第4章 相对论简单版.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第十七章 相对论,chapter 17,theory of relativity,20,世纪初物理学取得的两个最伟大成就,一、相对论 二、普朗克的能量子假设,1905,年爱因斯坦建立了基于惯性参考系的时间、空间运动及其相互关系的物理新理论,狭义相对论,。,1915,年爱因斯坦又将狭义相对论原理向非惯性系进行推广，建立了,广义相对论,，进一步揭示了时间、空间物质、运动和引力之间的统一性。,相对论,引言,（应用经典力学，其结果与实验事实不相容）,宏观的低速运动,牛顿力学（经典力学）,高速运动问题,本章内容,171,经典力学的绝对时空观与伽利略变换,17-2,狭义相对论基本原理与洛伦兹变换,17-3,狭义相对论的时空观,17-4,狭义相对论的动力学问题,17-1 经典力学的绝对时空观与伽利略变换,相对于不同的参考系,长度和时间的测量结果是一样的吗,?,时间的测量：,一、经典力学的绝对时空观,牛顿力学的回答,:,对不同惯性系，时钟的快慢是不变的,绝对时空概念：时间和空间的量度和参考系无关,长度和时间的测量是绝对的,.,空间的测量：,在,S,系中测量,在 系中测量,对不同惯性系，物质的长度是不变的,时间：,是一种自然的流逝。,“绝对的真实的数学时间，就其本质而言，是永远均匀地流逝着，与外界事物无关。”,空间：,是一种物质运动的场所。,“绝对的空间就其本质而言与外界事物无关，它从不运动，并且永远不变。”,经典力学的绝对时空观,二、经典力学的力学规律遵从相对性原理,牛顿力学的回答,:,相对于不同的参考系,经典力学定律的形式是,完全一样的吗？,对于任何惯性参照系,牛顿力学的规律都具有,相同的形式,.,这就是经典力学的相对性原理,.,伽利略相对性原理,*,经典力学的时空坐标变换,一个事件,是用它发生的,地点,和,时间,来描述的。,在某参照系中，一个事件用一组,时,空坐标,来表示。,事件,P,时空坐标变换,静止的尺度，同步钟,伽利略变换,当 时,与 重合,位置坐标变换公式,正变换,*,经典力学的时空坐标变换,逆变换,*,经典力学的时空坐标变换,伽利略速度变换公式,加速度变换公式,恒,量,结论：两个不同的惯性系下,经典力学的,力学相对性原理,相互作用是客观的，力与参考系无关。,在两个不同的惯性系中,经典力学认为,:,质量的测量与运动无关。,在,两个,惯性系中，牛顿定律,（力学规律）,形式是相同的，,由于,任意,两个惯性系都可以由伽利略变换联系起来，故,在一切惯性系中力学规律具有相同的形式,伽利略相对性原理,三 经典力学遇到的困难,注 意,牛顿力学的相对性原理，在,宏观,、,低速,的范围内，是与实验结果相一致的,.,对于两个不同的惯性参考系,光速满足伽利略变换吗？,真空中的光速,球投出,前,结果,:,观察者先看到投出后的球，后看到投出前的球,.,试计算球被投出前后的瞬间，球所发出的光波达到观察者所需要的时间,.(,根据,伽利略变换,),球投出,后,900,多年前（公元,1054,年,5,月）一次著名的,超新星爆发,，这次爆发的残骸形成了著名的金牛星座的蟹状星云。北宋天文学家记载从公元,1054,年,1056,年,均能用肉眼观察,特别是开始的,23,天,白天也能看见,.,物质飞散速度,l,=,5000,光年,A,B,当一颗恒星在发生超新星爆发时,它的外围物质向四面八方飞散,即有些抛射物向着地球运动,现研究超新星爆发过程中光线传播引起的疑问,.,实际持续时间约为,22,个月,这怎么解释理论计算观察到超新性爆发的强光的时间持续约,l,=,5000,光年,物质飞散速度,A,B,A,点光线到达地球所需时间,B,点光线到达地球所需时间,对于不同的惯性系，电磁现象基本规律的满足相对性原理吗？,三 经典力学遇到的困难,比如：假设车厢做匀速直线运动，计算两电荷的受力情况：,车厢参考系中：,两正电荷只受库仑斥力的作用。