第三章 液压油与液压流体力学基础.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,3-1,静止液体力学,静止液体的压力称为静压力。,一、液体的压力,液体单位面积上所受的法向力，称为压力，以,p,表示，单位,Pa,、,Mpa,特点：,（,1,）液体的压力沿内法线方向作用于承压面上；,（,2,）静止液体内任一点的压力，在各个方向上都相等。,二、重力作用下静止液体中的压力分布,重力作用下的静止液体，其压力分布有如下特征：,静止液体内任一点处的压力都由两部分组成：一部分是液面上的压力,p,o,，,另一部分是该点以上液体自重所形成的压力，即,g,与该点离液面深度,h,的乘积。当液面上只受大气压力,p,a,作用时，则液体内任一点处的压力为：,静止液体内的压力随液体深度变化呈直线规律分布。,离液面深度相同的各点组成了等压面，此等压面为一水平面。,三、压力的表示方法和单位,根据度量基准的不同，液体压力分为绝对压力和相对压力两种。,如果液体中某点的绝对压力小于大气压力，这时，比大气压力小的那部分数值叫做真空度。,绝对压力,=,大气压力,+,相对压力,真空度,=,大气压力,-,绝对压力,压力的常用单位为,Pa,（,帕，,N/,）、,MPa,（,兆帕，,N/,），,bar,（,巴）,常用压力单位之间的换算关系为：,1MPa=10,6,Pa,，,1bar=10,5,Pa,。,四、静止液体内压力的传递在密闭容器内，施加于静止液体的压力将以等值传递到液体各点，这就是帕斯卡原理，或称静压力传递原理。,可见，液体内的压力是由外界负载作用所形成的，即系统的压力大小取决于负载。,五、液体对固体壁面的作用力,dF,x,=,dFcos,=,pdAcos,=,plrcosd,曲面在某一方向上所受的液压力，等于曲面在该方向的投影面积和液体压力的乘积。,3-2,液体动力学基础,本节主要讨论液体动力学的基本概念，三个基本方程,连续性方程、伯努利方程和动量方程。,一、基本概念,1.,理想液体、恒定流动、一维流动,理想液体：一种假想的既无粘性又不可压缩的液体。,恒定流动：液体流动时，液体中任一点处的压力、速度和密度等参数都不随时间而变化。（或称定常流动、非时变流动）,反之，只要压力、速度或密度中有一个参数随时间变化，就称非恒定流动（或称非定常流动、时变流动）。,一维流动：液体的流动参数仅仅是一个坐标的函数。,2.,流线、流管、流束、通流截面,流线是某一瞬间液流中一条条标志其质点运动状态的曲线，在流线上各点的瞬时液流方向与该点的切线方向重合,由于液流中每一点在每一瞬间只能有一个速度，因而流线既不能相交，也不能转折，它是一条条光滑的曲线。,在流场内作一条封闭曲线，过该曲线的所有流线所构成的管状表面称为,流管,，流管内所有流线的集合称为,流束,。根据流线不能相交的性质，流管内外的流线均不能穿越流管表面。,垂直于流束的的截面称为,通流截面,（或过流断面），通流截面上各点的运动速度均与其垂直。因此，通流截面可能是平面，也可能是曲面。,通流面积无限小的流束称为,微小流束,。,3.,流量和平均流速,单位时间内流过某一通流截面的液体体积称为,流量,。流量,以,q,表示，单位,为,m/s,或,L/min,。,当液流通过微小的通流截面,dA,时，液体在该截面上各点的速度,u,可以认为是相等的，所以流过该微小断面的流量为,dq,=,udA,则流过整个过流断面,A,的流量为,4.,层流、紊流、雷诺数,液流是分层的，层与层之间互不干扰，液体的这种流动状态称为,层流,液流不分层，处于紊乱状态，称为,紊流,雷诺数,Re对通流截面相同的管道来说，若液流的雷诺数,Re,相同，它的流动状态就相同。,液流由层流转变为紊流时的雷诺数和由紊流转变为层流时的雷诺数是不同的，后者的数值较前者小，所以一般都用后者作为判断液流状态的依据，称为,临界雷诺数,，记作,Re,c,。,当液流的实际雷诺数,Re,小于临界雷诺数,Re,c,时，为层流；反之，为紊流。,雷诺数的物理意义,：雷诺数是液流的惯性力对粘性力的无因次比。