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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,本幻灯片资料仅供参考，不能作为科学依据，如有不当之处，请参考专业资料。谢谢,提 纲,绪论,（流体机械概述）,第一章 离心泵,离心泵基本结构和工作原理,离心泵基本方程,速度三角形,欧拉方程,能头分析,离心泵性能曲线,各种损失,性能曲线,第1页,绪论,（流体机械概述）,流体机械分类,经典流体机械介绍,流体机械应用,流体机械发展趋势,第2页,流体机械概述,流体机械是,以流体为工质,进行,能量转换、处理与输送,机械，它是过程装备主要组成部分。,给流体增压与输送流体，使其满足各种生产条件工艺要求，确保,连续性管道化生产,，参加,生产步骤,制作，以及在,辅助性生产步骤,中作为动力气源、控制仪表用气、环境通风等等都离不开流体机械。,产品生产,能量提供者、生产步骤制作者和物质流通输送者,。,流体机械在过程生产中应用量大面广，,选取好,这些流体机械，对工厂,设备投资、产品质量、成本和效益,等都含有十分主要作用。,第3页,流体机械分类,第4页,离心泵,单,级,双,吸,离,心,泵,单,级,单,吸,离,心,泵,三,级,屏,蔽,离,心,泵,多,级,屏,蔽,离,心,泵,第5页,离心泵,含有,结构简单、体积小、质量轻、操作平稳、流量稳定、性能参数范围广，易于制造、便于维修,等优点。,离心泵发展趋势？,第6页,离心压缩机,圆筒型离心压缩机,蜗壳型离心压缩机,吸气室,叶轮,扩压器,排气蜗壳,弯道,回流器,转子,定子,第7页,离心压缩机,属于速度式压缩机，含有,流量大、转速高、结构紧凑、运转平稳,等特点。伴随气体动力学研究发展，离心式压缩机效率不停提升，又因为,高压密封、小流量窄叶轮加工，多油楔轴承等关键技术,突破，离心式压缩机逐步,向高压力、宽流量范围发展,。,第8页,活塞压缩机,第9页,活塞压缩机,属于容积式压缩机，含有,能耗低、适应性强和灵活性大,等优点，是当前应用最普遍压缩机。,活塞压缩机发展趋势？,第10页,隔膜泵,第11页,齿轮泵,第12页,螺杆泵,第13页,滑片泵,第14页,罗茨泵,第15页,射流泵,第16页,泵和压缩机应用,第17页,泵和压缩机应用,第18页,泵和压缩机应用,第19页,泵和压缩机应用,第20页,流体机械发展趋势,新机型研制,高压力、高单级增压比压缩机和泵；超大流量（,10000m,3,/min,）或极小流量（,0.01m,3,/min,）压缩机和泵；高转速压缩机（,150000r/min,）和高转速离心机；超音速压缩机（,M2,）,新型制造工艺发展,多维数控机床加工叶轮、叶片等零部件、复杂零件精密浇铸和模锻、特殊焊接工艺和电火花加,自动控制技术发展,为使流体机械安全运行、调控到最正确运行工况或按产品生产过程需要改变运行工况等，均需要不停完善自动控制系统。,故障诊疗与寿命预测技术发展,为使流体机械安全运行，变定时停机大修为预防性维修，采取在线监测实时故障诊疗系统，碰到紧急情况及时报警、监控或联锁停机。当前故障诊疗系统正向人工智能教授诊疗系统和神经网络诊疗系统方向发展。,第21页,第一章 离心泵,离心泵基本结构和工作原理,离心泵基本方程,速度三角形,欧拉方程,能头分析,离心泵性能曲线,各种损失,性能曲线,第22页,离心泵基本结构,主轴,轴承,轴封箱,扩压器,叶轮,密封环,吸入室,蜗壳,第23页,离心泵工作原理,开启前,开启后,灌泵,驱动机经过泵轴带动叶轮旋转，叶轮上叶片驱使,液体一起旋转，,产生离心力,；,在离心力作用下，液,体沿叶片流道被甩向叶轮出口；与此同时，叶轮入,口中心处,形成低压,，从而在吸液罐和叶轮中心处,液体之间就,产生了压差,；,吸液罐中液体在此压差,下不停地经,吸入管路及泵吸入室,进入叶轮中；,被,甩向叶轮出口液体流经,蜗壳,进入,排出管,。