,地面参考系中：,电荷之间有库仑力的排斥作用，此外,两电荷运动可视为同向电流，相互吸引。,已经建立起来的电磁规律、光的传播速度不服从,伽利略变换,不服从,相对性原理。,放弃相对性原理，保留伽利略速度变换法则。,两种哲学观点,argument,迈克耳逊,莫雷实验证明了,绝对参照系是不存在的,。,“以太”论的观点：,电磁学定律仅对某个特殊的参照系才严格成立，而对别的参考系，有可能要改变形式。这个特殊的参考系称为,绝对参考系,或,以太,-,假设整个宇宙都充满着一种绝对静止的特殊媒质,爱因斯坦的,哲学观念：,自然界应当是和谐而简单的,.,理论特色：,出于简单而归于深奥,.,爱因斯坦的观点,保留相对性原理普遍性，,放弃伽利略变换法则。,17-2 狭义相对论基本原理与洛伦兹变换,一、狭义相对论的基本原理,:,两个假设,1,）,爱因斯坦相对性原理：,物理定律,在,所有,的惯性系中都具有相同的表达形式,.,2,）,光速不变原理：真空中的光速是常量，它与光源或观察者的运动无关即不依赖于惯性系的选择,.,关键概念：相对性和不变性,.,相对性原理是自然界的普遍规律,.,伽利略变换与,狭义相对论的基本原理不符,.,保留相对性原理普遍性，放弃伽利略变换法则。,-,对和谐的力学和电磁规律都适用。,新的时空变换,洛仑兹在研究速度小于光速运动系统中的电磁现象时，曾提出解决时空变换问题的法则及数学形式，但仍受,“,以太,”,观念束缚。,爱因斯坦,以狭义相对论的两个基本假设为前提，重新导出这个变换，并赋予明确的物理意义，仍称为,洛仑兹变换,。,思想,变换式必须满足狭义相对论的两个基本假设。,时间和空间具有均匀性，变换性质应为线性变换。,对时间和空间不作绝对定义，允许其存在相互依赖的可能性。,此变换在 时可以过度到伽利略变换。,二洛伦兹变换式,洛仑兹变换是狭义相对论中联系任意两个惯性参考系之间时空坐标的变换。对高、低速物质运动兼容。,含义,来由,二洛伦兹变换式,设：时，重合,;,事件,P,的时空坐标如图所示,.,x,正变换,逆变换,将 的表达式代入到 中可得到 的关系：,将 的表达式代入到 中可得到 的关系：,正变换,逆变换,1,）,与 成线性关系，但比例系数,.,2,）,时间不独立，和 变换相互交叉,.,3,）,时，洛伦兹变换 伽利略变换。,洛伦兹变换,特点,正,变换,逆,变 换,例题,在约定惯性系中 系相对 系的速率,v,=,0.6 c,在 系中观察一事件发生的时空坐标为,t,=,210,-,4,s,x,=,510,3,m,则该事件发生在 系中的时空坐标为,s,，,m,。,解法,提要,2.38,10,-,4,(,s,),3.88,10,4,(,m,),已某物体相对于,s,系的速度，在,s,系中速度如何？,沿,X,方向运动,P,的运动速度,变换式,速度定义：,三洛伦兹速度变换式,取洛仑兹变换式两边的微分，得,三洛伦兹速度变换式,洛仑兹速度从,S,系到,S,系的变换式,:,洛仑兹速度从,S,系到,S,系的变换式,:,因为运动的相对性，只需将其中一个变换中的,u,换为,-u,，就得到另一个变换,伽利略变变下，垂直于运动方向的速度是不变的，这是绝对时间观的当然结果，爱因斯坦认为，,速度,是被时间所分割的空间,，在相对论情形下，虽然垂,直于相对运动方向是没有空间位移，但在不同的参,考系中时间不再统一，即,t,t,那么在垂直于运动方,向，速度也是要改变的。,讨论：,当速度,u,远小于光速,c,时，相对论速度变换式就约化为伽利略速度变换式。,讨论：,相对论速度变换自动遵从光速不变原理。,由相对论速度变换式不可能得出大于光速的速度。,设 系中有一束光沿 轴传播 ，那么在 系中,可见，光在任何惯性系中速率都是,c.,同理,例,1,：,一艘以,0.9c,的速率离开地球的宇宙飞船，以相对于自己,0.9c,的速率向前发射一枚导弹，求该导弹相对于地球的速率。