热力学思考题答案.docx

1．闭口系与外界无物质交换，系统内质量保持恒定，那么系统内质量 保持恒定的热力系一定是闭口系统吗？ 不一定，稳定流动系统内质量也保持恒定。 2．有人认为开口系统内系统与外界有物质交换，而物质又与能量不可 分割，所以开口系统不可能是绝热系。对不对，为什么？ 不对，绝热系的绝热是指热能单独通过系统边界进行传递（传热 量） ，随物质进出的热能（准确地说是热力学能）不在其中。 3．平衡状态与稳定状态有何区别和联系？ 平衡状态一定是稳定状态，稳定状态则不一定是平衡状态。 4．倘使容器中气体的压力没有改变，试问安装在该容器上的压力表的 读数会改变吗？绝对压力计算公式 p=pb+pg (p> pb), p= pb -pv pb pg1 p2=pg2+p1 (p< pb) pg2
中，当地大气压是否必定是环境 大气压？ 当地大气压 pb 改变， 压力表 读数就会改变。 当地大气压 pb 不 一定是环境大气压。 5．温度计测温的基本原理是什 么？ 热力学第零定律
p1=pg1+pb 4 题图
The zeroth law of thermodynamics enables us to measure temperature. In order to measure temperature of body A, we compare body C — a thermometer — with body A and temperature scales (温度的标尺， 简称温 标) separately. When they are in thermal equilibrium, they have the same temperature. Then we can know the temperature of body A with temperature scale marked on thermometer. 6．经验温标的缺点是什么？为什么？ 不同测温物质的测温结果有较大的误差，因为测温结果依赖于测 温物质的性质。 7．促使系统状态变化的原因是什么？举例说明。 有势差（温度差、压力差、浓度差、电位差等等）存在。 8．分别以图 1-20 所示的参加公路自行车赛的运动员、运动手枪中的 压缩空气、杯子里的热水和正在运行的电视机为研究对象，说明这些 是什么系统。 参加公路自行车赛的运动员是开口系统、运动手枪中的压缩空气 是闭口绝热系统、杯子里的热水是开口系统（闭口系统——忽略蒸发 时） 、正在运行的电视机是闭口系统。 9． 家用电热水器是利用电加热水的家用设备， 通常其表面散热可忽略。 取正在使用的家用电热水器为控制体（但不包括电加热器） ，这是什么 系统？把电加热器包括在研究对象内，这是什么系统？什么情况下能
电流 热水 冷水 传热 冷水 热水 传热
a
b
9 题图
构成孤立系统？ 不包括电加热器为开口（不绝热）系统（a 图） 。包括电加热器则 为开口绝热系统（b 图） 。 将能量传递和质量传递（冷水源、热水汇、热源、电源等）全部 包括在内，构成孤立系统。或者说，孤立系统把所有发生相互作用的 部分均包括在内。 10．分析汽车动力系统（图 1-21）与外界的质能交换情况。 吸入空气，排出烟气，输出动力（机械能）以克服阻力，发动机 水箱还要大量散热。不考虑燃烧时，燃料燃烧是热源，燃气工质吸热； 系统包括燃烧时，油料发生减少。 11．经历一个不可逆过程后，系统能否恢复原来状态？包括系统和外 界的整个系统能否恢复原来状态？ 经历一个不可逆过程后，系统可以恢复原来状态，它将导致外界 发生变化。包括系统和外界的整个大系统不 能恢复原来状态。 12． 1-22 中容器为刚性绝热容器， 图 分成两 部分，一部分装气体，一部分抽成真空， 中间是隔板， （1）突然抽去隔板，气体（系统）是否作 功？ （2）设真空部分装有许多隔板，逐个抽去 隔板，每抽一块板让气体先恢复平衡在抽 下一块，则又如何？ （3）上述两种情况从初态变化到终态，其
p 1
a
b 2 v
