碰撞与冲击动力学-3-2.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,BIT,二,O O,五 年 二 月,碰撞与冲击动力学,Impact and Shock Dynamics,3-3,弹性杆的共轴碰撞,两杆的共轴碰撞是应力波产生并发生相互作用的典型问题，本节先对半无限长杆之间的碰撞问题进行求解，包括横截面相等和不等两种情况，再针对有限长杆的问题进行求解。,3-3-1,两半无限长杆的共轴碰撞,例,3-3-1,如图，两截面完全相同的半无限长杆，其声阻抗分别为 和 ，撞击前杆中应力均为零且无初始应变，两杆分别以速度,v,1,、,v,2,（,v,1,）,发生碰撞（如图所示），画出波系图、图，求解两杆碰撞后杆中的质点速度和应力解值表达式，画出某一时刻的 图和某质点位置的,图。,解,两杆初始应力和应变为零，但初始质点速度不为零，分别为,v,1,和,v,2,，,撞击后，在两杆中分别形成了方向相反的强间断弹性波，根据碰撞界面上压力相等（等截面时应力也相等）、质点速度相等条件，两杆从碰撞面开始应力和质点速度逐渐分别由 和 变为 。,根据波的传播情况可直接画出波系图和 图，波系图中设坐标原点在两杆碰撞面处。,图,3-3-1,图,3-3-2,波系图中特征线,OA,和,OB,的方程分别为,和 。,根据波阵面上的动量守恒条件，有：,某一时刻的 图和某质点位置的 图略。,讨论：,（,1,）若,v,1,=0,，,相当于对静止杆的碰撞，有,（,2,）当两材料波阻抗相等时，,此时若,v,1,=0,有,若,v,1,=-,v,2,v,1,）,发生碰撞（如图所示），画出波系图、图，求解两杆碰撞后杆中的质点速度和应力解值表达式，画出某一时刻的 图和某质点位置的,图。,解,根据碰撞界面上压力相等、质点速度相等条件，由于两杆横截面不等，故界面处速度相等但应力不相等，两杆从碰撞面开始应力和质点速度分别由 和 变为,和 。,同样，根据波的传播情况可直接画出波系图和 图，波系图中仍设坐标原点在两杆碰撞面处。图中所给中的对应于 的情况。,图,3-3-6,波系图中特征线,OA,和,OB,的方程同前两杆截面相同时的情况，分别为 和 。,根据波阵面上的动量守恒条件，有：,某一时刻的 图和某质点位置的 图略。,讨论：,（,1,）当两材料波阻抗相等时，,（,2,）若,v,1,=0,，,相当于弹性杆对刚体的碰撞，有,图,3-3-7,（图中对应于,A,01,A,02,）,（3）若 ，相当于刚体对弹性杆的碰撞，有,图,3-3-8,3-3-2,有限长杆对半无限长杆的碰撞,对于有限长杆来说，应力波传播到杆端会发生反射，反射后的波通过碰撞界面时发生反射和透射的情况与两杆的波阻抗之间的关系息息相关。本节仅讨论有限长杆对半无限长杆的碰撞，即只考虑两杆之一有杆端边界的反射问题。,例3-3-3如图，两截面完全相同的一维长杆，其中有限长杆长为,L,2,，,声阻抗为 ，半无限长杆声阻抗为 ，有限长杆以速度,v,2,撞击静止的半无限长杆，两杆初始应力为零且无初始应变，根据两杆的波阻抗之间的关系分析撞击后应力波在杆中传播的情况，画出波系图、图，求解两杆碰撞后波系图中各区域的质点速度和应力解值表达式，画出某一时刻的 图和某质点位置的 图。,解两杆撞击后，,由碰撞界面处背向碰撞面方向,传播一次弹性波，为压缩波。设两杆相撞时刻为 时刻，当,时左传播弹性波到达,B,2,杆左端，在自由端面发生反射，向右传播二次波，为稀疏波，使杆中应力逐渐卸载为0，在 时到达两杆相接触的界面，根据两杆的波阻抗关系的不同，应力波此后传播的情况会不同，下面分别讨论。,（,1,）当 时,两杆波阻抗相等时（但两杆的波速可能不同），波阻抗统一用 表示，,两杆的波速分别用,C,01,和,C,02,表示。,从,B,2,杆左端面向右传播的稀疏波（卸载波）在撞击面处将无反射的进行传播。依据题意可画出相应的波系图和 图。,图,3-3-9,（图中对应于 ）,区和 区由于两杆横截面积相等，满足界面处应力和质点速度相等条件，可统一用3区来表示。