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第一章第一章 习题习题1.1 何谓布喇菲格子？试画出何谓布喇菲格子？试画出NaCl晶体的结点所构成的布喇晶体的结点所构成的布喇菲格子。菲格子。答：所谓布喇菲格子是指晶体由完全相同的原子组成，答：所谓布喇菲格子是指晶体由完全相同的原子组成，原子与晶格的格点相重合，而且每个格点周围的情况都原子与晶格的格点相重合，而且每个格点周围的情况都一样。（一样。（Bravais格子）格子）氯化钠结构：面心立方氯化钠结构：面心立方Na+布氏格子和面心立方布氏格子和面心立方Cl-的的布氏格子套构而成的复式格子。布氏格子套构而成的复式格子。1.1.2 为何金刚石结构是复式格子？为何金刚石结构是复式格子？答：金刚石晶胞答：金刚石晶胞位于立方体体内原子和立方体角或面心位于立方体体内原子和立方体角或面心原子价键的取向各不相同，所以是复式原子价键的取向各不相同，所以是复式格子格子这种复式格子实际上是两个面心立这种复式格子实际上是两个面心立方格子套构而成的。方格子套构而成的。2.1.3 对于六角密堆积结构，试证明：对于六角密堆积结构，试证明：。底面原子及与体心原子之间均紧密接触底面原子及与体心原子之间均紧密接触则红线的长度为则红线的长度为c/2aac/2aa如果如果 ，则可认为是由原子密排面所组成，但这些平面，则可认为是由原子密排面所组成，但这些平面之间是疏松堆积的。之间是疏松堆积的。3.1.4 金属金属Na在在273K因马氏体相变从体心立方转变为六角密堆因马氏体相变从体心立方转变为六角密堆积结构，假定相变时金属的密度维持不变，已知立方相的晶积结构，假定相变时金属的密度维持不变，已知立方相的晶格常数格常数ac=0.423nm，设六角密堆积结构相的，设六角密堆积结构相的c/a维持理想值，维持理想值，试求其晶格常数。试求其晶格常数。解：体心立方每个晶胞包含解：体心立方每个晶胞包含2个原子，一个原子所占的体积为个原子，一个原子所占的体积为单位体积内原子数（即密度）为单位体积内原子数（即密度）为六角密堆积每个晶胞包含六角密堆积每个晶胞包含6个原子，一个原子所占的体积为个原子，一个原子所占的体积为即：即：因为密度不变，所以因为密度不变，所以4.1.5 如将等体积的刚球分别排成简立方、体心立方、面心立如将等体积的刚球分别排成简立方、体心立方、面心立方、六角密积以及金刚石结构，设方、六角密积以及金刚石结构，设x表示刚球体积与总体积表示刚球体积与总体积之比，试针对不同的结构求之比，试针对不同的结构求x。解：理想晶体是由刚性原子球堆积而成，一个晶胞中刚性原解：理想晶体是由刚性原子球堆积而成，一个晶胞中刚性原子球占据的体积与晶胞体积的比值称为晶体的致密度，即题子球占据的体积与晶胞体积的比值称为晶体的致密度，即题中的中的x设设n为一个晶胞中的刚性原子球数，为一个晶胞中的刚性原子球数，r表示刚性原子球半径，表示刚性原子球半径，V表示晶胞体积，则致密度为表示晶胞体积，则致密度为5.(1)简单立方简单立方任意一个原子球有任意一个原子球有6个最近邻，若原子个最近邻，若原子以刚性球堆积，则有以刚性球堆积，则有a晶胞内包含一个原子，所以有：晶胞内包含一个原子，所以有：任意一个原子球有任意一个原子球有8个最近邻，若原子个最近邻，若原子以刚性球堆积，则体心原子与处在以刚性球堆积，则体心原子与处在8个个顶角位置处的原子球相切，因此，对顶角位置处的原子球相切，因此，对角线长度为角线长度为(2)体心立方体心立方a晶胞体积为晶胞体积为晶胞内包含晶胞内包含2个原子，所以有：个原子，所以有：6.(3)面心立方面心立方(4)六角密积六角密积a任意一个原子球有任意一个原子球有12个最近邻，若原子个最近邻，若原子以刚性球堆积，则面心原子与面角处以刚性球堆积，则面心原子与面角处4个个原子球相切，因此，面对角线长度为原子球相切，因此，面对角线长度为晶胞体积为晶胞体积为晶胞内包含晶胞内包含4个原子，所以有：个原子，所以有：任意一个原子球有任意一个原子球有12个最近邻，若原子个最近邻，若原子以刚性球堆积，则面心原子与面上其它以刚性球堆积，则面心原子与面上其它6个原子球相切，因此有个原子球相切，因此有晶胞体积晶胞体积由第由第1题知题知晶胞内包含晶胞内包含6个原子，所以有：个原子，所以有：7.