过程是否都可在 p-v 图上表示？ 13．过程 1a2 是可逆过程，过程 1b2 是不可逆过程。有人说过程 1a2 对外作功大于过程 1b2，你是否同意他的说法？为什么？ 不同意。过程 1a2 的作功量是确定的，而过程 1b2 的作功量不确 定，因而无法比较。 14．系统经历一可逆正向循环和其逆向可逆循环后，系统和外界有什 么变化？若上述正向循环及逆向循环中有不可逆因素，则系统及外界 有什么变化？ 系统经历一可逆正向循环和其逆向可逆循环后，系统和外界没有 变化。若上述正向循环及逆向循环中有不可逆因素，则系统恢复原来 状态，外界则留下了变化（外界的熵增加） 。 15．工质及气缸、活塞组成的系统经循环后，系统输出功中是否要减 去活塞排斥大气功才是有用功？ 不需要。
1．热力学能就是热量吗？ 不是。热力学能是工质的状态参数，是工质的性质，是工质内部 储存能量，是与状态变化过程无关的物理量。热量是工质状态发生变 化时通过系统边界传递的热能，其大小与变化过程有关，热量不是状 态参数。 2． 若在研究飞机发动机中工质的能量转换规律时把参考坐标建在飞机 上，工质的总能中是否包括外部储存能？在以氢、氧为燃料的电池系 统中系统的热力学能是否应包括氢和氧的化学能？
无论参考坐标建立在何处，工质的总能中始终包括外部储存能， 只不过参考坐标建立合适，工质的宏观动能、宏观势能的值等于零， 便于计算。 氢氧燃料电池中化学能变化是主要的能量变化，因而不可忽略。 u＋w 不能。基本能量方程式仅仅说明且充分说明功、热量和热力学能D3．能否由基本能量方程式得出功、热量和热力学能是相同性质的参数 的结论？ q= 都是能量，都是能量存在的一种形式，在能量的数量上它们是有等价 关系
的。而不涉及功、热量和热力学能的其他属性，也表明功、热量 和热力学能的其他属性与能量本质无关。
4．一刚性容器，中间用绝热隔板分为两部分，A 中存有高压空气，B 中保持真空，如图 2-12 所示。若将隔板抽去，分析容器中空气的热力 uDu＋w q=0，D学能将如何变化？若在隔板上有一小孔，气体泄漏入 B 中，分析 A、 B 两部分压力相同时 A、B 两部分 气体热力学能如何变化？ q= u =0。 5．D为负值（u 减少） ，转 化为气体的动能， 动能在 B 中经内 部摩擦耗散为热能被气体重新吸 收，热力学能增加，最终 u+pv q2-q1=(u2-u1)+(w2-w1)D热力学第一定律的能量方程式 是否可写成下列形式？为什么？ q=
图 2-12 自由膨胀 A B 隔板
不可以。w 不可能等于 pv，w 是过程量，pv 则是状态参数。q 和 w 都 是过程量，所以不会有 q2-q1 和 w2-w1。 6． pdvòu＋ Du＋w q=D热力学第一定律解析式有时写成下列两者形式： q=
1 2
分别讨论上述两式的适用范围。 前者适用于任意系统、任意工质和任意过程。 后者适用于任意系统、任意工质和可逆过程。 7．为什么推动功出现在开口系能量方程中，而不出现在闭口系能量方 程式中？ 推动功的定义为，工质在流动时，推动它下游工质时所作的功。 开口系工质流动，而闭口系工质不流动，所以推动功出现在开口系能 量方程中，而不出现在闭口系能量方程式中。 我个人认为推动功应该定义为由于工质在一定状态下占有一定空 间所具有的能量，它是工质本身所固有的性质，是一个状态参数。推 (pv)） 。——占位能D动功既可以出现在开口系能量方程中，也可以出现在闭口系能量方程 式中（需要把 w 拆开，w＝wt＋ 8．焓是工质流入（或流出）开口系时传递入（或传递出）系统的总能 量，那么闭口系工质有没有焓值？ 比较正规的答案是，作为工质的状态参数，闭口系工质也有焓值， 但是由于工质不流动，所以其焓值没有什么意义。 焓=热力学能+占位能 9．气体流入真空容器，是否需要推动功？ 推动功的定义为，工质在流动时，推动它下游工质时所作的功。
下游无工质，故不需要推动功。利用开口系统的一般能量方程式推导 的最终结果也是如此。 10．稳定流动能量方程式（2-21）是否可应用于像活塞式压气机这样 的机械稳定工况运行的能量分析？为什么？ 可以。热力系统的选取有很大的自由度。一般把活塞式压气机取 为闭口系统，是考察其一个冲程内的热力变化过程。如果考虑一段时 间内活塞式压气机的工作状况和能量转换情况，就需要把它当成稳定 流动系统处理，包括进排气都认为是连续的。 11．为什么稳定流动开
口系内不同部分工质的比热力学能、比焓、比 SCV=0 是指过程进行时间前后的变DHCV=0、DUCV=0、DSCV=0? 控制体的DHCV=0、DUCV=0、D熵等都会改变，而整个系统的 SCV=0。稳定流动开口系内不同部分工质的比热DHCV=0、DUCV=0、D化值，稳定流动系统在不同时间内各点的状态参数都不发生变化，所 以 WtdQ=dH+dW dQ=dU+d力学能、比焓、比熵等的改变仅仅是依坐标的改变。 12．开口系实施稳定流动过程，是否同时满足下列三式： Q=dH+d
