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地震勘探原理地震勘探原理第五章第五章 共反射点叠加共反射点叠加第1页第1页1、野外共反射点叠加、野外共反射点叠加多次复盖多次复盖多次覆盖多次覆盖(multiple coverage)技术最早是由梅恩技术最早是由梅恩(Mayne,1962)提出，其基本思想是按照一定观测系提出，其基本思想是按照一定观测系统对地下某点地质信息进行多次观测，保障原始统统对地下某点地质信息进行多次观测，保障原始统计质量。计质量。多次复盖目的多次复盖目的提升信噪比，改进地震统计质量.采集数据本身信噪比并没有提升.提升信噪比是在室内处理实现.第五章 共反射点叠加法2第2页第2页2、室内共反射点叠加、室内共反射点叠加水平叠加水平叠加 在室内将野外观测多次复盖原始统计，抽取共反射在室内将野外观测多次复盖原始统计，抽取共反射点点(CRP)或共中心点或共中心点(CMP)道集统计道集统计，进行进行速度分析、动静校正、水平叠加等一系列处理，最后得到能基等一系列处理，最后得到能基本反应地下地质形态水平叠加剖面或相应数据体，本反应地下地质形态水平叠加剖面或相应数据体，这一整套工作称为共反射点叠加法，或简称为水平这一整套工作称为共反射点叠加法，或简称为水平叠加叠加(horizontal stacking)技术。技术。1）共反射点叠加实现）共反射点叠加实现抽取抽取CRP或或CMP道集道集动校动校正正叠加叠加第五章 共反射点叠加法3第3页第3页2）共反射点叠加作用）共反射点叠加作用提升信噪比，改进地震统计质量。实际上是将不同检波器接受到来自地下同一反射点不同激发点信号，经动校正后，叠加起来，使一次反射波加强，而多次反射波和其它类型干扰波相对减弱。压制随机干扰，比组合效果好压制规则干扰波，尤其是多次波效果最好。此方法利用了校正后有效波与干扰波之间剩下时差差异。第五章 共反射点叠加法4第4页第4页结构解释结构解释计算速度谱计算速度谱动静校正动静校正 进一步实现各种偏移偏移 技术求取各种地震参数求取各种地震参数 3）共反射点叠加用途）共反射点叠加用途第五章 共反射点叠加法5第5页第5页第五章第五章 共反射点叠加法共反射点叠加法第一节第一节 共反射点时距曲线方程共反射点时距曲线方程一、水平反射界面用O1、O2Oi 表示在测线上不同位置上激发点，S1、S2Si表示接受点。注意激发点和接受点是对称。这么就可得到反射界面层上同一个反射点R。R称为共反射点；S1、S2Si称为共反射点叠加道(CRP)；对应旅行时为t1、t2ti。M点称为共中心点，它是R点在地面上投影。6第6页第6页1、水平界面共反射点时距曲线方程、水平界面共反射点时距曲线方程以炮检距xi为横坐标，以反射波到达各叠加道旅行时t为纵坐标，能够得到来自共反射点R上反射波时距曲线，其表示式为 式中：h共中心点M法向深度 V波在均匀介质中传播速度第一节 共反射点时距曲线方程 7第7页第7页在水平界面上，共反射点时距曲线是一条双曲线，极小点在x=0处。共反射点时距曲线：它只反应界面上一个点，即共反射点R反射。共反射点时距曲线：t0为共中心点M垂直反射时间.1)共反射点时距曲线特点：M点点t0第一节 共反射点时距曲线方程 8第8页第8页2)共炮点与共反射点时距曲线比较：在水平界面上，两种时距曲线都是一条双曲线，极小点在x=0处，但物理意义不同。共炮点时距曲线：它反应了一段反射界面。共炮点时距曲线：t0为炮点O垂直反射时间.t0炮点处t0 VR第一节 共反射点时距曲线方程 9第9页第9页2、倾斜界面共中心点时距曲线方程、倾斜界面共中心点时距曲线方程第一节 共反射点时距曲线方程 当界面倾斜时，对称于M点所激发和接受相应反射点不再是同一个R点，而是分布在一个范围之内。倾斜界面不存在共反射点，而只有共中心点。对于倾斜界面，这些道共中心点道集。它们叠加不是共反射点叠加，而是共中心点叠加，也叫共反射段叠加。引入共中心点道概念，能够适应不同产状地层。