高中物理竞赛辅导--电磁感应导学.doc

电磁感应导学
第四讲 电磁感应
一、 竞赛要求
、电磁感应现象
、楞次定律
、动生电磁感应
、感生电磁感应
、磁场的能量
二、重点知识
动生电磁感应 感生电磁感应
三、 难点突破
感应电动势的计算

§． 电磁感应现象
．．、电磁感应现象
年奥斯特发现电流产生磁场后，那磁场是否会产生电流这个逆问题引起人们极大的兴趣，人们做了许多实验，但直到年，英国物理学家法拉第才第一次发现了电磁感应现象，并总结出电磁感应定律。
当穿过闭合线圈的磁通量改变时，线圈中出现电流，这个现象称做电磁感应，电磁感应中出现的电流称之感应电流。
线圈中磁通的变化，从激发磁场的来源来看，可以是由永磁体引起的，也可是由电流激发的磁场引起。从磁通量变化的原因来看，可以是磁场不变，闭合线圈改变形状或在磁场中运动引起的，也可以是线圈不动，而磁场变化引起的。总之，大量实验证明：当一个闭合电路的磁通(不论由什么原因)发生变化时，都会出现感应电流。
§． 法拉第电磁感应定律
楞次定律
．．、法拉第电磁感应定律
当通过闭合线圈的磁通量变化时，线圈中有感应电流产生，而电流的产生必与某种电动势的存在相联系，这种由于磁通量变化而引起的电动势，称做感应电动势。感应电动势比感应电流更能反映电磁感应现象的本质。因为感应电流的大小随线圈的电阻而变，而感应电动势仅与磁通量的变化有关，与线圈电阻无关，特别是当线圈不闭合时，只要有磁通变化，线圈内就有感应电动势而此时线圈内却没有感应电流，这时我们还是认为发生了电磁感应现象。
精确的实验表明：闭合回路中的感应电动势ε与穿过回路的磁通量的变化率Δ△成正比。这个结论叫做法拉第电磁感应定律。即：

式中是比例常数，取决于ε、、的单位。在国际单位制中，的单位为韦伯，的单位为秒，ε的单位是伏特，则。

这个定律告诉我们，决定感应电动势大小的不是磁通量本身，而是随时间的变化率。在磁铁插在线圈内部不动时，通过线圈的磁通虽然很大，但并不随时间而变化，那仍然没有感应电动势。
这个定律是实验定律，它与库仑定律，毕奥——萨伐尔定律这两个实验定律一起，撑起了电磁理论的整座大厦。
．．、楞次定律

年楞次提出了判断感应电流方向的方法，而根据感应电流的方向可以说明感应电动势的方向。
具体分析电磁感应实验，可看到：闭合回路中感应电流的方向，总是使得它所激发的磁场阻止引起感应电流的磁通量的变化。这个结论就是楞次定律。
用楞次定律来判断感应电流的方向，首先判断穿过闭合回路的磁力线沿什么方向，它的磁通量发生什么变化(增加还是减少)，然后根据楞次定律来确定感应电流所激发的磁场沿何方向(与原磁场反向还是同向)；最后根据右手定则从感应电流产生的磁场方向来确定感应电流的方向。
法拉第定律确定了感应电动势的大小，而楞次定律确定了感应电动势的方向若要把二者统一于一个数学表达式中，必须把磁通和感应电动势看成代数量，并对它的正负赋予确切的含义。
电动势和磁通量都是标量，它们的正负都是相对于某一标定方向而言的。动于电动势的正负，先标定回路的绕行方向，与此绕行方向相同的电动势为正，否则为负。磁通量是通过以回路为边界的面的磁力线的根数，其正负有赖于这个面的法线矢量方向的选取，若与的夹角为锐角，则为正：夹角为钝角，为负。但需要注意，回路绕行方向与方向的选定，并不是各自独立的任意确定，二者必须满足右手螺旋法则。如图，伸出右手，大姆指与四指垂直，让四指弯曲代表选定的回路的绕行方向，则伸直的姆指就指向法线的方向。
图

