结构动力学2-1(运动方程的建立1).ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,*,/43,结构动力学,1,结构动力学,第,2,章,分析动力学基础,及,运动方程的建立,2,第,2,章,分析动力学基础及运动方程的建立,2.1,基本概念,广义坐标与动力自由度,功和能,实位移、可能位移和虚位移,广义力,惯性力,弹簧的,恢复力,阻尼力,线弹性体系和粘弹性体系,非弹性体系,3,2.1 基本概念,2.1.1,广义坐标与动力自由度,广义坐标,：能决定质点系几何位置的彼此独立的量称为该质点系的广义坐标。,广义坐标可以取长度量纲的量，也可以用角度甚至面积和体积来表示。,静力自由度,的概念：确定结构体系在空间中位置所需的独立参数的数目称为结构的自由度。,动力自由度,的定义：结构体系在任意瞬时的一切可能的变形中，决定全部质量位置所需的独立参数的数目称为结构的动力自由度。,4,2.1,基本概念,2.1.2,功和能,功的定义,有势力和势能,动能,略,5,2.1,基本概念,2.1.3,实位移、可能位移和虚位移,可能位移,：,满足所有约束方程的位移称为体系的可能位移。,实位移,：,如果位移不仅满足约束方程，而且满足运动方程,和初始条件，则称为体系的实位移。,虚位移,：,在某一固定时刻，体系在约束许可的情况下可能,产生的任意组,微小,位移，称为体系的虚位移。,6,2.1,基本概念,2.1.4,广义力,略,7,2.1,基本概念,2.1.5,惯性力,（,Inertial Force）,惯性,：保持物体运动状态的能力。,惯性力,：,大小,等于物体的质量与加速度的乘积，,方向,与加速度的方向相反。,I,表示,惯性,（,Inertial,）；,m,质量,（,mass,）,；,坐标方向：向右为正,质点的,加速度。,8,2.1,基本概念,2.1.6,弹簧的,恢复力,（,Resisting Force of Spring,）,对弹性体系，,弹簧的恢复力,也被称为,弹性恢复力,弹性恢复力,：,大小,等于弹簧刚度与位移(,弹簧变形,)的乘积,方向,指向体系的平衡位置。,s,表示弹簧,（,Spring）,k,弹簧的刚度,（,Spring Stiffness）,u,质点位移,9,2.1,基本概念,单层框架结构的,水平刚度,h,框架结构的高度,L,梁的长度,E,弹性模量,I,b,和,I,c,梁和柱的截面惯性矩,10,2.1,基本概念,2.1.7,阻尼力,（,Damping Force,）,阻尼,：,引起结构能量的,耗散,，使结构振幅逐渐,变小,的一种作用。,阻尼的来源,（物理机制）：,(,1,),固体材料变形时的内摩擦，或材料快速应变引起的热耗散；,(,2,),结构连接部位的摩擦，结构构件与非结构构件之间的摩擦；,(,3,),结构周围外部介质引起的阻尼。例如，空气、流体等。,粘性(滞)阻尼力,可表示为：,D,表示阻尼,（,Damping）,c,阻尼系数,（,Damping coefficient,）,质点的运动速度,11,2.1,基本概念,阻尼系数,c,的确定,：,不能像结构刚度,k,那样可通过结构几何尺寸、构件尺寸和材料的力学性质等来获得，因为,c,是反映了多种耗能因素综合影响的系数，阻尼系数一般是通过结构原型振动试验的方法得到。,粘性(滞)阻尼,理论,仅是多种阻尼中,最为简单,的一种。,其它常用的阻尼,：,摩擦阻尼,：阻尼力大小与速度大小无关，一般为常数；,滞变阻尼,：阻尼力大小与位移成正比,(,相位与速度相同,),；,流体阻尼,：阻尼力与质点速度的平方成正比。,滞变阻尼时滞阻尼复阻尼,12,2.1,基本概念,2.1.8,线弹性体系,和,粘弹性体系,(,Linearly Elastic System and Viscous Elastic System),线弹性体系,：由线性弹簧（或线性构件）组成的体系。,最简单的理想化力学模型,。,粘弹性体系,：当线弹性系统中进一步考虑阻尼（粘性阻,尼）的影响时的体系。,结构动力分析中的最基本力学模型,。,13,2.1,基本概念,2.1.9,非弹性体系,(,Inelastic System,),结构构件的力变形关系为非线性关系，结构刚度不再为常数。,构件（或弹簧）的恢复力可表示为,f,s,是位移和速度的,非线性函数。,图,2.6,非弹性体系中结构构件的力与位移关系,14,第,2,章,分析动力学基础及运动方程的建立,2.2,基本力学原理,与,运动方程的建立,牛顿,（,Newton,）,第二定律,DAlembert,原理,虚位移原理,Hamilton,原理,Lagrange,方程,15,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,运动方程：,描述结构中力与位移(包括速度和加速度)关系,的数学表达式。