M10第10页第10页第一节 共反射点时距曲线方程 O点放炮，D点接受，炮点O处法线深度为h1，共中心点M点法线深度h0，界面倾角，可知反射波到达D点时间为 要得到普通共中心点时距曲线方程，就要使方程中不含有不含有h1 1，而只包括共中心点处法线深度h0。11第11页第11页代入得此方程就是以共中心点M处法线深度h0表示倾倾斜斜界界面共中心点时距曲线方程面共中心点时距曲线方程。第一节 共反射点时距曲线方程 若令若令则有则有这里，称这里，称V为倾斜界面为倾斜界面等效速度，等效速度，t0M为为共中心点共中心点M自自激自收时间激自收时间。12第12页第12页时距曲线是一条双曲线，以过M点纵轴为对称轴；相称于深度为h0，速度V=V换成等效速度水平界面共反射点时距曲线方程；倾角大小只影响曲线陡缓，与曲线形状和倾向无关。时距曲线极小点位置为共中心点M处：h0为共中心点M处法线深度1)倾斜界面共中心点时距曲线特点：倾斜界面共中心点时距曲线特点：第一节 共反射点时距曲线方程 13第13页第13页两种时距曲线都是双曲线,反应一段反射界面。而共炮点反射波时距曲线极小点位置在虚震源在而共炮点反射波时距曲线极小点位置在虚震源在地面投影处：地面投影处：h0-表示激发点O处法线深度 V V(只有=0时，V=V)，共中心点时距曲线比倾斜地层共炮点时距曲线要平缓。第一节 共反射点时距曲线方程 2)与共炮点时距曲线比较：14第14页第14页第一节 共反射点时距曲线方程 共中心点共中心点共炮点共炮点15第15页第15页第二节第二节 多次反射波特点多次反射波特点地震波碰到波阻抗界面时，发生反射和透射，除产生一次反射波外，还产生折射波、绕射波、断面波、多次波等。多次波定义指一些往来于分界面之间几次反射波，这种波称为多次反射波，简称多次波。第五章第五章 共反射点叠加法共反射点叠加法16第16页第16页多次波产生条件：要有良好反射界面良好反射界面，即反射系数较大。如基岩面、不整合面、火成岩、海水面、海底面和其它强反射界面。多次波是一个干扰波。它与一次反射波互相干涉叠加，破坏对有效波辨认与追踪，并且也许将多次波误认为是深层界面一次波而进行解释，造成错误地质推断。第二节 多次反射波特点 17第17页第17页一、多次反射波类型1)1)全程多次反射波全程多次反射波 在某一深层界面发生反射波在地面又发生反射，向下在同一界面发生反射，往返多次，又称简朴多次波。l陆上：低速带区多次波强l海上：海水中多次波强第二节 多次反射波特点 18第18页第18页2)2)短程多次反射波短程多次反射波 地震波从某一深部界面反射回来后，再在地面向下反射，然后又在某一个较浅界面发生反射，又称局部多次波。第二节 多次反射波特点 19第19页第19页 3)3)微屈多次反射波微屈多次反射波 在几种界面上发生多次反射，多次反射路径是不对称，或在一个薄层内受到多次反射，它与短程多次波并没有严格差别。第二节 多次反射波特点 20第20页第20页4)4)虚反射虚反射 井中爆炸激发时，地震波一部分向上传播，碰到地面再反射向下，这个波称为虚反射。l它与直接由激发点向下传播地震波相差一个时间延迟，等于波从井底到地面双程旅行时。第二节 多次反射波特点 21第21页第21页二、全程多次反射波时距曲线二、全程多次反射波时距曲线1 1、水平界面全程多次反射波时距曲线、水平界面全程多次反射波时距曲线一次反射波旅行时为：一次反射波旅行时为：全程二次波旅行时为：全程二次波旅行时为：hOSxRVRhu水平界面全程二次反射波相称于来自深度为2h等效界面一次反射波。第二节 多次反射波特点 22第22页第22页水平界面全程n次反射波相称于来自深度为nh等效界面一次反射波。时距曲线为双曲线。全程全程n次波旅行时为：次波旅行时为：同理能够推出同理能够推出第二节 多次反射波时距曲线 23第23页第23页2 2、倾斜界面全程多次反射波时距曲线、倾斜界面全程多次反射波时距曲线第二节 多次反射波时距曲线 推导思绪：1.做出一个等效界面，使这个等效界面一次反射波相称于本来界面全程多次反射波；2.