第6章_热力学第一定律及其工程应用.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第,6,章 热力学第一定律及其工程应用,内容概要,热力学第一定律,能量守恒定律,能量既不能被创造，也不能被消灭，只能在一定条件下从一种形式的能量转变为另一种形式。转换中，,能量的总量保持不变。,不消耗任何能量而不断作功的第一类永动机是造不成的。,热机的热效率不可能大于,100%,能量具有各种不同的形式,机械能、热能、电能、化学能、核能等,各种不同形式的能量间可相互转化,热能,机械能,重点内容：,敞开系统热力学第一定律,稳定流动与可逆过程,可逆轴功与实际轴功的计算,气体压缩及膨胀过程热力学分析,节流与等熵膨胀过程中的温度效应,喷管与喷射器的热力学基础,6.1,敞开系统的热力学第一定律,6.1.1,封闭系统的能量平衡,通常规定：,系统吸热，,Q,为正值；系统放热，,Q,为负值,系统对外作功，,W,为正值；外界对系统作功，,W,为负值,6.1.2,敞开系统的能量平衡,W,z,j,Q,z,i,U,i,m,i,U,j,m,j,没有化学反应,质量平衡,系统累积质量,能量守恒定律,衡算方程,进入系统能量,-,离开,系统,能量,=,系统,累积能量,实际大多数设备都有物质不断进入和流出，为敞开系统。,e,:,单位质量流体中的能量,W,:,包括流动功和轴功,对稳定流动过程：,定义：,则：,因为体积不变，所以膨胀功为零,6.2,稳定流动过程与可逆过程,6.2.1,稳定流动过程,机械能平衡方程,特征：,与环境无热，无轴功交换，不可压缩流体，非黏性理想流体稳定流动,Bernoulli,s,方程,考虑摩擦时，,绝热稳定流动过程,特征：,与环境间无热，轴功交换可压缩流体稳定流动过程,应用实例：,喷管,(,喷嘴,),、扩压管,对节流过程：,流体流速无明显变化,节流过程为,等焓,过程,单位质量流体：,与环境间有大量热，功交换的过程,特征：,系统的动能、位能变化与功，热量相比很小,对蒸发，冷却等换热过程，不存在轴功,则有,应用实例,：,气体的压缩、膨胀、换热器、吸收、解吸等。,例,6.1,某厂用功率为,2.4,的泵将,90,水从贮水罐压到换热器，水流量为,3.2,。在换热器中以,720,的速率将水冷却，冷却后水送入比第一贮水罐高,20m,的第二贮水罐，如图所示。求送入第二贮水罐的水温，设水的比恒压热容 。,解：,以,1kg,水为计算基准，由题意，忽略动能的影响,由此可推出,6.2.2,可逆过程,耗散效应,：,可用功由于摩擦阻力等造成功转变,为热的现象,汽缸,活塞,飞轮,可逆过程,：,当系统进行正、反两个方向后，系统与外界环境均能完全回复到其初始状态，这样的过程称为可逆过程,6.3,轴功的计算,6.3.1,可逆轴功,无任何摩擦损失的轴功,产功过程，可逆轴功为最大功；耗功过程，可逆轴功为最小功。,产功设备,耗功设备,6.3.2,气体压缩及膨胀过程热力学分析,气体的压缩过程,低压,高压,压缩机、鼓风机,膨胀机、节流,理想气体等温压缩过程,特点：,理想气体的绝热压缩过程,特征：,理想气体非等温非绝热压缩过程,特征：,真实气体单级压缩可逆轴功的计算,压缩因子系数,Z,与上述三种压缩过程结果相乘即可,例题,6.3,将,298K,、,0.09807MPa(,绝,),的水用泵送到压力为,0.588MPa(,绝,),的锅炉中，问输送,1000kg,水要消耗多少可逆轴功？