建筑设备.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,绪论,0.1 建筑设备工程课程包括的主要内容,0.2 我国建筑设备的发展状况,0.3 建筑设备工程与土建工程之间的关系,1,绪论,建筑设备工程是工业与民用建筑专业、监理专业、物业管理专业及相关专业的辅助课程，它与建筑工程是相辅相成的，因此建筑行业的从业人员学习建筑设备的相关知识是很有必要的。,2,建筑设备工程主要介绍建筑设备工程的基础知识，以及室内外给排水、供暖工程、通风与空调工程、建筑电气等方面的知识。,0.1.1,建筑设备工程的基本知识,0.1.2,室内外给排水,0.1.3,供暖工程,0.1.4,通风与空调工程,0.1.5,建筑电气,0.1,建筑设备工程课程包括的主要内容,3,在设备工程中，无论是室内外给排水、供暖工程还是通风与空调工程，其中涉及的介质如冷水、热水、蒸汽、空气等都是流体。流体作为一种物质状态，有其很重要的特性。我们必须对流体的特性和规律有一定的了解，才可以更好的学习设备工程的知识。在供暖工程中，采暖热负荷的计算、散热器的选择和计算都要用到传热学的知识，因此传热学也是设备工程基础知识中必不可少的一部分，对于常用的建筑电气，也要求我们对电工学的知识有一定程度的了解。,0.1.1,建筑设备工程的基本知识,4,主要介绍室外给排水、室内给排水、室内的热水供应等几方面的内容，其中涉及室外给水系统的组成及施工要求、室内给水系统的组成、室内给水设备、给排水系统常用管材、室内给排水的水力计算、室内外给排水的施工及验收规范等内容。通过上述学习，应对室内外给排水的系统有充分的了解，掌握施工图识图、施工图设计的基本知识和施工的要求。,0.1.2,室内外给排水,5,供暖工程是北方寒冷区域为了达到冬季的供暖要求而设的供热系统。我们主要学习供暖工程的系统形式、采暖热负荷的组成、供暖系统所需的主要设备、供暖系统的施工要求、供暖系统施工图的识图与设计、供暖室外管网的布置、供暖热源的组成和设施等方面的知识。,0.1.3,供暖工程,6,通风与空调工程主要是为了达到人体的舒适要求或生产工艺要求而对自然空气进行处理并输送的工程系统。根据环境保护的要求，产生大量污染大气的粉尘或有害气体的生产过程，必须经过处理达到国家排放标准后才允许排放。另外，随着科学技术的发展，许多生产和科研项目对空气环境提出一些特殊的要求。如集成电路生产车间、精密仪器生产车间等，不仅对空气的温度、湿度提出了要求，还对空气的清洁度提出了要求。在公共与民用建筑中，冬季送热、夏季送冷都需要通风与空调系统来完成。对通风与空调系统，主要学习通风系统的组成、通风系统的施工、空气调节的基本知识、空气处理、空调系统施工、通风与空调工程施工图的识图等方面的知识。,0.1.4,通风与空调工程,7,主要介绍常用的电气照明、建筑物的防雷与接地装置建筑物的电话线、闭路天线等弱电系统等内容。通过学习，应对电气照明系统有一定的了解，掌握电气照明施工图的识图及施工的要求。,0.1.5,建筑电气,8,随着我国建筑业的发展，无论是在生活还是生产方面，对建筑设备工程中的供水、供热、供气和供电等的要求和标准日益提高，如卫生间的卫生设施要求功能完善、形式多样，多功能的电气设备和信息电子装置逐步进入千家万户。顺应需求市场的要求，美观、适用、多种功能的新型设备不断出现，例如：节水型卫生器具的开发和推广使用；高效节能换热设备的创新；各种通风空调技术的普及和发展；功能完善、种类繁多的设备不断涌现。这些产品、设备和技术正在不断完善着建筑物的功能，提高着人们的生活质量。,0.2,我国建筑设备的发展状况,9,建筑设备工程是工业与民用建筑中不可缺少的部分，是独立的单位工程，必须与建筑工程相互配合才能发挥其使用效益。因此无论是设计阶段还是施工阶段，都要求建筑工程和设备工程之间密切配合。例如：在住宅和公共建筑中，都要有卫生间，而卫生间的建筑面积与卫生器具的种类、数量以及管道的布置方式密切相关。又如，我国北方地区，均需要供暖系统，而采暖形式的选择和布置，又与房屋建筑的建筑功能、建筑形式等有很大关系。再如，在综合性建筑中，上下层卫生间的位置有无错位，避免排水管道从房间的不合适的位置穿过。,0.3,建筑设备工程与土建工程之间的关系,10,还有，当梁的截面尺寸较大，而房间的净高又有限制，暖气管道在顶棚下设置就有困难，在这种情况下，就必须采用其他的采暖系统形式，改变暖气管道的布置位置。