管内流动和水力计算液体出流.pptx

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,主要内容,液体在管道内的流动状态、速度分布、能量损失和各类管流的水力计算及液体出流,第一节 管内流动的能量损失,理想流体,黏性流体,黏性流体,切向应力,机械能损耗,能量损失,能量损失,沿程能量损失,局部能量损失,第一节 管内流动的能量损失,一、沿程能量损失,发生在缓变流整个流程中的能量损失，是由于流体的黏滞力造成的损失。,为沿程损失系数,与,Re,d,有关的量,第一节 管内流动的能量损失,二、局部能量损失,发生在流动状态急剧变化的急变流中的能量损失，是在管件附近的局部范围内主要由于流体微团的碰撞、流体中产生的旋涡等造成的损失。,为局部损失系数,第一节 管内流动的能量损失,三、总能量损失,第二节 黏性流体的两种流动状态,1,、雷诺实验,laminar,turbulent,实验目的：,观察粘性流体的流动状态。,实验装置：,水箱，染色水，玻璃管，阀门；很干净，扰动小。,层流（,laminar flow,）：,流速较低，红墨水迹线平稳。水质点沿轴向分层平稳流动。,不稳定流动：,红墨水迹线波动。水质点不稳定，有轴向和垂向的分速度。,湍流,(,turbulent flow,),：,流速超过某值时，红墨水迹线破裂。各层流体质点相互掺混，出现不规则、随机脉动速度。,实验表明,：,粘性流动存在两种流动状态,层流和湍流。,2,、,Reynolds,数,（,non-dimensional number,）,Reynolds,数的物理意义,：,惯性使扰动放大，导致湍流，粘性抑制扰动使流动保持稳定。当 时，流动趋于理想流体运动。,临界,Reynolds number,流动状态发生转捩对应的,Re number,。,（层流）,（湍流）,不是一个确定的常数，它与水流扰动等实验条件有关。扰动大 低；扰动小 高。它的下限约,2300,，上限会高达,13800,。,3,、,沿程损失与流动状态的关系,ab,段,层流,ef,段,湍流,be,段,临界状态,结论：流态不同，沿程损失规律不同,例题,水在内径,d,=100mm,的管中流动，流速为,v,=0.5m/s,，水的运动黏度,=110,-6,m,2,/s,。试问水的流动状态？若管中液体是油，流速不变，但运动黏度,=3110,-6,m,2,/s,。问油的流动状态？,第三节 管道进口段黏性流体的流动,层流进口段长度：,湍流进口段长度：,第四节 圆管中流体的层流流动,又,所以,1.,管道内切应力分布,2.,断面流速分布,牛顿内摩擦定律,又,积分,旋转抛物面,第四节 圆管中流体的层流流动,平均速度为最大速度的一半,3.,沿程损失系数,又,比较,注意：,沿程损失系数仅与雷诺数有关。,第四节 圆管中流体的层流流动,第五节 黏性流体的紊流流动,紊流（随机的旋涡运动）：,由许许多多不同尺度的旋涡运动叠加而成。运动过程中，大尺度的旋涡分裂成小涡，而小涡则由于粘性耗损逐渐消失，其所带的能量转化为热能，整个流动是,旋涡不断产生,分裂,消灭,的过程。,一、紊流（湍流）流动,除分子碰撞外，流体微团脉动掺混。从而产生了湍流扩散、湍流摩阻和湍流热传导，它们的强度比分子运动引起的扩散、摩阻和热传导大得多。速度剖面变得丰满，压力降几乎与平均速度的平方成正比。,第五节 黏性流体的紊流流动,湍流的随机性或脉动性,湍流的基本特征。,物理意义,:,以 代替,v,时保持相同的流量。,T,：是比湍流脉动周期,长得多的时间间隔。,湍流场可看成是统计平均场和随机脉动场的叠加，即每一点的瞬时物理量看成是平均值和脉动值之和。,v,o,t,0,T,D,t,t,时均值定义,：,几何意义,:,v t,曲线和,t,轴所围面积的平均高度，,瞬时速度,平均速度,脉动速度,二、混合长度理论,第五节 黏性流体的紊流流动,基本思想：,把湍流中微团的脉动与气体分子的运动相比拟。,y,x,y,1,v,v+v,v-v,l,l,v,A,o,层流：,湍流：,（微团脉动）,（分子运动）,湍流粘性系数,涡粘性系数,平面平行定常湍流的摩擦剪应力：,脉动切向应力,脉动切向应力与混合长度和时均速度梯度乘积成正比,.,t,不是流体的属性,决定于流体的密度、时均速度梯度和混合长度,三、圆管中紊流的速度分布,第五节 黏性流体的紊流流动,湍流核心区,过渡区,黏性底层,普朗特,-,卡门,对数,分布规律,为黏性底层厚度，对湍流流动能量损失以及流体与壁面换热有重要影响。,随,Re,的改变而变化。