流体阻力与流体损失.ppt

流体力学,C,第五章,流动阻力与水头损失,第五章流动阻力与水头损失,5-1,概述,5-2,黏,性流体的流动型态,5-3,均匀流基本方程,5-4,圆管中的层流运动,5-5,圆管中的紊流运动,5-8,局部水头损失,5-7,边界层理论简介,第五章流动阻力与水头损失,(,6,学时,),一、本章学习要点,:,流动阻力与水头损失的基本概念,黏性流体的流动型态,沿程水头损失与切应力的关系,圆管中的层流运动,圆管中的紊流运动,局部水头损失,5,-,1,概述,一、章目解析,从力学观点看，本章研究的是流动阻力。,产生流动阻力的原因：,内因：,黏性,惯性；,外因：,外界干扰。,从能量观点看，本章研究的是能量损失,(水头损失,),。,二、研究内容,内流,(,如管流、明渠流等,),：研究,h,w,的计算,(,本章重点,),外流,(,如绕流,),：研究,C,D,的计算,三、流动阻力和水头损失的两种形式,h,f,：,沿程水头损失，由沿程阻力引起,h,m,：局部水头损失，由局部阻力引起,总水头损失：,5-2,黏性流体的流动型态,一、雷诺实验,1883,年英国物理学家,雷诺,按图示试验装置对黏性流体进行实验，提出了流体运动存在两种型态,：,层流,和,紊流,。,紊流,形成过程的分析,选定流层,流速分布曲线,干扰,F,F,F,F,F,F,F,F,F,F,F,F,升力,涡 体,紊流,形成条件,涡体的,产生,雷诺数,达到一定的数值,Osborne Reynolds(1842-1916),Osborne Reynolds(1842-1916),United Kingdom,雷诺在观察现象的同时，测量,，,绘制 的关系曲线。,层流：,紊流：,二、流态判别,1.,试验发现,2.,判别标准,圆管：,取,非圆管：,定义水力半径 为特征长度。相对于圆管有,故取,例,1,水流经变截面管道，已知,d,2,/d,1,=2,，,则相应的,Re,2,/Re,1,=?,解,因,故,5-3,均匀流基本方程,一、均匀流基本方程,1.,对如图所示恒定均匀有压管流，建立,1,、,2,两断面的伯努利方程，得,流体用于克服阻力所消耗的能量全部由势能提供。,2.,在,s,方向列动量方程，得：,式中：,3.,联立可得均匀流基本方程,上式对层流、紊流均适用。,二、过流断面上切应力,的分布,仿上述推导，可得任意,r,处的切应力：,考虑到,，,有,故,（线性分布）,三、沿程水头损失,h,f,的通用公式,由均匀流基本方程 计算 ，需先求出 。,因,据,定理：,故,式中，为沿程阻力系数。,代入 可得沿程水头损失 的通用,公式,达西公式：,令,5-4,圆管中的层流运动,一、过流断面上的流速分布,据,r,u,r,0,积分,，代入边界条件后得：,旋转抛物面分布,最大流速：,流量：,二、断面平均流速,三、沿程水头损失,由,和,得：,与,h,f,的通用公式比较，可得圆管层流时沿程阻力系数：,四、动能、动量修正系数,5-5,圆管中的紊流运动,一、紊流的特征,主要特征：,流体质点相互掺混，作无定向、无规则的运动，运动要素在时间和空间都具有随机性质的脉动，如图所示。,时间平均紊流：,恒定紊流与非恒定紊流的含义。,紊流的脉动性使过流断面上的流速分布比层流的 更均匀，但能量损失比层流更大。,严格来讲，紊流总是非恒定的。,紊流瞬时运动要素可表示如下：,上述公式表明紊流运动可看做为一个时间平均流动和一个脉动流动的叠加。,二、紊流切应力,紊流切应力,包括黏性切应力,1,和紊流附加切应力,2,两部分，即,其中：,这里 称为混合长度，可用经验公式,或 计算。,三、黏性底层,水力光滑、水力粗糙的含义。,黏性底层 一般只有十分之几个毫米，但对流动阻力的影响较大。,四、过流断面上的流速分布,黏性底层区,紊流核心区,水力粗糙区,水力光滑区,五、沿程阻力系数,的变化规律及影响因素,1.,尼古拉兹实验简介,Johann,Nikuradse,层流区,（,I,）：,2.,实验成果,层、紊流过渡,（,）：,紊流光滑区,（,）：,紊流过渡区,（,）：,紊流粗糙区,（,）：,六、,的计算公式,层、紊流过渡区,（,）,：空白,层流区,（,I,）,：,紊流光滑区,（,）,：,紊流过渡区,（,）,：,(,尼古拉兹光滑管公式,),紊流粗糙区,（,）,：,适合紊流区的公式：,而,Lewis Moody,为便于应用柯列勃洛克公式，莫迪将其制成莫迪图,。