当雷诺数较大时，液体的惯性力起主导作用，液体处于紊流状态；当雷诺数较小时，粘性力起主导作用，液体处于层流状态。,对于非圆截面的管道,Re=4Rv/,R,为液体的水利半径，,R=A/,A,通流截面的面积；,湿周长度，即通流截面上与液体相接触的管壁周长。,二、连续性方程,1,v,1,A,1,=,2,v,2,A,2,当忽略液体的可压缩性时，,1,=,2,，,则得,v,1,A,1,=v,2,A,2,或写成,q=,vA,=,常数,这就是液流的连续性方程。,在密闭管路内作恒定流动的理想液体，不管平均流速和通流截面沿流程怎样变化，流过各个截面的流量是不变的。,三、伯努利方程,1,、理想液体微小流束的伯努利方程,外力对液体所作的功,W=p,1,dA,1,ds,1,-p,2,dA,2,ds,2,=p,1,dA,1,u,1,dt,-p,2,dA,2,u,2,dt,由连续性方程：,dA,1,u,1,=dA,2,u,2,=,dq,代入得：,W=dqdt(p,1,-p,2,),(2),液体机械能的变化,动能的变化：,E,k,=dqdtu,2,2,/2-dqdt u,1,2,/2,位能的变化：,E,p,=gdqdth,2,-gdqdth,1,机械能的变化：,E=,E,k,+E,p,根据能量守恒定律：,外力对液体所作的功，应等于其机械能的变化，,即：,E=W,物理意义：在密闭管道内作恒定流动的理想液体，具有三种形式的能量。即压力能、动能和位能，它们之间可以相互转化，但在管道内任一处，单位重量的的液体所包含的这三种能量的总和是一定的。,2,、实际液体总流的伯努利方程,式中，,h,w,为能量损失。,1,、,2,是动能修正系数其值与液体的流态有关，,紊流时等于,1,，层流时等于,2,。,四、动量方程,刚体力学动量定理指出，作用在物体上的外力等于物体在单位时间内的动量变化量，即：,1,、,2,动量修正系数，,紊流时,=1,，,层流,=4/3,。,上式表明：,作用在液体控制体积上的外力的总和，等于单位时间内流出控制表面与流入控制表面的液体动量之差。,作用在固体壁面上的力是：,求滑阀阀芯所受的轴向稳态液动力。,3-3,液体流动时的压力损失,一、沿程压力损失,液体在等径直管中流动时因粘性摩擦而产生的压力损失，称为沿程压力损失。,1.,层流时的沿程压力损失,通流截面上的流速分布规律,（,p,1,-p,2,）r=F,f,式中，内摩擦力,F,f,=-2rldu/dr,（,负号表示流速,u,随,r,的增大而减小）。,若令,p=p,1,-p,2,，,则将,F,f,代入上式整理可得,通过管道的流量,对于半径为,r,，,宽度为,dr,的微小环形通流截面，面积,dA,=2rdr,，,所通过的流量,管道内的平均流速,沿程压力损失,为沿程阻力系数,对于圆管层流，理论值,=64/Re,。,实际计算时，对金属管取,=75/Re,，,橡胶管,=80/Re,。,2.,紊流时的沿程压力损失,=f,（,Re,，,/d,）,，,对于光滑管，,=0.3164Re,-0.25,；,对于粗糙管，,的值可以根据不同的,Re,和,/d,从手册上有关曲线查出。,二、局部压力损失,液体流经管道的弯头、管接头、突变截面以及阀口、滤网等局部装置时，液流会产生旋涡，并发生强烈的紊动现象，由此而造成的压力损失称为局部压力损失。,式中,局部阻力系数。,q,n,阀的额定流量；,p,n,阀在额定流量,q,n,下的压力损失；,q,通过阀的实际流量。,三、管路中的总压力损失,整个管路系统的总压力损失应为所有沿程压力损失和所有局部压力损失之和，即,从公式可以看出，减小流速，缩短管道长度，减少管道截面的突变，提高管道内壁的加工质量等，都可使压力损失减小。,3-4,液体流过小孔和缝隙的流量,一、液体流过小孔的流量,小孔可分为三种：,当小孔的长径比,l/d0.5,时，称为薄壁孔；,l/d,4,时，称为细长孔；,0.5,l/d4,时，称为短孔。,对薄壁孔,式中，,h,w,为局部能量损失，它包括两部分，即截面突然减小时的局部压力损失,h,w1,和截面突然增大时的局部压力损失,h,w2,。