对电动势和磁通量的方向做以上规定后，法拉第定律和楞次定律就统一于下式：
南

北

图

若在时间间隔△内的增量为，那么当正随时间增大，或负的的绝对值随时间减小时，，则ε为负，ε的方向与标定的回路方向相反；反之，当正的随时间减小，或负的的绝对值随时间增加。
．．、典型例题

例.如图所示，在水平桌面放着长方形线圈，已知边长为，边长为，线圈总电阻为，边正好指向正北方。现将线圈以南北连线为轴翻转。，使边与边互换位置，在翻转的全过程中，测得通过导线的总电量为。然后维持边(东西方向)不动，将该线圈绕边转。，使之竖直，测得正竖直过程中流过导线的总电量为。试求该处地磁场磁感强度。
分析:由于地磁场存在，无论翻转或竖直，都会使通过回路的磁通量发生变化，产生感应电动势，引起感应电流，导致电量传输。值得注意的是，地磁场既有竖直分量，又有南北方向的分量，而且在南半球和北半球又有所不同，题目中未指明是在南半球或北半球，所以解题过程中应分别讨论。
解:()设在北半球，地磁场可分解为竖见向下的和沿水平面由南指北的，如图所示，其中与水平方向夹角为θ。

图

当线圈翻转º时，初末磁通分别为

由
可知：时间通过导体截面电量
。
所以在这一过程中有

竖直时，均有影响，即

于是解得：

图

当时，或。时，取“”号。
当时，或。时，取“”号。
()设在南半球，同样可分解为竖直向上分量和水平面上由南指北分量，如图所示。
同上，
竖直立起时
则有：

解得：

所以大小
方向： 。
例.如图所示，是一根裸导线，单位长度的电阻为，一部分弯曲成半径为的圆圈，圆圈导线相交处导电接触良好。圆圈所在区域有与圆圈平面垂直的均匀磁场，磁感强度为。导线一端点固定，端在沿方向的恒力作用下向右缓慢移动，从而使圆圈缓慢缩小。设在圆圈缩小过程中始终保持圆的形状，设导体回路是柔软的，试求此圆圈从初始的半径到完全消失所需时间。
分析:在恒力拉动下，圆圈不断缩小，使其磁通量发生变化，产生感应电动势，由于交叉点处导线导电良好，所以圆圈形成闭合电路，产生感应电流。因圆圈缩小是缓慢的，所作功全部变为感应电流产生的焦耳热，由此可寻找半径随时间的变化规律。
解:设在恒力作用下， 端△时间内向右移动微小量△，则相应圆半径减小△，则有：

在这瞬息△时间内的功等于回路电功

图

可认为是由于半径减小微小量而引起面积变化，有：

而回路电阻为：
代入得：

显然与圆面积的变化成正比，所以当面积由变化至零时，经历时间为

§． 动生电磁感应
导体在磁场中做切割线运动，在导体两端产生感生电动势的现象叫动生电磁感应。
其一是不变，不变，但电路的一部分切割磁力线运动使得回路面积改变，从而使得变；
其二是、不变，但变，即回路在磁场中转动，
使得回路所包围的面与的夹角改变，从而使得变。
图

产生原因：
动生电磁感应的产生是由于洛仑兹力的作用。导体在磁场中做垂直于磁力线的运动，速度图为，导体长度为。由于导体中所有自由电子也随着导体一起以向右运动，因此受到洛仑兹力，这样就使导体的端积累了负电荷，端积累了正电荷，形成了感生电场(图)。这种自由电子的定向移动一直要进行到洛仑兹力和感生电场的电场力相互平衡为止，即
，
。