各区求解过程如下：,1,区：,2,区：,3,区：,4,区：,或由,（叠加原理）,即 时，,B,2,杆从左端自由界面开始反射右传卸载波，使杆中应力和质点速度逐渐卸载到0，时卸载波传到碰撞界面，使碰撞界面处应力和质点速度卸载到0，意味着两杆的撞击结束。,归纳：对于,4,区这种向自由界面传播并发生反射形成的三个区域,2,、,3,、,4,区之间有这样的关系，即,而类似的区域如果是向固定端传播和反射，则有,5,区：两杆的撞击结束，,B,1,杆左端变成自由界面，卸载波继续向,B,1,杆中向右传播，使杆中应力变为,0,，则有,根据前面的分析及求解，当 时，两杆在,时刻碰撞结束，两杆保持接触不分离，但杆中应力和质点速度都变为,0,。,由,X,-,t,图可以看出，,B,1,杆中有先行的压缩波和随后的卸载拉伸波，两波间距始终不变，在 时刻后,B,1,杆中的应力波形为一矩形波，通常称之为应力脉冲，应力脉冲的长度（对应于两波的间距）由下图可得为 。,图3-3-10,当 ，即,B,1,杆中所传播的矩形应力脉冲长度是,B,2,杆长度的两倍，此时若改变,B,2,杆的长度就可以获得不同脉冲长度的应力脉冲，这就是在进行有关的动态力学实验中控制脉冲长度的常用方法。,时（当 时实际上对应于两相同材料）所对应的,X,-,t,图确切来说应修正为下图，但 图不变。,图,3-3-11,（,2,）当 时，相当于软硬（软材料撞击硬材料）,依据题意可画出相应的波系图和 图。,图,3-3-12,（图中对应于 ）,由图中可以看出，,B,2,杆中由自由界面向右传播的卸载波使杆中应力逐渐变为,0,，但质点速度变为负值，与,B,1,杆脱离，并使,B,1,杆左端变为自由端，由,B,2,杆传入的卸载波使,B,1,杆中应力逐渐变为,0,，速度相应也变为,0,。两杆在 时刻碰撞结束，并彼此脱离。,3,区：,4,区：,或根据前面的归纳直接可写出解值,5,区有：,在,B,1,杆中也是有先行的压缩波和随后的卸载拉伸波，两波间距始终不变，在 时刻后,B,1,杆为一矩形应力脉冲，长度为 。当 时，应力脉冲长度为 。,当 时，相应的,X,-,t,图的特征线也要作相应修正。,讨论：若 ，相当于有限长杆刚体，波形图和 图如下。,图,3-3-13,B,1,杆相当于刚体，弹性杆撞击静止的半无限长刚体，碰撞界面处有 ，应力值近似解为 。,4,区的质点速度为 ，即弹性杆在 时刻以大小相等的速度反弹。,B,1,杆中在时间内杆中均布着压力,，从 时间开始后，刚性杆中应力马上衰减到,0,，体现刚体受力的瞬时性。,（,3,）当 时，相当于硬软,依据题意可初步画出相应的波系图和 图如下。,图,3-3-14,由图中可以看出，,B,2,杆中由自由界面向右传播的卸载波使杆中应力逐渐变为0，但质点速度仍为正值，由,B,2,杆传入,B,1,杆中的卸载波在 图上是在3、0点所对应的直线上，但两杆是相互脱离、碰撞结束还是保持接触相互作用，还须进一步进行讨论。如果两杆相互作用结束，,B,1,杆左端将成为自由端，即有 ，则相应有 ，而 ，显然,B,2,杆仍会对,B,1,杆发生进一步的碰撞，也就是说两杆仍会相互作用下去，碰撞不会结束。则在两杆碰撞界面上，由于两杆波阻抗不相等，在界面上会有反射和透射，分别向,B,2,杆发生反射和向,B,1,杆发生透射。,最终,可画出,波系图和 图如下，,图中只画到了,7,区，实际上可一直延续画下去，趋近无穷,。,图3-3-15,3,区：,4,区：,5,区：,6区：,由,3-3-15,图以及以上各区的解可以看出，,B,2,杆对,B,1,杆的撞击将进行第二次、第三次，直至无穷次撞击，不过撞击速度和应力波的幅值逐次减小，直至趋进于,0,。在,时刻发生第,n,次撞击。,在,B,1,杆中有先行的压缩波和随后幅值逐渐减小的一系列的卸载拉伸波，各相邻两波间距相等，为 （当,时，,相邻两波间距,为 ）。,当 时，相应的,X,-,t,图的特征线同样要作相应修正。,讨论：若 ，相当于刚体半无限长弹性杆，波形图和 图如下。,图,3-3-16,由图中可以看出，即刚体对弹性杆的撞击相当于进行恒速撞击。界面处有 。实际上，由于撞击杆,B,2,本身有初速,v,2,，,对于弹性杆,B,1,，,其左侧相当于刚壁面，根据前一节的讨论，接触面处恒有 ，由此也可得到 。此解是将撞击短杆作为刚体，实为近似解。