半导体物理1.ppt

SHARED COMMITMENT.SHARED RESOURCES.ONE SOLUTION.,-,*,-,*,信息学院电子系微电子专业必修课程,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,茅惠兵,信息科学技术学院,半导体物理,Semiconductor Physics,第一章 半导体中的电子状态,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,1.,晶体结构的描述（有关的名词）,格点,：空间（一维或多维）点阵中的点（结点）,晶列,：通过任意两格点所作的（晶列上有一系列格点）,晶向,：在坐标系中晶列的方向（确定晶向的方法待定）用晶向指数表示；如,110,。,晶面,：通过格点作的平面。一组平行的晶面是等效的，其中任意两晶面上的格点排列是相同的，且面间距相等。晶面用晶面指数（密勒指数）表示，如（,111,），（,100,）,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,1.,晶体结构的描述（有关的名词）,反映晶体周期性的重复单元，有两种选取方法：,在固体物理学中,选取周期最小的重复单元，即原胞。,在晶体学中,由对称性取选最小的重复单元，即晶胞（单胞）,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,1.,晶体结构的描述（有关的名词）,基矢,：确定原胞（晶胞）大小的矢量。原胞（晶胞）以基矢为周期排列，因此，基矢的大小又成为晶格常数。,晶轴,：以（布拉菲）原胞（或晶胞）的基矢为坐标轴,晶轴,格矢,：在固体物理学中，选某一格点为原点,O,，任一格点,A,的格矢为,为晶轴上的投影，取整数，,为晶轴上的单位矢量。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,1.,晶体结构的描述（有关的名词）,在结晶学中（用的较多），选某一格点为原点,O,，任一格点,A,的格矢为,为对应晶轴上的投影，取有理数,为晶轴上的单位矢量。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,1.,晶体结构的描述（有关的名词）,晶列指数及晶向,：格矢在相应晶轴上投影的称作晶列指数，并用以表示晶向，即格矢所在的晶列方向,固体物理学中，表示为,l,1,l,2,l,3,，投影为负值时，,l,的数字上部冠负号。等效晶向用,表示。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,1.,晶体结构的描述（有关的名词）,晶面,：通过格点作的平面，用晶面指数表示。,晶面指数,：表示晶面的一组数。,晶向与晶面的关系,：在正交坐标系中，晶面指数与晶面指数相同时，晶向垂直于晶面。,原胞和晶胞,相同点,用来描述晶体中晶格周期性的最小重复单元,不同点：,固体物理学：原胞只强调晶格的周期性，其最小重复单元为原胞,结晶学：晶胞还要强调晶格中原子分布的的对称性。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,2.,几种晶格结构,结晶学晶胞：,简立方,:,立方体的八个顶角各有一个原子。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,2.,几种晶格结构,结晶学晶胞：,体心立方：简立方的中心加进一个原子。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,2.,几种晶格结构,结晶学晶胞：,面心立方：简立方的六个面的中心各有一个原子。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,2.,几种晶格结构,结晶学晶胞：,金刚石结构,:,同种原子构成的两个面心立方沿体对角线相对位移体对角线的套构而成。,每个晶胞含原子数：,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,2.,几种晶格结构,如果只考虑晶格的周期性，可用固体物理学原胞表示：,简立方原胞：与晶胞相同，含一个原子。