,解,：,以,地球为,S,系，宇宙飞船为,S,系，则有,即,导弹相对于地球的速率仍小于,c.,如果用伽利略速度变换进行计算，结果为,速度例二,已知,（,B,对,A,）,（,C,对,A,）,0.7,0.7,若站在,B,上观测，测得,C,的速度大小,所以,0.7,0.7,0.7,0.7,0.94,解法,提要,0.7,0.7,以,B,为,S,系，,A,为,S,系,A,相对,B,的速度,0.7C,为两个参考系的相对速度，即,u=0.7c,C,相对,A,的速度,0.7C,为,C,相对于,A,即,S,系的速度，即,v,x,=0.7c,速度例二,已知,（,B,对,A,）,（,C,对,A,）,0.7,0.7,若站在,B上观测，测得,C,的速度大小,0.7,0.7,以,A,为,S,系，,B,为,S,系,B,相对,A,的速度,0.7C,，为两个参考系的相对速度，即,u=-0.7c,C,相对,A,的速度,0.7C,，为,C,相对于,A,即,S,系的速度，即,v,x,=0.7c,所以,例,2,：,一艘飞船和一颗慧星相对地面分别以,0.6c,和,0.8c(c,表示真空中光速,),的速度相向而行，则在飞船上看，慧星的的速度为,。,解,：,以,地球为,K,系，飞船为,K,系,则,K,系相对,K,系，即飞船相对地面的速度为：慧星相对地面的速度为：,17-3 狭义相对论的时空观,洛仑兹变换提出了时空不可分割的概念,复习与引入,时空间隔,事件,2,系,(,车厢参考系,),S,系,(,地面参考系,),事件,1,洛仑兹变换提出了时空不可分割的概念,复习与引入,时空间隔,事件,2,系,(,车厢参考系,),S,系,(,地面参考系,),事件,1,同理,例,2,：,一宇宙飞船相对于地球以,0.6,c,(,c,表示真空中光速,),的速度飞行现在一光脉冲从船尾传到船头，已知飞船上的观察者测得飞船长为,90m,，,则地球上的观察者测得光脉冲从船尾发出和到达船头两个事件的空间间隔为,。,解：,设地球为,k,系，飞船为,k,系,P,在,k,系中，光脉冲从船尾发出和到达船头两个事件的空间间隔为,时间间隔为,一 同时的相对性,事件,1,：车厢,后,壁接收器接收到光信号,.,事件,2,：车厢,前,壁接收器接收到光信号,.,1.,在经典力学中：同时是绝对的,在地球上观察，两盏灯同时开始发光，则在火车上观察也同时发光。,2.,在狭义相对论中：同时是相对的,例：,一列爱因斯坦火车,中部一光源发出光信号,问题：,A,、,B,两个接受器能否同时收到光信号？,结论：,在列车,中,AB,两个接收器同时收到光信号，,但在,地面来看，,A,先收到，,B,后收到。,设火车为,S,系,，地球,为,S,系，则,S,系相对,S,系,运动,u0,。,事件,1,接收到闪光,事件,2,接收到闪光,分析：,O,研究的问题,两事件发生的时间间隔,光速为,？,？,在列车,中,AB,两个接收器同时收到光信号,A,先收到，,B,后收到。,事件,1,先发生,事件,1,、事件,2,同时发生,粉,笔,落,地,小,球,落,地,事件,1,：,(,),事件,2,：,(,),S,：,、,处同时发生两事件,在 中这两事件是否同时发生？,S,同时不同地,结论：,对两相对运动的惯性系，,如在其中一惯性系中测量两事件在,不同地点同时发生，,则在另一惯性系中测量两事件,不同时。,这一结论称为,同时性的相对性。,粉,笔,落,地,小,球,落,地,事件,1,：,(,),事件,2,：,(,),S,：,、,处同时发生两事件,在 中这两事件是同时发生,S,在 系,同时同地,发生的两事件,同时性的相对性是光速不变原理的直接结果,当速度远远小于,c,时，两个惯性系结果相同,二 长度的收缩,标尺相对 系静止,在,S,系中测量,在 系中测量,事件,1,：测左端,事件,2,：测右端,要求,固有长度,非固有长度,固有,长度最长,洛伦兹收缩,:,运动,物体,在运动方向上长度,收缩,.,固有长度,两端同时读数,两端同时读数,相对于待测物体,静止,的参考系测得的长度,长度收缩具有相对性,.,动系,动系,故,结论：,相对于待测物体,运动,的参考系测得的长,度，在,运动方向,上比相,对该物体,静止参考系,测,得的长度要短。