图

．．、导体平动切割

其中是的长度，是的速度。这里满足。
若方向与磁场方向存在夹角θ，如图所示，则电动势为

图

如果切割磁场的导线并非直线，而是一段弯曲导线，如图所示：则其电动势大小应等效于连在间直导线切割磁场时电动势的大小。即：

如图所示，一根被弯成半径为的半圆形导线，在磁感应强度的均匀磁场中以速度沿方向向右移动，磁场的方向垂直图面向里。

图

、导线上、两点的电势差，指出哪一点电势高。
、求导线上、两点的电势差。
解:
、、两点的电势差

点的电势高
、、两点间的电势差为。
．．、导体转动切割
一般是来要用积分的方法才能求出整根导体上的动生电动势，但有些特殊情况还是可以用初等数学来解。比如图所示的金属杆绕轴在磁场中匀速转动，因为杆上各点的线速度是均匀变化的，所以可用平均速度来求电动势。之间的动生电动势

图

之间的动电动势

所以 。
此类问题也可这样分析
如图所示，匀强磁场中一段导体棒垂直于磁场放置，当导体棒点在垂直于磁场平面以角速度旋转时，中同样会产生电动势，确定其电动势大小，可假想存在一个回路，在时间，转过(图)，回路磁通量变化

图

图

由法拉第电磁感应定律

图

动生电动势可用来发电。例如，如图所示，在匀强磁场中，矩形线圈以角速度绕线圈的中央轴旋转，当线圈平面的法线方向与磁感应强度的夹角为时，线圈中的感应电动势为

式中是线圈的面积。若线圈以作匀角速旋转，且时，，
则有式中。
可见随时间简谐式的变化，这就是交流发电机的基本工作原理。
．．、典型例题
例. 如图所示为一绝缘杆，端固定一金属细杆，已知，，∠。，此结构整体可绕点在纸面内沿顺时针方向以匀角

图

速度转动，设磁感强度为，方向垂直于纸面向里的匀强磁场存在，则、两点间的电势差？
分析:因棒上各点切割磁感线的速度各不相同，故直接用公式不甚方便，考虑到与极易求到，所以想到对本题进行适当变换。
解:连、构成一个三角形，在转动过程中，因三角形回路中磁通量不变，故有
，
且 ，
，
所以
图

说明求感应电动势时，经常会用到各种等效替换，如有效长度的等效替换，切割速度的等效替换及像本题中的线面变换(即将面分割成线、连线构成面)等。
例.一边长为的正方形线圈(线圈的横截面积为，电阻率为ρ)，以匀速通过均匀磁成。夹角，如图所示。磁场区域的宽为，高为。
()若，＞，问线圈通过均匀磁场后释放多少焦耳热？
()如，＜，问线圈通过均匀磁场后释放多少焦耳热？
分析:把速度正交分解成∥与⊥(∥平行于磁场上边界，⊥垂直于上边界)，并注意到线圈的感应电动势等于各边电动势时代数和。
解: ()当，＞时，放出的焦耳热为

图

()，＜时，放出的焦耳热为

例如图所示的直角坐标中，有一绝缘圆锥体，半锥角为θ,轴线沿轴方向，顶点在原点处。有一条长为的细金属丝固定在圆锥体的侧面上，与圆锥体的一条母线重合，空间存在着沿正方向的匀强磁场。试讨论当圆锥体如图所示方向做角速度为ω的匀角速转动时，上感生电动势的情况。
解:当点的坐标为正时，点的电势都高于点的电势；当点的坐标为负时，点的电势都低于点的电势；当点的坐标为，即在平面时，上的感生电动势最大。此时在垂直于方向上的有效长度为

图

,
点的速度为

而点的速度为零，所以上各点的平均速度为。因此此时上的感生电动势大小为
.
当点运动到某一位置(图)，
点的、坐标都大于零，与轴的
夹角为α时，在垂直于方向上的有图效长度为

β为在平面上的投影与轴的夹角。
点绕点运动的速度为

图

.
点的速度始终为零，所以上各点在方向上的平均速度为。因此此时上的感生电动势的大小为
.
据此，可以延伸一下
例、在如图所示的直角作标系中，有一塑料制成的半锥角为θ的圆锥体。圆锥体的顶点在原点处，其轴线沿轴方向。有一条长为的细金属丝固定在圆锥体的侧面上，金属丝与圆锥体的一条母线重合。整个空间中存在着磁感强度为的均匀磁场，磁场方向沿轴正方向，当圆锥体绕其轴沿图示方向做角度为ω的匀角速转动时，