,体心立方原胞：为棱长 的简立方，含一个原子。,面心立方原胞：为棱长 的菱立方，由面心立方体对角线的；两个原子和六个面心原子构成，含一个原子。,金刚石结构原胞：为棱长 的菱立方，由体对角线的两个原子和六个面心原子构成棱立方，其内包含一个距顶角 体对角线的原子，因此，原胞共含有,2,个原子。,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,3.,半导体硅锗的晶体结构（金刚石结构）,(a),正四面体结构,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,3.,半导体硅锗的晶体结构（金刚石结构）,(b),金刚石型结构,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,3.,半导体硅锗的晶体结构（金刚石结构）,(c),金刚石型结构的晶胞,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,3.,半导体硅锗的晶体结构（金刚石结构）,(d),（,111,）面的堆积,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,3.,半导体硅锗的晶体结构（金刚石结构）,(e),（,100,）面上的投影,1.1,晶体结构预备知识，半导体晶体结构,4.,闪锌矿型结构,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.1,原子中的电子状态,1,、玻耳的氢原子理论,氢原子能级公式,氢原子第一玻耳轨道半径,这两个公式还可用于类氢原子（今后用到）,2,、玻耳氢原子理论的意义,3,、氢原子能级公式及玻耳氢原子轨道半径,4,、索末菲对玻耳理论的发展,5,、量子力学对半经典理论的修正,量子力学认为微观粒子（如电子）的运动须用波函数来描述，经典意义上的轨道实质上是电子出现几率最大的地方。电子的状态可用四个量子数表示。,6,、原子能级的简并度,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.1,原子中的电子状态,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.2,晶体中的电子状态,1,、电子共有化运动,原子中的电子在原子核的势场和其它电子的作用下，分列在不同的能级上，形成所谓,电子壳层,不同支壳层的电子分别用,1s;2s,2p;3s,3p,3d;4s,等符号表示，每一壳层对应于确定的能量。,当原子相互接近形成晶体时，不同原子的内外各电子壳层之间就有了一定程度的交叠，相邻原子最外壳层交叠最多，内壳层交叠较少。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.2,晶体中的电子状态,原子组成晶体后，由于电子壳层的交叠，电子不再完全局限在某一个原子上，可以由一个原于转移到相邻的原子上去，因而，电子将可以在整个晶体中运动。这种运动称为,电子的共有化运动,注意,：各原子中相似壳层上的电子才有相同的能量，电子只能在相似壳层间转移。,共有化运动,的产生是由于不同原子的,相似壳层的交叠,，如图,15,所示,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.2,晶体中的电子状态,2,、电子共有化运动使能级分裂为能带,例如：两个原子,相距很远时，如同孤立原子，,每个能级都有两个态与之相应，,是二度简并的,能级如图,1-6(a),所示,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.2,晶体中的电子状态,2,、电子共有化运动使能级分裂为能带,互相靠近时，原子中的电子除受本身原于的势场作用，还受到另一个原子势场的作用,结果每个二度简并的能级都分裂为二个彼此相距很近的能级；两个原子靠得越近，分裂得越厉害。,图,1-6(b),示意地画出了八个原子互相靠近时能级分裂的情况。可以看到每个能级部分裂为八个相距很近的能级。