,第24页,离心泵工作原理,第25页,离心泵主要相关参数,几何结构参数,D,、,、,b,、,、,设计参数,Q,、,H,、,n,、,流体物性参数,、,、,p,、,性能评价参数,N,、,、,h,r,第26页,离心泵主要相关参数,Q,和,H,是生产工艺提出硬性要求，也是必须实现目标！,n,是能够方便地进行调整和控制操作变量！,N,和,是实现目标要花费代价！,上述五个参数均受液体性质制约！,第27页,离心泵分类,（自学、提问）,按液体吸入叶轮方式,单吸式泵、双吸式泵,按叶轮级数,单级泵、多级泵,按壳体剖分方式,中开式泵、分段式泵,按泵体形式,蜗壳泵、双蜗壳泵、筒式泵,按输送介质,清水泵、油泵、耐腐蚀 泵、泥浆泵,第28页,离心泵基本方程,速度三角形,欧拉方程,能头分析,第29页,速度三角形,基本假设,（,1,）经过叶轮液体是理想液体，所以，液体在叶轮内流动时,无任何能量损失,；（,2,）液体在叶片间流动呈轴对称，即每一液体质点在流道内相对运动轨迹与叶片曲线形状完全一致，在同二分之一径圆周上液体质点相对速度大小相同，其液流角相等。液体这种相对运动，只有当叶轮叶片数为无限多时才能实现所以假设叶轮是由,无限多、无限薄,叶片所组成。,液体在叶轮中取得能头，首先表现为液体流速大小和流动方向改变，所以，先分析液体在叶轮番道中流动规律。,第30页,速度三角形,液体在叶轮中流动是一个复杂运动，依据理论力学，研究液体在叶轮中运动时，可取动坐标系与叶轮系为一体，则叶轮旋转运动便是牵连运动：当观察者与叶轮一起旋转时所看到液体运动（相当于液体流经静止叶轮时流动）就是相对运动。这么，液体在叶轮中流动时复杂运动，便能够由液体旋转运动和相对运动合成。,液体质点相对运动速度称为相对速度，以矢量 表示，在无限多叶片假设下，其方向与叶片方向一致，即与叶片相切，如图,a,所表示。,第31页,速度三角形,液体质点牵连速度，就是指与所求液体质点瞬时重合那点叶轮圆周速度，用矢量 表示，其方向垂直于叶轮圆半径，指向叶轮旋转方向，如图,b,所表示。,液体质点相对于静止壳体运动速度，称为绝对速度，以矢量 表示，其大小和方向由圆周速度和相对速度矢量合成而决定。如图,c,所表示，即,第32页,速度三角形,由此能够作出叶轮中任一液体质点三个速度矢量 、,和 这三个速度矢量必将组成一个封闭三角形，称之为速度三角形，如图所表示。,速度三角形，直接反应了液体在叶轮番道内运动规律。,经常把绝对速度,c,分解成两个分量，一个是,与圆周速度,u,垂直分量,，以,c,r,表示，称为液流绝对速度径向分速，或轴面速度；另一个是,与圆周速度,u,平行分量,，以,c,u,表示，成为绝对速度周向分速。,第33页,速度三角形,液流速度间夹角与叶轮几何参数分别用以下符号表示：,液流绝对速度与圆周速度间夹角,液流角,，即液流相对速度与圆周速度反方向间夹角,A,叶片角,，即叶片在该点切线与圆周速度反方向间夹角，在理想情况下，,A,。在叶轮出口处叶片角,2A,又常叫做叶片离角，,D,叶轮直径，,m,，,b,叶轮轴面流道宽度。,z,叶片数目。,另外，还采取,下角标,1,、,2,等分别表示叶片进口、叶片出口处参数，采取,下角标,来表示液体在叶片数为无限多叶轮中流动时参数。,第34页,速度三角形,怎么画？,第35页,欧拉方程,利用,基本能量方程,建立叶轮对液体所做功与液体运动状态改变之间关系，,进而,研究叶轮是怎样将驱动机能量传给液体，以及液体取得能头大小与哪些原因相关。（,Idea,，研究思绪，,知道做什么,）,基本能量方程可用动量矩定理推导。