Widm 2 d c f +mgdz+
) (
2
上述三式中，W、Wt 和 Wi 的相互关系是什么？ 答：都满足。 Wt=dWt= d(pV)+ dW=d(pV)+ d
Widm 2 m 2 d c f +mgdz+
) (
2
d c f Wid+mgdz+
) (
2
13. 几股流体汇合成一股流体称为合流，如图 2-13 所示。工程上几台 压气机同时向主气道送气以及混合式换热器等都有合流的问题。通常
合流过程都是绝热的。取 1-1、2-2 和 3-3 截面之间的空间为控制体积， qm1 p1, T1 1 2 qm2 p2, T2 2 图 2-13 1 3 qm3 p3, T3 3
合流
列出能量方程式并导出出口截面上焓值 h3 的计算式。 进入系统的能量–离开系统的能量=系统贮存能量的变化 系统贮存能量的变化：不变。 进入系统的能量：qm1 带入的和 qm2 带入的。没有热量输入。 qm1（h1+cf12/2+gz1）+ qm2（h2+cf22/2+gz2） 离开系统的能量：qm3 带出的，没有机械能（轴功）输出。 h2=×h1+ qm2×qm3（h3+cf32/2+gz3） 如果合流前后流速变化不太大，且势能变化一般可以忽略，则能量方 程为： qm1 h3×qm3
qm3 p3, T3 3 2
3 1 qm1 p1, T1 1
qm2 p2, T2 2 图 2-14
分流
h2）/ qm3×h1+ qm2×出口截面上焓值 h3 的计算式 h3= （qm1 h3×h2+ qm3×h1 = qm2×本题中，如果流体反向流动就是分流问题，分流与合流问题的能量方 程式是一样的，一般习惯前后反过来写。 qm1
1． 怎样正确看待“理想气体”这个概念？在进行实际计算时如何决定 是否可采用理想气体的一些公式？ 第一个问题很含混，关于“理想气体”可以说很多。可以说理想 气体的定义：理想气体，是一种假想的实际上不存在的气体，其分子 是一些弹性的、不占体积的质点，分子间无相互作用力。也可以说， 理想气体是实际气体的压力趋近于零时极限状况。还可以讨论什么情 况下，把气体按照理想气体处理，这已经是后一个问题了。后一个问 题，当气体距离液态比较远时（此时分子间的距离相对于分子的大小 非常大） ，气体的性质与理想气体相去不远，可以当作理想气体。理想 气体是实际气体在低压高温时的抽象。 2．气体的摩尔体积 Vm 是否因气体的种类而异？是否因所处状态不同 而异？任何气体在任意状态下摩尔体积是否都是 0.022414m3/mol？ 气体的摩尔体积 V
m 不因气体的种类而异。所处状态发生变化，气 体的摩尔体积也随之发生变化。任何气体在标准状态（p=101325Pa， T=273.15K）下摩尔体积是 0.022414m3/mol。在其它状态下，摩尔体积 将发生变化。 3．摩尔气体常数 R 值是否随气体的种类而不同或状态不同而异？
摩尔气体常数 R 是基本物理常数，它与气体的种类、状态等均无 关。 4．如果某种工质的状态方程式为 pv=RgT，这种工质的比热容、热力 学能、焓都仅仅是温度的函数吗？ 是的。 5． 对于确定的一种理想气体， p–cv 是否等于定值？cp/cv 是否为定值？ c cp–cv、cp/cv 是否随温度变化？ cp–cv=Rg，等于定值，不随温度变化。cp/cv 不是定值，将随温度发 生变化。 6． 迈耶公式 cp–cv=Rg 是否适用于动力工程中应用的高压水蒸气？是否 适用于地球大气中的水蒸气？ 不适用于前者，一定条件下近似地适用于后者。 7．气体有两个独立的参数，u（或 h）可以表示为 p 和 v 的函数，即 u=f(p, v)。但又曾得出结论，理想气体的热力学能（或焓）只取决于温 度，这两点是否矛盾？为什么？ 不矛盾。pv=RgT。热力学能（或焓）与温度已经相当于一个状态 参数，他们都可以表示为独立参数 p 和 v 的函数。 8．为什么工质的热力学能、焓和熵为零的基准可以任选，所有情况下 工质的热力学能、焓和熵为零的基准都可以任选？理想气体的热力学 能或焓的参照状态通常选定哪个或哪些个状态参数值？对理想气体的 熵又如何？ 我们经常关注的是工质的热力学能、焓和熵的变化量，热力学能、 焓和熵的绝对量对变化量没有影响，所以可以任选工质的热力学能、 焓和熵为零的基准。所有情况下工质的热力学能、焓和熵为零的基准 都可以任选？不那么绝对，但是在工程热力学范围内，可以这么说。