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.3,半导体硅、锗晶体的能带,1,、硅，锗原子的电子结构,金刚石和半导体硅、锗，,它们的原子都有四个价电子，,二个,s,电子，二个,p,电子，,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.3,半导体硅、锗晶体的能带,2,、硅、锗晶体能带的形成,N,个原子结合成的晶体，共有,4N,个电子，,根据电子先填充低能这一原理，下面一个能带填满了电子，它们相应于共价键中的电子，这个带通常称为,满带,或,价带,；上面一个能带是空的，没有电子，通常称为,导带,；中间隔以,禁带,。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.3,半导体硅、锗晶体的能带,3,、半导体（硅、锗）能带的特点：,存在轨道杂化，失去能级与能带的对应关系。杂化后能带重新分开为上能带和下能带，上能带称为导带，下能带称为价带,低温下，价带填满电子，导带全空，高温下价带中的一部分电子跃迁到导带，使晶体呈现弱导电性。,导带与价带间的能隙（,Energy gap,）称为禁带（,forbidden band,）,.,禁带宽度取决于晶体种类、晶体结构及温度。,当原子数很大时，导带、价带内能级密度很大，可以认为能级准连续,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,1,、自由电子的运动,晶体中电子的运动与孤立原子的电子、自由电子的运动不同：,孤立原子中的电子是在该原子的核和其它电子的势场中运动,自由电子是在恒定为零的势场中运动,晶体中的电子是在严格周期性重复排列的原子间运动，,单电子近似认为，晶体中的某一个电子是在周期性排列且固定不动的原子核的势场以及其它大量电子的平均势场中运动，这个势场也是周期性变化的，而且它的周期与晶格周期相同。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,1,、自由电子的运动状态,对于波矢为,k,的运动状态，自由电子的能量,E,，动量,p,，速度,v,均有确定的数值。,波矢,k,可用以描述自由电子的运动状态，不同的,k,值标志自由电子的不同状态,自由电子的,E,和,k,的关系曲线，呈抛物线形状。,由于波矢,k,的连续变化，自由电子的能量是连续能谱，从零到无限大的所有能量值都是允许的。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,2,、电子在周期场中的运动,晶体中电子所遵守的薛定谔方程,:,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,2,、电子在周期场中的运动,布洛赫曾经证明，满足式,(1-13),的波函数一定具有如下形式：,式中,k,为波矢，是一个与晶格同周期的周期性函数，即：,式中,n,为整数。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,2,、电子在周期场中的运动,式,(1-13),具有式,(1-14),形式的解，这一结论称为布洛赫定理。具有式,(1-14),形式的波函数称为,布洛赫波函数,晶体中的电子运动服从,布洛赫定理,：,晶体中的电子是以调幅平面波在晶体中传播。,这个波函数称为,布洛赫波函数,。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,2,、电子在周期场中的运动,求解薛定谔方程，得到电子在周期场中运动时其能量不连续，形成一系列允带和禁带。一个允带对应的,K,值范围称为,布里渊区,。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,2,、电子在周期场中的运动,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,2,、电子在周期场中的运动,金刚石结构的第一布里渊区是一个十四面体。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,3,、能带理论的应用,能带产生的原因：,定性理论（物理概念）：晶体中原子之间的相互作用，使能级分裂形成能带。,定量理论（量子力学计算）：电子在周期场中运动，其能量不连续形成能带。