（,知道用什么方法做,）,质点系对某一轴线动量矩对时间导数，等于作用于该质点系诸外力对该轴力矩之和,详细应该怎么做？,第36页,欧拉方程,L,O,液流对,O,轴动量矩,M,O,诸外力对,O,轴力矩之和,Leonhard Euler(,1707-1783,),第37页,欧拉方程,取叶轮轴为,O,轴，为了计算叶轮中液流动量矩对时间导数,dL,O,/dt,，取叶轮前后盖板及叶片进出口边之间所包围液体来分析。设在某瞬间,t,充满于两叶片,ABCD,间液体，在瞬时,t+dt,时流到,ABCD,位置，见图。在定常流动条件下，两叶片间,ABCD,部分液流动量矩是不变，所以，在上述两瞬间，这部分液流动量矩增值仅为,ABBA,和,CDDC,这两部分液流动量矩之差。因为,ABBA,和,CDDC,分别为在,dt,时间内流入及流出叶轮液体量。,依据流体连续性方程，这两部分液流质量应相等，即,m,ABBA,=,m,CDDC,。又知,ABBA,部分液流速度是叶轮番道进口处流速,c,1,，,CDDC,部分液流速度是叶轮出口处流速,c,2,。,第38页,欧拉方程,就整个叶轮来说,dt,时间内流过叶轮流体质量为,则在,dt,时间内流过叶轮液流动量矩改变值应是液流出口与入口动量矩之差，即,式中,l,1,、,l,2,分别为,c,1,及,c,2,对,O,垂直距离、由图可知,l,1,=r,1,cos,1,l,2,=r,2,cos,2,r,1,，,r,2,分别为叶轮叶片进、出口处半径。,第39页,欧拉方程,由此能够求出叶轮中液体动量矩对时间导数为,它应等于诸外力对,O,轴力矩之和，即,这里，力矩之和,M,O,就是在流量为,Q,T,时轴作用力矩，即驱动机输入做功力矩由驱动机传给叶轮功率为,式中,驱动机角速度，即叶轮旋转角速度,在理想情况下液体所得到功率为,式中,H,T,叶轮叶片数为无限多情况下理论扬程，,J/kg,第40页,欧拉方程,在理想情况下，认为泵内无能量损失，所以 即,将,M,O,式代入上式得,或以,m,液柱高表示为,离心泵理论扬程方程式，即欧拉公式，适合用于一切离心式机器。,第41页,欧拉方程,对采取轴向吸入室离心泵，液流进入叶轮番道时无预旋，即,c,1u,=0,。对蜗形吸入室离心泵，即使其,c,1u,0,，但通常,c,lu,u,1,远小于,c,2u,u,2,，故可简化为,由以上两式能够看出，,理论扬程,H,T,大小,只与液流在叶道进、出口处速度相关,，即与叶轮几何尺才（,D,，,）、工作转速,n,和流量,Q,T,相关；而,与泵所输送液体性质无关,。用同一个叶轮输送不一样性质流体，如水、油或空气等，在,同一转速和流量,下工作时，叶轮所给出理论扬程值（用米表示）是相同。,第42页,一、泵使液体取得能头分析,为了分析离心泵叶轮使液体取得,能头性质,，先写出叶轮,叶片进口与出口,理想情况下,伯努利方程,式,式中,p,1,、,p,2,分别为叶片进口和出口处液流静压力，,Pa,。,Z,1,、,Z,2,分别为叶片进口和出口位高，,m,；,上式说明叶轮对液体做功后，使液体取得了,静压能头、速度能头和位高能头,增量。,(1),能头分析,第43页,不过，该式还反应不出液体在,叶轮叶片进口与出口处速度改变与所取得各种能头关系,，为此，下面推导欧拉方程另一表示式：,由叶轮叶片进、出口速度三角形，按余弦定理有,由上式得,能头分析,第44页,代入理论扬程公式得,上式有清楚物理概念：右端第三项,是液体经过叶轮叶片入口和出口后因,绝对速度改变而增加动能,，即液体取得,动扬程,，与式（,1,）中速度能头一致。第二项 是因为,叶片间流道扩大，使相对速度由进口到出口是减速过程，部分速度能头转变为压力能头,，使液体取得,静扬程,。第一项 是液体在作圆周运动中，,因为离心力作用，液体在叶轮出口处静压能头提升,，使液体取得,静扬程,。