工质的热力学能、焓和熵的绝对零点均为绝对零度（0K） ，但是目前物 理学研究成果表明，即使绝对零度，工质的热力学能、焓和熵也不准 确为零，在绝对零度，物质仍有零点能，由海森堡测不准关系确定。 （热力学第三定律可以表述为，绝对零度可以无限接近，但永远不可 能达到。 ） 标准状态 （p=101325Pa， T=273.15K） 。 （p=101325Pa， T=293.15K） 、 （p=101325Pa，T=298.15K） ，水的三相点，等等。 9．气体热力性质表中的 u、h 及 s0 的基准是什么状态？ 标准状态 10．在图 3-15 所示的 T–s 图上任意可逆过程 1–2 的热量如何表示？理 想气体 1 和 2 状态间热力学能变化量、焓变化量能否在图上用面积表 示？若 1–2 经过的是不可逆过程又如何？ 曲线 1-2 下的曲边梯形面积就是任意可逆过程 1–2 的热量。 U+WDdQ=TdS 沿 过程的积分。Q=
U=Q–W。不可逆过程传热量不能用曲D，所以 边梯形面积表达，但是热力学能和焓还可以用原方式表达，因为热力 T U 2
p=0 1
p 1 2
0
s
v
学能和焓都是状态参数，其变化与过程路径无关。
11．理想气体熵变计算式（3-39）（3-41）（3-43）等是由可逆过程导 、 、 出，这些计算式是否可以用于不可逆过程初、终态的熵变？为什么？ 可以。熵是状态参数，其变化与过程路径无关。 12．熵的数学定义式为 ds=dq/T，又 dq=cdT，故 ds=(cdT)/T。因理想 气体的比热容是温度的单值函数，所以理想气体的熵也是温度的单值 函数，这一结论是否正确？若不正确，错在何处？ 不正确。错在 c 不是状态参数，与过程有关。是温度单值函数的 是定过程比热。 13．试判断下列各说法是否正确： （1）气体吸热后熵一定增大； （2） 气体吸热后温度一定升高； （3） 气体吸热后热力学能一定增加； （4）气体膨胀时一定对外作功； （5） 气体压缩时一定耗功。 （1）正确； （2）不正确； （3）不正确； （4）正确； （5）正确。 14．氮、氧、氨这样的工质是否和水一样也有饱和状态的概念，也存 在临界状态？ 是的。几乎所有的纯物质（非混合物）都有饱和状态的概念，也 存在临界状态。此外的物质性质更为复杂。 15．水的三相点的状态参数是不是唯一确定的？三相点与临界点有什 么差异？ 水的三相点的状态参数是唯一确定的， 这一点由吉布斯相律确认： 对于多元（如 k 个组元）多相（如 f 个相）无化学反应的热力系，其独 立参数，即自由度 n = k–f + 2。三相点：k =1，f = 3，故 n = 0。 三相点是三相共存点，在该点发生的相变都具有相变潜热。临界 点两相归一，差别消失，相变是连续相变，没有相变潜热。三相点各 相保持各自的物性参数没有巨大的变化，临界点的物性参数会产生巨
大的峰值变化。三相点和临界点是蒸汽压曲线的两个端点。三相点容 易实现，临界点不容易实现。 16．水的汽化潜热是否是常数？有什么变化规律？ 水的汽化潜热不是常数，三相点汽化潜热最大，随着温度和压力 的提高汽化潜热逐渐缩小，临界点处汽化潜热等于零。 TDu=cvDu+w，有人 认为过程中的热量等于膨胀功，即 q=w，对不对？为什么？ 不对。D17．水在定压汽化过程中，温度保持不变，因此，根据 q= q=dh–vdpd是对单相理想气体而言的。水既不是理想气体， 汽化又不是单相变化，所以 q=w 的结论是错的。 18．有人根据热力学第一定律解析式 和比热容的定 义 c=
qd
dT
c p= h p D，所以认为
T2 T1
TD 是普遍适用于一切工质的。进而推论
T2 T1
得出水定压汽化时，温度不变，因
c p 推论错误在哪里？ c== h p D此其焓变量
qd
dT
TD =0。这一
是针对单相工质的，不适用于相变过程。