图

()经过何处时两端的电势相等？
()在何处时端的电势高于端？
()电势差的最大值是多少？
分析:本题的关键是如何处理磁感强度跟棒不垂直的问题。方法有二个：当金属丝经过平面时，设法求出极短时间内切割的磁感线数，即磁通量；或把分解成跟垂直的分量和跟平行的分量∥。
解法一：()当经过平面的瞬间，两端的电势相等。因为此时的运动方向和磁场方向平行(同向或反向)
()、只要处于平面的内侧，点的电势总是高于点。

图

()、当处于平面的右侧且运动方向和磁场方向垂直时，即通过平面的瞬间(如图所示)的值最大。其值等于在此瞬间很短时间间隔内，切割的磁感线数除以，由几何投影可知，也等于内在平面内的投影切割的磁感线的数目。点在平面上的投影为沿轴做圆频率为、振幅为的简谐运动，此简谐运动在轴附近时其速度为。因此的投影切割的面积为一小三角形()的面积，即

切割磁感线数即磁通量为

根据法拉第电磁感应定律可知

方法二：如图所示，把磁感强度正交分解成垂直的分量和平行于的分量，即
∥
当金属丝在匀强磁场中绕轴转动时，切割磁感线产生的电动势为
式中的为金属丝中点的线速度，。代入上式得

由此得电势差

解法三：设想是闭合线框的一条边。线框绕轴匀速转动产生的最大动生电动势为 )
因为边与没有切割磁感线，不产生动生电动势，因此中的电动势就等于闭合线框中的电动势。由此得电势差

解比较复杂的电路时，一般除了用到有关电磁感应知识以外，还要用到解复杂电路的回路电压定律和节点电流定律，请看下例：

图

例、如图所示，一很长的薄导体平板沿轴放置，板面位于水平位置，板的宽度为，电阻可忽略不计，是圆弧形均匀导线，其电阻为，圆弧所在的平面与轴垂直。圆弧的两端和与导体板的两个侧面相接触，并可在其上滑动。圆弧圆周长，圆弧圆周长。一内阻的体积很小的电压表位于圆弧的圆心处，电压表的两端分别用电阻可以忽略的直导线与和点相连。整个装置处在磁感强度为、方向竖直向上的匀强磁场中。当导体板不动而圆弧导线与电压表一起以恒定速度沿轴方向平移运动时。

图

()求电压表的读数。
()求点与点的电势差。
分析:怎样求出各段弧线导线(例如段)切割磁感线产生的动生电动势呢？可以设想在间连接一直导线，与间弧线导线构成一闭合回留，它们一起切割磁感线，都产生动生电动势，但回路中的总电动势为零，由此得到段弧线导线中的电动势等于间直导线中的电动势。用同样的“虚构”回路法，可以求出其他各段弧形导线中的动生电动势。然后根据右手定则判定各段弧线导线中动生电动势的方向。并画出如图所示的等效电路，再运用一段含源电路的欧姆定律或基尔霍定律列方程，解出所求的未知数。
解: 当圆弧型导线和电压表的连线在磁场中运动时，各段导线都切割磁感线，都有感应

图

电动势。由图可以看出，弧段的感应电动势的大小。弧段的感应电动势的大小。弧各段的感应电动势的大小都等于。连接电压表的每根导线中的感应电动势的大小都为。
由以上分析，可得如图所示的等效电路。设各导线中的电流分别为、和，方向如图所示，则有
①
②
③
以及　 ④
注意到，得图
⑤
解⑤式并将代入，得
.
电压表的读数

、点与点的电势差

本题中涉及的电动势、电压和电势差个概念，在本质上是不同的。

§． 感生电磁感应
导体相对磁场静止，由于磁场的变化而引起导体内感生电动势的现象叫感生电磁感应。
即：、均不变，但变而使得变。
产生原因：
分析：回路置于变化的磁场里，最简单的方法就是回路平面和磁场垂直，回路中会产生感应电动势，如果回路闭合就有感应电流，如果回路不闭合，感生电动势仍是，不产生感应电流。这是法拉等的发现。由于法拉第自身不可避免的局限，他没有再追究这一现象的深层本质。接过接力棒再创佳绩的是麦克斯韦，他指出感应电动势其实跟导体的性质和种类无关，纯粹是由变化多端的磁场