用等效界面法线深度h、倾角 写出它一次反射波时距曲线；3.求出等效界面参数h、与本来界面参数h、关系，再代回到等效界面一次反射波时距曲线方程，就可得到原界面全程多次反射波方程。24第24页第24页hOSABCV利用虚震源办法拟定等效界面 全程二次反射波传播路径OABCS与虚震源O*S发出一次直达波O*SABCS完全相等。25第25页第25页由作图可知，O*B是激发点O以界面R虚震源，地面PS与界面R关于界面R镜像对称，OPE=O*BPE=。二次全程反射波OABCS能够认为是界面R虚震源O*S发出一次反射波O*SABCS。由此，激发点O与O*S是关于界面R镜像对称，OO*S是垂直于界面。界面R能够认为一个等效界面，在界面R上发生全程二次反射波时间与在界面R上O点激发一次反射波同样。26第26页第26页O*B是激发点O以界面R虚震源,在OPE和O*BPE中,PE是公共边,OO*BR,OE=O*BE=h,因此,OPE=O*PE,则OPE=O*BPE=。等效界面R对地面倾角为2，即=2。等效界面法线深度h等于：27第27页第27页把在R界面上全程二次反射波，当作是等效界面R一次反射波，由此可得其时距曲线方程为：第二节 多次反射波时距曲线 28第28页第28页1)它也是一条双曲线双曲线；2)在激发点O处处(x0)观测到全程二次反射波t0时间是：时间是：3)在倾角较小情况下,cos1,t0 2t0,这是一个惯用辨认近于水平界面多次波主要标志t0标标志。志。4)等效界面倾角等于一次反射界面倾角二倍,即=2，这称为全程多次波倾角标志。第二节 多次反射波时距曲线 全程二次反射波时距曲线特点：全程二次反射波时距曲线特点：29第29页第29页5)全程二次波时距曲线极小点坐标为：一次波时距曲线极小点坐标为：当很小时，u二次全程多次波极小点二次全程多次波极小点偏移激发点距离近似地是偏移激发点距离近似地是一次波一次波四倍四倍，这亦是判别这亦是判别多次波标志。多次波标志。第二节 多次反射波时距曲线 30第30页第30页将上面结果推广到全程全程m次反射波次反射波：当当很小时很小时,t0mmt01，t01为一次反射时间。需需要要指指出出:由由几几何何学学可可知知，界界面面倾倾斜斜时时多多次次波波次次数数m不能诸多，由由于于等等效效界界面面倾倾角角m不不能能不不小小于于9090。从从动动力力学学来来看看，由由于于多多次次波波反反射射过过程程中，能量逐步削弱，次数也不也许诸多。中，能量逐步削弱，次数也不也许诸多。第二节 多次反射波时距曲线 31第31页第31页三、反射波时距曲线动校正三、反射波时距曲线动校正1、水平界面共炮点时距曲线动校正、水平界面共炮点时距曲线动校正正常时差td为：t0为激发点垂直反射时间正常时差正常时差在水平界面下,反射波旅行时与零炮检距t0(自激自收)时间之差。动校正动校正从反射波旅行时中减去正常时差t,得到x/2处t0时间。第二节 多次反射波特点 32第32页第32页共炮点道集动校正共炮点道集动校正对于水平界面，共炮点反射波时距曲线动校正之后，由双曲线变成一条水平直线，能形象反应地下界面形态。第二节 多次反射波特点 33第33页第33页共炮点道集第二节 多次反射波时距曲线 动校正后，存在动校拉伸动校正后，切除动校拉伸34第34页第34页2、倾斜界面共炮点时距曲线动校正、倾斜界面共炮点时距曲线动校正 倾斜界面共炮点道集，反射波同相轴动校正之后，由双曲线变成一条倾斜直线，也能反应地下界面形态。对于倾斜界面，动校正量与水平界面相同，其动校正为：式中：t0是激发点O处界面垂直反射时间第二节 多次反射波特点 35第35页第35页共反射点统计是来自同一反射点反射波，因道集内各接受道炮检距不同，正常时差是各叠加道反射时间相对于共中心点M垂直反射时间之差。