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,3,、能带理论的应用,能带（,energy band,）包括允带和禁带。,允带,（,allowed band,）：允许电子能量存在的能量范围。,禁带,（,forbidden band,）：不允许电子存在的能量范围。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,3,、能带理论的应用,允带又分为空带、满带、导带、价带。,空带,（,empty band,）：不被电子占据的允带。,满带,（,filled band,）：允带中的能量状态（能级）均被电子占据。,导带,（,conduction band,）：电子未占满的允带（有部分电子。）,价带,（,valence band,）,:,被价电子占据的允带（低温下通常被价电子占满）。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,3,、能带理论的应用,用能带理论解释导体、半导体、绝缘体的导电性：,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,3,、能带理论的应用,金属中，由于组成金属的原子中的价电子占据的能带是部分占满的，所以金属是良好的导电体,半导体和绝缘体的能带类似，即下面是已被价电子占满的满带（其下面还有为内层电子占满的若干满带），亦称价带，中间为禁带，上面是空带。因此，在外电场作用下并不导电，但是这只是绝对温度为零时的情况。,半导体中导带的电子和价带的空穴参与导电，这是与金属导体的最大差别。,绝缘体的禁带宽度很大，激发电子需要很大的能量，在通常温度下，能激发到导带中的电子很少，所以导电性很差。,1.2,半导体中的电子状态和能带,1.2.4,电子在周期场中的运动,能带论,3,、能带理论的应用,半导体禁带宽度比较小，数量级在,1eV,左右，在通常温度下已有不少电子被激发到导带中去，所以具有一定的导电能力，这是绝缘体和半导体的主要区别。,室温下，金刚石的禁带宽度为,6,7eV,，它是绝缘体；硅为,1.12eV,，锗为,0.67eV,，砷化镓为,1.43eV,，所以它们都是半导体。,1.3,半导体中电子（在外力下）的运动 有效质量,1.3.1,半导体导带中,E(k),与,k,的关系,定性关系如图所示,定量关系必须找出,E(k),函数,1.3.1,半导体导带中,E,（,k,）与,k,的关系,晶体中电子的运动状态要比自由电子复杂得多，要得到,E(k),表达式很困难。,可采用级数展开的方法研究带底或带顶,E(k),关系,半导体中起作用的是位于导带底或价带顶附近的电子,1.3.1,半导体导带中,E,（,k,）与,k,的关系,用泰勒级数展开可以近似求出极值附近的,E(k),与,k,的关系,以一维情况为例，设能带底位于,k,0,，将,E(k),在,k,0,附近按泰勒级数展开，取至,k,2,项，得到,1.3.1,半导体导带中,E,（,k,）与,k,的关系,为电子有效质量,注意：,在能带底电子有效质量是正值,在能带顶电子有效质量是负值,它概括了半导体内部的势场作用,1.3.2,价带顶附近电子的运动,半导体中电子的平均速度,半导体中电子的加速度,具有牛顿第二定律的形式,1.3.2,价带顶附近电子的运动,空穴的概念,在牛顿第二定律中要求有效质量为正值，但价带顶电子的有效质量为负值。这在描述价带顶电子的加速度遇到困难。为了解决这一问题，引入空穴的概念,1.3.2,价带顶附近电子的运动,空穴的概念,价带中不被电子占据的空状态,价带顶附近空穴有效质量,m,p,*0,数值上与该处的电子有效质量相同，即,m,p,*=-,m,n,*0,空穴带电荷,q,（共价键上少一个电子，破坏局部电中性，显正电）。,空穴的能量坐标与电子的相反，分布服从能量最小原理。,1.3.3,有效质量的意义,经典牛顿第二定律中,a,f/m,0,式中,f,是外合力，,m,0,是惯性质量,半导体电子,a,f/m,*,中，,f,并不是电子受力的总和,1.3.3,有效质量的意义,电子在外力,作用下运动,受到外电场力,f,的作用,内部原子、,电子相互作用,内部势场作用,引入有效质量,外力,f,和电子的,加速度相联系,有效质量概括,内部势场作用,1.3.3,有效质量的意义,有效质量的意义在于,:,它概括了半导体内部势场的作用，使得在解决半导体中电子在外力作用下的运动运动规律时，可以不涉及到半导体内部势场的作用。