辐射安全与防护培训班ppt课件.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,辐射安全与防护培训班,培训课程,（放射性基础知识）,1,课程重点：,原子核的基本性质；,原子核的放射性及放射性衰变规律；,射线与物质相互作用的主要过程（带电粒子、,X,和 辐射和中子）；,辐射源的分类和核技术应用中的辐射源。,要求：,掌握基本概念（在工作中使用频率高），在后续课程中反复使用和训练。,2,第一节,原子核的基本性质,3,1.1,原子与原子核,“原子”源自希腊文，意思是“不可分割的”。按照现代的观点。原子作为物质结构的一个层次。研究原子的组成、组成物（主要是核外轨道电子）的运动规律、其相互作用的规律及化学周期表等。,其表征特征为物质的物理、化学性质和光谱特性。,“原子核”则是研究物质结构的另一个更深的层次，研究原子核的组成、性质、核力、核模型、核的蜕变及核能的利用等。,其表征特征为原子核的放射性。,4,实际上元素符号,X,和原子序数,Z,具有唯一、确定的关系，所以用符号,X,足以表示一个特定的元素。,元素的表示,原子序数,化学符号,每一个,原子,隶,属于某一种,元素,，例如：氢原子，氘原子均属于氢元素，在元素周期表中为,1,号元素，一般表示为 ；,元素的原子量,是该元素各原子的原子质量的加权平均值。对 ：,5,(,一,),原子结构模型,1871,1937,1908,年诺贝尔化学奖,1909,年卢瑟福,散射试验，,1911,年提出,原子的核式模型,。,6,卢瑟福散射实验结论：,正电荷集中在原子的中心，即,原子核,；,线度为,10,12,10,-13,cm,量级，为原子的,10,4,量级；,质量为整个原子的,99.9%,以上；,从此建立了原子的有核模型。,原子的电中性，要求：,原子核所带电量与核外电子,电量相等,，,核电荷与核外电子电荷,符号相反,。,即：,核电荷,Ze,，,核外电子电荷,Ze,。,7,现代原子结构,原子核,中子,质子,电子,(,电子云,),+,+,+,8,中子发现后，海森堡,(,W.Heisenberg,),很快提出：,原子核,由,质子,和,中子,组成，并得到实验支持。,中子,和,质子,统称为,核子,。,中子,不带电,。,质子,带正电,，电量为,e,。电荷数为 的原子核含有,个质子。,1901,1976,因量子力学方面贡献，获,1935,年诺贝尔物理奖。,（二）原子核的组成,1932,年查德威克,(,J.Chadwick,),发现,中子,。,(,据此获,1935,年诺贝尔物理学奖,),9,实际上核素符号,X,和质子数,Z,具有唯一、确定的关系，所以用符号,A,X,足以表示一个特定的核素。,原子核的表示,核子数,质子数,中子数,元素符号,例如：,为三个核素，可,表示为：,10,（三）,原子核物理常用术语及意义,1).,核素,（,nuclide,）,具有,一定数目的中子,和,质子,以及,特定能态,的一种原子核或原子称为,核素。,核子数、中子数,、,质子数,和,能态,只要有一个不同，就是不同的,核素。,同量异位素，,A,同，,Z,、,N,不同。,同中异荷素，,N,同，,A,、,Z,不同。,同位素，,Z,同，,A,、,N,不同,。,同质异能素，,A,、,Z,同,，能态不同。,11,某元素中,各同位素,天然,含量的原子数百分比,称为,同位素丰度,。,我们把具有,相同质子数,，但,核子数不同,的核素所对应的原子称为,某元素的同位素,。同位是指该元素的各种原子在元素周期表中处于同一个位置，它们具有基本相同的化学性质。,2).,同位素,（,Isotope,）和同位素丰度,铀的三种同位素。,氢的三种同位素；,99.756%,、,0.039%,、,0.205%,99.985%,、,0.015%,0.0055,、,0.7200%,、,99.2745%,12,99.985%,、,0.015%,3).,稳定核素和,放射性同位素,其中，稳定同位素为：,而 为,放射性同位素,，具有 放射性，放出最大能量为,18KeV,的 射线，其半衰期 。