3、共反射点时距曲线动校正、共反射点时距曲线动校正1)、水平界面共反射点时距曲线动校正、水平界面共反射点时距曲线动校正 动校正量td为：t0为共中心点M垂直反射时间第二节 多次反射波特点 36第36页第36页动校正量等于共炮点道集正常时差当 时，能够忽略高次项，则有利用二项式展开，有第二节 多次反射波特点 37第37页第37页共反射点道集经动校正后，各道时间都换算成M点t0时间，共反射点道集时距曲线变成一条t=t0直线。MM动校正动校正第二节 多次反射波特点 38第38页第38页在水平界面共反射点道集上，反射波同相轴经动校正之后，由双曲线变成一条直线，经叠加后变成一道，只反应地下界面上一个反射点。对于共反射点道集来说，动校正之后，来自同一反射点不同位置相同时间波不但波形相同，且没有相位差，进行叠加，其叠加道反射波能量必定达到最大加强。把叠加后总振动作为共中心点M一个点自激自收时间输出，就实现了共反射点多次叠加输出。水平界面反射波水平界面反射波叠加效应叠加效应第二节 多次反射波特点 39第39页第39页共反射点道集水平叠加动校正后道集动校正后道集叠加道叠加道共反射点道集共反射点道集第二节 多次反射波特点 40第40页第40页倾斜界面共反射点分散共中心点道集反应不是一个共反射点，而是一个反射段水平叠加不是共反射点叠加，而是共中心点叠加2)、倾斜界面共中心点时距曲线动校正、倾斜界面共中心点时距曲线动校正第二节 多次反射波特点 41第41页第41页倾斜界面共中心点时距曲线方程 hM为共中心点M处界面法线深度，t0M为M处自激自收时间倾斜界面共中心点道集动校正量为：当当 时，用二项式展开，得近似关系：时，用二项式展开，得近似关系：V 为倾斜界面等效速度为倾斜界面等效速度第二节 多次反射波特点 42第42页第42页动校正量与界面倾角及埋深相关。假如只知道地层真速度假如只知道地层真速度V，而不知道，而不知道V时，无时，无法准确计算法准确计算t。动校正量是在 条件下近似公式，大排列观测时，经常不能将双曲线拉成直线。倾斜界面共中心点道集动校正特点：第二节 多次反射波特点 43第43页第43页td t 实际作动校正时，无论地层是水平还是倾斜，都用水平界面动校正公式计算动校正量进行校正，这样就不能把倾斜界面共中心点道集拉成直线。在倾斜界面时，地下不是共反射点，多次叠加仍是一段界面平均效应，从而减少了勘探精度。对于倾角较大地层或复杂结构，其真正实现共反射点叠加需用偏移叠加办法。第二节 多次反射波特点 44第44页第44页利用倾角时差校正(DMO)将由于地层倾斜时NMO时间空间误差校正后，满足叠加要求。NMODMO叠加叠加第二节 多次反射波特点 45第45页第45页4、剩余正常时差、剩余正常时差(residual normal moveout)应用正常时差公式对反射波进行动校正后，反射波时距曲线被拉平，叠加后反射波得到加强。实际中，无论任何形式波都当作水平界面均匀介质一次反射波进行动校正，则道集内各道波旅行时不一定都能校正为中心点自激自收时t0，而也许还存在一个时差。剩余时差剩余时差-把某个波按水平界面一次反射波作动校正后反射时间与共中心点处t0之差叫剩余时差。即由于未能完全将正常时差消除而剩余来那一小部分正常时差。第二节 多次反射波特点 46第46页第46页剩余时差剩余时差如任何形式波旅行时间为tr,正常时差为tr=tr-t0；一次反射波旅行时间为t，正常时差为t=t-t0；剩余时差剩余时差t为：t=tr-t=(tr-t0)-(t-t0)=tr-t绘出绘出t x曲线叫做剩余时差曲线。曲线叫做剩余时差曲线。能够形象地反应出某个波剩余时差随炮检距改变规律。第二节 多次反射波特点 47第47页第47页5、多次波、多次波剩余正常时差剩余正常时差考虑一个两层反射界面(D和P)地质结构中，在同一观测点得到来自界面D上二次全程反射波，以及来自界面P上一次反射波。把二次全程反射时间等效为界面D上一次反射时间。对于P界面上R点反射时间同样能够用等效速度V 来表示。