1、完整版)阻尼、阻尼系数、阻尼比
阻尼、阻尼系数、阻尼比
阻尼（英语:damping）是指任何振动系统在振动中，由于外界作用和/或系统本身固有的原因引起的振动幅度逐渐下降的特性,以及此一特性的量化表征。
概述
在物理学和工程学上，阻尼的力学模型一般是一个与振动速度大小成正比,与振动速度方向相反的力,该模型称为粘性(或粘性)阻尼模型,是工程中应用最广泛的阻尼模型.粘性阻尼模型能较好地模拟空气、水等流体对振动的阻碍作用。本条目以下也主要讨论粘性阻尼模型。然而必须指出的是，自然界中还存在很多完全不满足上述模型的阻尼机制,譬如在具有恒定摩擦系数的桌面上振动的弹簧振子,其受到的阻尼力就仅与自身重
2、量和摩擦系数有关，而与速度无关。
除简单的力学振动阻尼外，阻尼的具体形式还包括电磁阻尼、介质阻尼、结构阻尼，等等。尽管科学界目前已经提出了许多种阻尼的数学模型，但实际系统中阻尼的物理本质仍极难确定.下面仅以力学上的粘性阻尼模型为例,作一简单的说明。
粘性阻尼可表示为以下式子：
其中F表示阻尼力，v表示振子的运动速度（矢量），c 是表征阻尼大小的常数，称为阻尼系数，国际单位制单位为牛顿·秒/米.
上述关系类比于电学中定义电阻的欧姆定律.
在日常生活中阻尼的例子随处可见，一阵大风过后摇晃的树会慢慢停下，用手拨一下吉他的弦后声音会越来越小，等等。阻尼现象是自然界中最为普遍的现象之一。
3、
理想的弹簧阻尼器振子系统如右图所示。分析其受力分别有：
弹性力（k 为弹簧的劲度系数，x 为振子偏离平衡位置的位移)：
Fs = − kx
阻尼力（c 为阻尼系数，v 为振子速度）：
假设振子不再受到其他外力的作用，于是可利用牛顿第二定律写出系统的振动方程:
其中a 为加速度。
［编辑］ 运动微分方程
上面得到的系统振动方程可写成如下形式，问题归结为求解位移x 关于时间t 函数的二阶常微分方程：
将方程改写成下面的形式:
然后为求解以上的方程,定义两个新参量：
上面定义的第一个参量，ωn,称为系统的（无阻尼状态下的）固有频率。 第二个参量，ζ，
4、称为阻尼比。根据定义，固有频率具有角速度的量纲，而阻尼比为无量纲参量。阻尼比也定义为实际的粘性阻尼系数C 与临界阻尼系数Cr之比。ζ = 1时，此时的阴尼系数称为临界阻尼系数Cr。
微分方程化为：
根据经验，假设方程解的形式为
其中参数一般为复数。
将假设解的形式代入振动微分方程，得到关于γ的特征方程：
解得γ为：
［编辑] 系统行为
欠阻尼、临界阻尼和过阻尼体系的典型位移-时间曲线
系统的行为由上小结定义的两个参量——固有频率ωn和阻尼比ζ——所决定。特别地,上小节最后关于γ的二次方程是具有一对互异实数根、一对重实数根还是一对共轭虚数根,决定了系统的定
5、性行为.
［编辑］ 临界阻尼
当ζ = 1时，的解为一对重实根，此时系统的阻尼形式称为临界阻尼。现实生活中，许多大楼内房间或卫生间的门上在装备自动关门的扭转弹簧的同时，都相应地装有阻尼铰链，使得门的阻尼接近临界阻尼，这样人们关门或门被风吹动时就不会造成太大的声响.
［编辑] 过阻尼
当ζ 〉 1时，的解为一对互异实根，此时系统的阻尼形式称为过阻尼。当自动门上安装的阻尼铰链使门的阻尼达到过阻尼时，自动关门需要更长的时间。
[编辑］ 欠阻尼
当0 < ζ < 1时，的解为一对共轭虚根，此时系统的阻尼形式称为欠阻尼。在欠阻尼的情况下，系统将以圆频率相对平衡位置作往复振动。
[编辑] 方
6、程的解
· 对于欠阻尼体系，运动方程的解可写成：
其中
是有阻尼作用下系统的固有频率，A 和φ 由系统的初始条件(包括振子的初始位置和初始速度）所决定。该振动解表征的是一种振幅按指数规律衰减的简谐振动，称为衰减振动（见上图中 的位移-时间曲线所示）。
· 对于临界阻尼体系，运动方程的解具有形式
其中A 和B 由初始条件所决定。该振动解表征的是一种按指数规律衰减的非周期运动。
· 对于过阻尼体系,定义
则运动微分方程的通解可以写为:
其中A 和B 同样取决于初始条件，cosh 和 sinh 为双曲函数。该振动解表征的是一种同样按指数规律衰减的非周期蠕动。从上面的位移—时间曲线图中可以看出,过阻尼状态比临界阻尼状态蠕动衰减得更慢。
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