,它的产生是宇宙射线与空气中的,N,和,O,发生核反应，称为宇生放射性。,氢的三种同位素具有相同的化学性质，但其放射性却不同。,13,4).,核素和核素图,根据原子核的稳定性,可以把核素分为稳定的核素和不稳定的,放射性核素,。原子核的稳定性与核内质子数和中子数之间的比例存在着密切的关系。,我们可以把核素排,在一张所谓核素图上。,核素图共包含,2000,个核素,其中天然存在,332,个核素,(,280,为稳定,核素,),人工放射性,核素,1600,多个。,14,5).,人工放射性核素,是指非天然和自然界的因素生成的放射性核素，而是在,反应堆,或,加速器,所生成。同位素技术中应用最广泛的放射源,-,钴源（）就是在,反应堆中生成。,将金属钴，即 ，其丰度，,放在,反应堆孔道,内，利用中子照射，发生如下核反应：,工业上应用于食品和医疗器具的杀菌、消毒的钴源（），其活度达几十万至百万,居里（）,。,15,（一）原子质量单位 ：,1960,年物理学国际会议通过采用：,1.2,原子核的质量与结合能,16,第二部分 核与放射性的基本物理基础,（二）质能联系定律,爱因斯坦相对论关系,：,其中 为物体（粒子）的静止质量，为物体的运动速度，为真空中的光速。,物体（粒子）的动能,：,当,17,原子核的质量用,原子质量表示为,为电子的质量；,为原子核外轨道电子得结合能的总和；,，,核质量则可表示为：,（三）原子质量和原子核质量,核数据表中给出的均为原子质量,18,（三）质量亏损,所有的核都存在质量亏损，即,原子核的质量总是,小于,组成它的所有核子的质量之和的，少的那部分质量称为,质量亏损,(,Mass Defect,),。表示为,以氘核为例：,式中 为氘核的核质量。,19,（四）原子核结合能的概念,既然 ，则相应的能量就减少，表明当若干质子和中子结合成一个核时，将,释放,一部分能量，这个能量称为叫,结合能,。,氘,(),由一个中子和一个质子所组成。,20,(,五,),比结合能及比结合能曲线,比结合能,：,（,平均结合能,）,单位是,MeV,/,Nu,，,Nu,代表核子。,比结合能的物理意义：,原子核拆散成自由核子时，外界对,每个核子,所做的最小的,平均功,。或者说，它表示核子结合成原子核时，平均,一个核子,所,释放的能量,。,比结合能,表征了,原子核结合,的,松紧程度,：,比结合能,大,，核结合,紧,，稳定性,高,；,比结合能,小,，核结合,松,，稳定性,差,。,21,比结合能曲线：,裂变,聚变,8.79,7.07,1.112,22,结论,：,对于质量数为中等数值的那些原子核，每一个核子的平均结合能最大,；而质量数较大的,重核区,，或较小的,轻核区,的原子核中，核子的,平均结合能都比较小,。,因此，当重原子核分裂成中等质量的核时，核子在较轻的核内会结合得更紧密，就可能会大量释放能量，这就是,裂变能,；当两个较轻的核发生聚合时，释放出的能量更大，就是,聚变能,。,23,第二节,原子核的放射性,24,放射性,-,原子核的蜕变,1896,年，,Becquerel,（获,1903,年诺贝尔物理奖）,在铀盐中发现放射性。,原子核的蜕变包括原子核的,核衰变、核反应,和,核裂变,等过程，在这些过程中均会产生放射性。,我们将重点阐述核衰变过程。所谓核衰变就是不稳定的原子核自发的发射粒子而蜕变为新的子核。,25,2.1,核衰变主要的类型,:,a,b,g,衰变,Type of Radiation,Charge/Mass,Penetration,a,粒子（氦核）,+2q/4m,p,空气（,几,cm,）,b,电子或正电子,q/m,e,or+q/m,e,几,mm,铝片,g,光子,no charge,几,mmcm,铅,此外，还有,中子发射,、,质子发射,、,裂变,等,26,1.a,衰变,：,由能量守恒：,定义衰变能 ：,发生 衰变的条件,27,2.,衰变,衰变（丰中子核发生）,衰变（欠中子核发生）,EC-,轨道电子俘获（欠中子核发生）,28,衰变,表达式：,母核,X,衰变为,子核,Y,、一个,电子,和一个,反中微子,.,核中一个,中子,变为了,质子,。