第二节 多次反射波特点 48第48页第48页hOSMDVdD hdPVp等等效效速速度度V界面D上多次波可当作等效界面D处一次反射旅行时对于P界面一次反射波旅行时表示为：第二节 多次反射波特点 49第49页第49页假设在界面D上二次反射波和界面P上一次反射波有同一个t0，即t0=t0Du 普通而言，速度随深度增长而增长，VPVd；u 当当t0=t0D时，时，等效速度V Vd；u多次波等效界面多次波等效界面D深度要比深度要比一次反射波一次反射波界面界面P P浅浅。当t0=t0d时，利用一次波速度V进行动校正，多次波剩余时差tD为：为：第二节 多次反射波特点 50第50页第50页1)当t0=t0d时,V Vd,则tDt,tD0。动校正后表现为校正不足，其剩余时差随炮检距增大而增大。2)公式简化将与炮检距x无关项用q代替，令tD=qx2，q称为多次波剩余时差系数。多次波动校正剩余时差特点多次波动校正剩余时差特点第二节 多次反射波特点 51第51页第51页3)多次波剩余时差是按抛物线规律改变.与炮检距x平方成正比；与t0相关成反比，而Vd、V在一定地域也随t0而变，总说来q是t0函数。hOSMDVdD hdPVp等等效效速速度度V第二节 多次反射波特点 52第52页第52页一次波和多次波动校正和叠加比较第二节 多次反射波特点 53第53页第53页第三节第三节 影响叠加效果原因影响叠加效果原因 在假设反射界面水平，动校正速度是选取准确，动校正量也计算正确。在这种情况下，反射波剩余时差为零，因此反射波叠加后加强。实际中，这些条件普通不也许完全满足。如界面不水平、动校正速度不准确，这些都会影响叠加效果。影响多次叠加效果原因除了是否合理选取多次覆盖参数如道间距、偏移距和覆盖次数外，主要影响原因是速度和地层倾斜。第五章第五章 共反射点叠加法共反射点叠加法54第54页第54页一、动校正速度影晌一、动校正速度影晌 1、对一次波影响设一次反射波实际速度为设一次反射波实际速度为V，正常时差为正常时差为：假如选取动校正速度为假如选取动校正速度为Va，动校正量为动校正量为：由于由于Va与与V有差别，因此动校正后一次波不会校正，因此动校正后一次波不会校正到到x/2处处t0 ，而是与，而是与t0有一剩余时差为：有一剩余时差为：动校正量第三节 影响叠加效果原因 55第55页第55页当一次波也存在剩余时差时，叠加后一次波将不会增强n倍。由于剩余时差tv是x2函数，叠加效果与多次波叠加效果相同。假如tv 0，则动校正速度不小于一次波实际速度，将产生动校正不足；假如tv，则动校正速度小于一次波实际速度，将产生动校正过量。qv由于速度误差而引起称速度误差剩余时差系数，它与t0相关。令令则则第三节 影响叠加效果原因 56第56页第56页道集统计速度适当动校正准确速度过大动校正不足速度过小动校正过量速度对动校正影响 57第57页第57页当动校正速度不小于一次波速度，使一次波校正不足，对于多次波，则使剩余时差增大，就能够使多次波进人压制带更有助于压制多次波。但一次波也受到压制。当动校正速度小于一次波速度，使一次波校正过量，多次波剩余时差减小，到一定程度后多次波也许进人通放带而不受压制。2、对多次波影响、对多次波影响第三节 影响叠加效果原因 58第58页第58页例:12次复盖道集,有一次波,也有多次波。当速度适当，动校正后一次波同相轴拉平，多次波有剩余时差，同相轴仍为双曲线，方向与本来相同。当速度过大，一次波也出现剩余时差，同相轴校正不足，多次波剩余时差加大。当速度过小，动校正量过大，一次波同相轴校正过量,呈方向相反双曲线。第三节 影响叠加效果原因 59第59页第59页3、不同观测系统或地质条件对速、不同观测系统或地质条件对速度要求度要求1）叠加次数越高，接受间隔越大时，通放带越窄，对动校正速度精度要求越高。不然，一次波就也许进入压制带。2）界面深度越深，反射波受速度误差影响越小；反之，对浅层影响较大。3）伴随道间距增大，由速度误差引起叠加参量av增大，通放带变窄，允许最大速度差就要减小，速度精度越高。4）反射波频率f越高，av越大，速度误差就也许使一次波落人压制带。因此，速度误差较大时，叠加有压制高频成份作用，使反射波主频变低。