电机学-三相变压器(2).ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,三相变压器,在三相变压器中，由于原边三相绕组的联结方式不同，空载电,流中的三次谐波分量不一定能流通，这将影响主磁通与相电动,势的波形，并且这种影响不仅,与绕组的联结方式有关，还与三,相变压器的磁路系统有关,，下面分别予以说明。分析中，我们,只考虑三次谐波的影响，其它高次谐波由于幅值很小，不予考,虑。,3-3,三相变压器空载运行时的电动势波形,3-3,三相变压器空载运行时的电动势波形,Y,y,联结的三相变压器,三相三次谐波电流：,三相三次谐波电流同相位同大小。由于变压器原边采用星形联结又无中线，故三次谐波电流不能流通，于是空载电流就接近于正弦形。如图,3-20,所示。,磁通：,利用变压器铁心的磁化曲线作出的磁通为一平顶波。如图,(,右）,所示，平顶波的主磁通中除基波磁通 外，还有一定份量的三次谐波磁通,。,3-3,三相变压器空载运行时的电动势波形,Y,y,联结的三相变压器,三相变压器组：,分析：,1,）,三相变压器组中，三相磁路彼此无关，三次谐波磁通,和基波磁通沿同一磁路闭合，由于磁路的磁阻小，故三次谐波磁通较大,。,2,）,三次谐波的频率,f,为基波频率,f,的三倍，所以由它所感应的三次谐波相电动势就相当大，其幅值可达基波幅值的,45,60,，甚至更大，使相电动势的波形畸变，最大值升高很多，可能将线圈绝缘击穿。,3,）在三相线电动势中，三次谐波电动势相互相抵消，因此线电动势的波形仍为正弦波。,Y,y,联结的三相变压器,三相心式变压器：,分析：,1,）三相心式变压器磁路彼此互相联系，三相的三次谐波磁通又彼此同相位同大小，不能沿铁心闭合，只能借油、油箱壁等形成闭路，如图所示，由于这些磁路的磁阻很大，故三次谐波磁通很小。因此主磁通仍接近于正弦波，相电动势波形也接近于正弦波。,2,）由于三次谐波磁通沿油箱壁闭合，引起附加的涡流损耗，使变压器效率降低和引起局部发热。,D,y,和,Y,d,联结的三相变压器,D,y,联结：,Y,d,联结：,D,y,和,Y,d,联结的三相变压器,分析：,1,）采用,D,y,联结时，原边相电势中的三次谐波电动势在三角形内产生三次谐波电流，最终使主磁通接近正弦形，由它感应的原、副边电动势,e,1,和,e,2,也接近正弦形。,2,）,采用,Y,d,联结时，如图所示，原边空载电流中的三次谐波分量不能流通，因此主磁通和原、副边相电动势都出现三次谐波。但因副边为三角形联结，三次谐波相电动势,(,三相同相位同大小,),便在副边三角形的闭合回路内产生三次谐波电流。由于原边没有三次谐波电流和副边的相平衡因此副边的三次谐波电流起着激磁电流的作用。这时，变压器的主磁通就由原边正弦形的空载电流和副边的三次谐波电流共同建立。其效果与,D,，,y,联结一样。主磁通可以接近正弦形。,3-3,三相变压器空载运行时的电动势波形,结论：,1,）,三相变压器组不能采用,Y,，,y,联结。,2,）三相心式变压器可以采用,Y,，,y,联结。但对容量大、电压,较高的三相心式变压器，也不宜采用,Y,，,y,联结。,3,）三相变压器中，希望原、副绕组中有一边接成三角形，,以保证相电动势接近于正弦形。在大容量的电力变压器,中，当需要在原、副边都接成星形接法时，这时可以在,铁心柱上再加上一个接成三角形的绕组。这个三角形联,结的第三绕组不带负载，主要目的是为了提供三次谐波,电流的通路。以保证主磁通接近于正弦形，改善电动势,波形。,3-4,三相变压器的不对称运行,研究意义,变压器实际运行时，三相负载可能出现不对称的情况,，例如变压器副边接有单相电炉或电焊机等单相负载，或者照明负载三相分配不平衡。此外，当线路一相检修，另外两相继续供电，都可能出现变压器不对称运行情况。,本节讨论的重点问题,当三相负载电流不对称时，变压器内部的阻抗压降也不对称，造成副边三相电压不对称。一般情况下，由于变压器内部阻抗压降较小造成的副边电压不对称程度不大。因此，分析中不予考虑。本,节主要讨论,Y,，,yn,联结的三相变压器组不能带单相负载的问题。,分析方法：对称分量法,三相对称制：,所谓三相对称制是指三个同单位的物理量大小相等，彼此的相位差相同。前述分析的对称运行，其物理量就是三相对称系统，其大小相等，相位彼此相差,120,度,，,达到最大值的先后次序是,A,-,B,-,C,。,实际上，三相对称制不止一种，一般情况下，三相彼此的相位差可为,。,分析方法：对称分量法,三相对称制：,当,k,=1,时，三相互差,120,度,，其相序为,A,-,B,-,C,，,相量图如图,3-25(a)(,以电流为 例,),所示，这种相序称为,正序,。