,例如：,在运动坐标系中,圆变成椭圆,尺子倾角增大,长度收缩,发生在运动方向上,.当,时,.,例,1,设想有一光子火箭，相对于地球以速率 飞行，若以火箭为参考系测得火箭长度为,15 m,，,问以地球为参考系，此火箭有多长？,火箭参照系,地面参照系,解：,固有长度,例,2,：,设北京到广州的直线距离为,1.89 10,3,km,若宇宙飞船以,u=0.9998c,的速度从广州飞往北京，问宇航员测得的两地距离为多少？若是速度大小为,500m/s,的飞机呢？,解：,若是飞船,若是飞机,广州,北京,收缩例三,问,：,车过桥时,是否认为桥长可容纳全车长？,看来又如何？,假设,:,固有长度,车,200 m,桥,175 m,解法,提要,1.1547,在 看来：桥静车动。桥长是固有长度,桥175 m,车长是相对论长度,车,车,173.2 (m),175 m,认为，桥长,可,容纳全车长。,在 看来：车静桥动。车长是固有长度,车,桥长是相对论长度,桥,桥,151.6 (m),认为，桥长,不,能容纳全车长。,200 m,200 m,例,4,：,一宇宙飞船相对于地球以,0.6,c,(,c,表示真空中光速,),的速度飞行现在一光脉冲从船尾传到船头，已知飞船上的观察者测得飞船长为,90m,，,则地球上的观察者测得光脉冲从船尾发出和到达船头两个事件的空间间隔为,。,解：,设地球为,k,系，飞船为,k,系,P,在,k,系中，光脉冲从船尾发出和到达船头两个事件的空间间隔为,时间间隔为,例,3:一根米尺静止在,K,系中，与,o,x,轴成,30,角，如果在,K,系中测得该米尺与,ox,轴成,45,角，则,K,系相对于,K,系的速度,u,为多大,?,K,系测得该米尺的长度是多少,?,解：,K,系中测得该米尺的长度,L,0,=1m,，,设在,K,系中测得的长度为,L,那么，在,K,系中，米尺在运动方向上的长度,垂直运动方向上的长度,由相对论长度收缩公式，得在,K,系中，该米尺在运动方向上的长度应为,而垂直于运动方向上,由于在,K,系中该米尺与,ox,轴成,45,o,角，故,在,K,系中测得该米尺的长度为,运 动 的 钟 走 得 慢,三 时间的膨胀效应,坐标原点重合校准时钟,研究：,事件,2,：关灯,同地,系中时间间隔,过程开始,过程结束,事件,1,：开灯,事件,事件,系,同一,地点 发生两事件,S,系中时间间隔,固有时间,研究：,同地,系,同一,地点 发生两事件,S,系中时间间隔,固有,时间间隔（,原时,）,其中,故,两事件在相对自己静止的参考系中,（发生在同一地点,）所测的时间,两事件在相对自己,运动,的参考系中所测的时间,S,：,非固有,时间间隔,结论,：非固有时间大于固有时间。即，非固有时间相对于固有时间,“,膨胀,”,了。称为,时间膨胀效应,时间延缓：,运动,的时间变慢了,.,狭义相对论的时空观,1,）,两个事件在不同的惯性系看来，它们的空间关系是相对的，时间关系也是相对的，只有将空间和时间联系在一起才有意义,.,2,）,时,空不互相独立，而是不可分割的整体,.,3,）,光速,C,是建立不同惯性系间时空变换的纽带,.,3,）,时，,.,1,）,时间延缓是一种相对效应,.,2,）,时间的流逝不是绝对的，运动将改变时间的进程,.,（例如新陈代谢、放射性的衰变、寿命等,.,）,注意,例,1,：,介子是不稳定的粒子，在它自己的参考系中测得平均寿命是 ，如果它相对于实验室以,0.8c,的速度运动，那么实验室坐标系中测得的介子的寿命是,_s,。,解：,根据相对论时间膨胀效应的,公式,该粒子自己的参考系中的固有寿命为 。,对于,实验室参考系,来说，,子的寿命为,例三,收发,610,3,m,10,3,m,A,站,B,站,系在,A,站 发一信号在,B,站 接收所需时间为,系上观察此过程则认为所需时间为,秒。,秒。,解法,提要,由,解得,设：在,A,发出信号为事件,1,；,在,B,收到信号为事件,2,。