另外，设备工程中都离不开管道，在建筑物中要安装这些管道，就不可避免的要穿越墙体、楼板和基础，土建施工中要预留穿楼板的孔洞，如果不预留，临时凿洞，既浪费劳动力又影响施工质量，这些问题都说明了土建工程和设备工程之间有着密不可分的关系，土建施工人员必须对设备工程的知识引起足够的重视。,11,1.1,流体动力学的基本知识,1.2,传热学的基本知识,1.3,电工基本知识,第一章 建筑设备工程的基本知识,12,1.1,流体动力学的基本知识,1.1.1,流体的主要力学性质,1.1.2,描述流体运动的几个有关概念,1.1.3,流体运动的分类,1.1.4,恒定流连续性方程,1.1.5,恒定元流能量方程,1.1.6,流动阻力和流动损失,s,13,流体的流动性是流体的最基本的特性，流动性是指流体不能承受切向力，如果有切向力存在，即使切向力很微小，流体也会发生变形。流体的流动性主要是由其力学性质决定的，流体的主要力学性质有：,1.,质量密度和重力密度,2.,流体的黏滞性,3.,流体的压缩性和热胀性,1.1.1,流体的主要力学性质,14,1.,质量密度和重力密度,在描述固体物质的惯性和重力特性时，通常用物体的质量和重力，而流体因为没有固定的体积，在描述其惯性大小和重力大小时，用单位体积的质量和单位体积的重力来表示，即质量密度,(),和重力密度,(),。质量密度定义式为,M/vV(kg/m,3,)(1.1),式中：,M,流体的质量,(kg),；,V,流体的体积,(m,3,),。,重力密度定义式为,G/V(N/m,3,)(1.2),式中：,G,流体的重量,(N),；,V,流体的体积,(m,3,),。,由上两式可知,G/V,Mg/V,g(1.3),15,2.,流体的黏滞性,流体流动时，流体内部各质点间或流层间因相对运动而产生内摩擦力以反抗流体质点间相对运动的性质，称作流体的黏滞性。管段中断面流速分布如图,1.1,所示。,图,1.1,平板间的速度分布,16,根据牛顿摩擦定律，可得到流体黏滞力的表达式为,T,A,d,u,/d,y,(1,.,4),式中：,流体的黏滞系数；,A ,流层间的接触面积,(,m,2,),；,d,u/,d,y ,流速梯度，表示流速沿垂直于流速方向的变化率。,若用,代表单位面积上流体的黏滞力，又称作切向力,T,/,A,d,u,/d,y,(1,.,5),流体黏滞性的大小除了用黏滞系数,来表示外，还可用黏滞系数与流体密度的比值,来表示，即,/,(1,.,6),为了区分这两个系数，,称作动力黏性系数，,称作运动黏性系数。,17,3.,流体的压缩性和热胀性,流体受压、体积缩小、密度增大的性质，称作流体的压缩性；流体受热、体积膨胀、密度减小的性质，称作流体的热胀性。对于液体和气体，其压缩性和热胀性有所区别，因此要分别进行研究。,(1),液体的压缩性和热胀性,液体的压缩性通常用压缩系数,来表示，它的意义是：在一定温度下，升高一个单位压力时，流体体积的相对缩小量。液体的压缩性也可用体积弹性模数,E(E,为压缩系数,的倒数,),来表示，它是指单位体积的相对变化所需的压力增量。液体的压缩性很小，通过计算，水的压力再增加一个标准大气压时，其体积只缩小了,1/20 000,。因此，在实际工程中，可认为液体流体的密度在整个流动过程中是不变的，即认为是不可压缩流体。,流体的膨胀性通常用膨胀系数,来表示。它是指在一定的压力下温度升高,1K,时，流体体积的相对增加量。不同的流体随着温度的变化，其体积都有所变化，因此在实际工程中，要考虑受热体积膨胀带来的危害。,18,(2),气体的压缩性和热胀性,气体的压缩性和热胀性比液体较明显，在常温常压下，气体的压强,p,、比容,v,、温度,T,三个基本参数之间满足理想气体状态方程式,pv,RT,(1,.,7),19,通过以上的介绍，我们知道流体的物理性质是比较复杂的，如果在研究流体的运动规律时，考虑全部因素，则无法进行准确的研究，而我们在实际工程中通常研究的都是流体的宏观运动，因此在实际工程中，首先我们把流体视作连续介质，即在我们的研究空间内，流体是质点间无孔隙的连续体；其次，在一些问题的研究中，流体可以看做无黏性流体，即忽略流体的黏滞性影响；再次，把流体看做不可压缩流体，液体的压缩性很小，可以忽略，而对气体来讲，在气体流速不超过音速的情况下，其压缩性对流体的宏观运动影响很小，因此也视为不可压缩流体。,20,1.1.2,描述流体运动的几个有关,概念,1.,流线和迹线,流线是同一时刻连续流体质点的流动方向线；迹线是同一质点在连续时间内的流动轨迹线。