,衰变前，母核,X,静止，根据能量守恒定律：,衰变前,静止质量,衰变后,静止质量,衰变后,动能,29,定义,：,-,衰变能,E,0,为,反中微子,和,粒子的动能之和，也就是,衰变前后静止质量之差,。,即：,衰变前后静止质量的质量亏损,以原子质量,代替核质量,，,并忽略电子结合能,有,30,衰变,发生的条件,：,衰变前,母核原子质量,必须,大于,衰变后,子核原子质量,。,电荷数,分别为,Z,和,Z,1,的,同量异位素,，只要,前者,的原子质量,大于,后者,，就能发生,-,衰变。,31,14,C,的,衰变纲图：,32,衰变,表达式：,母核,X,衰变为,子核,Y,、一个,正,电子,和一个,中微子,.,核中一个,质子,变为了,中子,。,衰变前，母核,X,静止，根据能量守恒定律：,衰变前,静止质量,衰变后,静止质量,衰变后,动能,33,衰变能：,以原子质量,代替核质量,，并忽略电子结合能,衰变,发生的条件,：,34,EC,(,轨道电子俘获,),表达式,母核,俘获核外,轨道上,的一个,电子,，使母核中的一个,质子,转变为,一个,中子,，同时放出一个,中微子,。,K,电子俘获最容易发生。,35,EC,衰变能：,以原子质量,代替核质量,，并忽略电子结合能,EC,衰变,发生的条件,：,36,由于：,所以，,能发生,衰变的原子核,总,可以,发生,轨道电子俘获,，,反过来不成立。,EC,衰变,的,后续过程,：,特征,X,射线；,俄歇电子。,37,3.,跃迁,衰变,：原子核从,激发态,通过发射,光子,(,射线,),或,其他过程,跃迁到,较低能态,的过程。该过程,核电荷数不变,、,核子数不变。,发射,射线,粒子能量在几,KeV,十几,MeV,半衰期,范围为，,10,-16,s,10,-4,s,跃迁的基本特点：,包括,跃迁和内转换电子两种形式。,38,核素的衰变纲图,核素的衰变纲图是理解核素放射性的重要手段,39,（,1,）,母核,发生 衰变后，,子核,为 ，发生 衰变和,EC,过程，子核 为，子核分别,左移两位和一位,。在发生 的情况下，子核为 ，子核为右移一位。,（,2,）衰变纲图中用横的粗实线表示核素的,基态,，而用细实线表示该核素的,激发态,，激发态横线上的能量表示该激发态相对于基态的能量。图中的 为相应过程的,衰变能,。用 和 表示粒子的,能量和强度,，对 衰变又常称,分支比,。,40,（,3,）,并用竖线表示 跃迁过程，斜写在竖线右上方的数字分别为 射线的,能量、,射线的绝对强度和与之相竞争的内转换电子强度,。,强度,的定义为对,100,个母核发生衰变中，发出的光子数和内转换电子数。,（,4,）母核右侧的时间为该核素的,半衰期,。至于在每个能态横线左端的为该能态的,自旋与宇称,，在我们这里就不深入讨论了，它决定跃迁能否发生及其概率的大小。,41,2.2,放射性衰变基本规律,由于微观世界的统计性和全同行，,不能预测,某一原子核,的,衰变时刻,，但可以,统计,得到放射源中,总的放射性原子核数目的减少规律；,具体到每个放射性原子核的衰变来说，就是服从一定规律进行衰变的一个,随机事件,，可以用,衰变概率,表示。,42,(,一,),单一放射性的指数衰减规律,222,Rn,的衰变曲线,实验发现，放射性核素 放出一个,粒子，变成 ，而,的数目每,4,天减少一半。,43,由统计性，以放射源,总体,考虑衰减规律：,设：,t,时刻放射性原子核的数目为,N(t),，,求解,t,t+dt,内发生的核衰变数目,-dN(t),，,它应该,正比于,N(t),和时间间隔,dt,，,于是有,：,44,1.,衰变常数,分子表示：,t,时刻,单位时间内,发生衰变的核数目,，称为,衰变率,，记作,t,时刻放射性原子核,总数,衰变常数,：,一个,原子核在,单位时间内,发生,衰变,的,概率,。,放射性核素的,特征量,量纲为：,t,-1,如,1/s,，,1/h,，,1/d,，,1/a,45,b,.,当一个原子核有,几种,衰变方式时：,a,.,衰变率,：,定义,分支比,：,46,2.,半衰期,半衰期,：放射性核数,衰变一半,所需的,时间,，记为,。