,（有时也称为动力方程）,运动方程是进行结构动力分析的,基础,运动方程的建立是结构动力学的,重点,和,难点,本章首先通过对简单结构体系(,单自由度体系,)的讨论介绍结构动力分析中存在的基本物理量及建立运动方程的方法，然后介绍更复杂的,多自由度体系,运动方程的建立。,16,基本动力体系,：,应包括结构动力分析中涉及的所有物理量。,质量；弹簧；阻尼器。,单自由度体系,：,SDOF,(Single-Degree-of-Freedom)System,结构的运动状态仅需要一个几何参数即可以确定,17,基本动力体系,两个典型的单自由度体系,(,a,),单层框架结构,(,b),弹簧质点体系,物理元件：,质量,集中质量,m,阻尼器,阻尼系数,c,弹簧,弹簧刚度,k,两个力学模型完全等效,因为两个体系的运动方程相同,18,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.0,牛顿,（,Newton,）,第二定律,单质点体系的受力分析,单质点体系运动时要满足的控制方程,运动方程,19,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,利用牛顿第二定律的优点：,牛顿第二定律是基于物理学中已有知识的直接应用,以人们最容易接受的力学知识建立体系的运动方程,20,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.1,DAlembert,原理,（直接动力平衡法）,DAlembert,原理：在体系运动的任一瞬时，如果除了实际作用结构的主动力（包括阻尼力）和约束反力外，再加上（假想的）惯性力，则在该时刻体系将处于假想的平衡状态（动力平衡）。,单质点体系的受力分析,21,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.1,DAlembert,原理,DAlembert,原理的优点,：,静力问题是人们所熟悉的，有了,DAlembert,原理之后，形式上动力问题就变成了静力问题，静力问题中用来建立控制方程的方法，都可以用于建立动力问题的平衡方程，使对动力问题的思考有一定的简化。对很多问题，,DAlembert,原理是用于建立运动方程的最直接、最简便的方法。,DAlembert,原理的贡献,：,建立了动力平衡（简称：,动平衡,）的概念。,22,2.2,运动方程的建立,可能位移；实位移；虚位移,2.2.2,虚位移原理,虚位移原理：在一组外力作用下的平衡系统发生一个虚位移时，,外力在虚位移上所做的虚功总和恒等于零。,虚位移,是指,满足体系约束条件,的,无限小位移,。,设体系发生一个虚位移,u,，,则,平衡力系在,u,上做的总虚功为:,单质点体系的受力分析,23,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.2,虚位移原理,虚位移原理的优点,：,虚位移原理是建立在对虚功分析的基础之上，而虚功是一个标量，可以按代数方式运算，因而比,Newton,第二定律，或,DAlembert,原理中需要采用的矢量运算更简便。,对如下图所示结构体系，用虚位移原理建立方程更简便一些,24,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.3,Hamilton,原理,可以应用,变分法,（原理）建立结构体系的运动方程。,在数学上，变分问题就是求,泛函,的极值问题。,在这里，泛函就是结构体系中的能量（功）。,变分法是求体系能量（功）的极值。,体系的平衡位置是体系的稳定位置，在稳定位置，体系的能量取得极值,一般是极小值。,Hamilton,原理是动力学中的变分法（原理）。,25,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.3,Hamilton,原理,(积分形式的动力问题的变分方法),Hamilton,原理,：,在任意时间区段,t,1,t,2,内，体系的动能和位能的变分加上非保守力做功的变分等于,0。,T,体系的总动能；,V,体系的位能，包括应变能及任何保守力的势能；,W,nc,作用于体系上非保守力(包括阻尼力及任意外荷载)所做的功；,在指定时间段内所取的变分。,对于静力问题,:,最小势能原理。,26,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.3,Hamilton,原理,Hamilton,原理的优点：,不明显使用惯性力和弹性力，而分别用对动能和位能的变分代替。因而对这两项来讲，仅涉及处理纯的标量，即能量。,而在虚位移中，尽管虚功本身是标量，但用来计算虚功的力和虚位移则都是矢量。