第三节 影响叠加效果原因 60第60页第60页二、地层倾角对反射波叠加影响二、地层倾角对反射波叠加影响 当地面倾斜时，对水平叠加效果影响可归结为:共反射点分散和把倾斜界面当水平界面计算动校正量造成校校正不准正不准影响。1 1、倾斜界面共反射点分散、倾斜界面共反射点分散 当反射界面倾斜时，各叠加道反射信号并非来自同一反射点，伴随炮检距增大，反射点要向界面上倾方向偏移。共中心点道集反应不是一个共反射点，而是一个反射段，反射段大小与界面倾角及埋深、观测系统相关。第三节 影响叠加效果原因 61第61页第61页用实际反射点偏离共中心反射点距离来表示反射点分散程度地下反射界面倾角为，O放炮，D接受，炮检距为x，共中心点为M，在D点接受到反射来自于R，而不是来自于M下面M点。用ri=RM 来定量表示共反射点分散程度。第三节 影响叠加效果原因 62第62页第62页分散距离r 除了与炮检距、共中心点处界面法线炮检距、共中心点处界面法线深度深度相关外，还与界面倾角界面倾角密切相关。倾角越大，炮检距越大，分散距离r 越大，反射点分散越严重，对共反射点叠加影响越大。界面埋深越深，分散距r越小，反射点分散越不明显。离散距离散距将第n个叠加道(i=n)与第一个(i=1)叠加道反射点偏离距之差称为共反射点离散距.第三节 影响叠加效果原因 63第63页第63页倾斜界面共中心点时距曲线方程 式中：h0M为共中心点M处界面法线深度。设t0M=2h0M/V为M处自激自收时间，动校正量为：二项式展开得：2 2、界面倾斜时动校正剩余时差、界面倾斜时动校正剩余时差 V 为倾斜界面等效速度第三节 影响叠加效果原因 64第64页第64页激发点O上自激自收时间t0，它与t0M关系为：式中：h0为激发点处法线深度，h0M为中心点处法线深度代入剩余时差公式得：第三节 影响叠加效果原因 等效速度替换为真速度等效速度替换为真速度65第65页第65页令q叫倾斜层剩余时差系数，时差曲线也是一条抛物线。倾斜界面反射波剩余时差系数q总是负值，剩余时差也总是负值。则则 第三节 影响叠加效果原因 66第66页第66页1)对倾斜界面按水平界面动校正量进行校正，则存在剩余时差，不能实现同相位叠加，影响叠加效果，尤其倾角大时叠加效果更差。3 3、倾斜界面动校正特点、倾斜界面动校正特点第三节 影响叠加效果原因 2)倾斜界面反射波剩余时差总是负值，也即对于同一个t0，倾斜界面动校正量总比水平层小，对倾斜界面一次波总是校正过量，校正后波同相轴与波初至波方向相反。67第67页第67页3)普通情况下，对多次波总是校正不足，正好与倾斜界面校正后反射同相轴相反，这为判别多次波和倾斜层反射提供了一个主要原则。4)对于其叠加特性曲线，完全能够用与研究多次对于其叠加特性曲线，完全能够用与研究多次波叠加特性曲线相同办法研究界面倾角对反射波波叠加特性曲线相同办法研究界面倾角对反射波叠加特性影响叠加特性影响。倾斜层反射波叠加效果，定性地说，假如剩余时差不小于反射波1/2周期，则叠加效果就会差些，普通在倾角不大情况下t很小，对叠加效果影响不大。5)对于倾角较大层状介质或陡结构地层，其真正实现共反射点 叠加需用偏移叠加偏移叠加办法。第三节 影响叠加效果原因 68第68页第68页复习要点复习要点 1 1、掌握基本概念：多次覆盖、水平叠加、剩余时差。：多次覆盖、水平叠加、剩余时差。2 2、掌握基本内容：多次覆盖办法原理和详细实现以及：多次覆盖办法原理和详细实现以及主要目的、共炮点和共中心点反射波时距曲线主要异同主要目的、共炮点和共中心点反射波时距曲线主要异同点。点。3、多次波类型及其特点、讨论全程多次波时距关系思、多次波类型及其特点、讨论全程多次波时距关系思绪及其方程特点、多次波剩余时差特点、辨认多次波标绪及其方程特点、多次波剩余时差特点、辨认多次波标志、讨论影响叠加效果主要原因。志、讨论影响叠加效果主要原因。第五章第五章 共反射点叠加法共反射点叠加法69第69页第69页
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