,即,：,量纲为：,t,如,s,，,h,，,d,，,a,47,3.,平均寿命,平均寿命 总寿命,/,总核数,48,特征量,衰变速度,大,小,小,快,小,大,大,慢,特征量大小与核衰变的快慢,49,1.,放射性,活度,(Activity),即,：,定义,：,则,：,活度定义：一个放射源在,单位时间,内,发生衰变,的,原子核数,。以,A,表示，,表征,放射源,的,强弱,。,(,二,),放射性,活度,及其单位,50,放射源发出,放射性粒子,的多少，不仅与核衰变数有关，而且和核衰变的具体情况直接相关。,一般情况，,核率变数,不等于,发出粒子数,。,2.,活度,单位,常用单位,居里,(Ci),：,1,克,226Ra,所具有的放射性活度。,法定计量单位为,贝可,(Bq),：,较小的单位还有,毫居,(mCi),和,微居,(,Ci),所以,：,51,3.,比活度,(,Specific Activity,),定义为：,单位质量,放射源的放射性,活度,。,比活度,反映了放射源中,放射性物质,的,纯度。,即：,单位为,：,Bq/g,或,Ci/g,52,求人体内含的,0.2%,的 。已知 的天然丰度为,0.0118%,，其半衰期 。求体重为,75kg,的人体内的总放射性活度。,应用实例,：,已得求,体内 的原子数：,体内由 的放射性活度：,53,2.3,递次衰变规律,许多放射性核素,并非一次衰变,就达到稳定，而是它们的,子核仍有放射性,，会接着衰变,直到衰变的子核为,稳定核素,为止，这样就产生了,多代连续放射性衰变,，称之为,递次衰变,或,级联衰变,。,54,递次衰变的表示：,例如：,递次衰变规律比较复杂，如需要可参考有关材料。,55,2.4,放射性规律的应用,放射性的应用很广泛，这里只讨论衰变规律本身的应用例子。,1,、,放射源活度修正,2,、,确定放射源活度和制备时间,3,、,确定放射源性质,4,、,确定远期年代,5,、,短寿命核素发生器,56,1,、放射源活度修正,典型应用：,已知,一个放射源,某时的活度,，,求现在的活度,。,根据,：,若放射源已知，则,已知，根据已知条件,A(0),和,t,可以求出现在或某时该源的,活度,。,57,例：,单一放射性核素,137,Cs,，,1987,年,10,月,137,Cs,源的,放射性活度,：,半衰期,T,1/2,=30.17,年,。,请计算该源今天的放射性活度。,当前,137,Cs,源的,放射性活度,：,解：,137,Cs,源经过,20,年，其放射性活度减弱为原来的,63,。,58,2,、确定放射源性质,典型应用：在人工制备放射源时，确定其,组成,是很重要的，因这和其放射性,活度,及,辐射的粒子,密切相关,。,这个过程会达到,长期平衡,，平衡后，原,纯,90,Sr,源,，,变为,90,Sr,和,90,Y,共存的源,，并以母核的半衰期衰变。这时源活度是纯,90,Sr,源的,两倍,，发射的粒子能量也有了变化,。,由于：,例如要制备 放射源,，,59,3,、放射性鉴年法,确定远期年代,14,C,断代年代法,14,C:,具有,放射性，半衰期,5730,年。主要用于考古学中的年代测定。,大气中,：,活生物体内的,12,C,与,14,C,含量之比与大气中相当。,宇宙射线与大气层中的氮核发生核反应，产生,中子,。,60,可以算得：,1,g,有生命机体,的,C,中含,14,C,约,610,10,个，,每分钟,发生衰变的,14,C,约,14,个。,当,生命结束后,，生物体,停止与大气,的,C,交换,。其体内,14,C,不断衰变，数目不断减少,。,而其体内,12,C,的数目保持不变,。,61,断代方法：,通过测量：,1,、,14,C,的,放射性活度，,2,、,测量,14,C,核素数目，,都可以测定生物体死亡距今的年代。,加速器质谱,(AMS),方法可以直接测量核素的数目。,将,古代样品含量比,与,现代参考样品含量比,比较，可以确定生物体,死亡距今的时间,t,：,62,4,、短寿命核素发生器,核医学、放射医学等需要,短寿命,的放射性核素，如,99m,Tc,(,T,1/2,=6.02,h,),、,113m,In,(,T,1/2,=104,m,),等。