图

引起的。放置了闭合回路，回路中就有电流，这只是表面现象，不是事情的本质。麦克斯韦相信，即使不在导体回路，变化着的磁场也能在其周围空间激发一种称为涡旋电场的场，涡旋电场和静电场的共同点就是对电荷都有作用力，当然差异点也有不少。例如静电荷它可以单独存在，其电场线是闭合的无头尾无始终。如果恰好变化磁场中有闭合导体回路，变化磁场产生的涡旋电场电场线跟导体不垂直因而分解出与导体相切的分量，导体中的自由电荷受其作用力就会定向移动成为电流。这就是感应电动势的非静电力的来源。麦克斯韦最早分析了这种情况，他敏感地预见到这一现象，表明电场和磁场之间必然有某种当时尚未发现的新关系。
让我们更具体地分析：一个物理场，既呈现某种空间分布又随时间依一定规律变化。我们说这个场是空间和时间的函数。磁场和电场一样，是矢量场。如果说它是匀强的，是指它非稳恒，空间分布状况不变但随时间改变其大小，场线会随时间变密或变疏。本题中变化磁场产生涡旋电场的问题，按麦克斯韦的理论，是一个十分复杂的问题。仅在非常特殊的场合，再附加上非常苛刻的条件，场的分布才是很确定的，中学阶段我们面对的模型几乎都是这样的：磁场被限制在一个圆柱状空间，有理想边界即磁场在边界上突变，在界内匀强，在圆柱外突变为零。磁感线跟圆柱轴线平行，在与磁场垂直的平面上磁场边界是有限大的圆。按麦克斯韦理论：如果磁场随时间均匀变化，那么产生的涡旋电场就不随时间变化；如果磁场随时间是振荡的，那么产生的涡旋电场就是同频率振荡的，如图所示。涡旋电场的电场线是一系列环抱磁感线的同心圆。沿这些同心圆的半径方向放置导体，导体上是不可能产生感应电动势的，在这个方向上导体内的带电粒子即受到涡旋电场力作用也不会沿导体定向移动。如果有环形导体恰好与电场线平行，导体上能产生感应电动势，那是确定无疑的。
在上述这些特殊条件下，由变化磁场产生的涡旋电场，其特征是：①空间各点的一定处在与磁场垂直的平面上，即没有跟平行的分量；②磁场边界内外都有。上面说过的场线是与磁场边界同心封闭圆，任何一个磁场边界同心的圆周上任意一点的沿切线方向；③的指向与磁场变化的关系遵从楞次定律，即的方向就是感应电动势的方向；④的大小，可以从涡旋电场力是非静电力这一点出发来推导，根据电动势定义，电动势应等于单位正电荷从电源负极通过电源内部移往正极，单位正电荷在回路上绕行一周，非静电力做功，此处设该回路半径为，又根据法拉第电磁感应定律，这两个ε在本质与现象的关系，其实是一回事，数值上应相等，即，所以。该结果仅适用于≤的范围(是磁场边界半径)其说明大小由两个因素决定：一是磁感应强度变化率；二是，如果是恒量，那么，在＞处，，磁通量中的，只能计及有磁感线穿过的面积。请我们关注这个物理量，这是一个非常重要的物理量，以下的每个类例题和类例题，我们都要跟打交道。
产生感应电磁现象的原因是由于感生涡旋电场的作用，假如有一个局限在圆柱形范围内

图

的匀强磁场，的方向平行于圆柱体的轴。当的大小在增加时，感生电场的方向如图图所示。根据对称性，在回路上各点处的感生电场方向必然与回路想切，感生电场的电场线是一些同心圆。因此，感生电场的电感线是闭合线，无头无尾，像旋涡一样，所以由磁场变化而激发的电场也叫旋涡电场。而静电场的电感线却是起于正电荷而终于负电荷，是有头有尾的。这是一个很重要的区别。
根据电动势和电场的关系，如果磁场区域半径为，回路的半径为，回路上的电场强度为，则