,m,n,*,可以直接由实验测定，因而可以很方便地解决电子的运动规律,有效质量与能量函数对于,k,的二次微商成反比，能带越窄，二次微商越小，有效质量越大。,内层电子的能带窄，有效质量大,外层电子的能带宽，有效质量小,外层电子，在外力的作用下可以获得较大的加速度。,1.3.4,半导体中电子的准动量,自由电子的真实动量：,m,0,v,hk,半导体中电子的准动量,m,n,*v,hk,m,n,*v,与,m,0,v,有相同的形式，,称,m,n,*v,为准动量,m,n,*,有质量的量纲,有效质量与惯性质量有质的区别，前者隐含了晶格势场的作用,1.4,半导体的导电机构,1.4.1,导电条件,有外加电压，有载流子,满带中的电子不导电,虽包含电子但并未填满的能带才有一定的导电性，即不满的能带中的电子才可以导电,绝对温度为零时，纯净半导体的价带被价电子填满，导带是空的,不导电,1.4.1,导电条件,在一定的温度下，价带顶部附近有少量电子被激发到导带底部附近，在外电场作用下，导带中电子便参与导电。,同时，价带缺少了一些电子后也呈不满的状态，因而价带电子也表现出具有导电的特性，它们的导电作用常用空穴导电来描写。,1.4.2,本征半导体的导电机构,对本征半导体，导带中出现多少电子，价带中就对应出现多少空穴，导带上电子参与导电，价带上空穴也参与导电,载流子,：晶体中荷载电流（或传导电流）的粒子。金属中为电子，半导体中有两种载流子即电子和空穴。,这一点是半导体同金属的最大差异，正是由于这两种载流子的作用，使半导体表现出许多奇异的特性，可用来制造形形色色的器件。,1.4.3,空穴的导电机理,价带电子导电通常用空穴导电来描述,设想价带中一个电子激发到价带，电子电流密度,J,价带（,k,状态空出）电子总电流,设想以一个电子填充到空的,k,状态,k,状态电子电流,=(-q)v(k),填入这个电子后价带又被填满,总电流应为零,J,（,-q,）,v,（,k,）,0,因而得到,J,（,q,）,v,（,k,）,说明：,当价带,k,状态空出时，价带电子的总电流，如同一个正电荷的粒子以,k,状态电子速度,v,（,k,）运动时所产生的电流。,1.4.3,空穴的导电机理,把价带中空着的状态看成是带正电的粒子，称为,空穴。,引进这样一个假象的粒子,空穴后，便可以很简便地描述价带（未填满）的电流,右图为空穴运动的示图，即为电子填充空位的过程,1.5,回旋共振,1.5.1 k,空间等能面,1.5.1 k,空间等能面,实际的三维情况下,k,空间如图所示,k,空间任一矢量代表波矢,k,1.5.1 k,空间等能面,当,E(k),为确定值时，,(,k,x,k,y,k,z,),构成一个封闭的曲面,半径为,的球面,在这个面上能值相等，称,等能面,1.5.1 k,空间等能面,对于各向异性的晶体，,E(k),与,k,的关系沿不同,k,方向不一定相同,不同,k,方向电子有效质量不同，能带极值不一定位于,k,0,处,设导带底位于,k,0,，令,m,x,*,，,m,y,*,，,m,z,*,分别表示沿,k,x,，,k,y,，,k,z,方向的导带底电子有效质量,1.5.1 k,空间等能面,1.5.2,回旋共振,实验目的,测量电子的有效质量，以便采用理论与实验相结合的方法推出半导体的能带结构,实验原理,固定交变电磁场的频率，改变磁感应强度以观测吸收现象。磁感应强度约为零点几,T,实验要求,样品纯度要高,一般在低温下进行,交变电磁场的频率在微波甚至在红外光范围,这是为了能观测出明显的共振吸收峰,1.5.2,回旋共振,半导体样品置于均匀恒定磁场,运动轨迹为螺旋线，圆周半径为,r,，回旋频率为,1.5.2,回旋共振,等能面的形状与有效质量密切相关,球形等能面,有效质量各向同性，即只有一个有效质量,椭球等能面,有效质量各向异性，即：,在不同的波矢方向对应不同的有效质量,1.5.2,回旋共振,等能面为球面,半导体样品置于均匀恒定磁场中，,回旋频率为,以电磁波通过半导体样品，交变电场频率等于回旋频率时，发生共振吸收,测出频率和电磁感应强度便可得到,m,n,*,1.5.2,回旋共振,等能面为椭球（有效质量各向异性）,电子受力,电子运动方程,1.5.2,回旋共振,电子做周期性运动，取试解,代入,(1,50),式得,1.5.2,回旋共振,要使 