1．试以理想气体的定温过程为例，归纳气体的热力过程要解决的问题 及使用方法。 要解决的问题：揭示过程中状态参数的变化规律，揭示热能与机 械能之间的转换情况，找出其内在规律及影响转化的因素。在一定工 质热力性质的基本条件下，研究外界条件对能量转换的影响，从而加 以利用。 使用的方法： 分析典型的过程。 分析理想气体的定值的可逆过程，
即过程进行时限定某一参数不发生变化。 分析步骤 1) 2) 建立过程方程式； 找出（基本）状态参数的变化规律，确定不同状态下参数之 间的关系； 3) 求出能量参数的变化（过程功、技术功、热力学能、焓、熵、 传热量等等） ； 4) 画出过程变化曲线（在 T-s 图、p-v 图上） 。 h=cp(t2–t1)Du=cv(t2–t1)，q=Dh=cp(t2–t1)；q=Du=cv(t2–t1)，D 第一组都适用，第二组不适用。第二组第一式只适用于定容过程， 第二式只适用于定压过程。 3．在定容过程和定压过程中，气体的热量可根据过程中气体的比热容 u+w, 对于理想气体，D乘以温差来计算。定温过程气体的温度不变，在定温膨胀过程中是否 需要对气体加入热量？如果加入的话应如何计算？ 需要加入热量。 q= q=w= RT1 ln 对于理想气体，q =wt= RT1 ln
v2 v1
v2 v1
2．对于理想气体的任何一种过程，下列两组公式是否都适用？
h+wt,D或 q=
。
4．过程热量 q 和过程功 w 都是过程量，都和过程的途径有关。由理想 气体可逆定温过程热量公式 q= p1 v1 ln
v2 v1
可知，只要状态参数 p1、v1
和 v2 确定了，q 的数值也确定了，是否可逆定温过程的热量 q 与途径 无关？ ―可逆定温过程‖已经把途径规定好了，此时谈与途径的关系没有
意义。再强调一遍，过程热量 q 和过程功 w 都是过程量，都和过程的 途径有关。 w 以机械能形式通过系统边界，在工质内部通过dQ=mcvdT 是否成立？ 不成立。搅拌功dw，问这时d5．闭口系在定容过程中外界对系统施以搅拌功 Q 是通过边界 传递的热能，不包括机械能。 6．绝热过程的过程功 w 和技术功 wt 的计算式d流体内摩擦转变为热，从而导致温度和热力学能升高。 w=u1–u2，wt=h1–h2 是否只适用于理想气体？是否只限于可逆绝热过程？为什么？ 两式来源于热力学第一定律的第一表达式和第二表达式，唯一条 件就是绝热 q=0，与是否理想气体无关，且与过程是否可逆也无关， 只是必须为绝热过程。 7．试判断下列各种说法是否正确？ (1) 定容过程即无膨胀（或压缩）功的过程； (2) 绝热过程即定熵过程； (3) 多变过程即
任意过程。 答：(1) 定容过程即无膨胀（或压缩）功的 过程； ——正确。 (2) 绝热过程即定熵过程； ——错
误， 可逆绝热过程是定熵过程， 不可逆绝热 过程不是定熵过程。 (3) 多变过程即任意过程。 ——错 7 题图
q1-4-3。图¹误，右图中的过程就不是多变过程。 8．参照图 4-17，试证明：q1-2-3
中 1–2、4–3 各为定容过程，1–4、2–3 各为定压 p 过程。 证明：q1-2-3=q1-2+q2-3，q1-4-3= q1-4+ q4-3 q1-2= cv(T2–T1)， q2-3= cp(T3–T2)= cv(T3–T2)+R(T3–T2)， q4-3= cv(T3–T4)， q1-4= cp(T4–T1) q1-2-3=q1-2+q2-3= cv(T2–T1)+ cv(T3–T2)+R(T3–T2) =\= cv(T4–T1)+R(T4–T1)。 cv(T3–T1)+R(T3–T2) q1-4-3= q1-4+ q4-3= cv(T4–T1)+R(T4–T1)+cv(T3–T4) = cv(T3–T1)+R(T4–T1) 于是 q1-2-3–q1-4-3= R(T3–T2)–R(T4–T1) =R[(T4
p2 p1
2
3
1 O 图 4-17
4 v
–T1
p2 p1
)–(T4–T1)]= R(
p2 p1
–1)(T4–T1)>0
q1-4-3，证毕。 9．如图 4-18 所示，今有两个任意过程 a–b 及 a–c，b¹所以，q1-2-3 uac 哪个大？(2) 若 b 点及 c 点在同一条 定温线上，结果又如何？ p b p b TbDuab 与D点及 c 点在同一 条绝热线上，(1) 试问 Tc
a O 图 4-18 v
c O
a
c v 图 4-18 题解
