惠更斯原理与波的衍射教学文案.ppt

惠更斯原理与波的衍射,掌握建立波函数的方法！,求原点的振动位移,得到,x,处的振动状态即为波函数,P,点振动,落后,O,点,P,点振动,超前,O,点,x,前正号的意义,沿,x,轴,正,方向各质点相位逐一,超前,！,注意,：,x,前,负号,的意义,沿,x,轴,正,方向,各质点相位逐一落后！,体积元总机械能,总结：,体积元的动能、势能、总能量都随,t,作周期性变化，动能、势能同时达到最大值，又同时达到最小值。,体积元的机械能不守恒。在横波中，波峰位置处，动能和势能都为零，总能量为零；平衡位置处，动能和势能同时最大最大，总能量最大。,在行波的传播过程中，,体积元的动能和势能的时间关系相同，同相且大小相同。,B,点,同时,波峰处,B,点,v,最大,W,K,最大,同时,最大,最大，,平衡位置处,弹性势能正比于相对形变,波动传播能量，振动系统不传播能量,在波动中，每个质元都起着能量转换的作用,-,不断地吸取能量，又不断地放出能量。因此说振动的传播过程也就是,能量的传播,过程。,y,下一时刻,本讲主要内容：,一、惠更斯原理,二、波的衍射,三、波的反射和折射,21.3,惠更斯原理 波的衍射,一、惠更斯原理,惠更斯原理,:,在波的传播过程中,波阵面,(,波前,),上的每一点都可看作是发射子波的波源,在其后的任一时刻,这些子波的包迹就成为新的波阵面。,以穿过小孔的水面波为例,穿过小孔的波与原耒波的形状无关,这说明小孔可以看成是一个新的振源。,二、波的衍射,平面波,S,1,S,2,r=v,t,a,波动在传播的路程中遇到障碍物，能够绕过障碍物的边缘前进，这种现象叫,波的衍射,或波的绕射。,惠更斯原理的基础是几何作图法，它的意义不在于求新的波前，而在于它能解释很多波动现象。,S1,S2,r=v,t,球面波,a,比较两图,结论：长波,衍射现象明显，方向性不好；,短波,衍射现象不明显，方向性好。,(,长波、短波是以波长与障碍物的线,度相比较而言的,),三、波的反射和折射,入射角等于反射角,-,波动的反射定律,M,N,B,D,C,A,A,1,A,2,声波的反射：,消音室 回音壁,M,N,B,C,A,D夜晚的声线,声源,sin,u,i,21,2,1,sin,n,u,r,=,=,波动的折射定律,声波的弯曲：,夏日正午的寂静,夜半钟声到客船,温度低,高,声速小,大,白天的声线,声源,静区,静区,本讲主要内容：,一、波的叠加原理,二、波的干涉,三、驻波,一、波的叠加,（,1,）几列波相遇后,仍保持它们原有的特性,(,频率、波长、振幅、振动方向等,),不变,并按照原耒的方向继续前进,即各波互不干扰,-,波传播的独立性。,（,2,）在相遇区域内,任一点的振动为几列波单独存在时在该点所引起的,振动位移的矢量和,-,波的叠加原理。,波动方程,若,y,1,、,y,2,分别是它的解，则,y,1,+y,2,也是它的解,即上述,波动方程遵从叠加原理,。,爆炸产生的冲击波就不满足线性,方程，所以叠加原理不适用。,是各种平面波所必须满足的线性偏微分程。,波为什么服从叠加原理？,任何波都服从叠加原理吗？,同频率不同振幅的两个波的叠加,图示两列振动方向相同的同方向传播的波动的叠加,:,频率比为,2:1,的两个等幅波的叠加,一个高频波和一个低频波的叠加,频率相近的两列等幅波的叠加,叠加原理在物理上的重要性还在于可将一列复杂的波分解为简谐波的组合。,讨论两列,频率相同,振动方向相同,相位相同或相位差恒定,的简谐波的叠加,一种最简单也是最重要的波的叠加情况。这两列波叠加后的图像稳定,不随时间而变化。,干涉现象是波动形式所独具的重要特征之一。,二、波的干涉,满足相干条件的波源,称为,相干波源,。,具有,恒定的相位差,振动方向相同,（或称为具有,相同的偏振面,),两波源的,波振幅相近或相等时干涉现象明显。,两波源具有,相同的频率,相干条件：,S,1,r,1,S,2,r,2,P,P,点的合振动为,S,1,r,1,S,2,r,2,P,干涉加强、减弱的条件,两列波传到,P,点的振动方程为,是一个恒量,不随时间而变,只是空间位置的函数。因此,空间,每点,的,合振幅,A,也是一个恒量。,(,1,),合振动的振幅最大,称为,相干加强,(,2,),;,合振动的振幅最小,称为,相干减弱,(,k=,0,1,2,.),时,(k=,0,1,2,),时,两列相干波在空间任一点所引起的两个振动的相位差,(3),若,代表从波源,S,1,和,S,2,发出的两列相干波到达,空间,P,点时所经过的路程差,称为,波程差,。