因为
所以有

．．、磁场中导体的感生电动势
在一个半径为的长直螺线管中通有变化的电流，使管内圆柱形的空间产生变化的磁场，且＞(图)。如果在螺线管横截面内，放置一根长为的导体棒，使得，那么上的感生电动势是多少？如果将导体棒延伸到螺线管外，并使得呢？

图4-4-3

前面已说过：长直通电螺线管内是匀强磁场，而管外磁场为零，所以本题研究的是一个圆柱形匀强磁场。
尽管根据前述的表达式，可知棒所在各点的电场强度，但要根据这些场强来求出却要用到积分的知识，因此，一般中学生无法完成，我们可取个等边三角形面积，因为和垂直于感生电场的电力线，所以和上没有感生电动势。又根据法拉第电磁感应定律，回路上的感生电动势

这也就是的大小。
如果将延伸到，则可研究，根据同样的道理可知

很明显，上面这个问题可以这样解的前提是磁场局限于圆柱形内。如果一根导体棒是放在一个宽广的或是其它范围不规则的磁场内，那是得不出上述结果的，假如将一个导体闭合回路放在磁场中，对磁场就没有那么严格的要求了，这类问题

图

)

()

一般说来同学们是熟悉的，但如果是一个比较复杂的电路放在磁场中，处理时就要用一些新的方法。
．．、磁场中闭合电路的感生电动势
图4-4-4

解磁场中一个比较复杂的闭合电路的感生电流的问题，一般除了用到有关电磁感应的知识以外，还要用到解复杂电路的回路电压定律和节点电流定律。
将一个半径、电阻为的圆形导线，接上一个电阻为的电压表后按图()、()两种方式放在磁场中，连接电压表的导线电阻可忽略，()、()中的圆心角都是θ。均匀变化的磁场垂直于圆面，变化率。试问()、()中电压表的读数各为多少？

图4-4-5

因为电压表的读数与它两端的正负无关，所以可以任意假设磁场的方向和变化率的正负。现在我们设垂直于纸面向里，且＞(图)。回路的面积，回路的面积。这两个回路单独存在时的感生电流方向相同，都是逆时针的，感生电动势的大小分别为

①
段导线和段导线电阻分别为
②
如图中标出的电流，应该有
③
对两个回路分别列出电压方程
④
(为伏特表的内阻)。 ⑤
由①、②、③、④、⑤可解得

图

即有
因此
所以图()的接法中电压表的读数为零。
再看图 ()中的接法：电流设定如图，小回路和大回路的感生电动势大小分别为

(为伏特表的内阻)。
由上述方程可解得

由些可知电压表的读数为

本问题中我们用到的电流方程(如③式)和回路电压方程(如④、⑤式)，实际上就是上一讲中提到过的基尔霍夫方程。在解决电磁感应的问题时，用电压回路方程十分方便，因为电磁感应的电动势是分布在整个回路上的。
附：静电场与感生电场的比较
就产生原因而言，静电场是静止电荷产生的，而感生电场是变化多端的磁场激发的。就性质而言，当单位正电荷绕封闭合回路一周静电场力的功为零。当感生电场驱使单位正电荷绕付线圈一周时，感生电场力的功不为零，其数值恰为副线圈内产生的感生电动势，数值上等于通过副线圈的磁通量对时间的变化率。静电场是保守场，感生电场是非保守场。静电场

图

的电力线是有头有尾的不封闭曲线，而感生电场的电力线是无头无尾的闭合曲线。静电场是有源场，而感生电场是无源场。
典型例题
例、无限长螺线管的电流随时间作线性变化(常数)时，其内部的磁感应强度也随时间作线性变化。已知的数值，求管内外的感生电场。
解：如图所示为螺线管的横截面图，表示螺线管的边缘，其半径为。由于对称性以及感生电场的电力线是一些封闭曲线的性质，可知管内外的感生电场电力线都是与同心的同心圆，因此：
当＜时，
即