(5)金刚石结构金刚石结构任意一个原子球有任意一个原子球有4个最近邻，若原子以个最近邻，若原子以刚性球堆积，则空间对角线四分之一处刚性球堆积，则空间对角线四分之一处的原子与三个面上的面心原子球及顶角的原子与三个面上的面心原子球及顶角处原子球相切，因此有处原子球相切，因此有晶胞体积为晶胞体积为晶胞内包含晶胞内包含8个原子，所以有：个原子，所以有：简立方、体心立方、面心立方、六角密积以及金刚石结构的简立方、体心立方、面心立方、六角密积以及金刚石结构的致密度依次为致密度依次为8.1.6基矢为基矢为的晶体为何种结构？的晶体为何种结构？方法方法1：先计算出原胞体积：先计算出原胞体积由原胞体积可推断为体心结构由原胞体积可推断为体心结构方法方法2：由已知的三个基矢构造三个新的基矢：由已知的三个基矢构造三个新的基矢由此可推断为体心结构由此可推断为体心结构9.1.7、1.8、1.9、1.10、1.12和和1.13见课件见课件1.11 已知三斜晶系的晶体中，三个基矢为已知三斜晶系的晶体中，三个基矢为 ，和和 ,现测知现测知该晶体的某一晶面法线与基矢的夹角依次为该晶体的某一晶面法线与基矢的夹角依次为、和和，试求，试求该晶面的面指数该晶面的面指数晶面指数为晶面指数为 其中其中 是保证是保证 为互质数的因子为互质数的因子,称为互质因称为互质因子子 解：解：最靠近原点的晶面在三最靠近原点的晶面在三个基矢上的截距分别为个基矢上的截距分别为10.1.14 如图所示，如图所示，B、C两点是面心立方晶胞上的两面心，求：两点是面心立方晶胞上的两面心，求：（1）ABC面的密勒指数；面的密勒指数；（2）AC晶列的指数。晶列的指数。BCA矢量矢量 与矢量与矢量 的叉乘即是的叉乘即是ABC面的法线矢量面的法线矢量ABC面的密勒指数为面的密勒指数为（1）11.（2）AC晶列的指数晶列的指数BCA所以所以AC晶列的晶列指数为晶列的晶列指数为12.第二章第二章 习题习题2.1 证明简单六角布喇菲格子的倒格子仍为简单六角布喇菲证明简单六角布喇菲格子的倒格子仍为简单六角布喇菲格子，并给出其倒格子的晶格常数。格子，并给出其倒格子的晶格常数。解：在直角坐标系中，简单解：在直角坐标系中，简单六角布喇菲格子的基矢为：六角布喇菲格子的基矢为：相应的倒格子基矢为：相应的倒格子基矢为：容易看出此倒格子为容易看出此倒格子为简单六角布喇菲格子简单六角布喇菲格子晶格常数为：晶格常数为：13.2.2 对正交简单晶格，假设沿三个基矢方向的周期分别为对正交简单晶格，假设沿三个基矢方向的周期分别为a、b和和c的，当入射的，当入射X射线方向沿射线方向沿100方向（其重复周期为方向（其重复周期为a）时，）时，试确定在哪些方向上会出现衍射极大？什么样的试确定在哪些方向上会出现衍射极大？什么样的X射线波长才射线波长才能观察到极大？能观察到极大？解：解：任意倒格矢任意倒格矢因入射因入射X射线方向沿射线方向沿100方向故有方向故有晶体衍射的布里渊表述晶体衍射的布里渊表述假定衍射极大出现在假定衍射极大出现在 方向方向14.15.所以衍射极大出现在方向所以衍射极大出现在方向为观察到衍射极大要求入射波波长满足为观察到衍射极大要求入射波波长满足16.2.3证明：体心立方晶格的倒格子是面心立方证明：体心立方晶格的倒格子是面心立方面心立方晶格的倒格子是体心立方面心立方晶格的倒格子是体心立方 由倒格子定义由倒格子定义体心立方格体心立方格子原胞基矢子原胞基矢倒格子基矢倒格子基矢同理同理可见由可见由为基矢构成的格子为面心立方格子为基矢构成的格子为面心立方格子 17.