,问题是：,如何将生产的这些短寿命放射性核素运输到医院等需要使用它们的地方？,“,母牛,”,：利用连续衰变系列。,母牛原理：,寿命较长的核素不断产生,短寿命,子体，需要时，将子体分离出来，而母体继续不断衰变生长出子体。,63,例如：“母牛”。,由于,T,1/2,(,99,Mo,),T,1/2,(,99m,Tc,),，体系可建立,暂时平衡,。,当,t,=,t,m,时，子核放射性活度最大，,64,工作原理,最常使用的医用放射,性核素发生器是,发生器,，它由的裂变产物,经过多次分离纯化，得到,99,Mo,钼酸铵溶液，然,后装入酸性,Al,2,O,3,吸附剂,的色谱柱上，发生如下,反应。,65,注：,1.,为二价离子，在离子交换树脂上结合得很牢固，化合物为一价离子，而在离子交换树脂上结合得不很牢固，,用生理盐水可以将络合弱的单电荷的 淋洗下来,。,2.(,也可记作,),是 的同核异能素，它们核组成完全相同，但具有不同的半衰期,。,66,2.5,放射系,地球年龄为,10,亿年,(,即 年,),。目前还能存在于地球上的放射性核素都只能维系在三个处于,长期平衡状态的放射系,中,。,这些放射系的第一个核素的半衰期都很长，与地球的年龄相近或比它更长。如,钍系,的,半衰期为,1.41,10,10,年,；,铀系,的 ，半衰期为,4.47,10,9,年,；,锕,-,铀系,的 ，其半衰期为,7.04,10,8,年,。,三个放射系中的其他核素，在单独存在时，衰变都较快，但它们维系在长期平衡体系内时，都按第一个核素的半衰期衰变，因此可保存至今。,67,以,铀系,为例：,从 核素开始，经过,14,次连续衰变而达到稳定核素 。,其中子核,为,惰性气体氡放射性核素。,该系核素质量均为,4n+2,。,68,以,铀锕系,为例：,从 核素开始，经过,11,次连续衰变而达到稳定核素 。,其中子核,为惰性气体氡放射性核素。,该系核素质量均为,4n+3,。,69,以,钍系,为例：,从 核素开始，经过,10,次连续衰变而达到稳定核素 。,其中子核 为惰性气体氡放射性核素。,该系核素质量均为,4n,。,70,第三节,射线与物质相互作用,71,射线,，指的是如,X,射线、,射线、射线、射线等，本质都是,辐射粒子，又称,辐射,。,射线与物质相互作用是辐射探测的基础，也是认识微观世界的基本手段,。,本课程讨论对象为,致电离辐射,，辐射能量,大于,10,eV,。即可使探测介质的原子发生电离的能量,。,72,射线与物质相互作用的分类,带电粒子辐射,不带电辐射,重带电粒子,中子,快电子,X-,射线,和,-,射线,73,（一）带电粒子能量损失方式之一,-,电离损失,入射带电粒子与靶原子的核外电子通过,库仑作用,，使电子获得能量而引起,原子的,电离,或,激发,。,电离,核外层电子克服束缚成为,自由电子,，原子成为正离子。,激发,使核外层电子由低能级跃迁到高能级而使原子处于,激发状态,，退激发光,。,3.1,带电粒子与物质相互作用,74,75,（二）带电粒子能量损失方式之二,-,辐射损失,入射带电粒子与,原子核,之间的,库仑力作用,，使入射带电粒子的,速度,和,方向,发生变化，伴随着发射,电磁辐射,轫致辐射,(,Bremsstrahlung),。,它是,X,射线的一种，具有连续的能量分布。,76,（三）,能量损失率,-,入射带电粒子在物质中经过单位路程上损失的能量，又称,阻止本领,其中 为,电离损失率,；为,辐射损失率,。,77,对,快,电子,而言，能量损失率是,两种能量损失率之和，,两这之比为,：,E,的单位为,MeV,一般情况下所涉及快电子的能量,E,一般,不超过,几个,MeV,，所以，,辐射能量损失,只有在,高原子序数,(,大,Z,),的,吸收材料,中才是重要的。,78,小结,：重带电粒子与物质相互作用的特点,重带电粒子,均为,带正电荷,的,离子,；,重带电粒子,主要,通过,电离损失,而损失能量，同时使介质原子,电离或激发,；,重带电粒子在介质中的,运动径迹,近似为,直线,。,79,快,电子与物质相互作用的特点：,快电子,的,速度大；,快电子除电离损失,外，,辐射损失,不可忽略,；,快电子,散射严重,甚至发生反散射,。