,动能,：,集中质量 转动质量,位能,：,拉伸弹簧 转动弹簧,多自由度体系：动能 位能,27,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,用,Hamilton,原理建立体系的运动方程,体系的动能：,位能(弹簧应变能)：,因此能量的变分：,非保守所做的功的变分(等于非保守力在位移变分上作的功),将以上两式代入,Hamilton,原理的变分公式，得：,对上式中的第一项进行分部积分,28,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.4,Lagrange,方程,Hamilton,原理是一种积分形式的动力问题的变分方法，实际还有另外与之等价的,微分形式的动力问题的变分原理,，就是运动的,Lagrange,方程，其表达式如下：,其中,：,T,体系的动能；,V,体系的位能，包括应变能及任何保守力的势能；,P,ncj,与,u,j,相应的非保守力（包括阻尼力及任意外荷载）。,29,2.2,运动方程的建立,用,Hamilton,原理推导,Lagrange,方程,30,2.2,运动方程的建立,用,Hamilton,原理推导,Lagrange,方程,31,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,2.2.4,运动的,Lagrange,方程,用,Lagrange,方程,方程建立体系的运动方程,体系的,动能,：,位能,：,非,保守力,：,因此，,代入,Lagrange,方程：,再一次得到体系的运动方程：,32,五种建立运动方程的方法的特点,牛顿第二定律：,是基于物理学中已有知识的直接应用，有助于理解和接受,DAlembert,原理。,DAlembert,原理：,是一种简单、直观的建立运动方程的方法，得到广泛的应用。,DAlembert,原理建立了动平衡的概念，使得在结构静力分析中的一些方法可以直接推广到动力问题。当结构具有分布质量和弹性时，直接应用,DAlembert,原理，用动力平衡的方法来建立体系的运动方程可能是困难的。,虚位移原理：,部分避免了矢量运算，在获得体系虚功后，可以采用标量运算建立体系的运动方程，简化了运算。,33,五种建立运动方程的方法的特点,Hamilton,原理：,是一种建立运动方程的能量方法,(,积分形式的变分原理,),，如果不考虑非保守力作的功（主要是阻尼力），它是完全的标量运算，但实际上直接采用,Hamilton,原理建立运动方程并不多。,Hamilton,原理的美妙在于它以一个极为简洁的表达式概括了复杂的力学问题。,Lagrange,方程：,得到更多的应用，它和,Hamilton,原理一样，除非保守力（阻尼力）外，是一个完全的标量分析方法，不必直接分析惯性力和保守力（主要是弹性恢复力），而惯性力和弹性恢复力是建立运动方程时最为困难的处理对象。,34,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,五种建立运动方程的方法的特点,35,2.2,基本力学原理与运动方程的建立,单自由度体系的运动方程,单自由度系统运动方程反映了结构动力学中将遇到的几乎所有的物理量,(,1,)质量,m,和,惯性力：,(,2,)阻尼,c,和,阻尼力：,(,3,)刚度,k,和,弹性恢复力：,对于多自由度体系：,36,例题,分析如下图所示体系的静力自由度和动力自由度，并利用,DAlembert,原理建立体系的运动方程。,37,例题,解：,1、体系的自由度,静力自由度,：确定体系几何位置所需要的独立参数（广义坐标）的数目。,动力自由度,：动力分析中为确定体系任一时刻全部质量的几何位置所需要的,独立参数（广义坐标）的数目。,根据结构静力自由度的定义，图中所示体系的,静力自由度,有,2,个，可选两刚杆的杆端位移,u,和,u,1,为广义坐标。,根据,结构,动力自由度的定义，体系的,动力自由度,仅有,1,个，因为当广义坐标,u,(t),确定后，,体系质量的几何位置就完全确定。,可见，结构体系的动力自由度和静力自由的数目有时是不同的。,38,例题,解：,2、建立体系的运动方程,首先对体系取隔离体进行分析,39,例题,解：,2、建立运动方程,根据,DAlembert,原理，施加惯性力后，体系处于动平衡状态。,下方刚杆对支撑点,O,取矩：,上方刚杆对支撑点,O,1,取矩：,40,例题,解：,2、建立运动方程,获得两个平衡方程：（1）,（2）,由式（2）可得：,（3）,式（3）代入式（1）得体系的运动方程：,41,例题,的,启示：,算例表明，结构的动力自由度少于静力自由度，虽然这是一个简单的例题，但这一规律一般是成立的。,该算例可以在一定程度上揭示结构动力自由度定义的内在含义，在以后的各章中将陆续给出结构体系动力反应分析的方法和算例，可以发现，结构的动力反应分析远比静力分析复杂并且需花费更多的时间，减少动力分析中的待求参数，即降低模型的自由度，对进行有效的结构动力反应分析是十分重要的。,42,作业题：,2.1,2.2,2.3,43,