面心立方格面心立方格子原胞基矢子原胞基矢倒格子基矢倒格子基矢同理同理可见由可见由为基矢构成的格子为体心立方格子为基矢构成的格子为体心立方格子 18.2.4证明倒格子原胞体积证明倒格子原胞体积倒格子基矢倒格子基矢倒格子体积倒格子体积19.2.5正格子中晶面指数为正格子中晶面指数为 的晶面和倒格矢正交的晶面和倒格矢正交倒格矢倒格矢 是晶面指数为是晶面指数为 所对应的晶面族的法线所对应的晶面族的法线意味着意味着证明证明所以晶面族与和倒格矢正交所以晶面族与和倒格矢正交同理可证同理可证20.2.6 试导出倒格矢的长度与晶面族面间距间的关系试导出倒格矢的长度与晶面族面间距间的关系见课件见课件2.8 试画出周期为的一维布喇菲格子的第一和第二试画出周期为的一维布喇菲格子的第一和第二布里渊区。布里渊区。2.9 试画出边长为的二维正方格子的第一和第二布试画出边长为的二维正方格子的第一和第二布里渊区。里渊区。21.2.7如果基矢如果基矢构成简单正交系构成简单正交系证明晶面族证明晶面族的面间距为的面间距为说明面指数简单的晶面，其面密度比较大，容易解理说明面指数简单的晶面，其面密度比较大，容易解理简单正交系简单正交系倒格子基矢倒格子基矢22.倒格子矢量倒格子矢量晶面族晶面族的面间距的面间距面指数越简单的晶面，其晶面的间距越大面指数越简单的晶面，其晶面的间距越大晶面上格点的密度越大，这样的晶面越容易解理晶面上格点的密度越大，这样的晶面越容易解理倒格子基矢倒格子基矢23.2.10 假设具有立方对称、由同种原子构成的某种晶体，在假设具有立方对称、由同种原子构成的某种晶体，在对其进行对其进行x射线分析时，在衍射谱图中只观察到（射线分析时，在衍射谱图中只观察到（110）、）、（200）、（）、（220）或（）或（222）等衍射峰，但没有观察到）等衍射峰，但没有观察到（100）、（）、（300）、（）、（111）或（）或（221）等衍射峰，试通过分）等衍射峰，试通过分析说明该晶体具有何种类型的晶体结构。析说明该晶体具有何种类型的晶体结构。解：对立方对称晶体，有简单立方、体心立方和面心立方三解：对立方对称晶体，有简单立方、体心立方和面心立方三种典型的晶体结构。种典型的晶体结构。对同种原子组成的面心立方晶体，衍射指数全偶或全奇时，对同种原子组成的面心立方晶体，衍射指数全偶或全奇时，衍射强度最强，而衍射指数中部分为奇或部分为偶的衍射峰衍射强度最强，而衍射指数中部分为奇或部分为偶的衍射峰消失。（消失。（200）、（）、（220）或（）或（222）衍射峰的的衍射指数全为）衍射峰的的衍射指数全为偶数，但同时出现（偶数，但同时出现（110）衍射峰，这是部分为奇和部分为偶）衍射峰，这是部分为奇和部分为偶的情况，故可判断该晶体并非面心立方结构。的情况，故可判断该晶体并非面心立方结构。对简单立方，只能出现偶数指数的衍射峰，由于（对简单立方，只能出现偶数指数的衍射峰，由于（110）衍射）衍射峰的出现，可判断该晶体并非简单立方结构。峰的出现，可判断该晶体并非简单立方结构。24.对同种原子组成的体心立方晶体，晶胞中包含对同种原子组成的体心立方晶体，晶胞中包含2个原子，其中个原子，其中一个在立方体顶角，另一个在立方体体心，它们的坐标分别一个在立方体顶角，另一个在立方体体心，它们的坐标分别为（为（000）和（）和（1/2，1/2，1/2），得到衍射强度为），得到衍射强度为可见，当衍射指数之和为奇数时，反射消失，而对于衍射可见，当衍射指数之和为奇数时，反射消失，而对于衍射指数之和为偶数时，衍射加强指数之和为偶数时，衍射加强（110）、（）、（200）、（）、（220）或（）或（222）等衍射峰符合衍射指）等衍射峰符合衍射指数之和为偶数的条件（衍射加强），而（数之和为偶数的条件（衍射加强），而（100）、（）、（300）、）、（111）或（）或（221）等衍射峰符合衍射指数之和为奇数的条件）等衍射峰符合衍射指数之和为奇数的条件（反射消失）（反射消失）因此，根据观察到的衍射峰特征可判断该晶体具有体心立因此，根据观察到的衍射峰特征可判断该晶体具有体心立方结构。方结构。