依题意， b>Tc， T uabD所以>uac。 10．理想气体定温过程的膨胀功等于技术功能否推广到任意气体？Duab=Duac。 b 点及 c 点在同一条定温线上， 若 则D h 不一定等于Du 和Dh， 非理想气体的Du 和 wt=q–D从热力学第一定律的第一表达式和第二表达式来看，膨胀功和技 术功分别等于 w=q– 零，也不可能相等，所以理想气体定温过程的膨胀功等于技术功不能 推广到任意气体。 11．下列三式的使用条件是什么？ p2v2k=p1v1k，T1v1k-1=T2v2k-1，T1 p 1
1 k- k -
=T2 p 2
-
1-k k
使用条件是：理想气体，可逆绝热过程。 12．T–s 图上如何表示绝热过程的技术功 wt 和膨胀功 w？
p=0 v=0
4-13 在 h 的正负。 通过过程的起点划等容线（定容线） ，过程指向定容线右侧，系统Du、Dp—v 和 T—s 图上如何判断过程 q、w、 对外作功，w>0；过程指向定容线左侧，系统接收外功，w<0。 通过过程的起点划等压线（定压线） ，过程指向定压线下侧，系统 对外输出技术功，wt>0；过程指向定压线上侧，系统接收外来技术功， wt<0。
通过过程的起点划等温线 （定温线） 过程指向定温线下侧， ， uD<hD0、 <uD0；过程指向定温线上侧，>hD0、>0。 通过过程的起点划等熵线（定熵线） ，过程指向定熵线右侧，系统 吸收热量，q>0；过程指向定熵线左侧，系统释放热量，q<0。
p
T, n=1
∞±v, n→
T
s, n=k v, ∞ p, n=0±n→
A
p, n=0 s, n=k v
T, n=1 A
s
4-14 试以可逆绝热过程为例，说明水蒸气的热力过程与理想气体的热 力过程的分析计
算有什么异同？ 相同点：都是首先确定起始状态和结束状态，然后在计算过程的 作功量等数据。计算过程中，始终要符合热力学第一定律。 不同点：理想气体的计算是依靠理想气体状态方程以及功和热量 的积分计算式进行计算，而水蒸气是依靠查图查表进行计算。 4-15 实际过程都是不可逆的，那么本章讨论的理想可逆过程有什么意 义？ 理想可逆过程是对实际过程的近似和抽象，实际过程过于复杂不 易于分析， 通过理想可逆过程的分析以及根据实际过程进行适当修正， 可以了解实际过程能量转换变化情况，以及如何向理想可逆过程靠近 以提高相应的技术指标。
5-1 热力学第二定律能否表达为： “机械能可以全部变为热能，而热能 不可能全部变为机械能。 ”这种说法有什么不妥当？ 答：热能不是不可能全部变成机械能，如定温过程就可以。但想 要连续地将热能转变为机械能则是不可能的。 5-2 理想气体进行定温膨胀时，可从单一恒温热源吸入的热量，将之全 部转变为功对外输出，是否与热力学第二定律的开尔文叙述有矛盾？ 提示：考虑气体本身是否有变化。 答：理想气体进行定温膨胀时，压力不断降低，体积越来越大。 当压力低到外界压力时，就不能再继续降低了，过程也就停止了。热 力学第二定律的开尔文叙述的内容是： 不可能制造出从单一热源吸热， 使之全部转化为功而不留下其他任何变化的热力发动机（第二类永动 机是不可能制造成功的。 一方面压力降低，体积增大就是变化；另 ） 一方面，热力发动机要求连续工作，而定温过程做不到。所以，这个 过程与热力学第二定律无矛盾。 5-3 自发过程是不可逆过程，非自发过程必为可逆过程，这一说法是否 正确？ 答：错。 “非自发过程必为可逆过程。 ”的说法完全错误，非自发 过程需付出代价（更强的自发过程）才能实现，可逆过程则是一种实 际上不存在的理想过程，两者之间没有什么关系。 5-4 请给“不可逆过程”一个恰当的定义。请归纳热力过程中有哪几种 不可逆因素？ 答：各种不可逆因素总可以表示为将机械能耗散为热能，例如温 差传热，卡诺说：凡是有温度差的地方都可以产生动力。因此，温差 传热使得本可以作出的功没有作出， 这就相当于将机械能耗散为热能。 凡是最终效果都可以归结为使机械能耗散为热能的过程都是不可逆过
程。热力过程中的不可逆因素有功热转换、有限温差传热、自由膨胀、 混合过程、电阻等等。 5-5 试证明热力学第二定律的各种说法的等效性：若克劳修斯说法不 成立，则开尔文说法也不成立。 答：热力学第二定律的各
种说法都是等效的，可以证明它们之间 的等效性。
T1 Q1 Q2 E Q2 T2
图 4-1
T1 W0 Q E W R Q2 T2
图 4-2
Q1