,以 、,表示。,当,k,=2,时，三相互差,240,度，其相序为,A,-,C,-,B,，,相量图如图,3-25(b),所示，这 种相序称为,负序,，,以,、表示。,当,k,=0,时，三相互差,0,度,，即三相同相位，如图,3-25(c),所示。这种相序称为,零序,),。,以表示。,当,k=3,、,4,、,5,时又置复上述三种情况由此可见，,三相对称制有三种，即正序、负序和零序,。,分析方法：对称分量法,一组不对称的三相正弦量可以分解成三组对称的量：,对称分量法是一种线性变换，它是把不对称的系统分解成三组对称的系统。例如有一组不对称电流 、，可分解如下：,3-4,三相变压器的不对称运行,分析方法：对称分量法,分解出的对称分量与不对称分量的关系：,引入算子,，,引入,的物理意义：,若某一相量乘以算子,，则,表示该相量的相位正向旋转,120,度；若乘以,2,，,则表示该相量正向旋转,240,度（或反向旋转,120,度）。显然，,1,2,0,。,因此，,3-4,三相变压器的不对称运行,分析方法：对称分量法,分解出的对称分量与不对称分量的关系：,写成矩阵形式：,求系数矩阵的逆阵，可得：,三相变压器的各序等效电路,正序、负序等效电路：,正序等效电路：当三相变压器内通过正序电流时，变压器所表现的阻抗和等效电路就称为,正序阻抗和正序等效电路,。因为三相正序电流也是相位上彼此互差,120,度的对称系统，正序的情况与第二章中所分析的三相对称情况完全相同，其等效电路如图,2-28(a),所示。,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,正序、负序等效电路：,负序等效电路：,在变压器原边加上负序电压所对应的等效电路。由于负序电流在相位上仍然彼此相差,120,度，至于是,B,相越前还是,C,相越前，对变压器三相磁路结构引起的阻抗,没有影响因此变压器的负序阻抗和等效电路与正序相同，如图,3-28(b),所示。,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,零等效电路：,当三相变压器通入零序电流时，变压器所表现的阻抗称为零序阻抗，由于三个零序电流大小相等、相位相同，,(,注意三相零序电流与三相三次谐波电流，虽然都是各相大小相等，相位相同，但它们有本质的区别，即零序电流的频率是基频，而三次谐波电流的变化频率为基频的三倍,),，因此变压器对于零序电流所表现的阻抗与正序和负序有所不同。,变压器的零序等效电路仍可用,T,形等效电路来表示,，如图3-29,所示。由于各相绕组的电阻与漏电抗和电流的相序没有关系，因此等效电路中的原、副绕组的漏阻抗与正序漏阻抗,、，,完全相同，但零序激磁阻抗却可能与正序的不同，故用,表示,。,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,变压器的零序阻抗与绕,组的联结和磁路系统密切相关，现分别讨论如下：,磁路系统的影响：,三相变压器组：三相磁路互相独立，由零序电流激励的主磁通其磁路与正序电流激励的主磁通的磁路相同，因此零,序激磁阻抗与正序激磁阻抗相等，即,：,三相心式变压器：如为三个心柱，则由零序激磁电流所激励的三个同相的零序主磁通不能在铁心内形成闭合磁路，通过铁心外部的油道、箱壁等部件形成闭合磁路，该磁路的磁阻比正序主磁通通过铁心闭合时大得多，因此零序激磁阻抗要比正序激磁阻抗小得多，即：,三相变压器的各序等效电路,变压器的零序阻抗与绕,组的联结和磁路系统密切相关，现分别讨论如下,：,绕组联结的影响：,星形联结：零序电流不能流通，此时等效电路在这一边应断开。,三角形联结：零序电流仅能在三角形内部形成环流，而不能流到外电路去，即在零序等效电路里，相当于变压器内部短接，但从外部看进去应该是开路的，因此接法不同对外电路表现的零序阻抗不同。,。,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,三相变压器,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,三相变压器的各序等效电路,从,YN,方面看，零序阻抗,而从三角形接法方面看，零序电流为零，零序阻抗,:,3-4,三相变压器的不对称运行,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,零序激磁阻抗的测定,：,将变压器副边,(,或原边,),三相绕组串联起来，加上单相电源，另一边绕组开路，如图,3-3l,所示。这时通入三相绕组的电流，其大小和相位均相同，相当于通入零序电流。