25.2.11 对面心立方的对面心立方的KBr晶体，其中晶体，其中K和和Br离子各自组成一套离子各自组成一套面心格子，试通过分析论证该晶体的衍射谱图有何特征？面心格子，试通过分析论证该晶体的衍射谱图有何特征？解：对面心立方结构的晶体，晶胞中共包含解：对面心立方结构的晶体，晶胞中共包含4个原子，其中个原子，其中一个在立方体顶角，另三个在立方体面心，它们的坐标分一个在立方体顶角，另三个在立方体面心，它们的坐标分别为（别为（000）、（）、（1/2，0，1/2）、（）、（1/2，1/2，0）和（）和（0，1/2，1/2），由此得到衍射强度为），由此得到衍射强度为可见，对于衍射指数中部分为奇或可见，对于衍射指数中部分为奇或部分为偶时，部分为偶时，而对衍射指数全偶或全奇时而对衍射指数全偶或全奇时此时衍射强度最小此时衍射强度最小衍射强度最强衍射强度最强26.2.12 从形式上看，从形式上看，KCl非常相似非常相似KBr，但对，但对KCl进行衍射分析时，进行衍射分析时，实验上观察到和实验上观察到和KBr相似的面指数全为偶数的衍射峰，但没有相似的面指数全为偶数的衍射峰，但没有观察到面指数全为奇数的衍射峰，为什么？观察到面指数全为奇数的衍射峰，为什么？答：实验上观察到和答：实验上观察到和KBr相似的面指数全为偶数的衍射峰，说相似的面指数全为偶数的衍射峰，说明明KCl晶体具有和晶体具有和KBr相似的面心立方结构，但没有观察到面指相似的面心立方结构，但没有观察到面指数全为奇数的衍射峰，说明两者又不完全相同。这是因为数全为奇数的衍射峰，说明两者又不完全相同。这是因为KCl中两种离子的电子数目相等，散射振幅几乎相同，因此，对中两种离子的电子数目相等，散射振幅几乎相同，因此，对X-射线来说，就好似一个晶格常数为射线来说，就好似一个晶格常数为a/2的单原子简单立方晶格，的单原子简单立方晶格，对简单立方晶格，只出现偶数指数的衍射峰。对简单立方晶格，只出现偶数指数的衍射峰。27.2.13 对由同种原子（碳）构成的金刚石晶体，试求出衍射强对由同种原子（碳）构成的金刚石晶体，试求出衍射强度不为零的条件。度不为零的条件。对于金刚石晶体，选择立方体作为晶胞，则每个晶胞中对于金刚石晶体，选择立方体作为晶胞，则每个晶胞中共有共有8个原子，一个在立方体顶角上，坐标为个原子，一个在立方体顶角上，坐标为三个在立方体的面心位置，坐标分别为三个在立方体的面心位置，坐标分别为另外四个在立方体对角线的另外四个在立方体对角线的1/4位置处，坐标分别位置处，坐标分别将这些原子坐标代入式得到衍射强度为将这些原子坐标代入式得到衍射强度为28.由上式很容易求出衍射强度不为零的条件是：由上式很容易求出衍射强度不为零的条件是：衍射面指数衍射面指数nh、nk和和nl均为奇数；均为奇数；衍射面指数衍射面指数nh、nk和和nl均为偶数且均为偶数且 也为偶数。也为偶数。如果衍射面指数不满足上述两条件，则衍射消失。如果衍射面指数不满足上述两条件，则衍射消失。29.3.1证明两种一价离子组成一维晶格的马德隆常数证明两种一价离子组成一维晶格的马德隆常数假设参考离子带负电荷，则正离子取假设参考离子带负电荷，则正离子取“+”、负离子取、负离子取“-”参考离子参考离子则有则有2源于参考离子左右各源于参考离子左右各有两个距离相等的离子有两个距离相等的离子利用利用第三章习题第三章习题30.3.2若一晶体两个离子之间的相互作用能可以表示为若一晶体两个离子之间的相互作用能可以表示为计算计算1)平衡间距平衡间距r02)结合能结合能W（单个原子的）（单个原子的）3)体弹性模量体弹性模量4)若取若取计算计算的值的值 31.1)平衡间距平衡间距r0的计算的计算平衡条件平衡条件2)单个原子的结合能单个原子的结合能晶体内能晶体内能32.3)体弹性模量体弹性模量晶体的体积晶体的体积A为常数，为常数，N为原胞数目为原胞数目晶体内能晶体内能33.体弹性模量体弹性模量由平衡条件由平衡条件34.