,能头分析,第45页,从上面能量分析可知，离心泵理论扬程 包含静扬程 和动扬程 。其中能直接用于使液流克服流动阻力，提升位高及压力是静扬程部分，所以,希望叶轮使液体取得静扬程越大越好,。而动扬程越小越好，不然，液流速度大将造成,流动损失加,大,，或使得泵转能装置,结构尺寸变大,，且转能过程中,能量损耗较大,，,效率降低,。在叶轮尺寸,D,、工作转速,n,和流量,Q,一定情况下，液体所取得静扬程百分比与,叶片型式,相关。,能头分析,第46页,叶轮叶片型式对能量影响,主要是指叶片出口角 大小对所获能头影响。,依据叶片无限多叶轮理论扬程方程式,以及 ，可得到,讨论：当叶轮尺寸,D,一定,、工作转速,n,一定,时，为定值，当流量 也一定时 与 相关。,当叶轮出口处叶片角 一定后，与 成直线关系。此直线斜率与 相关。,能头分析,第47页,令 ；则,当 ，,B=0,，与 关系呈一条水平直线。,当 ，,B0,，则 与 关系为一条向下倾斜直线。,当 ，,B0,，则 与 关系为一条向下倾斜直线。,能头分析,由图可见，叶轮出口,处叶片角,2A,对离心,泵理论扬程有显著,影响。,第48页,将 代入上式得,是否 大，同流量下 就高，这种叶片型式就好呢？这就必须分析哪种叶片角能够取得 百分比较大，效率较高。,能头分析,第49页,在普通离心泵叶轮中，轴面速度 改变不大，即认为 ，而且液体进入叶轮番道时普通无预旋或预旋甚微，也可认为 。所以上式可写成,静扬程为,能头分析,第50页,分析上式能够看出，在相同 和 条件下，,随 增大而增大，使 增大，但,反作用度 则随 增大而减小,，即叶轮使液体取得静扬程 在理论扬程 中占百分比减小，这是不希望。下面分析各种 对 影响。,用反作用度 来反应静扬程 在 所占百分比,能头分析,第51页,如图所表示，当 时，则 。,不过这时 ，这意味着泵叶轮没有直接把能量传给液体。所以这时对应 是叶片出口角下限。今后 随 增大而增大，也随之增大。当,时，这证实流过叶轮液体将只有速度能头增加，而无压力能头提升。,这时对应 是叶片出口角上限。假如,则液体流过叶轮后压力反而降低，实际上泵是不可能在这种情况下工作。,能头分析,第52页,叶轮出口处叶片角 叶轮称为,后弯叶片型叶轮,，称为,径向叶片型叶轮,，称为,前弯叶片型叶轮,，前边分析说明，,后弯叶片型叶轮含有最大反作用度,，前弯叶片型叶轮反作用度最小，径向叶片型叶轮反作用度居中。因为希望离心泵使液体取得静扬程 在理论扬程 中所占百分比较大，动扬程较小，则在其后扩压流动时流动损失较小，泵效率较高，所以离心泵叶轮大多数采取 后弯叶片型叶轮。通常,。而石油工业用离心泵多取为 。有石油化工用泵也采取 。,在以后讨论中，仅对后弯叶片型叶轮进行分析。,能头分析,第53页,有限叶片数对理论扬程影响（,自学,）,第54页,离心泵各种性能曲线,各种损失,性能曲线,第55页,一、离心泵中各种损失,1,、流动损失,离心泵内流动损失包含,摩擦阻力损失,和,冲击损失,等。,(1),摩阻损失,指液体流经吸入室、叶轮番道、蜗壳和扩压管（或导叶）时沿程磨擦阻力损失以及液流因转弯、突然收缩或扩大等所产生局部阻力损失。,由流体力学可知，当有粘滞性非理想流体沿固体壁面流动时，流体流场可分为两个区域，紧靠壁面很薄一层称为边界层，在,边界层中必须考虑流体粘性力,，边界层中流动可看成粘性流体有旋流动，,边界层即使很薄，但沿其厚度方向流体速度急剧改变，它严重地影响着流体流动过程能量损失及流体与壁面间热交换等物理现象,。试验证实，流体摩阻损失集中在边界层中，边界层以外中心部，粘性力很小，能够看作是理想流体无旋流动。,各种损失,第56页,摩阻损失能头 通惯用达西公式计算，即,式中,沿程阻力系数。与,Re,数、流道表面相对粗糙度相关。