若给水泵的效率为,0.85,，间实际耗功为多少,?,解：,查附录,3,水蒸汽表,298K,、,0.09807MPa(,绝,),水的比容为,由此可求出可逆轴功为,实际功耗,6.3.3,节流膨胀,节流：,指流体在管道中流过阀门、孔板等设备时，压力降低,(,p,1,p,2,),的现象。,绝热节流,节流过程中流体与外界没有热量交换,Joule,Thomson,效应,理想气体节流前后温度不变,实际气体节流前后温度有三种变化可能,6.3.4,等熵膨胀,高压气体在膨胀机中作绝热膨胀，同时对外作功，若过程可逆，则为,等熵膨胀,等熵效应：,等熵时压力变化引起的温度变化,任何气体，任何条件下进行等熵膨胀，温度总是下降！,6.3.5,膨胀过程中的温度效应,为了获得较大的温度降，常采用较大的压力降,节流效应,根据节流前状态找出点,1,，沿等焓线到达节流后状态点2,，对应的温度即为节流后温度,T,2,等温节流效应：,节流后的气体等压从其它系统吸收热量，本身回到节流前的温度，吸收的热量为节流膨胀的制冷量,积分等熵效应：,气体作等熵膨胀时，压力降较大引起的温度变化,同样可以通过温熵图直接从图上查出,等熵膨胀制冷量：,节流膨胀制冷量,膨胀功,等熵效率：,6.4,喷管的热力学基础,6.4.1,喷管流动的基本特征,喷管,：,利用气体压降使气流加速的管道,特征,：,忽略热量交换，稳定流动，等熵过程，无轴功交换,对等熵流动,压力降低，气体流速增加,等熵流动中流速与比体积的变化关系为：,马赫数,(Mach number),6.4.2,气体的流速与临界速度,从气体流速看：,适用于所有可逆和不可逆过程,理想气体，若恒压摩尔热容一定,气体稳定等熵流动,流速取决于出口截面的压力比,临界流速：,气流速度等于声速，气流从亚声速向超声速过渡,临界压力比,理想气等熵流动体的临界压力比：,由理想气体等熵过程状态方程,p,c,/p,0,单原子气体,1.67,0.487,双原子气体,1.40,0.528,多原子气体,1.30,0.546,例,6.4,有一储气罐，其中空气的压力为,016MPa,，温度为,17,。现利用罐中空气经喷管喷山而产生高速空气流，若环境的大气压力为,0.1MPa,，试确定喷管的形式、出口处空气的流速及温度。通用气体常数,解：,设出口空气压力等于大气压，对双原子气体,可知出口截面压力大于临界压力，采用渐缩形喷管,喷管出口温度,6.5,喷射器,一种流体的压力能在喷管中变成速度能，高速喷出的流体抽吸第二种流体；两种流体混合物以一定进入扩压管，速度能又变成压力能，为有效,真空发生装置,。,高压喷管,略有收缩第二种流体进口,混合段,扩压管,用能分析：,膨胀过程中机械能损失,混合过程在机械能的损失,总的机械能损失膨胀和混合过程能量损失之和,截面,3,处膨胀后混合流体中驱动流体的焓值为,通过扩压管混合流体的质量流速为,取压缩效率为,不考虑流出流体的动能，扩压管中混合流体的焓值的增加等于驱动流体在喷管和混合段内焓的损失，故,可得高压流体与可压缩低压流体的量,不考虑进出口的动能，喷射器的能量衡算：,例,6.6,在一蒸汽喷射器中，驱动蒸汽为,785kPa,的饱和蒸汽，被引射流体的饱和蒸汽为,0.28kPa,，两种流体混合后排出的压力为,101kPa,，如果混合在等压下进行，试求每引射,1kg,低压水蒸汽需要多少,kg,的驱动蒸汽,?,设喷管效率 ，混合效率 ，压缩效率 。,解：,可采用图解法,可求出,1kg,高压驱动蒸汽可以引射,0.75kg,低压蒸汽,每引射,1kg,低压蒸汽需用,1.33kg,的驱动蒸汽,