体弹性模量体弹性模量35.4)若取若取计算计算的值的值36.3.3 设若一晶体平衡时体积为设若一晶体平衡时体积为V0，原子间总的相互作用能，原子间总的相互作用能为为U0，如果原子间相互作用能由式，如果原子间相互作用能由式所表述，试证明压缩系数为所表述，试证明压缩系数为证明：体弹性模量证明：体弹性模量晶体体积晶体体积因此，体弹性模量可表示为因此，体弹性模量可表示为 37.3.4已知有已知有N个离子组成的个离子组成的NaCl晶体，其结合能为晶体，其结合能为现以现以来代替排斥项来代替排斥项，且当晶体处于平衡时，且当晶体处于平衡时，这两者对互作用势能的贡献相同，试求这两者对互作用势能的贡献相同，试求n和和 的关系。的关系。将结合能在平衡位置处展开将结合能在平衡位置处展开38.以以代替代替后后根据题意根据题意结合能结合能39.两式相比两式相比n和和 的关系的关系40.3.5计算面心立方简单格子的计算面心立方简单格子的A6和和A12(1)只计最近邻；（只计最近邻；（2）计算到次近邻。）计算到次近邻。o111角顶角顶o原子周围有原子周围有8个这样的晶胞个这样的晶胞标标号号为为1的的原原子子是是原原子子o的的最最近近邻邻，总总共共有有12个最近邻，以最近邻距离度量，则个最近邻，以最近邻距离度量，则aj=1222R为最近邻距离为最近邻距离若只计最近邻则若只计最近邻则标号为标号为2的原子是原子的原子是原子o的次近邻，总共有的次近邻，总共有6个次近邻，以最近邻距离度量，则个次近邻，以最近邻距离度量，则aj=21/2若计算到次近邻则若计算到次近邻则41.4.1对一维双原子分子链，原子质量均为对一维双原子分子链，原子质量均为m，原子统一编号，原子统一编号，任一原子与两最近邻的间距不同，力常数分别为任一原子与两最近邻的间距不同，力常数分别为 1和和 2，晶，晶格常数为格常数为a，求原子的运动方程以及色散关系，求原子的运动方程以及色散关系。1 2 3n-1 n n+1N-2 N-1 N第第n-1与第与第n+1个原子属于同一种原子个原子属于同一种原子n+2 n+3 第第n与第与第n+2个原子属于同一种原子个原子属于同一种原子于是于是第第n个原子受的力为个原子受的力为第第n+1个原子受的力为个原子受的力为第四章习题第四章习题42.对每种原子，可写出其运动方程对每种原子，可写出其运动方程将将方方程程的的解解写写成成角角频频率率为为 的简谐振动的形式，即的简谐振动的形式，即43.色散关系色散关系得到得到A、B非非0解解的的条条件件是是系系数行列式必须为数行列式必须为0，即，即由此得到由此得到代入代入44.4.2 问长光学支格波与长声学支格波在本质上有何区别？问长光学支格波与长声学支格波在本质上有何区别？长光学支格波的特征是每个原胞内的不同原子做相对振动，长光学支格波的特征是每个原胞内的不同原子做相对振动，振动频率较高，包含了晶格振动频率最高的振动模式。振动频率较高，包含了晶格振动频率最高的振动模式。长声学支格波的特征是原胞内的不同原子没有相对位移，原长声学支格波的特征是原胞内的不同原子没有相对位移，原胞做整体振动，振动频率较低，包含了晶格振动频率最低的胞做整体振动，振动频率较低，包含了晶格振动频率最低的振动模式。振动模式。任何晶体都存在声学支格波，但简单晶格晶体不存在光学支任何晶体都存在声学支格波，但简单晶格晶体不存在光学支格波。格波。45.4.3 按德拜模型试计算晶体中的声子数目，并对高温和按德拜模型试计算晶体中的声子数目，并对高温和很低温度两种情况分别进行讨论。很低温度两种情况分别进行讨论。频率为频率为 的格波的声子数的格波的声子数对德拜模型，模式密对德拜模型，模式密度或频率分布函数为度或频率分布函数为则总的声子数则总的声子数高温高温所以高温时声子数为所以高温时声子数为46.很低温度很低温度作变量变换作变量变换47.4.4 设一长度为设一长度为L的一维简单晶格，原子质量为的一维简单晶格，原子质量为m，原子间，原子间距距为为a，原子间的相互作用势可表示成，原子间的相互作用势可表示成试由简谐近似求试由简谐近似求（1）色散关系；）色散关系；（2）模式密度）模式密度D（）；）；（3）晶格比热。）