 9 91 8 0 9 1 2 O l m iR，B i n iM，P d 砸S Ag e n e t i ca l g o r i t h ma p-p r o a c ht oi m a g er e c o n s t r u c t i o ni ne l e c t r i c a li m p e d a n c et o m o g r a p h y J I E E ET r a n so nE v o l u t i o n a r yC o m p u t i o n，2 0 0 0，4(I)：8 3 8 8 1 3 M o uC h a n g h u a，P c n gL i h u i，Y a oD a n y a，e ta 1 I m a g er e c o n s t r u c t i o nu s i n gag e n e t i ca l g o r i t h mf o re l e c t r i c a lc a-p a c i t a n c et o m o g r a p h y J T s i n g h u aS e iT e c h n o l，2 0 0 5，1 0(5)：5 8 7 5 9 2 1 J1 J1 J1 Jn口日M 万方数据ECT传感器电势测量方法ECT传感器电势测量方法作者：周宾，杨道业，汤光华，许传龙，潘琦，王式民，Zhou Bin，Yang Daoye，TangGuanghua，Xu Chuanlong，Pan Qi，Wang Shimin作者单位：东南大学洁净煤发电及燃烧技术教育部重点实验室,南京,210096刊名：东南大学学报（自然科学版）英文刊名：JOURNAL OF SOUTHEAST UNIVERSITY(NATURAL SCIENCE EDITION)年，卷(期)：2008,38(1)被引用次数：1次 参考文献(13条)参考文献(13条)1.Wegleiter H;Fuchs A;Holler G Analysis of hardware concepts for electrical capacitance tomographyapplications外文会议 20052.Yang W Q Advance in AC-based capacitance torno-graphy system 20013.Hua Yah;Fuqun Shao;Hui Xu Three-dimension-al analysis of electrical capacitance tomography sensingfields 1999(08)4.Zhou Bin;Xu Chuanlong;Yang Daoye Nonlinear image reconstruction using a GA-ECT technique in elec-trical capacitance tomography外文期刊 2007(5-6)5.York T A;Phua T N;Reichelt L A mirtiature elec-trical capacitance tomography外文期刊 2006(08)6.Liu S;Chert Q;Wang H G Electrical capaci-tance tomography for gas-solids flow measurement forcirculating fluidized beds 2005(02)7.Huang Zhiyao;Xie Dailiang;Zhang Hongjian Gas-oil two-phase flow measurement using an electricalcapacitance tomography system and a Venturi meter 2005(02)8.Peng Lihui;Mou Changhua;Yao Danya Determi-nation of the optimal axial length of the electrode inan electrical capacitance tomography sensor 2005(02)9.Beck M A;Dyakowski T;Williams R A Process tomography:the state of the art 1998(04)10.Maxwell J C A treatise on electricity and magnetism 187311.Mou Changhua;Peng Lihui;Yao Danya Image reconstruction using a genetic algorithm for electricalca-pacitance tomography期刊论文-Tsinghua Science and Technology 2005(05)12.Olmi R;Bini M;Priori S A genetic algorithm ap-proach to image reconstruction in electricalimpedance tomography外文期刊 2000(01)13.Gamio J C A comparative analysis of single-and multi-pie-electrode excitation methods inelectrical capacitance tomography外文期刊 2002(12)引证文献(1条)引证文献(1条)1.宋飞虎.周宾.许传龙.王式民 螺旋极片ECT传感器灵敏场分析期刊论文-传感技术学报 2010(4)本文链接：http:/