1、单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,电磁辐射基本原理,在电磁兼容问题中，对于骚扰源的分析可以从基本模型来开始考虑。,电基本振子（长度,l,）,磁基本振子（半径,a,）,电小,：,2,工程中，电基本振子是指一段载有高频电流的短导线，短是指其长度远小于所辐射的电磁波波长，此时导线上各点电流的振幅和相位可近似视为相同，也可以称为有效电流元。,虽然实际的线天线上各处电流的大小和相位不同，但其上的电流分布可以看成是由许多首尾相连的一系列电基本阵子的电流组成。（电基本振子辐射场的计算可以作为天线工程中线形源计算的基础）,电基本振子,3,工程中，电基本振子是指一个载有高频电流的小线圈，短是
2、指其长度远小于所辐射的电磁波波长，此时导线上各点电流的振幅和相位可近似视为相同，也可以称为有效磁流元。,虽然实际的面天线上各处电流的大小和相位不同，但其上的电流分布可以看成是由很多片的一系列磁基本阵子的电流组成。（磁基本振子辐射场的计算可以作为天线工程中面形源计算的基础）,磁基本振子,4,电磁辐射的基本求解程序,Step1,Step2,Step3,5,作分子中,，分母中,的近似，,作,的泰勒展开，,磁基本振子：,电基本振子：,6,场的结果：,“,磁,”,“,电,”,7,事物的发展都有其特定的自身规律性。在空间中，电磁辐射会呈现出一定的分布特征。这为相关具体研究提供了归类的便利性。,电磁场区的划
3、分,8,从前面的理论分析中可以看到，电磁辐射在空间上具有如下的一般数学形式,这样的数学形式有其自身的特点：,kr,与,1,的相对关系将决定该函数的主要分布特征。,9,基于上面的讨论，可以进行场区划分：,近场区：,kr,1,场点,P,与源点的距离,r,远小于波长，与这些点相应的场的空间区域称为近区。,场点,P,与源点的距离,r,远大于波长，与这些点相应的场的空间区域称为远区。,10,电基本振子,远场的特点：,电场,1/,r,磁场,1/,r,。,电场,f,磁场,f,。,电场与磁场同相。,TEM,非均匀球面波。,电场与磁场成确定比例，与空间环境特性相关,。,11,电基本振子,近场的特点：,电场,1/
4、r,3,磁场,1/,r,2,。,电场,1/,f,磁场与,f,无关。,电场与磁场存在,/2,的相位差。,平均功率流为零。,称为似稳场（准静态场）,。,12,磁基本振子,远场的特点：,电场,1/,r,磁场,1/,r,。,电场,f,磁场,f,。,电场与磁场同相。,TEM,非均匀球面波。,电场与磁场成确定比例，与空间环境特性相关,。,13,磁基本振子,近场的特点：,电场,1/,r,2,磁场,1/,r,3,。,电场,f,磁场与,f,无关。,电场与磁场存在,/2,的相位差。,平均功率流为零。,称为似稳场（准静态场）,。,14,电磁能量,坡印廷矢量的瞬时值可表示为：,平均坡印廷矢量可表示为：,电、磁基本阵
5、子在近区其平均坡印廷矢量为零，即没有有效电磁功率流。,正是那些在近区被忽略的低次幂项形成了远区场中的电磁波。,15,电、磁基本振子辐射特性,电、磁基本阵子的辐射场沿径向传播，并且电场与磁场均与传播方向垂直，因而其远区场是横电磁波（,TEM,波）。,无论是 还是 ，其空间相位因子中都有 ，及其空间相位随离源点的距离,r,的增大而滞后，等相位面是以,r,为常数的球面，所以远区辐射场是球面波。由于等相位面上不同点的,E,、,H,振幅并非一定相同，所以又是非均匀球面波。,16,远区场的振幅与,r,成反比，与,I,、,l/,成正比。注意：场的振幅与电长度,l,/,有关，而不仅与几何尺寸,l,有关。,远区
6、场的振幅还正比于 ，在垂直于天线轴的方向,(),上，辐射场振幅最大；沿着天线轴的方向,(),，辐射场振幅为零。,上面特点表明：电、磁基本阵子的辐射具有方向性。这种方向性也是天线的一个主要特性。,17,当 ，也即 上述三项的作用相同。,远场与近场的转换,以上分析中是按照距离场源的远近来区分近区和远区，现在定量地说明工程上如何划分这两个区域。,工程定义：,远区：,近区：,电磁兼容手册定义：,远区：,近区：,18,当取较小值时，负二次方近似于目标曲线（黑色）,当取较大值时，负一次方近似于目标曲线（黑色）,函数关系特性,19,函数关系的典型远场方向性,20,近区和远区的划分与频率关系,近区和远区的特性存在差异性，通常的骚扰源的频谱是宽带的，远区测量时，测量距离必须以骚扰频谱中最低的频率为依据来计算。,21,此课件下载可自行编辑修改，仅供参考！感谢您的支持，我们努力做得更好！谢谢,
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