电子束与材料的相互作用.ppt

,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,电子束与材料的相互作用,入射电子与原子的相互作用产生的各种信息,O,入射电子 原子中的核外电子或二次电子,3.1,散射,当一束聚焦电子沿一定方向射到固体上时，在固体原子的库仑电场作用下，入射电子方向将发生改变，这种现象称为（,电子,）,散射,。有,弹性散射,和,非弹性散射,之分。,原子中的原子核和核外电子对入射电子均有散射作用。,图,3-1,电子散射示意图,（,a,）与原子核作用；（,b,）与核外电子作用,3.1.1,原子核对入射电子的散射,有,弹性散射,和,非弹性散射。,散射损失的能量,散射角,（,2,）即散射电子运动方向与入射方向之间的夹角。,非弹性散射损失的能量,E,转化为,X,射线，它们之间的关系是,式中，,h,是普朗克常数，,c,是光速，,及,分别是,X,射线的频率与波长。,3.1.2,核外电子对入射电子的散射,原子中核外电子对入射电子的散射作用是一种非弹性散射。,在非弹性散射过程中，入射电子所损失的能量部分转变为热，部分使物质产生各种激发现象（如，,原子电离,、,自由载流子,、,二次电子,、,俄歇电子,、,特征,X,射线,、,特征能量损失电子,、,阴极发光,、,电子感生电导,等）。,因为这些激发现象都是入射电子作用的结果，所以称为,电子激发,。,3.3.3,散射截面,入射电子被原子核散射时，散射角,2,的大小与瞄准距离（电子入射方向与原子核的距离）,r,n,、原子核电荷,Z,e,以及入射电子的加速电压,V,有关，其关系为,（,3-2,）,r,n,2,叫做,弹性散射截面,，用,n,表示。,当入射电子与核外电子作用时，散射角,2,为,（,3-3,）,r,e,2,为,核外电子的非弹性散射截面,，用,e,表示。,3.1.4,电子吸收,电子吸收,主要指由于电子能量衰减而引起的强度（电子数）衰减。,显然不同于,X,射线的“真吸收”。,电子被吸收时所达到的深度称为,最大穿入深度,（,R,）。,图,3-2,入射电子在固体中传播时的能量损失曲线,（,E,0,=1keV,、,3keV,、,5keV,和,8keV,）,3.2,电子与固体作用产生的信号,1.,电子与固体作用产生的信号,2.,电子非弹性散射平均自由程和信息深度,3.,电子能谱,3.2.1,电子与固体作用产生的信号,周玉,183-185,，杨南如,112-114,图,3-3,入射电子束与固体作用产生的发射现象,（3）吸收电子，入射电子进入样品后，经多次非弹性散射能量损失殆尽(假定样品右足够的厚度没有透射电子产生)，最后被样品吸收。,（1）背散射电子，包括：弹性背散射电子和非弹性背散射电子。,入射电子、二次电子和背散射电子在固体中传播时不断经受非弹性散射，相继两次非弹性散射之间电子所经过的平均路程称为电子非弹性散射平均自由程，用e表示。,电子吸收主要指由于电子能量衰减而引起的强度（电子数）衰减。,re2为核外电子的非弹性散射截面，用e表示。,及据之发展起来的分析方法,二次电子的产额和原子序数之间没有明显的依赖关系，所以不能用它来进行成分分析。,因为这些激发现象都是入射电子作用的结果，所以称为电子激发。,（2）二次电子，在入射电子束作用下被轰击出来并离开样品表面的样品的核外电子叫做二次电子，真空中的自由电子。,4-二次电子激发体积；,（2）二次电子，在入射电子束作用下被轰击出来并离开样品表面的样品的核外电子叫做二次电子，真空中的自由电子。,图3-2 入射电子在固体中传播时的能量损失曲线,3.2.2.,电子非弹性散射平均自由程和信息深度,入射电子、二次电子和背散射电子在固体中传播时不断经受非弹性散射，相继两次非弹性散射之间电子所经过的平均路程称为,电子非弹性散射平均自由程,，用,e,表示。,图,3-4,入射电子产生的各种信息的深度和广度范围,(a),电子束散射区域形状,(,梨形作用体积,),(b),重元素样品的电子束散射区域形状,(,半球形作用体积,),1-,入射电子束；,2-,俄歇电子激发体积；,3-,样品表面；,4-,二次电子激发体积；,5-,背散射电子激发体积；,6-,初级,X,射线激发体积,（,1,）,背散射电子,，包括：弹性背散射电子和非弹性背散射电子。