当＞时
所以

图

的大小在管内与成正比，在管外与成反比。感生电场电力线的方向可由楞次定律确定，当＞时，电力线方向为逆时针方向。
电动势的方向可由楞次定律确定。
例、两根长度相度、材料相同、电阻分别为和的细导线，围成一直径为的圆环，、为其两个接点，如图所示。在圆环所围成的区域内，存在垂直于圆指向纸面里的匀强磁场。磁场的磁感强度的大小随时间增大，变化率为恒定值。已知圆环中的感应电动势是均匀分布的。设为圆环上的两点，间的弧长为半圆弧的一半。试求这两点间的电压。
分析：就整个圆环而言，导线的粗细不同，因而电阻的分布不同，但感应电动势的分布都是均匀的。求解时要注意电动势的方向与电势的高低。
解：根据电磁感应定律，整个圆环中的感应电动势的大小为

此电动势均匀分布在整个环路内，方向是逆时针方向。由欧姆定律可知感应电流为

、两点的电压

由以上各式，可得

可见，点电势比点低
§． 自感磁场的能量
．．、自感
()自感电动势、自感系数
回路本身的电流变化而在回路中产生的电磁感应现象叫自感现象。在自感现象中回路产生的电动势叫自感电动势。由法拉第电磁感定律

这里磁通是自身电流产生磁场的磁通，按照毕奥—萨尔定律，线圈中的电流所激发的磁场的磁感应强度的大小与电流强度成正比。因而应有。根据法拉第电磁感应定律，可得自感到电动势

式中为比例系数，仅与线圈的大小、形状、匝数以及周围介质情况有关，称为自感系数。在国际单位制中，自感系数的单位是亨利。式中负号表示自感电动势的方向。当电流增加时，自感电动势与原有电流的方向相反；当电流减小时，自感电动势与原有电流的方向相同。要使任何回路中的电流发生改变，都会引起自感应对电流改变的反抗，回路的自感系数越大，自感应的作用就越强，改变回路中的电流也越困难。因此自感系数是线圈本身“电磁惯性”大小的量度。

图

()典型的自感现象及其规律
如图所示电路由电感线圈和灯泡，以及电阻和灯泡组成两个支路连接在一个电源两端。、灯泡相同，当闭合瞬时，—支路中，由于的自感现象，阻碍电流增大，所以不能立即发光，而是逐渐变亮，而立即正常发光。当稳定后，电流不再变化时，只在电路中起一个电阻的作用。流过—支路的电流，此时中贮存磁场能为

感

图

(在后介绍)
当断开瞬间，中电流要减小，因而会产生自感电动势ε，在回来———中产生感应电流，从能量观点来看，释放线圈中磁场能，转变成电能消耗在回路中，所以、灯泡应是在断开后瞬间逐渐熄灭，其回路中电流时间变化如图所示。
．．、磁场的能量

图

ε
见图，当闭合后，回路中电流ι将从零不断增加，而自感系数为的线圈中将产生自感电动势阻碍电流的增加，和合起来产生电流通过电阻

即
式中是变化的，方程两边乘以并求和图

显然，方程的左边是电源输出的能量，而方程右边第一项是在电阻上产生的焦耳热，那剩下的一项显然也是能量，是储存在线圈中的磁场能，下面我们求它的更具体的表达式：
刚闭合时，，而当电路稳定后，电流不再变化，自感电动势变为零，稳定电流(忽略电源内阻)，这个求和式的

图4-5-4

求和范围从到，令，并以为横作标，为纵坐标做一坐标系，则在坐标系中为第一象限的角平分线。在横作标处取，很小，可认为对应的为常量，窄条面积，把从到的所有窄条面积加起来即为与轴所夹三角形面积，故

代入可知储存线圈内的能量。

从公式看，能量是与产生磁场的电流联在一起的，下面我们求出直螺线管的自感系数从而证实能量是磁场的。设长直螺线管长为，截面积为，故绕有匝线圈，管内为真空。当线圈中通有电流时，管内磁场的磁感应强度，通过匝线圈的磁通量

