等离子体物理导论-电动力学.pdf

电动力学Electrodynamic s翳0疾松第16讲作业 Page 180-181-习题9-10-习题12-14菲涅耳（Fresnel）公式回回E_tan(9夕)E tan(g+)互_ sin(9-。)E sin(+g)互_2cos函n夕E sin(dg)/Brewster定律：当夕+0=才）寸，反射波无平行偏振分量，只有垂直 偏振分量（线偏振器）/半波损失：当时，篇/尻V0 反射波与入射波相位相反，或相当 于半个波长的光程差。Copyright by全反射直角坐标系下Helmhotz方程解的一般形式:片、片、片可以小于零在句 情况下，当红？石包0时，折射波:/在介质2中的折射波，沿界面传播，在z方向指数衰减。介质2 中电磁波仅在界面附近存在，若介质不耗损能量，则入射波能量全 一部转换成反射波,这就是全反射现象。第四章电磁波的传播4.1电磁 场的波动方程 4.2电 磁波在介质界面上的反射与折射 4.3导 体对电磁波的影响导体内部的自由电荷密度导体内的电磁波 4.4谐 振腔与波导翳助理知导体内部自由电荷密度为零导体内部电磁场方程:V x E二-朋用GEVxB=/V+0%女otv,E=。/%V B 二 0,v,e=2*oJfE|0 Y*-，a 后0,导体内部电荷密度随时间指数衰减，时间尺度为：/1(F改(刃 3nr0,良导体内部不存在自由电荷，无电磁场导体内部电磁场以同样规律衰减Copyright导体等效复介电常数定态情况下，导体的电磁场运动方程:Vx=ia)B-AV x B=卬-汕oE J=TM模式，刍鼻，同时有：0 E70,因为若不然，则必须：kx=ky=0