流线是为了形象化的描述流体的运动而引入的概念。在实际工程中，我们通常关心的是流体在某一固定断面或固定空间的运动状况，而不关心其来龙去脉,，因此我们主要来研究流线。,21,流线可以反映流体流动的一些性质，如图,1.2,所示。通过流场中的每一个点都可以绘一条流线，所以流线布满整个流场。流线绘出后，流体的流动状况就一目了然。某点的流速方向就是流线在该点的切线方向；流线的疏密可以反映流速的大小，流线越疏，流速越小，流线越密，流速越大；流线不能相交，也不能是折线，只能是一条光滑的曲线或直线。,图,1.2,流线,22,2.,过流断面,前面引入了流线的概念，我们通过流线来定义过流断面。在垂直于流动方向的平面上，取任意封闭曲线，经过封闭曲线上的全部点作流线，这些流线组成管状流面，称为流管。流管以内的流动总体，称为流束。垂直于流束的断面，称为流束的过流断面。,23,3.,元流、总流,当流束以一根流线为极限，而使流束的过流断面面积趋近于零时，这根流束就成为元流。在设备专业实际工程中，用以输送流体的管道流动，由于流场具有长形流动的几何形态，因此整个流动可以看做无数元流相加，这样的流动总体称为总流；处处垂直于总流中全部流线的断面，是总流的过流断面。,24,4.,流量,流体流动时，单位时间内通过过流断面的流体体积称为流体的体积流量。一般用,Q,来表示，单位为,m,3,/s,或,L/s,。流体的流量一般是指体积流量。要计算流量的大小，我们假设流体在管道内流动，任意取出一过流断面，断面上的流速分布如图,1.3,所示。,图,1.3,断面平均流速,25,在断面上取元面积,dA,，,u,为,dA,上的流速，则,dA,断面上全部质点单位时间的位移为,u,，即单位时间内从,dA,面积上流过的流体体积为,dQ,udA,则单位时间内流过全部断面,A,的流体体积,Q,即为,Q,udA (1.8),式中：,Q,该断面的流量。,v,断面平均流速，即过流断面面积乘断面平均流速,v,所得到的流量，等于该断面以实际流速通过的流量，即,Q,vA (1.9),则,v,Q/A,udA/A (1.10),26,流体运动有不同的分类方法，下面分别介绍。,1.,根据流动的流体的周界与固体壁面的接触情况来划分,(1),压力流,流体在压差作用下流动时，整个流体的周界与固体壁面都接触，流体无自由表面，这种流动称作压力流。如室内给水系统的水在管道中的流动，空调工程中的空气在风管道中的流动，供热工程中热水或蒸汽在管道中的流动等，都是压力流。,1.1.3,流体运动的分类,27,压力流有三个特点：,1),流体充满整个管道。,2),不能形成自由表面。,3),流体对管壁有一定的压力。,28,(2),无压流,无压流又称为重力流，流体流动时，流体的部分周界与固体壁面相接触，另一部分周界与空气相接触，这种流动称作无压流。如室内排水系统中污水在管道中的流动，水渠中的水在水渠里的流动等都是无压流。无压流有两个特点：,1),液体流体没有充满管道，所以在室内排水中引入了充满度的概念，即污水在管道中的深度,h,与管径,D,的比值称做管道的充满度，充满度的大小在排水系统设计中是很重要的参数。,2),液体流体在管道或水渠中能够形成自由表面。,29,压力流和无压流的图解如图,1.4(,a,),(,c,),所示。,图,1.4,压力流、无压流图解,30,2.,根据流体流动时压力、流速等运动要素随时间是否变化来划分,(1),恒定流,要定义恒定流和非恒定流的概念，我们以打开水龙头的过程为例：打开之前，水处于静止状态，称为静止平衡，打开后的短暂时间内，水从喷口流出，流速从零迅速增加到某一流速，在这个过程中，流速时刻在发生变化，称为运动的不平衡状态，当达到某一流速后，即维持不变，此时称为运动的平衡状态。处于运动平衡状态的流体，各点的流速不随时间变化，由流速决定的压强、黏性力和惯性力也不随时间变化，这种流动称为恒定流。,31,(2)非恒定流,处于运动不平衡状态的流体，它的各点的流速随着时间变化，各点的压强、黏性力、惯性力也随着速度的变化而变化，这种流动称为非恒定流。,在实际工程中所接触的流体流动，都可以视作恒定流动，给分析和计算带来很大方便。,32,恒定流连续性方程是由质量守恒定律得出的，质量守恒定律告诉我们，同一流体的质量在运动过程中不生不灭，即流体运动到任何地方，其质量是恒定不变的。