,因为泵内液体流速很大，进入阻力平方区以后，可认为,为一常数。所以把全部摩阻损失看成与速度平方，即与流量平方成正比，用简单式子来表示为,式中,c,k1,与流道表面粗糙度及过流面积相关系数。,用曲线表示，如图所表示，是一条过座标原点二次抛物线。,各种损失,第57页,当泵工作流量 时，比如,QQd,，进口速度三角形变为,ABD,，这时相对速度 方向角 ，因而液流便,冲向叶片工作面,上，,在非工作面上产生旋涡,，造成很大能量损失。这种损失就是冲击损失。,（,2,）冲击损失,当液流进入液道（或导叶流道）时，液流相对运动方向角 与叶片进口角 不一致，以及液体离开叶轮进入转能装置液流角 与转能装置中叶片角 不一致而产生冲击所引发能量损失，称为冲击损失。,众所周知，离心泵是在一定流量下设计。叶轮叶片进口角 是按设计工况计算，所以泵在设计流量,Q,d,下工作时，液体进入叶轮叶片液流角 与叶片角 相符，在叶片进口速度三角形,ABC,中，则液流能平稳地进入叶轮番道，不产生冲击。,各种损失,第58页,可用曲线表示，由图看出，在设计流量时没有冲击损失，与设计工况点偏离越多，即工作流量小于或大于设计流量越多，冲击损失越大。冲击损失大小与叶片角 和液流角 间差值 相关。称为冲角，其定义为,，当,QQ,d,时，叫负冲角；,负冲角时液流冲击叶片非工作面，旋涡区发生在工作面上 普通认为，在正冲角时，冲击损失系数 比负冲角时大,10,13,倍。,各种损失,第59页,2,流量损失,因为泵转动部件与静止部件之间有间隙，当泵工作时，使间隙两侧液体因取得能头不一样而产生压力差，造成部分液体从高压侧经过间隙向低压侧泄漏，这种损失称为泄漏损失或流量损失。,泄漏损失主要发生在叶轮口环与泵壳间间隙，多级泵级间导叶隔板与轴套之间隙处，轴向力平衡装置与泵壳间间隙，轴封处间隙等，所以，流入叶轮理沦流量,Q,，不可能全部从泵出口排出，总会有小部分漏损。假如以,q,表示漏损流量，则漏损量,q,与扬程,H,相关，实践证实，,q=f(H),关系是一条二次曲线，因普通,q,值是很小，故曲线较陡。,各种损失,第60页,3.,机械损失,机械损失主要指叶轮外盘面与液体之间摩擦而引发圆盘摩擦损失，泵轴与填料密封件之间摩擦损失以及轴与铀承之间摩擦损失等。,轴承和密封摩擦损失与轴承和密封结构型式以及输送流体性质相关。但其值相对其它各项损失较小，仅约为轴功率,1,5,。,机械损失中圆盘摩擦损失为最大,，但这些损失几乎与流量无关，不随流量改变而改变，对一定叶轮和轴承结构可将它们看作常数。,各种损失,第61页,（,1,）水力功率和水力效率,离心泵水力功率是指单位时间里泵叶轮给出能量，用,N,h,表示。其值可按下式计算,当不考虑泵内流动损失时，流经泵液体取得了理论扬程,H,T,。但因泵内有流动损失，叶轮给出能量不能全部为液流取得，仅取得了有效扬程,H,，显然，,H,应等于,H,T,与流动损失能头,h,f,和,h,s,之差。为,衡量流动损失大小影响，通惯用水力效率来表示,，即,则,各种功率和效率,第62页,（,2,）容积效率,衡量离心泵泄漏量大小指标,，惯用容积效率 表示，在数值上 等于实际流量,Q,与理论流量,Q,T,之比，即,（,3,）机械损失功率与机械效率,机械摩擦损失功率包含三部分：轮阻损失功率,N,df,，轴封处摩擦损失功率 及轴和轴承间摩擦损失功率 等。总机械损失功率,N,m,为,离心泵轴功率,N,为水力功率,N,h,与机械摩擦损失功率,N,m,之和，为衡量机械摩擦损失大小，通常采取机械效率 来表示，即,各种效率,第63页,（,4,）泵效率,离心泵总效率 等于,有效功率,N,e,与轴功率,之比，即,上式说明，泵总效率 等于容积效率 、水力效率,和机械效率 三者乘积，所以，要提升泵效率就必须,在设计、制造和运行等各方面注意降低机械损失、容积损失和流动损失,。