,80,（四）带电粒子在物质中的射程,射程,(,Range,),的定义带电粒子,沿入射方向,所行径的,最大距离,，称为入射粒子,在该物质中,的,射程,R,。,入射粒子在物质中行径的,实际轨迹的长度,称作,路程,(,Path,),。,重带电粒子,的,质量大,，与物质原子相互作用时，其,运动方向几乎不变,。因此，,重带电粒子的射程与其路程相近,。,81,(1),粒子在空气中的,射程,为,粒子能量，单位为,MeV,。,公式适用范围,：,对 放射源发射的 粒子，,在空气中的射程 ；,在肌肉内的射程 。,82,(2),快电子射程,单能电子,在吸收介质中的射程,R,m,(,mg/cm,2,),与其能量,E,(,MeV,),之间的关系：,经验公式,：,例 发出的 的射程,83,(,五,),正电子的湮没,正电子,与物质发生相互作用的,能量损失机制,即电离损失和辐射损失与电子相同。但不同点在于：,高速正电子进入物质后迅速被,慢化,，然后在正电子径迹的,末端，即停下来的瞬间,与介质中的电子发生,湮没,，,放出,光子,；或者，它与介质中的一个电子结合成,正电子素,，即,电子,正电子对,的束缚态，然后再,湮没,，,放出,光子,。,正电子湮没放出光子的过程称为,正电子湮没，,放出的光子称为湮没光子。,84,而两个,湮没光子,的发射,方向相反,，且发射,是,各向同性,的。,85,从,能量守恒,出发：在发生湮没时，正、负电子的动能为零，所以，,两个湮没光子的,总能量,应等于,正、负电子的,静止质量,。即：,从,动量守恒,出发：,湮没前,正、负电子的,总动量为零,，则，,湮没后,两个湮没光子的,总动量也应为零,。即：,因此，两个,湮没光子,的,能量相同,：,86,射线与 射线的本质,电磁辐射,特征,射线：,湮没辐射,：,核能级跃迁,正电子湮没产生,特征,X,射线,：,原子能级跃迁,轫致辐射,：,带电粒子速度或运动方向改变产生,3.2,射线与物质相互作用,87,射线与物质相互作用,特点：,光子,是通过,次级效应,(,一种,“,单次性,”,的,随机事件,),与物质的原子或原子核外电子作用，一旦光子与物质发生作用，,光子或者消失或者受到散射而损失能量,，,同时产生,次级电子,；,次级效应,主要的方式有,三种,，即,光电效应,、,康普顿效应,和,电子对效应。,88,射线,与物质发生不同的相互作用都具有一定的,概率,，仍用,截面,这个物理量来表示作用概率的大小。而且，,总截面,等于,各作用截面之和,，即：,总截面,光电效应截面,康普顿效应截面,电子对效应截面,89,关于截面的概念,：,射线与物质发生上述三种相互作用都具有一定概率，用,截面,这个物理量来表示作用概率的大小。,截面 的定义,：,一个入射光子与单位面积一个原子发生作用的概率，其量纲为面积，常用单位为,“,巴（,b,）,”,90,（一）,光电效应,：,光子与原子中的一个束缚电子作用，把能量全部交给电子，使电子从原子中发射出来，称为光电子，光子消失。,光电子能量,其中，为 层电子的结,合能，主要是,K,层电子。,91,光电子的能量,由,能量守恒,：,因此，,光电子能量,为：,光电效应,是,光子,与,原子整体,的相互作用，而,不是,与,自由电子,的相互作用。否则,不能同时,满足,能量,和,动量守恒,。,92,（二）康普顿效应,光子核外层电子的非弹性碰撞。光子的一部分能量交给电子，使,电子从原子中发射出来，,光子的能量和方向发生,改变。,为散射角；为反冲角。,反冲电子能量,：,与 有关，且呈连续能量分布。,93,（三）电子对生成效应：,光子从原子核旁经过，在核的库仑场作用下，光子转化成为正负电子对。,正负电子对的能量,：,所以，,只有当 射线,能量大于,才可能发生电子对效应,。,94,（四）三种效应的相互关系,1),、对于低能射线和原子序数高的吸收物质，光电效应占优势；,2),、对于中能射线和原子序数低的吸收物质，康普顿效应占优势；,3),、对于高能射线和原子序数高的吸收物质，电子对效应占优势。