,如图,1.5,所示，在恒定流条件下，可以考虑以下几点：,图,1.5,恒定流连续方程图解,1.1.4,恒定流连续性方程,33,1,),由于是恒定流，流体的各点的流速不随时间发生变化。,2,),流体是连续介质，中间不会形成空隙。,3,),流体不能从研究对象流体的侧壁流入或流出。,在恒定流的管道上取,-,和,-,两个过流断面，根据质量守恒定律，通过断面,-,的质量流量等于通过断面,-,的质量流量，假设断面,-,处的断面面积为,A,1,，流体的密度为,1,，流入的流体体积流量为,Q,1,；假定断面,-,处的断面面积为,A,2,，流体的密度为,2,，流出的流体体积流量为,Q,2,，即,1,Q,1,2,Q,2,(,1.11,),若在管道上取,n,个过流断面，则式,(,1.11,),可写成,1,Q,1,2,Q,2,n,Q,n,(,1.12,),34,由前面学习可知，在设备工程中的流体都可视作不可压缩流体，即各个过流断面上的流体密度不变，为常数。因此，流体的连续性方程可以写成,Q,1,Q,2,Q,n,(1.13),因为,Q,vA,，代入上式得,v,1,A,1,v,2,A,2,v,n,A,n,(1.14),从上式可以得出,v,1,v,2,v,n,1/A,1,1/A,2,1/A,n,(1.15),从连续性方程可以看出，连续性方程确立了总流各过流断面平均流速沿流向的变化规律，只要总流的流量已知或任意断面的流速已知，则其他断面的流速即可算出。,35,【,例,1.1】,如图,1.6,所示管段。,d,1,2.5cm,，,d,2,5cm,，,d,3,10cm,。当流量为,4 L/s,时，求各管段的平均流速。,图,1.6,36,【,解,】,根据连续性方程,Q,v,1,A,1,v,2,A,2,v,3,A,3,v,1,Q,/,A,1,815cm/s,8.15m/s,同理可得,v,2,2,.,04m/s,v,3,0,.,51m/s,以上所列连续性方程，不但只限于两断面之间，还可推广到任意空间，在管道的三通处，无论分流还是合流，质量守恒定律仍然成立，即分流时,Q,Q,1,Q,2,合流时,Q,1,Q,2,Q,37,能量的守恒和转换定律告诉我们：能量即不会消灭，也不会创生，它只能从一种形式转换成另一种形式，或者从一种物体转移到另一个物体，而在转换或转移过程中能量的总和保持不变。流体有三种能量即位能、压能和动能。位能用,Z,来表示，压能用来表示，动能用来表示。当流体在管道中流动时，根据能量守恒定律，这三种能量的总和保持不变，也就是说，在理想流动的某管段上取两个断面,1-1,和,2-2,，该两个断面上的三种能量之和是相等的，即,Z,1,P,1,/,u,1,/,2g,Z,2,P,2,/,u,2,/,2g,(,1.16,),式,(,1.16,),就是理想流动时的能量守恒方程，也称作伯努利方程。,1.1.5,恒定元流能量方程,38,实际上，流体在管道内流动，由于流体本身存在黏滞力，以及管道的内壁面有一定的粗糙度，流体在流动是由流动阻力存在，也就是流体在流动过程中要消耗一部分能量来克服这种流动阻力，这样,h,必然使得这部分能量变成热能而损失掉。若单位重量的流体从,-,断面流道,-,断面的消耗掉的能量为,h,，则式,(1.16),就变成,Z,1,P,1,/,u,1,/,2g,Z,2,P,2,/,u,2,/,2g,h,式,(1.17),就是流体实际流动时的伯努利方程。伯努利方程在实际工程中应用很广，下面通过举例来说明。,39,流体在流动过程中，主要有两种阻力：一种是沿程阻力，一种是局部阻力。因此，流体在流动过程中由于流动阻力的存在而造成的能量损失相应的有两种，一种是沿程损失；一种是局部损失。,1.,沿程阻力和沿程损失,由于流体具有黏滞性且管壁的表面不光滑，流体在运动过程中会产生内摩擦力和管壁造成的摩擦力，从而使一部分能量以热能的形式散发形成能量损失。在边界条件不发生变化的管段上，流动阻力只有沿程不变的摩擦力或切应力，称为沿程阻力；克服沿程阻力而造成的能量损失，称为沿程损失。,1.1.6,流动阻力和流动损失,.,40,2.,局部阻力和局部损失,流体在流动过程中，当流经如三通、弯头、阀门等管道中管件和附件时，对流体形成局部障碍，流体的流动状况发生急剧变化。在边界条件发生急剧变化的区域，由于出现了漩涡区和速度分布的改组，则形成集中的阻力，这种阻力称为局部阻力；克服局部阻力而造成的能量损失，称为局部损失。