晶格比热。（1）色散关系）色散关系恢复力常数恢复力常数代入代入得到色散关系为得到色散关系为48.设单原子链长度设单原子链长度波矢取值波矢取值每个波矢的宽度每个波矢的宽度状态密度状态密度dq间隔内的状态数间隔内的状态数对应对应 q，取值相同，取值相同，d 间隔内的状态数目间隔内的状态数目（2）模式密度）模式密度D（）49.一维单原子链色散关系一维单原子链色散关系令令两边微分得到两边微分得到d 间隔内的状态数目间隔内的状态数目50.代入代入一维单原子链的频率分布函数一维单原子链的频率分布函数51.（3）晶格比热）晶格比热频率为频率为 的格波的热振动能为的格波的热振动能为整个晶格的热振动能为整个晶格的热振动能为52.4.5 设晶体中每个振子的零点振动能为设晶体中每个振子的零点振动能为 ，试用德拜模，试用德拜模型求晶体的零点振动能型求晶体的零点振动能 根据量子力学零点能是谐振子所固有的，与温度无关，根据量子力学零点能是谐振子所固有的，与温度无关，故故T=0K时振动能时振动能E0就是各振动模零点能之和就是各振动模零点能之和 53.4.6 如果原子离开平衡位置位移后的势能为如果原子离开平衡位置位移后的势能为如用经典理论，试证明比热为：如用经典理论，试证明比热为：54.4.7 假设晶体总的自由能可表示为假设晶体总的自由能可表示为其中其中 表示晶格振动对系统自由能的贡献，表示晶格振动对系统自由能的贡献，是绝对零度是绝对零度时系统的内能，若时系统的内能，若 可表示可表示其中其中 是德拜温度，试证明：是德拜温度，试证明：（1）压力）压力 ，为格林爱森常数；为格林爱森常数；（2）线膨胀系数）线膨胀系数 55.4.8（1）温度一定时，问一个光学波的声子数目和一个）温度一定时，问一个光学波的声子数目和一个 声学波的声子数目哪个多？声学波的声子数目哪个多？（2）对同一个振动模式，问温度高时的声子数目和）对同一个振动模式，问温度高时的声子数目和 温度低时的声子数目哪个多？温度低时的声子数目哪个多？频率为频率为 的格波的平均声子数为的格波的平均声子数为（1）光学波的频率总是比声学波的频率高，所以，温度一）光学波的频率总是比声学波的频率高，所以，温度一定时，一个光学波的声子数目少于一个声学波的声子数目定时，一个光学波的声子数目少于一个声学波的声子数目（2）温度高时的声子数目多于温度时的声子数目）温度高时的声子数目多于温度时的声子数目56.5.1 试问绝对零度时价电子与晶格是否交换能量？试问绝对零度时价电子与晶格是否交换能量？晶晶格格的的振振动动形形成成格格波波，价价电电子子与与晶晶格格交交换换能能量量，实实际际上上是是价价电电子子与与格格波波交交换换能能量量，格格波波的的能能量量子子称称为为声声子子，因因此此，价电子与格波交换能量可看成是价电子与声子交换能量。价电子与格波交换能量可看成是价电子与声子交换能量。频率为频率为 的格波的声子数的格波的声子数绝绝对对零零度度时时，任任何何频频率率的的格格波波的的声声子子全全部部消消失失，因因此此，绝绝对零度时价电子与晶格不再交换能量。对零度时价电子与晶格不再交换能量。第五章习题第五章习题57.5.2 试问晶体膨胀时费米能级如何变化？试问晶体膨胀时费米能级如何变化？费米能级费米能级晶体膨胀时，体积变大，但晶体膨胀时，体积变大，但电子数目不变，故电子数目不变，故n变小，变小，因此，费米能级降低。因此，费米能级降低。58.5.3 试问为什么价电子的浓度越高，电导率越高？试问为什么价电子的浓度越高，电导率越高？从公式看，电导率正比于价电子的浓度，从公式看，电导率正比于价电子的浓度，因此，价电子浓度越高，电导率就越高因此，价电子浓度越高，电导率就越高然而，并非所有价电子都参与导电，仅仅费米面附近然而，并非所有价电子都参与导电，仅仅费米面附近的电子才参与对导电的贡献，因此，费米球越大，对的电子才参与对导电的贡献，因此，费米球越大，对导电有贡献的电子数目就越多，而费米球的半径导电有贡献的电子数目就越多，而费米球的半径可见，电子浓度越高，费米球就越大，对导电有贡献可见，电子浓度越高，费米球就越大，对导电有贡献的电子什么也就越多，因此，电导率就越高的电子什么也就越多，因此，电导率就越高59.5.4 假设二维电子气的能态密度假设二维电子气的能态密度 试证明费米能为试证明费米能为 其中其中n为单位面积的电子数。