,k,=0,1,2,.,A,最大,.,k,=0,1,2,.,A,最小,.,即两列相干波源为同相位时,在两列波的叠加的区域内,在波程差等于零或者等于波长的整数倍的各点,振幅最,即,对于两个同相位的相干波源,.,此时上述条件变为:,大,，在波程差等于半波长的奇数倍的各点,振幅最小。,两列波叠加后的强度,叠加后空间各点的强度重新分布。,若,I,1,=I,2,则叠加后波的强度,当 时,在这些位置波强最大,当 时,在这些位置波强最小,I,2,4,6,-2,8,-4,-6,-8,0,I=,4,I,1,。,I=,0,。,波的干涉之,模拟演示图,强,弱,强,弱,强,两列非相干波相遇时，叠加图象不稳定，合成波的强度,I=I,1,+I,2,，没有干涉项，为非相干叠加。,解,:,设,A,的相位较,B,超前,则,则,P,点的相位差应为,合振幅,P,点因干涉而静止。,A,B,P,20 m,15 m,例,如图所示,A,、,B,两点为同一介质的两相干波源,其振幅皆为,A=5 cm,频率皆为100,Hz,但当点,A,为波峰时,点,B,适为波谷。设波速为10,m/s,(A,、,B,两波源的振动垂直于平面),试写出由,A,、,B,发出的两列波传到,P,点时干涉的结果。,BP=25m,例,.,S,1,、,S,2,位于,x,轴上,它们的坐标分别是,x,10,=,0,m,x,20,=2,0.5,m,是同一介质中的两个波源,它们,激起的平面波沿,x,轴传播,波速,200m/s,频率为,=,100Hz,振幅,A,=5cm,初相差,1,-,2,=,/2,求,:,(1),x,轴上因干涉而静止和加强的各点的位置,;(2),x,0,与,0,x20.5m,三个区域的能流密度,(,波的强度,),各是多少,?,Q,P,R,S,1,S,2,x,0,解：,(1),取坐标如图所示，由题知：,=2 m,两波在,S,1,左侧的任一点,P,的相位差：,区处处干涉相消,Q,P,R,S,1,S,2,x,0,区处处干涉加强,Q,P,R,S,1,S,2,x,0,两波在,S,2,右侧的任一点,Q,的相位差：,解：,(2),x,0,I=0;,0,x,20.5,I=4I,0,(2),x,0,与,0,x20.5m,三个区域的能流密度,(,波的强度,),各是多少,?,思考：这一结论有什么物理意义？,三、驻波,讨论两列,振幅相同,的,相干,波,在,同一直线,上,沿,相反方向,传播时所产生的,叠加,。,调节砝码，可以看到弦线上形成了稳定的振动状态,但各点的振幅不同,有些点始终静止不动,而另一些点则振动最强,这就是,驻波,。驻波是干涉的特例。,o,x,y,t=,0,uu,用图示法耒讨论驻波的产生,t=,T/8,用图示法耒讨论驻波的产生,o,x,y,u,u,o,x,y,t=,T/4,u,u,用图示法耒讨论驻波的产生,o,x,y,t=3,T/8,u,u,用图示法耒讨论驻波的产生,o,x,y,t=,T/2,u,u,用图示法耒讨论驻波的产生,用图示法耒讨论驻波的产生,用图示法耒讨论驻波的产生,o,x,y,t=,T/2,u,u,驻波有一定的波形,此波形不移动,各点以各自确定的振幅在各自的平衡位置附近振动,没有振动状态或相位的传播,.,因此,驻波是一种特殊的振动状态,不是波,它不具备波的特性。,用图示法耒讨论驻波的产生,火焰驻波,合成波,合成以后各点都在做,同周期,的振动,但,各点振幅不同,合振幅最大值发生在 的点,因此,波腹,的位置,p,2,l,p,k,x,=,2,l,k,x,=,根据此表达式耒考查合成后空间各点的情况,:,用解析法耒讨论驻波,(,a,),考察驻波中各点的,振幅,驻波表达式中空间与时间的变量完全分开，完全失去行波的特征，实际上是一种,特殊的振动,！,相邻两个波腹和波节之间的距离都是,/2,。,(b),考察驻波中各点的相位,凡是使 的各点相位为,2,t,。,凡是使 的各点相位为,-2,t,。,而 的各点即波节处不振动,。,合振幅最小值发生在 的点,因此,波节,的位置,/,2,2,l,p,(2k+1),x,=,4,l,(2k+1),x,=,因此相邻的波节之间的相位是相同的,而波节的两边相位相反。,同一波节间的各点步调一致,相邻波节间各点的步调正好相反。,(c),考察驻波的能量,当每个质点振动达到,最大位移,时，各质点,动能为零,，驻波能量为势能,，,波节处形变最大，,势能集中在波节。,y/x,较,大,y/x,小,当每个质点振动达到,平衡位置,时，各质点势能为零，驻波能量为动能，波节处速度为零，,动能集中在波腹。,驻波进行中没有能量的定向传播，总能流密度为零。能量在波腹和波节之间转换。