,41,3.,能量损失的计算公式,工程中常用的能量损失的计算公式为：,沿程损失,(1.18),局部损失,h,j,=u,2,/(2g),(1.19),式中：,L,管长,(m),；,d,管径,(m),；,g,重力加速度,(m/s),；,v,断面平均流速,(m/s)(,对局部损失来讲，为局部阻力损失过后的流速,),；,沿程阻力系数；,局部阻力系数。,由此可知，流体流动过程中的总的能量损失，等于各计算管段的沿程损失与局部损失之和，,h,h,l,h,j,42,传热学是研究热量传递过程规律的一门科学。我们在设备工程中所涉及的传热学的知识，主要是为了学习供暖工程打基础。在供暖工程中，供暖热负荷的确定需要计算围护结构的传热量，建筑物的围护结构传热主要是通过外墙、外窗、外门、顶棚和地面。,1.2,传热学的基本知识,43,在这些围护结构的热量传递过程中要经历三个阶段,(,如图,1.8,所示,),，以外墙的热量传递过程为例：,1),热量由室内空气以对流换热和物体间的辐射换热的方式传给墙壁的内表面。,2),墙壁的内表面以固体导热的方式传递到墙壁外表面。,3),墙壁外表面以对流换热和物体间辐射换热的方式把热量传递给室外环境。,图,1.8,冷热流体间的传热过程,44,显然，在其他条件不变时，室内外温差越大，传热量越大。又如散热器内热媒的传热过程，同样经历三个阶段，热媒的热量以对流换热方式传到散热器壁内侧，再以导热方式传递到壁外侧，然后壁外侧以对流换热和物体间辐射换热的方式传给室内。从以上的例子可以看到，整个的传热过程实际上是由导热、对流、辐射三种基本的传热方式组成。因此要研究整个传热过程的规律，首先对三种基本的传热方式的传热规律进行分析。,45,1.2.1,导热,1.2.2,对流,1.2.3,热辐射,1.2.4,传热过程,46,导热是指物体各部分无相对位移或不同物体直接接触时依靠物质分子、原子及自由电子等微观粒子的热运动而进行的热量传递现象。在地球引力范围内，单纯的导热只能发生在密实的固体中。在导热过程中，导热的热流量与壁两侧的温差成正比，与壁的厚度成反比，并与材料的导热性能有关。,1.2.1,导热,47,其基本的计算式为,Q,/,t,F,(,1.20,),或,q,/,t,(,1.21,),式中：,Q,热流量,(,W,)q,热流通量,(,W/m,2,),；,导热系数，它反映材料导热能力的大小,W/,(,m,),；,壁厚,(,m,),；,t,壁两侧的温差,(,),；,F,壁面积,(,m,2,),。,48,以上就是导热的热流量的计算公式。在传热分析中，常常用到电学中欧姆定律的形式，即,电流,I,电位差,E/,电阻,R,以此形式把热流量的计算公式改写为,热流量,Q,温度差,t/,热阻,R (1.22),在导热中，为了区分导热热阻和后面的对流换热热阻及传热热阻，导热热阻用,R,表示，可以得出,Q,t/R,(1.23),式中：,R,导热热阻，则平壁的导热热阻,R,(,/W),，对于单位面积，导热热阻为,/(m,/W),。,利用热阻概念分析传热问题，是传热学中普遍使用的方法。,49,对流是依靠流体的运动，把热量由一处传递到另一处。与导热一样，其也是传热的一种基本方式。但工程实际中所遇到的传热问题，例如在传热的三个阶段中的第一个阶段和第三个阶段，往往是流体与固体壁面接触时的换热，在这种情况下，换热过程就不单有流体的对流作用，同时伴随着导热，我们把导热和对流共同存在的过程，称为对流换热过程。,对流换热过程是一个受许多因素影响的复杂过程，其基本的计算式为,Q,(t,w,t,f,)F (1.24),或,q,(t,w,t,f,)(1.25),1.2.2,对流,50,式中：,t,w,固体壁表面温度,(),；,t,f流体温度,(),；,换热系数，其意义是指,1m,2,壁面积上，当流体与壁之间的温差为,1,时，每秒钟所传递的热量,W/(m,2,),。,同样如果利用热阻的概念，对流换热过程的热阻用,R,来表示，则式,(1.24),可写成,Q,t,w,-t,f,/R,(1.26),其中对流换热热阻,R,1/(,/W),，对于单位面积，换热热阻为,1/(m,2,/W),。,51,通过以上对导热和对流换热过程的介绍，我们知道，无论导热和对流，都必须通过冷热物体的直接接触来传递热量，但热辐射则不同。热辐射是依靠物体表面发射可见和不可见的射线来传递热量。物体表面每平方米每秒对外辐射的热量称为辐射力,E,，其大小与物体表面性质和温度有关。,1.2.3,热辐射,52,物体间辐射换热的特点是：在热辐射过程中伴随着能量形式的转换,(,物体内能,-,电磁波能,-,物体内能,),；不需要冷热物体直接接触；无论温度高低，物体都在不停的发射电磁波能。