如图 4–1 所示，某循环发动机 E 自高温热源 T1 吸热 Q1，将其中 一部分转化为机械能 W0，其余部分 Q2=Q1–W0 排向低温热源 T2，如果 可以违反克劳修斯说法， 即热量 Q2 可以不花代价地自低温热源传到高 温热源，如图中虚线所示那样，则总的结果为高温热源失去热能 (Q1–Q2)，循环发动机产生了相应的机械能 W0，而低温热源并无变化， 相当于一台从单一热源吸热而作功的循环发动机。所以，违反克劳修 斯说法必然违反开尔文说法，类似地，违反开尔文说法也必然违反克 劳修斯说法，两种说法完全等价（图 4-2） 。 5-6 下列说法是否有错误： （1）循环净功 Wnet 愈大则循环热效率愈高； - 1 = t h（2）不可逆循环热效率一定小于可逆循环热效率； （3）可逆循环热效 率都相等，
T2 T1
。
（1） 错。 （2） 错。应当是在同样的高温热源和低温热源之间。否则没有 比较基础。 （3） 错。应当是在同样的高温热源和低温热源之间。否则没有 比较基础。
5-7h =循环热效率公式： t
用于哪些场合？
q 2 q1-q1
= t h和
T2-T1 T1
是否完全相同？各适
答：不同。前者适用于一般的循环（可逆和不可逆循环） ，后者仅 适用于在两个恒温热源之间工作的可逆循环。 （第三版 5-8 题）不违反。它是依赖于压力差作功的。 5-8 下述说法是否正确： （1）熵增大的过程必定为吸热过程； （2）熵减 小的过程必为放热过程； （3）定熵过程必为可逆绝热过程； （4）熵增 大的过程必为不可逆过程； （5）使系统熵增大的过程必为不可逆过程； （6）熵产 Sg>0 的过程必为不可逆过程。 答： （1） 错。不可逆绝热过程熵也会增大。 （2） 错，不准确。不可逆放热过程，当放热引起的熵减大于不 可逆引起的熵增时（亦即当放热量大于不可逆耗散所产生的热量时） ， 它也可以表现为熵略微减少，但没有可逆放热过程熵减少那么多。 （3） 错。不可逆放热过程，当放热引起的熵减等于不可逆引起 的熵增时（亦即当放热量等于不可逆耗散所产生的热量时） ，它也可以 表现为熵没有发生变化。 （4）错。可逆吸热过程熵增大。 （5）错。理由如上。可以说： “使孤立系统熵增大的过程必为不
可逆过程。 ” （6）对。 5-9 下述说法是否有错误： S 不可逆DS 无法计算； （2） 如果从同一初始态到同一终态有两条途径，一为可逆，另一为不可逆， 则D（1）不可逆过程的熵变>SD Sf，不可逆D可逆，>Sg，不可逆DSf，可逆，D>Sg，可逆； （3）不可逆绝 热膨胀终态熵大于D
初态熵 S2>S1，不可逆绝热压缩终态熵小于初态熵 S2<òS1;（4）工质经过不可逆循环 SDS 不可逆=DS。 （2）错。应为D 答： （1）错。熵是状态参数，只要能够确定起迄点，就可以确定熵变 ò 0 ， >ds 可逆、Sf，不可逆<Sf，可逆、Sg，不可逆>Sg，可逆。因 为熵是状态参数，同一初始状态和同一终了状态之间的熵差保持同一 数值，与路径无关。 （3）错。不可逆绝热压缩过程的终态熵也大于初态熵，S2> 0 ，因为熵是状态参数。 5-10 从点 a= ds òS1。 （4）错。 开始有两个可逆过程：定容过程 a–b 和 p 定压过程 a–c，b、c 两点在同一条绝热线上（见图 5–34） 问 qa–b 和 qa–c 哪个大？并在 T–s 图上表示 ， 过程 a–b 和 a–c 及 qa–b 和 qa–c。 答： 可逆定容过程 a-b 和可逆定压过程 a-c 的逆
0 图 5–34 b
qd
Tr
0。<
a
c v
过程 c-a 以及可逆绝热线即定熵线上过程 b-c 构成一可逆循环， 它们围 成的面积代表了对外作功量，过程 a-b 吸热，过程 c-a 放热，根据热力 ½qa-b½学第一定律，必然有>，才能对外输出净功。也就是，½qc-a½
qa-b>qa-c。 图中，qa-b 为 absbsaa 围成的面积，qa-c 为 acsbsaa 围成的面积。 5-11 某种理想气体由同一初态经可逆绝热 压缩和不可逆绝热压缩两种过程，将气体压 缩到相同的终压，在 p–v 图上和 T–s 图上 画出两过程，并在 T–s 图上示出两过程的 技术功及不可逆过程的火用损失。 答：见图。 T p1 T1
不可逆 可逆
T
b
c a sa sb 10 题图 s
p p1 T1
可逆 不可逆
p2
p2