,刚体对弹性体进行碰撞后，作为刚体有 ，作为弹性体有 。界面上应力相等，则有,上式整理并积分，有,可得,（,a,）,上式为撞击后的精确解，体现出杆中质点速度与应力都随时间有指数衰减的规律。,下面作近似处理。设,M,t,为时间,t,内弹性波在传过弹性长杆所对应的质量，有 ，则（,a,）,式可变为：,根据刚体假设，则上式变为：,这与前面讨论的结论一致。,3-3-3,有限长杆与有限长杆的碰撞,相碰撞的两杆均为有限长杆，则分别会有压缩波向两杆中传播，并且分别在两杆的另一端的自由面发生反射，在一定时间后（时间可能相同，也右能不同）回到碰撞面，情形比较复杂。本小节将针对两类特殊的情形进行讨论，首先是两杆发生碰撞，两杆长度之间满足 的关系，这样压缩波传播到两杆自由端的时间以及从自由端回到碰撞端的时间分别相等，这种情形还比较简单。另外，还简单讨论三根材料及长度和横截面完全相等的三根杆的碰撞问题。,例3-3-4如图，两截面完全相同的一维长杆，声阻抗分别为,和 ，长度分别为,L,1,和为,L,2,，,设,L,1,L,2,并满足,条件。,B,2,杆以速度,v,2,撞击静止的,B,1,杆，两杆初始应力为零且无初始应变，根据两杆的波阻抗之间的关系分析撞击后应力波在杆中传播的情况，画出波系图、图，求解两杆碰撞后波系图中各区域的质点速度和应力解值表达式，画出某一时刻的 图和某质点位置的 图。,解,由于 ，,L,1,L,2,，,故有 。设两杆发生碰撞时刻作为时间为,0,时刻，在 时刻两反向传播的压缩波分别到达杆各自的自由端，又在相同的时刻,时，从自由端反射的两拉伸波又回到碰撞面。故可初步画出波系图见,图,3-3-17。此后两杆中的参量值以及彼此的状态关系与材料的波阻抗关系相关，下面仍分三类情形进行讨论。,图,3-3-17,（,1,）当 时,此时的 图如下。,图,3-3-18,3,区：,4,区：,或直接可给出结果,5区：,或直接可给出结果,由3-3-17、3-3-18图和4、5区解值可知，在,时刻，,B,2,杆静止，,B,1,杆以,v,2,飞出，两杆碰撞结束并脱离，,B,2,杆的动能全部传递给,B,1,杆。,（,2,）当 时,此时的 图如下。,图,3-3-19,3,区：,4,区：,5区：,由图3-3-19及4、5区解可知，在 时，,B,2,杆以,v,4,速度反弹，,B,1,杆以速度,v,5,（,）,向右飞出，两杆碰撞结束并脱离，,B,2,杆的动能有一部分传递给,B,1,杆。,（,3,）当 时,此时的波系图和 图如下。,图,3-3-20,3,区：,4,区：,5区：,由图3-3-20及4、5区解可知，在 时，,B,1,杆以速度,v,5,向右飞出（），,B,2,杆以较小的正向速度,v,4,（）,跟随,B,1,杆之后向右飞行，,B,2,杆的动能有一部分传递给,B,1,杆。,例,3-3-5,如图所示，三根材料相同、横截面相等的一维长杆，长度都为,L,，,其中,B,1,杆和,B,2,杆初始状态为自然静止状态，,B,3,杆初始应力和应变为,0,，以速度,v,0,（,v,0,0,）,撞击,B,2,杆右端。分析撞击后应力波在杆中传播的情况，画出波系图、图，求解两杆碰撞后波系图中各区域的质点速度和应力解值表达式，画出某一时刻的 图和某质点位置的 图。,解依题设,B,3,杆和,B,2,杆发生碰撞开始时刻为0时刻，它们碰撞面为坐标原点，可画出三杆相碰撞后的波系图和 图。,图,3-3-21,2,区：,3,区：,4区：,由,3-3-21,图或,4,、,5,区的解值可知，,B,3,杆从 时刻开始杆中质点速度和应力由右端逐渐变为,0,，到 时刻杆中整体处于自然静止状态。,B,2,杆从 时刻开始杆中质点速度和应力由右端逐渐变为,0,，到 时刻杆中整体处于自然静止状态，且在 时刻,B,3,杆和,B,2,杆的碰撞结束但仍保持接触。,而最左端的,B,1,杆从 时刻开始从左端开始杆中应力变为,0,，而质点速度逐渐变为,v,0,，,到 时刻,B,1,杆中各处的质点速度均变为,v,0,，,且在这个时刻,B,1,杆与,B,2,杆的碰撞结束且脱离，,B,1,杆以,B,3,杆的碰撞速度,v,0,向左飞离。,B,3,杆的动能通过,B,2,杆全部传递给,B,1,杆。,