,始终不动,波疏,波密,波疏,波密,有半波损失,无半波损失,（,d),驻波的形成与边界条件有关,(,实际中驻波的形成,),反射点固定,形成驻波的波节说明反射波与入射波在该点相位相反。即在反射点处反射波有,相位的突变,称为,半波损失,。若反射点是自由的,合成的驻波在反射点将形成波腹,反射波与入射波没有相位突变。,大的为波密媒质,小的为波疏媒质,波在固定点的反射,入射波和反射波在,固定点引起的,振动,反向，叠加后相消，,所以固定,点是波节,。,波在自由点的反射,入射波和反射波在,自由点引起的,振动,同向，叠加后加强，,所以自由,点是波腹,。,波疏,波密,举,例,：,这点要求是波节,反射波画成如图形状是否满足边界点为波节呢？,一列平面余弦入射波在波密媒质发生反射，在某一时刻波形曲线如图所示：,波疏,波密,举,例,：,反射波画成如图形状是否满足边界点为波节呢？,一列平面余弦入射波在波密媒质发生反射，在某一时刻波形曲线如图所示：,考虑下一时刻,t+T/4,两列波的叠加：,叠加后不为零,显然所画的反射波没有半波损失！,波疏,波密,举例：,一列平面余弦入射波在波密媒质发生反射，在某一时刻波形曲线如图所示：,画反射波波形曲线的作图法：,步骤一 假设不存在界面，画出入射波在界面右边的波形曲线。,步骤二 波在波密介质界面反射，则将右边的波形向界面移动半个波即反射波有半波损失。,步骤二 将处理好的界面右边的波形作界面反射到界面左边，即为半波损失反射波波形。,例,.,如图在,O,点有一平面简谐波源,其振动方程为,:,产生的波沿,x,轴正、负方向传播位于,x,=,-3,/4,处有一个波密介质反射平面,MN,N,O,M,-3/4,y,x,(1),写出反射波的波动方程,;,(2),写出合成波的波动方程,;,(3),讨论合成波的平均能流密度,;,第一步：写出入射波函数；第二步：写出入射波在反射点的振动方程，考虑有无半波损失，然后写出反射波在反射面处的振动方程。第三步：写出反射波波函数，注意，,反射波的传播方向，要在,x,正轴上任取一点来写波函数。,则反射波的波函数为,y,反,=Acos,t =,第一步：写出入射波函数；,第二步：写出入射波在反射点的振动方程，考虑有无半波损失，然后写出反射波在反射面处的振动方程。,第三步：写出反射波波函数，注意反射波的传播方向，要在,x,正轴上任取一点来写波函数。,y,入射波,=Acos,(t+2x/),反射点处的振动方程,y,MN,=A cos(,t,在波密媒质反射有半波损失,/4,N,O,M,/2,-/4,-/2,y,x,P,=Acos(t-2x/),-3,/2,+),考虑向左传播的入射波,(2),在原点,O,的左方，由,O,点发出的,入射波波函数,为,/4,N,O,M,/2,-/4,-/2,y,x,与反射波合成后的波函数：,y=y,R,+y,左,=2Acos2x/cos t,为一驻波,y,反,=Acos(t-2,x,/),y,左,=Acos,(t+2,x,/),反射波,/4,N,O,M,/2,-/4,-/2,y,x,在原点,O,的右方，由,O,点发出的,向右的入射波波函数,合成后的波函数：,y=y,R,+y,右,=2Acos,（,t-2x/,）,为一简谐波,y,反,=Acos(t-2x/),y,右,=Acos,（,t-2x/,）,在原点,O,的左方，,y=y,R,+y,左,=2Acos2x/cos t,为一驻波,在原点,O,的右方，,y=y,R,+y,右,=2Acos,（,t-2x/,）为一简谐波,所以，在,O,点左侧：平均能流,I=0;,在,O,点右侧：平均能流为原来的,4,倍。,两端固定的弦线上形成驻波的条件,n=,1,2,3,n,=1,2,3,L,两端固定的弦,(,有界弦),上的驻波,即弦线上形成的驻波波长、频率均,不连续,。,最低的频率称为,基频,，,其它整倍数频率为,谐频,。,系统究竟按那种模式振动，取决于初始条件。,这些频率称为弦振动的,本征频率,。,用驻波测量频率,n,=1,n,=2,n,=3,1,=(,基频,),2,L,2,=2,1,(,二次谐频,),3,=3,1,(,三次谐频,),L,波的干涉条件,:,频率相同、振动方向相同、相位差恒定,.,干涉加强和减弱的条件,小结：,干涉的特例,驻波：两列振幅相同的相干波,在同一直线上,沿相反方向传播时所产生的叠加。,合成以后各点振幅不同,相邻波节间的各点步调一致（即相位相同）,波节两边各点的步调正好相反（相位相反）。,驻波进行中没有能量的定向传播，总能流密度为零。能量在波腹和波节之间转换。,此课件下载可自行编辑修改，仅供参考！感谢您的支持，我们努力做得更好！谢谢,