只是，若物体温度相同，则相互辐射的能量相等，若温度不同，则高温物体向低温物体辐射的能量大于低温物体向高温物体辐射的能量，其结果是热量由高温物体传到低温物体。,但必须指出，辐射换热量的计算过程相对比较复杂。在上述三阶段传热过程的第一个阶段和第三个阶段都存在辐射换热，并且既有对流换热，又有辐射换热。为了便于分析，当辐射换热不是主要因素时，一般把辐射换热量折算成对流换热量，相应的加大对流换热系数来考虑辐射因素。在此对辐射换热量的计算不作详尽介绍。,53,初步了解了三种基本的换热方式之后，我们再看整个传热过程，就可以导出整个传热过程的热流量的计算公式。如图,1.9,所示，一大平壁：,图,1.9,通过平壁的传热过程,1.2.4,传热过程,54,假设两侧的流体温度为,t,f1,、,t,f2,，壁两侧的对流换热系数分别为,1,、,2,，壁两侧的温度分别为,t,w1,、,t,w2,，壁的导热系数为,，壁厚为,，壁面积为,F,，传热处于稳定状态，因为壁的长度和宽度远远大于壁厚，可以认为热流方向和壁面垂直，则沿着传热过程列出三个阶段的热流量的计算式为,Q,1,(,t,f,1,t,w,1,),F,Q,(,t,w,1,t,w,2,),F,Q,(,t,w,2,t,f,2,),F,55,传热过程的热流量可用下式表示：,Q,KAt,Q,KF(t,f1,t,f2,),KFt(1.27),若传热热阻为,R,k,，则可得,R,k,R,1,R,R,2,(1.28),56,可见，传热过程的热阻等于热流体、冷流体的换热热阻及壁的导热热阻之和。传热热阻的大小与壁两侧流体的性质、流动情况、壁的材料、面积、形状等许多因素有关。从传热过程来看，工程中的传热可分为两种类型：一种是增强传热，即提高换热设备的换热能力，例如提高换热设备的换热能力，尽量减小设备的尺寸；另一种是减弱传热，即减少热损失保持室内适宜的工作温度，例如建筑物围护结构和管道的保温层。与建筑配套的设备工程，对传热学不再作详尽研究，主要是为供暖工程中供暖设计热负荷的确定和理解打基础。,57,1.3.1,直流电路,1.3.2,电阻的串、并联电路,1.3.3,正弦交流电的基本物理量,1.3.4,三相电路,1.3,电工基本知识,58,1.,电路的组成,电流的通路称为电路。电路通常由电源、负载以及连接电源和负载的中间环节三部分组成，其形式是多种多样的。图,1.10,是一个最简单的电路，它是由一只灯泡、一个开关及连接导线组成。当开关,K,闭合时，电路中就有电流通过，灯泡发光。,图,1.10,简单照明电路,1.3.1,直流电路,59,电源是提供电路中所需电能的装置，它可以将其他形式的能量转化为电能。电源有电池、发电机、整流电源等。,负载是电路中消耗电能的器件或设备，是将电能转化为其他形式能量的装置，如电灯、电动机、电镀槽、扬声器等。,中间环节是传送、分配和控制电能的部分，主要包括将电源与负载连接成闭合回路的导线、熔断器、开关等。,一般把电源内部的电流通路称为内电路，其电流方向是从负极指向正极；把负载和中间环节构成的电流通路称为外电路，其电流方向是从正极指向负极。,60,2.,电路的作用,电路的作用主要有两个：一是实现电能的传送和转换；二是实现信息的处理与传递。,(1),电能的输送和变换,解决这方面的问题，就是通常所说的电力工程，它包括发电、变电、输电、配电、电力的照明用电，以及交直流电之间的整流和逆变等。对于这些电路来说，一般要求尽可能小的能量损耗和尽可能高的效率。,(2),信息的传递和处理,这一类电路中，虽然也有能量的输送和变换问题，但其量值很小，人们关心的是如何准确地传递和处理信息，保证信息不失真，如语言、音乐、文字、图像的广播和接收等电路。,61,3.,欧姆定律,流过电阻的电流与该电阻两端的电压成正比，与该电阻成反比，这就是欧姆定律。它是电路的最基本定律，应用时通常分为下述几种形式。,62,(1),一段无源电路的欧姆定律闭合回路中的一段电路，如果不包含电动势而仅含有电阻，那么这段电路被称为一段电阻电路或一段无源电路，如图,1.11,所示。,图,1.11,一段无源电路,63,根据在电路图上所选的电压和电流的正方向的不同，欧姆定律表达式中可带正号或负号。当电压和电流的正方向一致时，如图,1.11(,a,),所示，则有,U,IR,；当两者正方向相反时，如图,1.11(,b,),所示，则有,U,IR,。