,第五节 黏性流体的紊流流动,四、水力光滑与水力粗糙,e,d,e,d,(a)(b),管壁的绝对粗糙度,/d,相对粗糙度,“,水力光滑管”：,“,水力粗糙管”：,第六章 管内流动和水力计算 液体出流,管内流动能量损失,沿程能量损失,局部能量损失,=,f,(,Re,d,),层流,湍流,水力光滑管,水力粗糙管,第六节 沿程损失的实验研究,尼古拉兹实验,例题,已知通过直径,d,mm,，长,l,m,，绝对粗糙度,.,mm,的铸铁管道的油的体积流量,q,v,m,h,，运动黏度,.,-,m,s,试求单位重量流体的能量损失,h,f,。,莫迪图,例题,的水流过一直径,d,mm,的铆接钢管，已知绝对粗糙度,mm,，在长,l,m,的管道上水头损失,h,f,m,，试求水的流量,第七节非圆形管道沿程损失的计算,水力半径,圆管当量直径,h,b,过水截面,湿周,充满流体矩形管道当量直径,用当量直径进行计算，形状越接近圆形，误差越小。,经验方法计算,：把非圆截面管化为当量的等截面圆管。,例题,求圆环的当量直径。,d,1,d,2,例题,长,l,=30m,，截面积,A,=0.30.5m,2,，用镀锌钢板制成的矩形风道，其内部风速,v,=14m/s,，风温,t,=34,，试求沿程损失,h,f,。进口截面风压,p,1e,=980.7Pa,，风道出口截面,2,比截面,1,的位置高,10m,，求截面,2,处风压。,第八节 局部损失,原因：流体相互碰撞和形成旋涡。,应用：阀门、弯管,三种情况,管道截面突然扩大,管道截面突然缩小,弯管,一、管道截面突然扩大,局部损失,局部损失系数,当管道与大面积的水池相连时，,A2A1,，,=1,，,水流的速度头完全消失于水池中。,1,A,1,，,v,1,2,A,2,，,v,2,能量损失原因,:,1,、流体惯性形成旋涡，旋涡的运动。,2,、流速由大变小，产生碰撞。,二、管道截面突然缩小,流动过程：先缩后扩,A,1,，,v,1,2A,2,，,v,2,1,c,局部损失,见表,6-3,当大面积的水池与管道相连时，,A1A2,，,=0.5,。,能量损失原因,:,1,、流体惯性形成旋涡，旋涡的运动。,2,、在流线弯曲、流体加速和减速过程中，流体的碰撞、速度变化等损失。,弯管损失：,1,、切向应力产生的沿程损失，流动方向改变，流速分布改变,2,、形成旋涡所产生的损失,3,、二次流形成的双螺旋流动产生的损失,三、弯管,第九节 各类管流的水力计算,一、简单管流,查图,6-13,得到,，查表,6-3,得到,二、串联管道：,直径或粗糙度不同的简单管路串在一起,三、并联管道,分叉点处流动连续，各支管流动损失相等：,总流量等于各支管流量之和。,A,B,例题,已知串联管道,i,=0.5,，,l,1,=300m,，,d,1,=0.6m,，,1,=0.0015m,，,l,2,=240m,，,d,2,=0.9m,，,2,=0.0003m,，,=110,-6,m,2,/s,，,H=6m,，求通过该管道的流量,q,v,。,1,2,例：,H=20m,吸水管长,L,1,=10m,压水管长,L,2,=1000m,管径均为,d=500mm,沿程损失系数,=0.022,不计局部损失,设计流量为,Q=0.2m,3,/s,如果要求,2-2,截面的真空压强为,4.4kp,a,试求,:(1),水泵安装高度,(2),水泵的功率,L,2,L,1,3,2,1,hH,1,2,3,解,:,V=Q/A=1.0186m/s,对,1-1,与,2-2,应用伯努利方程,L,2,L,1,3,2,1,h,H,1,2,3,水泵的有效功率为,P=,gQ(H+h,w,),集流器,一种测量流量的装置,1,2,已知,:,进口速度为,0,集流器的损失系数,c,表示,风筒进口至静压测点段的损失系数为,d,伯努利方程,:,速度系数,虹吸管,流体由管道从较高液位的一端经过高出液面的管段自动流向较低液位的另一端。,原因：,C,处会形成真空,A-B,列伯努利方程：,进口、出口、弯头,孔板流量计,原理：在管道中安装孔板，流束在孔板前方一定距离处开始收缩，在孔板后某距离处达到最小截面，然后逐渐扩大到整个截面。随着流束收缩，流速增大，静压下降，产生能量损失，损失随流速的增大而增加。,1,c,考虑收缩系数、面积比和测量位置,见表,6-4,作业,6-1,6-2,6-10,6-14,6-19,6-20,习题,一条输水管，长,l=1000m,，管径,d=0.3m,，设计流量,Q=0.055m/s,，水的运动粘性系数为,=10,-6,m,2,/s,，如果要求此管段的沿程水头损失为,h,f,=3m,，试问应选择相对粗糙度为多少的管道。,用一条长,l=,12m,的管道将油箱内的油送至车间。油的运动粘性系数为,=4,10,-5,m,2,/s,，设计流量为,Q,=,2,10,-5,m,3,/s,，油箱的液面与管道出口的高差为,h,=1.5m,，试求管径,d,。,