,5-7,边界层理论简介,一,.,边界层理论的提出,二,.,边界层的定义,边界层,紧贴固壁不能忽略黏滞性影响的流动区域。,三,.,边界层分离的概念,边界层的分离,当流体流经边壁转变流段时，发生主流脱离边壁伴随旋涡产生的流动现象。,5-8,局部水头损失,一、局部水头损失产生的原因,边壁急骤变形发生边界层分离，引起能量损失；,流动方向变化造成的二次流损失；,旋涡区的存在是造成局部水头损失的主要原因。,局部水头损失与沿程水头损失一样，也与流态有关，但目前仅限于紊流研究，且基本为实验研究。,二、圆管突然扩大的局部水头损失,1,、,由,1-2,断面,建立伯努利方程，可得,（,1,）,2,、,在,s,方向列动量方程,式中：,引入实验结果,（,2,）,3,、,联立,（,1,）、（,2,）,，并取 ，得,（包达公式）,三、局部水头损失通用公式,式中：,=,f,(Re,边界情况,),，称为局部阻力系数，一般由实验确定。,例：自水池中引出一根具有不同直径的水管。已知,d,=50mm,，,D,=200mm,，,l,=100m,，,H,=12m,，局部阻力系数,进,=0.5,，,阀,=5.0,，沿程阻力系数,=,0.03,，求管中通过的流量。,例,:,如图所示，水箱中的水通过垂直管道向大气出流，设水箱水深,H,，管道直径为,d,，长度,l沿程阻力系数 ，进口局部阻力系数 ，试问在什么条件下，流量,Q,不随管长,l,的增加而增加？,例,密度为,的流体在水平等径长直管道中作恒定流动。已知,（沿程阻力系数）、,d,（管径）和,v,（流速），试推导相距,l,的两过流断面间压强差,p=p,1,-,p,2,的计算式，并由此导出流动相似的模型率（即相似准则）。,【,解,】,在相距的两过流断面间建立恒定总流的伯努利方程,由题意可知，式中,故得两过流断面间的压强差,因模型和原型流动的相似必可用同一物理方程来描述，故有,或,写成比尺关系为,即流动相似的模型率为欧拉准则。,从上面分析可知，对于恒定有压管流，欧拉数,因此，当流动处于层流区、层紊流过渡区、紊流光滑区、紊流过渡区时，按几何相似和黏性力相似进行模型实验设计，就可保证压力相似；但当流动处于紊流粗糙区时，流动阻力与雷诺数无关，该流动范围通常称为自模区，流动处于自模区时，则只需按几何相似进行模型实验设计即可。,本章重点掌握,沿程水头损失的计算,局部水头损失的计算,黏性流体的流动型态（层流、紊流）及其判别,复习题：,若同一流体流经两根长度相同、但管材不同的等径长直管道，当雷诺数相等时，它们的水头损失在（）是相同的。,A,、层流区,B,、层、紊过渡区,C,、紊流光滑区,D,、紊流过渡区,E,、紊流粗糙区,若在同一长直等径管道中用不同液体进行实验，当流速相同时，其沿程水头损失在（）是相同的。,A,、层流区,B,、紊流光滑管区,C,、紊流过度区,D,、紊流粗糙管区,如图,A,、,B,二种截面管道，已知二管长度相同，通过流量相同，沿程水头损失系数相同，则二管道的沿程水头损失,。,D.,尚不能确定大小,流速由,v,1,变为,v,2,的突然扩大管如图示，若中间加一中等直径的管段，使形成两次突然扩大，则当两次扩大的总局部水头损失最小时与一次扩大的局部水头损失之比,hm,2,/,hm,1,为（）,A.1:2 B.1:4 C.2:1 D.4:1,已知管内水流流动处于紊流粗糙管区，此时，若增大流量，则管路沿程损失,h,f,与沿程损失系数,的相应变化为,(,),A,、,h,f,与,都增大,B,、,h,f,与,都减小,C,、,不变，,h,f,增大,D,、,减小，,h,f,变,在管长,l,、管径,d,一定的水平放置的长直工业管道流动中，其欧拉数 随流量,Q,的变化规律为（）。,A,、层流区，欧拉数,Eu,数随流量,Q,的增加而减小,B,、层、紊过渡区，欧拉数,Eu,数随流量,Q,的增加而增加,C,、紊流光滑区，欧拉数,Eu,随流量,Q,的增加而减小,D,、紊流过渡区，欧拉数,Eu,随流量,Q,的增加而减小,E,、紊流粗糙区，欧拉数,Eu,与流量,Q,无关,