,95,（五）物质对,射线的吸收,(1,),窄束射线强度的衰减规律,为光子与吸收物质作用的截面；,N,为吸收物质单位体积的原子数；,I,0,为,射线入射强度,；,D,为吸收物质厚度,。,96,对上面的方程积分，初始条件,在,x,x+,dx,层内,单位时间光子数的变化,为：,等于在该层物质内,单位时间发生的作用数。,光子束通过物质时的强度为,：,其中,：,为线性吸收系数,又称为,宏观截面,当介质厚度为,D:,97,可以证明 ，又称,宏观截面,线性衰减（吸收）系数,的物理意义为,射线单位厚度物质时发生相互作用的概率。,98,定义：质量衰减系数,：,相应质量厚度表示为：,质量衰减系数,与 即,物质状态,无关。,用质量厚度表示的优点是便于测量。得到吸收规律的另一种更常用的表达式：,99,与带电粒子不同，,射线没有射程,的概念。窄束,射线强度衰减服从,指数衰减规律,，只有,吸收系数,及相应的,半吸收厚度,的概念,。,(2),非窄束射线强度的衰减规律,称为积累因子,。,100,3.3,中子及其与物质相互作用,（一）,中子的,分类及性质,2),中能中子,：,1KeV,0.5MeV,。,1),慢中子,：,0,1KeV,。,包括冷中子、热中子、超热中子、共振中子。,3),快中子：,0.5MeV,10MeV,。,4),特快中子,：,10MeV,。,热中子：与吸收物质原子处于热平衡状态，能量为,0.0253eV,，中子速度,2.210,3,m/s.,101,（二）,中子与物质的相互作用,弹性散射,(,n,n,),中子与物质的相互作用实质上是中子与物质的靶核的相互作用,。,1).,中子的散射,出射粒子仍为,中子,、剩余核仍为,靶核,。,出射中子的动能,：,反冲核的动能,：,102,2),非弹性散射,(,n,n,),入射中子的能量损失不仅使靶核得到,反冲,，且使靶核处于,激发态,。处于激发态的靶核退激时放出一个或几个,特征,光子,，在,核分析技术,中有重要的应用。,当反冲核为,质子,(,氢核,),时，,M,m,，上式变为：,当,=0,时，,反冲质子,能量最大,，,T,p,=,T,n,103,3,).,中子的俘获,(1),中子的,辐射俘获,(,n,),中子射入靶核后与靶核形成一个,复合核,，而后,复合核,通过发射一个或几个,特征,光子,跃迁到基态。这些特征 光子,不同于,(,n,n,),的特征 光子。由于这些 光子的发射与复合核的寿命相关，一般很快，故称为“,中子感生瞬发射线,”，同样在核分析技术中有重要的应用。,当发生,(,n,),反应后，,新形成的核素,是,放射性的,，就是常说的“,活化,”，测量活化核素的放射性可以用来测量中子流的注量率区分中子的能量范围。,104,(2),发射带电粒子的中子核反应,如,(,n,),，,(,n,p,),等，这些反应在中子探测中应用很多，成为,探测中子的主要手段,。,如,(n,2n),，,(n,np),等，这些反应的阈能较高，在,8,10MeV,以上，只有特快中子才能发生。,(3),裂变反应,(,n,f,),(4),多粒子发射,105,第四节,核技术应用中的,放射源,106,2.1,辐射源的分类,(,一,),天然辐射源,107,1.,原生放射性核素,自有地球以来就存在于地壳内的放射性核素，称为原生放射性核素。原生放射性核素可分为两类，一类是有衰变系列的核素,主要是,铀系（,238,U,放射系）和钍系（,232,Th,放射系）,两个系的一些核素。另一类是无衰变系列的放射性核素如,40,K,、,87,Rb,等。,原生放射性核素，广泛存在于地球的岩石、土壤、江河、湖海中。这些元素的活度浓度和分布随着岩石构造的类型不同而变化。,花岗岩中的活度浓度最高,。土壤和岩石中所含的铀、钍、镭、钾等元素，以,40,K,的活度浓度最高。,108,宇宙射线引起的镞射,109,热中子与大气中的氮,发生核反应,反应截面,：,放射性核素 的,半衰期,在大气高空中形成的 是自然界的唯一来源,。,3.,宇生放射性核素，以 为主要。,110,若在人工制备放射源时，带电粒子束或中子束的,强度,是一定的，则,放射性核素的产生率,P,也,是恒定的，而源在制备过程中,同时又在衰变,。