,背散射电子来自样品表层几百纳米的深度范围。由于它的产额能随样品原子序数增大而增多，所以不仅能用作形貌分析，而且可以用来显示原子序数衬度，定性地用作成分分析。,（,2,）,二次电子,，,在入射电子束作用下被轰击出来并离开样品表面的样品的核外电子叫做二次电子,，真空中的自由电子。,二次电子一般都是在表层,5,10nm,深度范围内发射出来的，它对样品的表面形貌十分敏感。因此，能非常有效地显示样品的表面形貌。二次电子的产额和原子序数之间没有明显的依赖关系，所以不能用它来进行成分分析。,（,3,）,吸收电子，,入射电子进入样品后，经多次非弹性散射能量损失殆尽,(,假定样品右足够的厚度没有透射电子产生,),，最后被样品吸收。,产生背散射电子较多的部位,(,原子序数大,),其吸收电子的数量就较少，反之亦然。因此，吸收电子能产生原子序数衬度，同样也可以用来进行定性的微区成分分析。,（,4,）,透射电子,，当试样厚度小于入射电子的穿透深度时，入射电子将穿透试样，从另一表面射出称为透射电子。,透射电子信号是由微区的厚度、成分和晶体结构来决定。透射电子中除了有能量和入射电子相当的弹性散射电子外，还有各种不同能量损失的非弹性散射电子，其中有些遭受特征能量损失,E,的非弹性散射电子,(,即特征能量损失电子,),和分析区域的成分有关，因此，可以利用特征能量损失电子配合电子能量分析器来进行微区成分分析。,（,5,）,特征,X,射线，,当样品原子的内层电子被入射电子激发或电离时。原子就会处于能量较高的激发状态。此时外层电子将向内层跃迁以填补内层电子的空缺，从而使具有特征能量的,x,射线释放出来。,根据莫塞莱定律，如果我们用,x,射线探测器测到了样品微区个存在某一种特征波长，就可以判定这个微区中存在着相应的元素。,（,6,）,俄歇电子，,在入射电子激发样品的特征,X,肘线过程中，如果在原子内层电子能级跃迁过程中释放出来的能量并不以,x,射线的形式发射出去，而是用这部分能量把空位层内的另一个电子发射出去，这个被电离出来的电子称为俄歇电子。,特别适用做,1nm,左右范围内表层成分分析。,3.2.3,电子能谱,图,3-5,电子与固体作用产生的发射电子谱（示意图）,表,3-1,电子与材料相互作用产生的信号,及据之发展起来的分析方法,二次电子像,背散射电子像,背散射电子像,Se,BSE,透射电子中除了有能量和入射电子相当的弹性散射电子外，还有各种不同能量损失的非弹性散射电子，其中有些遭受特征能量损失E的非弹性散射电子(即特征能量损失电子)和分析区域的成分有关，因此，可以利用特征能量损失电子配合电子能量分析器来进行微区成分分析。,（1）背散射电子，包括：弹性背散射电子和非弹性背散射电子。,re2为核外电子的非弹性散射截面，用e表示。,（6）俄歇电子，在入射电子激发样品的特征X肘线过程中，如果在原子内层电子能级跃迁过程中释放出来的能量并不以x射线的形式发射出去，而是用这部分能量把空位层内的另一个电子发射出去，这个被电离出来的电子称为俄歇电子。,当入射电子与核外电子作用时，散射角2为,原子中核外电子对入射电子的散射作用是一种非弹性散射。,（3）吸收电子，入射电子进入样品后，经多次非弹性散射能量损失殆尽(假定样品右足够的厚度没有透射电子产生)，最后被样品吸收。,1 电子与固体作用产生的信号周玉183-185，杨南如112-114,原子就会处于能量较高的激发状态。,2 核外电子对入射电子的散射,因为这些激发现象都是入射电子作用的结果，所以称为电子激发。,(a)电子束散射区域形状(梨形作用体积),当一束聚焦电子沿一定方向射到固体上时，在固体原子的库仑电场作用下，入射电子方向将发生改变，这种现象称为（电子）散射。,此时外层电子将向内层跃迁以填补内层电子的空缺，从而使具有特征能量的x射线释放出来。,电子束与材料的相互作用,及据之发展起来的分析方法,（2）二次电子，在入射电子束作用下被轰击出来并离开样品表面的样品的核外电子叫做二次电子，真空中的自由电子。,不同温度下烧结样品的,SEM,图,TEM,谢谢观看,谢谢观看,