有异于零的解，,系数行列式必须为零，即：,回旋频率为,式中,1.6,硅和锗的能带结构,1.6.1,硅和锗的导带结构,Si,的回旋共振结果,1),若,B,沿,111,方向，只有一个吸收峰,2),若,B,沿,110,方向，有,2,个吸收峰,3),若,B,沿,100,方向，有,2,个吸收峰,4),若,B,沿任意方向，有,3,吸收峰,1.6.1,硅和锗的导带结构,根据以上结果,可以假设,:,1),导带最小值不在,k,空间原点,在,100,方向上,即是沿,100,方向的旋转椭球面,2),根据硅晶体立方对称性的要求,也必有同样的能量在,方向上,3),如图,l-22,所示,共有六个旋转椭球等能面,电子主要分布在这些极值附近,1.6.1,硅和锗的导带结构,设 是第,S,个极值所对应的波矢，,S,1,、,2,、,、,6,，极值处能级为,Ec,，则,1.6.1,硅和锗的导带结构,以沿,001,方向的旋转椭球为例：,设,k,3,轴沿,001,方向，,k,1,k,2,轴位于,(001),面内，互相垂直，这时沿,k,1,k,2,轴有效质量相同,设,m,x,*=m,y,*=,m,t,m,z,*=m,e,则等能量方程为,1.6.1,硅和锗的导带结构,选取,k,1,使磁感应强度,B,位于,k,1,轴和,k,3,轴所组成的平面内，且同,k,3,轴交 角，,B,的方向余弦,分别为：,1.6.1,硅和锗的导带结构,由上讨论可得如下结果：,磁感应沿,111,方向，则与上述六个,100,方向的夹角均给出 ，因而,磁感应沿,110,方向，这时磁感应与,的夹角 与 的夹角,1.6.1,硅和锗的导带结构,磁感应沿,100,方向，与 方向的夹角 ，与 方向的夹角,磁感应沿任意方向时，磁感应与 有三个值,4K,时的试验结果,1.6.1,硅和锗的导带结构,施主电子自旋共振，导带底位于,方向的,0.85,倍,右图为,Si,导带等能面示意图,1.6.1,硅和锗的导带结构,N,型,Ge,的试验结果：,方向共有,8,个方向,右图为,Ge,导带等能面示意图,1.6.2,硅和锗的价带结构,理论计算,及p型,样品,的,实验,结果,指出,：价带顶在,6,度简并，分为两支，一组四度简并的状态，一组二度简并的状态。,四度简并的能量表示,二度简并的能量表示,式中 是自旋,-,轨道耦合的分裂能量，,A,B,C,需借助于回旋共振试验定出,1.6.2,硅和锗的价带结构,负号：,重空穴（质量较大的空穴），,有效质量用,表示,正号：,轻空穴（质量较小的空穴），,有效质量用,表示,所代表的等能面具有扭曲的形状，称为,扭曲面,。图,1-25,分别示意地画出重空穴和轻空穴等能面的形状,重空穴比轻空穴有较强的各向异性。,1.6.2,硅和锗的价带结构,图,1-25,重空穴和轻空穴,k,空间等能面示意图,(a),重空穴能值较高的情况,(b),重空穴能值较低的情况,1.6.2,硅和锗的价带结构,图,1-25,重空穴和轻空穴,k,空间等能面示意图,(c)(110),平面等能面截面图,(d),轻空穴等能面,1.6.2,硅和锗的价带结构,硅和锗的,能带结构,1.6.2,硅和锗的价带结构,硅和锗的价带结构：有三条价带，,其中有两条价带的极值在,k,0,处重合，重空穴和轻空穴的有效质量分别与之对应，,第三个价带，其带顶比前两个价带降低了,硅,0.04ev,锗 ,0.29ev,，这条价带给出了第三种空穴。,空穴主要分布在前两个价带。在价带顶附近，等能面接近平面。,1.6.3 Si,1-,x,Ge,x,混合晶体的能带,硅、锗构成的混合晶体写为,Si,1-,x,Ge,x,，,x,称为混晶比，其禁带宽度,Eg,随,x,的变化如图所示,1.7,-,族,化合物半导体的能带结构,-,族,方向为 方向,方向,族,为 面，,族为,导带：多数极小值 各向同性,价带：,1,）稍偏离中心,2,）稍各向异性,1.7,-,族,化合物半导体的能带结构,砷化镓的能带结构：,导带极小值位于布里渊区中心,k,0,处,等能面为球面,导带底电子有效质量为0.067,m,o,在,方向布里渊区边界还有一个导带极小值，极值附近的曲线的曲率比较小,此处电子有效质量比较大,约为0.55,m,o,它的能量比布里渊区中心极小值的能量高,0.29ev,。,正是由于这个能谷的存在，使砷化镓具有特殊的性能（见第四章）。价带结构与硅、锗类似。室温下禁带宽度为,1.424ev,。,