,为样品中被活化材料中元素的原子数，可视为常数。因此放射性核素的变化率为,:,利用初始条件,t,=0,时,，,N,(,t,)=0,，解方程得：,（二）人工辐射源,111,若要,A(t),达到,P,的,99,，则需要时间为,t=6.65 T,1/2,。,则,活度,为：,定义：,饱和因子,S,，,人工放射性生长曲线,人工放射性活度随时间的变化：,t,/,T,1/2,0.5,1,2,3,4,5,6,A,/,P,0.293,0.500,0.750,0.875,0.938,0.969,0.985,112,以反应堆生产 源为例：,将,金属钴,（）放在反应堆孔道内，发生核反应 反应截面为 ，,的半衰期,这时,饱和的放射源活度为,源是核技术应用中常用的放射源和辐照源，发射能量为,1.17MeV,和,1.33MeV,的 射线。,113,所产生的放射性同位素的活度如下计算,：,式中：,A(t),为所产生的放射性同位素的活度，,Bq,；,为生成放射性同位素的反应截面，,cm,2,；,为靶子辐照处的中子注量率，,n/cm,2,.s,；,m,为靶元素的重量，,g,；,为稳定同位素的丰度，丰度为,100%,时，,；,N,A,为阿佛加得罗常数，,6.02,10,23,；,A,为靶元素的原子量；,为生成放射性同位素的衰变常数，,1/s,；,t,为照射时间，,s,。,例如,1,克,59,Co,在,2,10,13,n/cm,2,.s,热中子注量,下辐照一年，生成的,60,Co,的活度约为,9.2510,11,Bq,（,25Ci,）。,114,2.2,核技术应用中的放射源,（,1,）密封源,放射源：永久密封在容器中或者有严密包层并呈固态的放射性材料。,放射源,：,210,Po,、,239,Pu,、,241,Am,等；,特点：易防护，防止摄入体内而引起内照射。,放射源,：,3,H,、,90,Sr,90,Y,、,147,Pm,等；,特点：要考虑外照射，用轻材料如铝、有机玻璃等防护，以减少轫致辐射。,低能光子源,：包括低能 源、特征,X,射线源和 射线引起的轫致辐射，如,55,Fe,、,238,Pu,、,241,Am,等；,特点：一般均有铍窗，注意保护。,115,放射源：,放射源是使用最多的放射源，广泛用于工业、农业、医疗和科研等各个部门。,辐照源,：为了获得高剂量率的辐射场，装源量多数在,3,10,15,2,10,16,Bq,（约为,10,5,6,10,5,Ci,）范围内。,工业核仪表及医疗照射等,：,活度在,10,8,2,10,12,Bq,（,3mCi60Ci,）的范围内。,射线的贯穿能力很强，其辐照范围往往超出工作场所之外。,使用,放射源主要防止外照射。,116,中子源,型中子源：,将重核 等 粒子发射体，与粉紧密混合后发生反应而得到的：其共同的反应过程为,常用中子源为 。,自发裂变中子源：,利用重核自发裂变产生中子的中子源称为自发裂变中子源。其中,252,Cf,中子源最合适，应用最多。,117,（,2,）非密封源,非密封源主要用于医学诊断、治疗用放射性药物和同位素示踪剂。,其特点是由于开放性操作，状态可能包括固态、液态和气态，容易引起放射性污染。需有良好的工作场所和条件。,须考虑：,工作场所的分级；,放射性核素的毒性的分组,。,最常用的核素有：,125,I,、,131,I,、,99m,Tc,、,3,H,、,14,C,、,32,P,、,35,S,、,153,Sm,、,89,Sr,、,18,F,、,99,Mo,等,118,（,3,）射线装置,包括,X,射线机、加速器及中子发生器。,（,1,）,X,射线机,目前使用极为广泛，用于医学诊断和治疗、工业探伤、,X,射线荧光分析。,X,线光子能谱为韧致辐射的连续谱上叠加靶的特征,X,射线的单色峰（图,2-1,）。,（,2,）,加速器,加速带电粒子以获得高能量的装置。由于其多样性，辐射也明显的不同。,（,3,）,中子管,利用 反应获得,2.5MeV,和,14MeV,能量的单能中子。是一种紧凑型的加速器，可获得较高的中子产额，中子的防护是关键。,119,谢 谢,120,