,需要注意的是：一个式子中有两种不同意义的正负号。一种是根据电压和电流的正方向确定的，如上式中的正负号；另一种是根据电压和电流本身有正值和负值之分而确定的。在应用欧姆定律进行电路计算时，要注意两种正负号，首先按电压和电流的正方向列出式子，确定电压和电流符号前的正负号然后把电压和电流本身的正值或负值代进去。,642),一段有源电源的电路,一段含有电源的电路称为一段有源电路，其各电量的正方向如图,1.12,所示,图,1.12,一段有源电路,65,根据电位的概念，由图,1.12(,a,),可得,U,U,ao,U,ob,E,IR,同理，由图,1.12(,b,),可得,U,E,IR,因此，有源电路的欧姆定律可用下式表示：,(1,.,29),式中：,U,一段有源电路的端电压,(,V,),；,E ,电路的电动势,(,V,),；,R ,电路中的电阻,(,),。,电动势,E,和电压,U,前面正负号确定原则是：当电动势的正方向和电压的正方向分别与电流的正方向一致时取正号；相反时取负号。,66,(3),全电路欧姆定律图,1.13,是最简单的闭合回路，,R,是负载电阻，,R0,是电源内阻,图,1.13,单回路电路,67,根据一段电路欧姆定律可知：,U,IR,E,IR,0,则有,(1.30),这就是全电路欧姆定律。可以全述如下：全电路中的电流强度与电源的电动势成正比，与整个电路的电阻成反比。,68,电阻,(,负载,),由于连接方式不同，可以得到不同的电路形式，电阻的串联与并联是负载的最基本连接方式，混联是在一个电路中，既有相互串联的电阻，又有相互并联的电阻。,1.,电阻的串联,把若干个电阻依次连接，使电流只有一个通路，电阻的这种连接称为电阻串联，如图,1.14,所示。,图,1.14,电阻串联电路,1.3.2电阻的串、并联电路,69,(,1,),电阻串联的性质,在串联电路中，由于电流只有一个通路，所以流过各电阻的电流为同一电流，即,I,1,I,2,I,3,I,(,1.31,),从图中也不难看出，电路两端的总电压，等于各部分电路两端的电压之和，即,U,U,1,U,2,U,3,(,1.32,),在串联电路中，若将串联电阻的总电阻,R,表示，根据公式,U,IR,，可以得出,R,R,1,R,2,R,3,(,1.33,),即串联电路的总电阻等于各串联电阻之和。,对任意,n,个电阻串联，则有,R,R,1,R,2,R,n,(,1.34,),70,(,2,)串联电路的电压比,根据电阻串联的等效关系，电路中的电流所以,U,1,IR,1,(,1.35,),U,2,IR,2,(,1.36,),U,3,IR,3,(,1.37,),可见，在串联电路中，任意电阻上分得的电压取决于该电阻与总电阻的比值，这些比值,R,1,/R,、,R,2,/R,、,R,3,/R,称为分压比。,71,2.,电阻的并联,把若干个电阻并排连接起来，使电流有多条通路，电阻的这种连接称为电阻的并联，如图,1.15,所示。,图,1.15,电阻并联电路,72,电阻并联的性质：,在并联电路中，由于加在相互并联的各支路的电压是同一电压，所以，各并联电阻上的电压相同，即,U,1,U,2,U,3,U,(,1.38,),在并联电路中，由图,1.15,的电压容易看出，并联电路的总电流等于各并联支路的电流之和，即,I,I,1,I,2,I,3,(,1.39,),在并联电路中，所有并联电阻的等效电阻,R,，可以利用欧姆定律导出，由于,所以,:,I,I,1,I,2,I,3,等式两边同除以,U,，则,可见，在并联电路中，总电阻的倒数等于各并联电阻倒数之和。,73,对任意,n,个电阻相并联，则有两种情况的计算公式是常用的，它们是：,1),若有几个相同的电阻,R,1,并联，则其等效电阻为,(1.41),2),若两个电阻,R,1,和,R,2,并联，则其等效电阻为,(1.42),74,一个正弦量有三要素，即变化频率、初相角和振幅。三要素表示了一个正弦量与时间的函数关系，对于一个正弦量来说，由三要素来惟一确定它。,一个典型的正弦交流电流的正弦函数式为,i,I,m,sin(,t,)(1,.,43),式中：,i,交流电的瞬时值；,I,m,交流电的最大值；,交流电的角频率；,表示交流电的初相角。,1.3.3,正弦交流电的基本物理量,75,一个正弦量有三要素，即变化频率、初相角和振幅。三要素表示了一个正弦量与时间的函数关系，对于一个正弦量来说，由三要素来惟一确定它。