当前离心泵各种效率参考值约在下表范围中。,各种效率,第64页,一台离心泵，当,工作转速,n,为一定值时,，其扬程,H,、功率,N,、效率,、汽蚀余量 与泵流量,Q,之间有一定对应关系。这种表示,H-Q,、,N-Q,，,-,Q,和,h,r,-,Q,关系曲线称为性能曲线。,当不考虑泵内各种损失影响时，扬程 与流量,Q,T,关系如图所表示，即泵,理论扬程性能曲线,；若得到理论功率,N,T,与理论流量,Q,T,关系曲线，将理论扬程公式代入,中，故有,由此式可知，,N,T,Q,T,关系曲线是一条与 有亲密关系二次抛物线。,Q,T,=0,N,T,=0;,时,N,T,=0,。,理论性能曲线,第65页,因为泵中各种损失影响，使泵理论性能曲线与实际性能曲线存在着显著差异。当前泵内流动损失还难以计算，所以还不可能用计算方法来确定泵实际性能曲线，只能用定性分析方法，了解各种损失对理论特征影响，从而确定实际性能曲线形状。,1,H-Q,性能曲线,实际性能曲线,第66页,2,N-Q,性能曲线,实际性能曲线,第67页,3,-Q,性能曲线,实际性能曲线,第68页,上述定性分析得到三条恒定转速下,H-Q,、,N-Q,、,-Q,性能曲线，在实际工程中，是制造厂用试验方法测出，井将它们绘在同一坐标上，通常称为,离心泵基本特征,，如图所表示。应该指出，泵制造厂提供样本上所绘出特征，都是用清水，在,20,条件下试验测定，所以都是输水特征。当输送液体粘度，密度等与,20,清水不一样时，还需要进行性能曲线换算。,实际性能曲线,第69页,含有驼峰特征泵，其扬程随流量,Q,改变是先增加后减小，曲线上,T,点左边为不稳定工况段，在此范围内工作时，泵轻易发生喘振，影响泵稳定工作。这么，就能够依据工作特点不一样而选择不一样特征离心泵来满足工艺要求。,泵实际性能曲线表明，泵在恒定转速下工作时，对应于泵每一个流量,Q,，必对应有一个确定扬程,H,、功率,N,、效率,等。每条性能曲线都有它各自用途。,(1),离心泵,H-Q,性能曲线是选择泵和操作使用主要依据。,H-Q,性能曲线有“陡降”“平坦及“驼峰”状之分。含有平坦特征离心泵，其特点是当流量,Q,改变转大时，扬程,H,改变不大；含有陡降特征泵，则当扬程,H,改变较大时流量,Q,改变不大；,实际性能曲线应用,第70页,对含有陡降特征或平坦特征离心泵，当流量,Q,增大时，则扬程,H,降低，反之，当,Q,降低时，,H,增加。所以在离心泵操作中欲调整流量时，就能够用减小或增大扬程,H,来到达。生产上常采取开启或关闭排出口调整阀方法，改变管路局部阻力损失，即使管路特征改变，则泵提供扬程必随之改变。,(2),离心泵,NQ,性能曲线是合理选择驱动机功率和操作开启泵依据,NQ,特征给出各流量,Q,对应功率,N,大小，故依据需要能够选取驱动机功率。,从,NQ,性能曲线上还可看出在哪种情况下轴功率最小，则开启时，应选在消耗功率最小工况下，以减小开启电流，保护电动机。比如，普通离心泵在,Q=0,时轴功率最小，故开启时应关闭排出调整阀。,实际性能曲线应用,第71页,(3),离心泵,Q,性能曲线是检验泵工作经济性依据,依据,Q,特征可知，泵在何工况下工作效率最高。工程上将泵效率最高点定为额定点。与该点对应流量，扬程、功率，分别称为额定流量,Q,opt,、额定扬程,H,opt,及额定功率,N,opt,。为了扩大泵使用范围，各种泵都要求一个良好工作区,(,高效区,),，普通取最高效率以下,7,范围内诸点所对应工作点为良好工作区。有些泵样本上，基本性能曲线只绘出良好工作区。,实际性能曲线应用,第72页,复习,流体机械概述,离心泵基本结构和工作原理,离心泵基本方程,速度三角形,欧拉方程,能头分析,离心泵性能曲线,各种损失,性能曲线,第73页,