测出,I,0,、,U,0,及,P,0,，,可算出零序阻抗：,3-4,三相变压器的不对称运行,三相变压器的各序等效电路,零序激磁阻抗的测定,：,由于另一边开路，根据图,3-3l,测出的零序激磁阻抗为：,说明：,在零序等效电路中，电动势和激磁电流与正序情况有相同的关系。,即,:,式中：是零序系统的激磁电流；,是零序激磁电流产生的零序磁通,在,绕组中感应的零序电,动,势。,3-4,三相变压器的不对称运行,Y,yn,联结的单相负载运行,图,3-32,表示,Y,yn,联结,a,相带单相负载，,b,、,c,两相开路时的情况。,已知：,1,）电源电压为三相对称,(,正序,),电压，当副边空载时，原绕组各相电压为 、；,2,）变压器的所有参数已通过试验求出。,假设：,1,）略去正、负序激磁电流的影响；,2,）,所有的量都已归算到原边。为简便起见，除,外，副边的其它量都不加一撇了。,Yyn,联结的单相负载运行,求解：,1,）做出各序等效电路；,2,）,列出边界条件，计算各序等效电路中电流的各序分量；,边界条件：,用对称分量法求出副边电流的各序分量为,：,求解：,3,）作出,Y,yn,联结带单相负载时的等效电,路；,由于：,且,：,所以,因此可以把各序等效电路串联起来，,Y,yn,联结的单相负载运行,求解：,4,）,根据等效电路求负载电流；,而,：,3-4,三相变压器的不对称运行,Y,yn,联结的单相负载运行,分析：由上式可看出,a),对于三相变压器组，,，,因此负载电流,主要受,的限制，即使负载阻抗,很,小，负载电流也大不起来，在极端情况下，即单相稳态短路时,b),对于三相心式变压器，因此负载电流 主要由负载阻抗 来决定。所以这种联,结的三相心式变压器可以带单相到中线的不对称负载。,由此可见，单相稳态短路电流只有正序激磁电流的三倍。所以这种联结的三相变压器组不,能带单相到中线的不对称负载。,求解：,5,）,根据磁动势平衡关系求原边电流；,由于原边为,Y,联结，零序电流不能流通，所以,Y,yn,联结的单相负载运行,求解：,5,）,根据磁动势平衡关系求原边电流；,同理，可求出 和,求解：,6,）,根据等效电路求原、副边电压；,原边电压为,同理，可求出 和,副边电压可根据各序等效电路求出,3-4,三相变压器的不对称运行,Y,yn,联结的单相负载运行,求解：,6,）,根据等效电路求原、副边电压；,若忽略漏阻抗压降，则,同理可求出,求解：,7,）,作出相量图,(,见图,3-35),；,3-4,三相变压器的不对称运行,Y,yn,联结的单相负载运行,讨论：,Y,yn,联结由于原边没有零序电流，因此副边的零序电流全部成为激磁性质的电流，从而在铁心内产生零序主磁通 ，感应零序电动势 、，迭加到正序电动势（）上，使负载相,a,相的端电压下降。,在三相变压器组中,，零序主磁通可在主磁路内通过，较大，故,a,相端电压 急剧下降，以致加不上负载；另外两相的电压则将升高，以保持线间电压不变，于是,产生了严重的中性点位移现象,。,在三相心式变压器中,，由于零序磁通被迫沿油和油箱壁闭合，零序磁通和零序电动势较小，因此,中性点位移并不严重,，可以正常运行。但为了尽量减小零序磁通在油箱壁中引起的涡流损耗，以及尽量减少电压的变化。,Y,，,yn,联结的三相心式变压器在不对称负载下运行时，中线中的电流,(,等于零序电流的三倍,),不得超过额定电流的,25,。,3-4,三相变压器的不对称运行,其它的联结组和其它方式的不对称负载,讨论：,1,）在其它联结组中都不会发生上述的严重的中性点偏移现象。例如,D,yn,联结中，当副边有零序电流时，在三角形绕组内部也将感应出零序电流来抵消副边的零序磁动势，因此 是不大的，所以 不会大。在没有中线的绕组联结中，根本不存在零序电流，因此也没有零序电势。,2,）各种联结的变压器在供给线和线之间的不对称负载时，也不产生零序电流，所以除了由于,漏阻抗所产生的一些不对称电压降外，不会有太严重的电压不对称。,本章小结,三相变压器的,磁路系统可以分成各相磁路彼此没有关系的三相变压器组和三相磁路彼此有关系的三相心式变压器两种,。不同的磁路系统和联结,方法对空载电动势波形和零序阻抗有很大影响。,根据变压器原、副边线电动势的相位差，把变压器的绕组联结分成各种不同的联结组，,不同的绕向、不同的联结和不同的标志有不同的联结组别。,三相变压器相电动势的波形与三相绕组的联结方法和三相磁路系统有关，,为了得到正弦波相电动势，三相变压器组不能采用,Y,y,联结，而三相心式变压器可以采用,Y,y,联结。当三相绕组采用,Y,d,联结时,，原边空载电流中的三次谐波电流分量不能流通。主磁通和相电动势中都含有三次谐波。但因副边接成三角形，副边流过的三次谐波电流同洋起激磁作用，,结果,相电动势也近于正弦形,。,