,由于,A,e,A,2,，,所以,将上式代入伯努利方程，并注意到由于,A,1,=A,2,，故,v,1,=v,2,，,1,=,2,；且,h,1,=h,2,，,得：,小孔前后的压力差，,小孔速度系数，,式中,流量系数，,=,收缩系数，,小孔通流截面的面积,收缩断面的面积；,对细长孔：,小孔的流量压力特性公式,：,m,由孔的长径比决定的指数。,薄壁孔,m,=0.5,，,细长孔,m,=1,。,K,系数。,二、液体流过缝隙的流量,液体流过平行平板缝隙的流量,1,、流过固定平行平板缝隙的流量（压差流动）,pbdy,+,（,+d,）,bdx,=,（,p+dp,）,bdy+bdx,整理后得：,式中，,C,1,、,C,2,为积分常数。由边界条件：当,y=0,，,u=0,；,y,=,，,u=0,，,分别代入得：,在缝隙液流中，,dp/dx,是一常数,2.,液体流过相对运动的平行平板缝隙的流量,（剪切流动）,当一平板固定，另一平板以速度,u,0,作相对运动时，液体的平均流速,v=u,0,/2,，,故由于平板相对运动而使液体流过缝隙的流量为：,既有压差流动，又有剪切流动时,（二）液体流过圆环缝隙的流量,流过同心圆环缝隙的流量,流过偏心圆环缝隙的流量,若圆环的内外圆不同心，偏心距为,e,，,则形成偏心圆环缝隙。其流量公式为：,式中,内外圆同心时,的,缝隙厚度；,相对偏心率，,=e/,3-5,液压冲击和气穴现象,一、液压冲击,在液压系统中，由于某种原因，系统的压力在某一瞬间会突然急剧上升，形成很高的压力峰值，这种现象称为液压冲击。,1,液压冲击产生的原因,（,1,）阀门突然关闭或换向；,（,2,）运动部件突然制动或换向；,（,3,）某些液压元件动作失灵或不灵敏。,2,冲击压力,假设系统的正常工作压力,为,p,，,产生液压冲击时的最大压力，即压力冲击波第一波的峰值压力为,p,冲击压力的最大升高值。,管道阀门关闭时的液压冲击,设管道截面积为,A,，,产生冲击的管长为,l,，,压力冲击波第一波在,l,长度内传播的时间为,t,1,，,液体的密度为,，,管中液体的流速为,，,阀门关闭后的流速为零，则由动量方程得,式中，,c=l/t,1,，,为压力冲击波在管中的传播速度。,t,1,压力冲击波第一波在管路中的传播时间,c,不仅和液体的体积弹性模量,K,有关，而且还和管道材料的弹性模量,E,、,管道的内径,d,及壁厚,有关，,c,值可按下式计算：,在液压传动中，,c,值一般在,900,1400m/s,之间。,若流速,不是突然降为零，而是降为,1,则：,设压力冲击波在管中往复一次的时间为,t,c,，,t,c,=2,l/c,。,当阀门关闭时间,t,t,c,时，此时压力峰值很大，称为直接冲击，,当,t,t,c,时，压力峰值较小，称为间接冲击，这时,p,可按下式计算,运动部件制动时的液压冲击,设总质量为,m,的运动部件在制动时的减速时间为,t,，,速度减小值为,，,液压缸有效面积为,A,，,则根据动量定理得,：,3,减小液压冲击的措施,延长阀门关闭和运动部件制动换向的时间。,限制管道流速及运动部件速度。,适当加大管道直径，尽量缩短管路长度。,在冲击区附近安装蓄能器等缓冲装置。,采用软管，以增加系统的弹性。,二、气穴现象,在液压系统中，如果某处的压力低于空气分离压时，原先溶解在液体中的空气就会分离出来，导致液体中出现大量气泡的现象，称为气穴现象。,如果液体中的压力进一步降低到饱和蒸气压时，液体将迅速气化，产生大量蒸气泡，这时的气穴现象将会愈加严重。,当附着在金属表面上的气泡破灭时，它所产生的局部高温和高压会使金属剥蚀，这种由气穴造成的腐蚀作用称为气蚀。,气蚀会使液压元件的工作性能变坏，并使其寿命大大缩短。,控制措施：,减小小孔或缝隙前后的压力降。一般,p,1,/,p,2,3.5,。,降低泵的吸油高度，适当加大吸油管内径，限制吸油管内液体的流速，尽量减少吸油管路中的压力损失（如及时清洗滤油器或更换滤芯等）。对于自吸能力差的泵需用辅助泵供油。,管路要有良好的密封，防止空气进入。,