,系,：,此过程需时,系,：,双生子佯谬,是一对双生子。乘高速飞船到太空,和,遨游一段,比自己老了，根据运动的相对，,和,运动的时钟变慢了，,但运动是相对的，,都认为对方的钟在运动，这将会导致,双方都认为对方的钟变慢了的矛盾结论。这就是时钟佯谬。,若,时间后返回地球，发现对方,将会得出,也发现 对方比自己老了的矛盾结论。称为双生子佯谬。,爱因斯坦曾经预言，两个校准好的钟，当一个沿闭合路线运动返回原地时，它记录的时间比原地不动的钟会慢一些。这已被高精度的铯原子钟超音速环球飞行实验所证实。,相对论预言 慢,(184 23)10,-,9,s,实 测,慢,(203 10)10,-,9,s,实际上这种谬误是不会发生的，由于两个时钟或两个双生子的运动状态并不对称（例如，飞离、返回要经历加、减速运动过程），其结果一定是 的时钟变慢了，,双生子 一定比 年轻。,附：,时钟佯谬 双生子佯谬,时钟佯谬 双生子佯谬,17-4 狭义相对论的动力学基础,狭义相对论动力学基础,问题：,高速运动时动力学概念如何？,在相对论中，对动量、质量和能量等守恒量，以及一些相关物理量，如力、功等，怎样定义？,基本出发点：,基本规律在洛仑兹变换下形式不变；,低速时回到牛力,牛顿定律与光速极限的,矛盾,C,物体在恒力作用下的运动,经典力学中物体的质量与运动无关,一、相对论的质量和动量,经典力学中的质量,m,0,是绝对的，不变的,.,状态量,合理,合理,持续作用,持续,但 的上限是,c,随速率增大而增大,要求,相对论的质量,猜想形式？,根据,相对性原理,，保留力与动量的规律,1,）,相对论质量,静质量,：物体相对于惯性系静止时的质量,.,在不同惯性系中大小不同,.,当 时,C,一、相对论的质量和动量,当,运动时的质量,以光速运动的粒子其,静质量,为零。,2,）,相对论,动量,一、相对论的质量和动量,当 时,状态量,合理,二狭义相对论力学的基本方程,相对论动量守恒定律,当,时，,不变,.,当 时,外力作用效果：,（,1,）改变,物体的速度,（,2,）改变,物体的质量,例一：,一匀质矩形薄板，在它静止时测得其长为,a,，,宽为,b,，,质量为,m,0,，,由此可算出其面积密度为,m,0,/,ab,，,假定该薄板沿长度方向以接近光速的速度,v,作匀速直线运动，此时再测算该矩形薄板的面积密度为,（,A,）,（,B,）,（,C,）,（,D,）,设一自由粒子，在某一惯性系中从,静止,开始沿,x,轴正向运动，速度达到,v,时，外力做的功为：,2.,相对论中：保留动能定理形式不变,三、狭义相对论动能和动能定理,外力做功,动能,1.,经典力学中：,动,质量,瞬间,=0,.,讨论：,相对论动能和经典动能的关系,当 ，将 作二项式展开,称为物体的,静能；,称为物体的,总能。,爱因斯坦：,四、狭义相对论能量,-,质能关系,由相对,论动能,相对论,质能,关系,质能关系,预言,：物质的质量就是能量的一种储藏,.,爱因斯坦认为（,1905,）,懒惰性,惯性,(inertia),活泼性,能量,(energy),物体的懒惰性就,是物体活泼性的度量,.,例：,粒子以速度 运动时，其动量是非相,对论动量,_,的倍,;,其能量是静能的,倍。,解,:,根据相对论,动量,和能量的定义,质能例二,一高速运动电子，当它的动能在数值上等于它的,静止能量时，其速度,解法,提要,题,设：在数值上，若,根据,则,即,得,0.866,错误解法,得,0.910,或,得,1.414,质能例三,电子的静止质量,9.110,-,31,kg,若将其速率由,0.8,c,加速到,0.9,c,，,需对它做功,eV,.,(1J=6.2510,18,eV,),0.8,c,0.9,c,0.667,1.294,0.627,(310,8,),2,0.627,9.110,-,31,5.1410,14,(J)=3.2110,5,(,eV,),解法,提要,相对论,质能,关系,静,能,：物体,静止,时所具有的,能量,.,宏观静止物体的静能包括热能、化学能、以及各种微观粒子相互作用所具有的势能等。