为单位面积的电子数。单位面积金属的电子总数为单位面积金属的电子总数为60.5.5 试求一维金属中自由电子的能态密度、费米能级、电试求一维金属中自由电子的能态密度、费米能级、电子平均动能以及一个电子对比热的贡献。子平均动能以及一个电子对比热的贡献。设一维金属中有设一维金属中有N个导电电子，个导电电子，晶格常数为晶格常数为a，则状态密度为，则状态密度为能态密度能态密度则在则在kk+dk范围内电子数为范围内电子数为在在EE+dE内电子数为内电子数为61.绝对零度时费米能级以下所有态被电子占据，故有绝对零度时费米能级以下所有态被电子占据，故有平均一个电子所具有的能量平均一个电子所具有的能量62.平均一个电子对比热的贡献为平均一个电子对比热的贡献为63.5.6 试求二维金属中自由电子的能态密度、费米能级、电试求二维金属中自由电子的能态密度、费米能级、电子平均动能以及一个电子对比热的贡献。子平均动能以及一个电子对比热的贡献。设二维金属的面积为设二维金属的面积为S，则状态密度为，则状态密度为能态密度能态密度则在则在kk+dk范围内电子数为范围内电子数为在在EE+dE内电子数为内电子数为64.绝对零度时费米能级以下所有态被电子占据，故有绝对零度时费米能级以下所有态被电子占据，故有平均一个电子所具有的能量平均一个电子所具有的能量平均一个电子对比热的贡献为平均一个电子对比热的贡献为65.5.7 证明，当证明，当 时，电子数目每增加一个，时，电子数目每增加一个，则费米能变化为则费米能变化为 其中其中 为费米能级处的能态密度。为费米能级处的能态密度。电子数目每增加一个，费米能的变化电子数目每增加一个，费米能的变化66.5.8 每个原子占据的体积为每个原子占据的体积为a3，绝对零度时价电子的费米半，绝对零度时价电子的费米半 径为径为 ，计算每个原子的价电子数目，计算每个原子的价电子数目根据自由电子气模型，根据自由电子气模型，绝对零度时费米半径为绝对零度时费米半径为而已知金属绝对零度而已知金属绝对零度时费米半径为时费米半径为两者比较可知电子密度为两者比较可知电子密度为因此该金属的原子具有两个价电子因此该金属的原子具有两个价电子67.银的质量密度银的质量密度原子量原子量电阻率电阻率 5.9若将银看成具有球形费米面的单价金属若将银看成具有球形费米面的单价金属计算以下各量计算以下各量1)费密能量和费密温度费密能量和费密温度2)费密球半径费密球半径3)费密速度费密速度4)在室温以及低温时电子的平均自由程在室温以及低温时电子的平均自由程68.1)费密能量和费密温度费密能量和费密温度费密能量费密能量费密温度费密温度69.2)费密球半径费密球半径3)费密速度费密速度70.4)在室温以及低温时电子的平均自由程在室温以及低温时电子的平均自由程电导率电导率驰豫时间驰豫时间平均自由程平均自由程0K到室温之间的费密半径变化很小到室温之间的费密半径变化很小71.平均自由程平均自由程72.6.1电子在周期场中的势能函数电子在周期场中的势能函数且且a=4b，是常数。是常数。1)画出此势能曲线，并计算势能的平均值；画出此势能曲线，并计算势能的平均值；2)用近自由电子模型用近自由电子模型计算晶体的第一个和第二个带隙宽度计算晶体的第一个和第二个带隙宽度 第六章习题第六章习题73.2a-b2a2a+b(n-1)a-b(n-1)a+b(n-1)ana-bna+bna(n+1)a-b(n+1)a+b(n+1)a-b0b74.势能的平均值势能的平均值75.势能的平均值势能的平均值令令76.