与相比较，可得

将代 ，
代入磁场能量式

单位体积的磁场能量为
与电场的能量密度相比较，公式何等相似。从电学、磁学公式中，我们知道对应于，公式的相似来源于电场，磁场的对称性。
磁场的能量密度公式告诉我们，能量是与磁场联系在一起的。只要有磁场，就有，就有能量。另外，公式虽是从长直螺线管的磁场这一特例推导出来，但对所有磁场的均适用。
典型例题
例、如图4-5-5所示的电路中，电池的电动势，内阻开始时电键与接通。将迅速地由移至与接通，则线圈中可产生的最大自感电动势多大？
分析：接在点时，电路中有恒定电流，当接至瞬间时，线圈中自感所产生的感应电动势应欲维持这一

图4-55

电流，此瞬时电流就是最大值，维持此电流的感应电动势就是最大自感电动势。
解：为纯电路，直流电阻不计，接在时，回路稳定时电流为

当接到点时，线圈中电流将逐渐减小至零，但开始时刻，电流仍为，根据欧姆定律，维持这电流的瞬时自感电动势为

以后电流变小，自感电动势也减小直至零。
例、由半径毫米的导线构成的半径厘米的圆形线圈处于超导状态，开始时线圈内通有安培的电流。一年后测出线圈内电流的减小量不足安培，试粗略估算此线圈电阻率的上限。
解：线圈中电流的减小将在线圈内导致自感电动势，故
ŗ
()
式中是线圈的自感系数

在计算通过线圈的磁统量时，以导线附近即处的为最大，而该处又可把线圈当成无限长载流导线所产生的，即

＜
＜ ()
而 ()
把式()和式()代入式()，得
＜ ()
把米，米，安培及
＜安培秒
代入式()得
＜欧姆米
这就是超导线圈电阻率的上限。
练习

图

、如图所示，在边长为的等边三角形区域内有匀强磁场，其方向垂直纸面向外。一个边长也为的第边三角形导体框架，在时恰好与上述磁场区域的边界重合，尔后以周期绕其中心组面内沿顺时针方向匀速运动，于是在框架中产生感应电流。规定电流按———方向流动时电流强度取正值，反向流动时的取负值。设框架的电阻为，试求从到时间内的平均电源强度和从到时间内的平均电流强度。

.如图所示，有一匀强磁场，磁感应强度，在垂直于磁场的平面内有一金属棒绕平行于磁场的轴作逆时针转动。已知棒长0.06m，轴与端相距。棒的转速是。

图

、求棒中的感应电动势。
、、两端中哪一端的电势高？为什么？

图

.在一无限长密绕螺线管中有一均匀磁场，磁感应强度随时间线性变化(即常数)，求螺线管内横截面上长为的直线段上的感生电动势。(横截面圆的圆心到的垂直距离为)

.如图，电源的电动势为，电容器的电容为，是单刀双掷开关，、是两根位于同一水平面内的平行光滑长导轨，它们的电阻可以忽略不计，两导轨间距为，导轨处在磁感应强度为的均匀磁场中，磁场方向垂直于两导轨所在的平面并指向图中纸面向里的方向。和了是两根横放在导轨上的导体小棒，它们在导轨上滑动时与导轨保持垂直并接触良好，不计摩擦，两小棒的电阻相同，质量分别为和且，开始时两根小棒均静止在导轨上，现将开关先合向，然后合向。求：
（1） 两根小棒的最终速度的大小；
（2） 在整个过程中的焦耳人损耗。（当回路中有电流时，该电流所产生的磁场可以忽略不计）

图

.如图所示，半径为的单匝半圆形线圈可绕它的一条直径转动，每分钟转动周，整个装置处在磁感应强度为的匀强磁场中，与垂直，这就构成一个简单的发电机，其负载电阻为，线圈的电阻略去不计，并不计自感现象，
图
求：（）上电流强度的有效值；（）动力的最大力矩.