,一个典型的正弦交流电流的正弦函数式为,i,I,m,sin(,t,)(1,.,43),式中：,i,交流电的瞬时值；,I,m,交流电的最大值；,交流电的角频率；,表示交流电的初相角。,76,交流电的波形图如图,1.16,所示。,图,1.16,正弦交流电流,77,1.,交流电的频率与周期,(1),周期,正弦交流电完成往复变化一周所需的时间叫周期，用字母,T,表示，如图,1.17,所示。周期的单位是,s,(,秒,),，它表示了交流电变化一周的时间。周期大表示交流电变化一周所需时间长，波形变化慢；周期小表示交流电变化一周所需时间短，波形变化快。,图,1.17,周期,78,(2),频率,每秒时间内正弦交流电往复变化的次数叫频率，也就是每秒钟内交流电变化的周期数。用字母,f,表示，频率的单位是,Hz,(,赫兹,),，更高频率的单位是,kHz,(,千赫,),或,MHz,(,兆赫,),。,频率与周期显然是互为倒数关系的，即,或,(1,.,44),我国工业电力网的标准频率,(,简称工频,),是,50,Hz,。,79,(3)电角速度,正弦交流电变化一个周期，相当于正弦函数变化2,弧度。为避免与机械角度相混淆，把它称为电角度，交流电在每秒钟变化的电角度叫电角速度，用表示，单位是,rad,/,s,(弧度/秒)。电角速度与周期及频率的关系为,2,f,(1,.,45),80,2.,交流电的相位,(1),相位与初相角,交流电是随时间变化的，在不同时刻对应不同的电角度，从而得到不同的瞬时值，在交流电变化过程中，用,t,表示交流电随时间变化进程。我们把,t,叫正弦量的相位，它是随时间变化的角度，所以也叫相位角。,t,0,时的相位角叫初相角，初相角的大小和正负与计时起点,(t,0),有关。计时起点是为分析研究正弦量而任意选取的。由于正弦量是重复出现的周期变化量，所以，一般相位角都用绝对值小于,180,以内的角度来表示。,81,(2),相位差,两个同频率的正弦量在任何瞬时的相位之差叫相位差。由于频率相同，所以相位差始终是个固定值，等于两个交流电初相角之差，不随时间的变化而变化，如图,1.18,中的,u,和,i,波形,图,1.18,两个同频率正弦量的相位差,82,其三角函数式为,U,U,m,sin(,t,1,),i,I,m,sin(,t,2,),则它们的相位差为,(,t,1,)(,t,2,),1,2,1,.,46),由于u先到达正的最大值或零值，那么，在相位上就称u超前i，i滞后于u，超前或滞后的角度为。,若两个同频率的正弦量具有相同的初相角，即,1,2,0,则称这两个正弦量为同相位，它们将同时达到零值或最大值，在电路中它们的方向总是相同的。,若两个同频率的正弦量的相位差为180或180，即,1,2,180,则称这两个正弦量为反相位，它们中的一个达到正的最大值时，另一个恰好达到负的最大值，在电路中它们的方向总是相反的。,83,3.,交流电的大小,(1),瞬时值,交流电在任一时刻的实际值叫瞬时值，瞬时值是不停地随时间变化的，是时间的函数。不同时刻其值不同，我们规定交流电瞬时值用小写字母表示如,u,、,i,、,p,分别表示正弦交流电压、电流及功率的瞬时值。,84,(2),最大值,交流电在变化过程中所出现的最大瞬时值叫最大值，也就是正弦量的振幅，用大写字母并加注角标,m,表示，如,Um,、,Im,分别表示正弦交流电压和电流的最大值。,通常把正弦交流电的频率、初相角和最大值称为正弦量的三要素。一个正弦量由这三个要素惟一确定。,85,(3),有效值,正弦交流电的瞬时值和幅值只是交流电某一瞬时的数值，不能反映交流电在电路中做功的实际效果，而且测量和计算都不方便。为此，在电工技术中常用有效值来表示交流电的大小。有效值是分析和计算交流电路的重要工具，如交流电路中的电压,220,V,、,380,V,都是指有效值，有效值用大写字母表示，如,U,、,I,分别表示交流电压和电流的有效值。,86,交流电的有效值是根据电流热效应原理来确定的。在两个阻值相同的电阻上，分别通以直流电流,I,和交流电流,i,，如果在相同时间内，两个电阻所消耗的电能相等，则这两个电流的做功能力是相等的，这时，直流电的数值就称为交流电的有效值，即交流电的有效值就是与它的平均耗能相等的直流临时性数值。,87,三相交流远距离输电在,1891,年获得成功后，便得到迅速发展。目前，电力系统都采用三相三线制输电、三相四线制配电。三相交流与单相交流相比具有以下优点：在输送的功率、电压相同和距离、线路损失相等的情况下，采用三相制