近自由电子近似中，势能函近自由电子近似中，势能函数的第数的第n个傅里叶系数个傅里叶系数 禁带宽带禁带宽带第一带隙宽度第一带隙宽度第二带隙宽度第二带隙宽度77.6.2 对于一维周期势场中运动的电子，试求电子处在下对于一维周期势场中运动的电子，试求电子处在下列态中的的波矢列态中的的波矢 其中其中a是晶格常数是晶格常数 78.根据布洛赫定理根据布洛赫定理一维情形布洛赫定理一维情形布洛赫定理1)电子的波函数电子的波函数电子的波矢电子的波矢79.2)电子的波函数电子的波函数电子的波矢电子的波矢80.3)电子的波函数电子的波函数电子的波矢电子的波矢81.4)电子的波函数电子的波函数电子的波矢电子的波矢82.6.3 假设二维正方格子的周期势场可表示为：假设二维正方格子的周期势场可表示为：a 为晶格常数，试由近自由电子近似计算布里渊区边为晶格常数，试由近自由电子近似计算布里渊区边界界 处的能隙处的能隙能隙能隙布里渊顶角布里渊顶角(/a,/a)处的能隙处的能隙83.布里渊顶角布里渊顶角84.布里渊顶角布里渊顶角处的能隙处的能隙85.6.4假设有一维单原子链，原子间距假设有一维单原子链，原子间距a，总长度为，总长度为LNa1)用紧束缚近似方法求出与原子用紧束缚近似方法求出与原子s态能级相对应的能带函数态能级相对应的能带函数2)求出其能带密度函数求出其能带密度函数的表达式的表达式3)如每个原子如每个原子s态中只有一个电子，计算态中只有一个电子，计算T=0K时的费密能级时的费密能级和和处的能态密度处的能态密度只计入最近邻格点原子的相互作用时只计入最近邻格点原子的相互作用时s态原子能级相对应的能带函数表示为态原子能级相对应的能带函数表示为86.对于一维情形对于一维情形,任意选取一个格点为原点任意选取一个格点为原点有两个最近邻的格点，坐标为：有两个最近邻的格点，坐标为：a和和a能带密度函数能带密度函数的计算的计算87.对于一维格子，波矢为对于一维格子，波矢为 具有相同的能量具有相同的能量此外考虑到电子自旋有此外考虑到电子自旋有2种取向，在种取向，在dk区间的状态数区间的状态数88.能带密度能带密度T=0K的费密能级计算的费密能级计算总的电子数总的电子数其中其中89.T=0K的费密能级的费密能级T=0K费密能级处的能态密度费密能级处的能态密度90.6.5 已知一维晶格中电子的能带可写成已知一维晶格中电子的能带可写成式中式中a是晶格常数，是晶格常数，m是电子的质量，求：是电子的质量，求：（1）能带宽带；）能带宽带；（2）带顶和带底电子的有效质量。）带顶和带底电子的有效质量。(1)能带宽带为能带宽带为由极值条件由极值条件91.(2)有效质量有效质量带顶带顶 有效质量有效质量带底带底 有效质量有效质量92.（2）110方向方向6.6 对简单立方结构晶体，其晶格常数为对简单立方结构晶体，其晶格常数为a（1）用紧束缚法求）用紧束缚法求s态电子的能带；态电子的能带；（2）分别画出第一布氏区）分别画出第一布氏区110方向的能带和有效质量方向的能带和有效质量（1）用紧束缚法求）用紧束缚法求s态电子的能带，见课件态电子的能带，见课件能带变成能带变成93.有效质量有效质量94.6.7 对体心立方结构晶体，其晶格常数为对体心立方结构晶体，其晶格常数为a（1）用紧束缚法求）用紧束缚法求s态电子的能带；态电子的能带；（2）画出第一布氏区）画出第一布氏区111方向的能带曲线方向的能带曲线（3)求带顶和带底电子的有效质量。求带顶和带底电子的有效质量。代入代入得到得到（1)s态能带态能带体心立方最近邻有八个原子体心立方最近邻有八个原子95.（2）第一布氏区）第一布氏区111方向的能带方向的能带111方向方向能带变成能带变成（3)求带顶和带底电子的有效质量求带顶和带底电子的有效质量带底带底带顶带顶96.6.8 对面心立方结构晶体，其晶格常数为对面心立方结构晶体，其晶格常数为a（1）用紧束缚法求）用紧束缚法求s态电子的能带；态电子的能带；（2）求带底电子的有效质量。）求带底电子的有效质量。代入代入得到得到（1)s态能带态能带面心立方最近邻有面心立方最近邻有12个原子个原子带底带底97.