,电子的静质量,电子的静能,质子的静能,1,千克,的物体所包含的,静,能,质子的静质量,相对论,质能,关系,物体的总能量,若,发生变化，必将伴随相应的质量,变,化，,反之亦然，即 揭示了质量与能量不可分割,在相对论中，经典力学中的质量守恒定律和能量守恒定律将由,质能守恒定律,所取代。,在一个孤立系统内，所有粒子的总能量在相互作用过程中保持不变,能量守恒,质量守恒,质能守恒定律,相对论的质,能,关系为开创原子能时代提供了理,论基础,这是一个具有划时代的意义的理论公式,.,在核反应中根据质能守恒定律应有：,核反应释放的能量：,由此可得：,同时粒子的总静质量的减少，称为,质量亏损,质量亏损,例：,在一种热核反应中，各种粒子的静质量如下：,求：,反应释放的能量。,氘核,氚核,氦核,中子,反应质量亏损,释放,能量,1 kg,核燃料释放能量,五 动量与能量的关系,光子,光的波粒二象性,普,朗克常量,相对论,能量,动量,关系式：,再由,得,相对论的,动量,动能,关系式：,例,1,设一质子以速度 运动,.,求其总能量、动能和动量,.,解,质子的静能,也可,如此计算,4,相对论质能关系,3,相对论动能,经典力学只适用于处理物体的低速运动（）,1,质点高速运动时伽利略变换为洛伦兹变换所代替,2,质点高速运动时的相对论性质量,爱因斯坦的,哲学观念：,自然界应当是和谐而简单的,.,理论特色：,出于简单而归于深奥,.,Albert Einstein (1879 1955),20,世纪最伟大的物理学家,于,1905,年和,1915,年先后创立了狭义相对论和广义相对论,他于,1905,年提出了光量子假设,为此他于,1921,年获得诺贝尔物理学奖,他还在量子理论方面具有很多的重要的贡献,.,爱因斯坦,相对论始终没有获诺贝尔奖,在德国，日益高涨的排犹运动使爱因斯坦忧心忡忡，在德国科学家中也有人反对相对论。,1921,年爱因斯坦获得诺物奖。这奖来得十分不易。当时有不少德国的诺贝尔奖获得者威胁说，如果给相对论授奖，他们就要退回已获的奖章，结果评选委员会找到了一个办法，让爱因斯坦作为光电效应理论的建立者而获奖，相对论始终没有获诺贝尔奖。,心中的纪念碑,从,1930,年开始，应加州理工学院院长密立根的邀请，爱因斯坦每年冬天去美国访问讲学，最后在,1932,年，希特勒上台，他的家被抄，他决定不再回德国，新泽西州普林斯顿高等研究所给他一个高级研究员职位，他便在普林斯顿定居下来。,1955,年,4,月,18,日，爱因斯坦在普林斯顿家中病逝（,77,岁），遵照遗嘱，没有举行公开葬礼，火化时只有几位最亲近的朋友在场。其骨灰被秘密保存，因为爱因斯坦生前反复强调：不设立坟墓，不立纪念碑。,头等光辉的一颗巨星,法国物理学家朗之万曾对爱因斯坦有一个评价：“,在我们这一时代的物理学家中，爱因斯坦将位于最前列，他现在是，将来也还是人类宇宙中有头等光辉的一颗巨星，很难说，他究竟是同牛顿一样伟大，还是比牛顿更伟大，不过，可以肯定地说，他的伟大是可以同牛顿相比拟的。按照我的见解，他也许比牛顿更伟大，因为他对于科学的贡献，更加深刻地进入了人类思想基本概念的结构,.,”,1979,年美国弗罗里达州迈阿密市,Shenandoah,中学的初中学生，为纪念爱因斯坦,100,岁诞辰，在草地上组成他著名的公式,E,=,mc,2,四质能公式在原子核裂变和聚变中的应用,质量亏损,原子质量单位,放出的能量,1g,铀,235,的原子裂变所释放的能量,1,核裂变,我国于,1958,年建成的首座重水反应堆,2,轻核聚变,释放能量,质量亏损,轻核聚变,条件,温度要达到 时，使 具有 的动能，足以克服两 之间的库仑排斥力,.,氘核,氦核,系中时间间隔,研究：,事件,1,：开灯,事件,2,：关灯,事件,事件,同地,系,同一,地点,B,发生两事件,S,系中时间间隔,S,系中时间间隔,其中,故,