s1
s2
s 11 题图
v
5-12 孤立系统中进行了（1）可逆过程； （2）不可逆过程，问孤立系统 的总能、总熵、总火用各如何变化？ 答： （1）孤立系统中进行了可逆过程后，总能、总熵、总火用都不变。 （2）孤立系统中进行了不可逆过程后，总能不变，总熵、总火用都 发生变化。 5-13 例 5–12 中氮气由 0.45MPa、 310K 可逆定温膨胀变化到 0.11MPa、
310K，w1–2，max=w=129.71 kJ/kg，但根据最大有用功的概念，膨胀功 减去排斥大气功（无用功）才等于有用功，这里是否有矛盾？ 答：没有矛盾。 5-14 下列命题是否正确？若正确，说明理由；若错误，请改正。 （1）成熟的苹果从树枝上掉下， 通过与大气、地面的摩擦、 碰撞， 苹果的势能转变为环境介质的热力学能， 势能全部是火用， 全部转变为 火无。 （2）在水壶中烧水，必有热量散发到环境大气中，这就是火无，而 使水升温的那部分称之为火用。 （3）一杯热水含有一定的热量火用，冷却到环境温度，这时的热量 就已没有火用值。 （4）系统的火用只能减少不能增加。 （5）任一使系统火用增加的过程必然同时发生一个或多个
使火用减 少的过程。
5-15 闭口系统绝热过程中， 系统由初态 1 变化到终态 2， w=u1–u2。 则 考虑排斥大气作功，有用功为 wu= u1–u2–p0(v1–v2)，但据火用的概念 系统由初态 1 变化到终态 2 可以得到的最大有用功即为热力学能火用差： wu,max=ex,U1–exU2= u1–u2–T0(s1–s2)–p0(v1–v2)。 为什么系统由初态 1 可逆变化到终态 2 得到的最大有用功反而小于系统由初态 1 不可逆变 化到终态 2 得到的有用功小？两者为什么不一致？
P170 5-1 t=e
268 . 15- 20 293 . 15 + 273 . 15 = T 2 -T1 T1
=11.726
Q2=
te te1 -
=Q1
1 11 .-11 . 726 726
104=22867.99kJ/h´2.5´
11.726)=2244.23kJ/h=0.623kW´104/(0.95´t)=2.5eN=W/95%=Q1/(0.95 104kJ/h= 6.944kW 5-2 不采用回热 p2=p1=0.1MPa, T4=T1=300K, T3=T2=1000K,´N 电炉= Q1=2.5 (1000-300)=702.8kJ/kg´q23=400kJ/kg, q12=cp(T2-T1)=1.004 (300-1000)=-702.8kJ/kg q23=RT2ln(p2/p3),´q34=cp(T4-T3)=1.004 q41=-T1 q23/T2=\q41=RT1ln(p4/p1)=RT1ln(p3/p2)= -RT1ln(p2/p3) / (702.8+400) =÷-702.8-120÷/ (q12+q23) =1-÷q41+q34÷t=1-h400/1000=-120kJ/kg ´-300 /400=0.70 5-3÷-120÷/q23) =1-÷q41÷r=1-hq12 Þ0.2539 采用极限回热，过程 34 放热回热给过程 12，q34 如图所示，如果两条绝热线可以相交，则令绝 热线 s1、s2 交于 a 点，过 b、c 两点作等压线分 别与绝热线 s1、s2 交于 b、c 点。于是，过程 bc、ca、ab 组成一闭合循环回路，沿此回路可 进行一可逆循环，其中过程 ca、ab 均为可逆绝 热过程， 只有定压过程 bc 为吸热过程， 而循环 回路围成的面积就是对外净输出功。显然，这 构成了从单一热源吸热并将之全部转变为机 械能的热力发动机循环，是违反热力学第二定律的。
k
p b c s2 s1 a
v 5-3 题图
2èT ç 1 çT 5-4 (1) p1=p2 æ
÷1 - 1 .4 ö 1500 æ1 - k ö ø ø 300 è ÷ ÷ =27.95MPa ç ´ 0 .1 =
1 .4
(2) 见图。 (3) q31=cp(T1-T3)=
k k 1-
R(T1-T2), q23=
T
1
RT2ln(p2/p3)= RT2ln(p2/p1) 3 2 s 5-4 题图
RT 300- 1 0 .1 27 .95 - ln 1 .4 1 .4 ´ 300 -1=1 p2 p1 - k