均匀介质中基模高斯光束解以及参数特性.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,*,*,*,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版标题样式,*,*,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,激光场分布中基模高斯光束解以及相应参数,由图1 所示的典型的激光振荡器输出一相干电磁辐射,，,场分布遵守麦克斯韦方程组。若介电系数(,r,)和磁导率(,r,)在一个波长范围内的相对变化小于 1，则场矢量E 和,H,满足简化了的波动方程,，在上述假设条件下，场矢量的分量满足标量波动方程,图1,激光器输出高斯光束,（1）,由上述方程得到的激光场分布方式可能有许多种，其中最基本的一种具有轴对称性，在垂直于光轴的平面上场的振幅或强度呈高斯函数分布，我们通常称之为基模高斯光束,解。下面就介绍所示的标量波动方程得到基模高斯光束解及解中各个参数的物理意义。,设场量的复数表达式为,(2),将形式解(2)式代入标量波动方程(1)中，得到亥姆霍兹方程,(3),在均匀介质中，式中的 ,设光束采取一种近似平面波的方式传播，其能流主要沿着 Z方向，光束场分布靠近 Z轴，U,0,取下面的形式,(4),将U,0,代入方程(3)，得到,(5),设 为Z的缓变函数，与 k(/z)相比,2,/,2,z可以忽略，于是方程(5)化为,(6),取上述方程的试探解为,将得到的(x,y,z)代入(4)式，得到U,0,的解。式中p(z)和q(z)均为复函数，,称p(z)为相移因子，q(z)为光线参数。,(7),式中r=(x,2,+y,2,),1/2,表示空间中(x，y)点与z 轴的距离。将(7)式代到(6)中得,上面方程必须对所有的r 都成立，所以 r,2,前的系数必定为0，因而有,由(2),(4),(6)式得到光波场的强度为,（8）,(9),(10),和,(11),设,R(z),和,W(z),为描述光线特性的两个实参数，它与复参数,q(z),有下述关系,式中=,0,/n 为介质中的波长，,0,为真空中波长。,将(12)代入(11),有,由此可见，在,z=,常数的面上，光的强度分布与,r,呈高斯函数关系。在此平面上，光强度下降到轴上光强的,1/e,2,因而振幅下降到1/e 所对应的点形成一个半径为W(z)的圆，通常称W(z)为光斑的半径。用这些参数表示(4)式，得,(12),(13),(14),对方程(,9,)积分，得到,式中 q,0,是积分常数，当 z=0 时光线参数,q(0)=q,0,将q(z)的表达式(15)式代入方程(10)中，得到,积分得,式中积分常数已经表示为 p(0)-jlnq,0,，把p(z)和q(z)代入(14)式得,因子 e,jp(0),是一个常数相位因子，可以人为地设定一个相位的初始值，这里设p(0)=0,则,(15),(16),(17),(18)19),下面我们针对前面引入的描述基模高斯光束的参数W,(,z,),R(z),等进行更进一步的讨论，了解这些参量如何描述高斯光束的特征。设上式所表示的波的复振幅中总的相位因子为,(z),，那么,由上式看出当R 时,(,z,)与r 无关，这时(,z,)仅为,z,的函数，由(,20,)式可知等相面为一垂直于,z,轴的平面。将该处位置定为,z,坐标的原点，即z=0,则有(0)=0。引入记号 W,0,=W(0)，由(12)式，当,R ,时，有,由(15)式，对于任意点 z 有,由上式求得1/q,并与方程(12)比较，令其虚部相等，于是就得到光斑半径的平方为,(20),(21),(22),(23),显而易见，当z=0时光斑半径取,W(z),的最小值,W,0,这就是高斯光束的腰。由(22)式在腰处q=q,0,为一纯虚数。由(23)式，当z0时，无论z 取正或取负均有W(z)W,0,。这一点也可以由图2中看出来。,图2 所示的 角为基模高斯光束的远场发散角，它由下式定义,图,2,高斯光束的特征 （a）横截面上基模高斯光束的电场分布；,（b）子午面上的等强度线，远场发散角 和等相位波前,(24),图,2,中用虚线表示出了z 0 时的等相面的形状，令(z)=,C(,常数,）,由(,20,)式得到,因此,由复数表达式,得到,有,由上式可得(26)式右边的项,（25）,（26）,（27）,（28）,29）,将它代入(,26,)式得到等相面上的点所应满足的方程为,当z 足够大时，对于近轴高斯光线来说,tan,-1,(z/W,0,2,)/2，(26)式中对相位贡献最大的项为kz，这时该方程可表示为,t=0时刻发散的简谐球面波的等相面由下式确定,当z,2,x,2,+y,2,时,（30）,（31）,(32),(33),（34）,比较(,32),(33),(34),式，得知(,32,)式就是标准球面波在z r时的抛物面近似，式中R(z)就是所近似的球面波等相面的曲率半径。由腰的位置z=0处算起，轴上坐标,z处位置的复数相移p(z)可由(17)得到，将（21）式所表示的 q,0,代入(17)式，得到相移的表达式,如前所述，积分时已经选取了在z=0处的初始相移p(0)=0。设相移p(z)的实部为-，由(35)式看出,标志着沿轴向传播的高斯光束和平面波在相位上的差别，由(35)和(23)式，相移p(z)的虚部为,（35）,(36),由以上3式，相移p(z)表示为,将上式及(12)式代入(7)式所表示的试探解,中，最后得到方程(1.2-37)所表示的高斯光束的复振幅为,由这一结果看到，在写出表达式(2)时实际上就已经假定了光束腰斑中心处的场强U,0,(0,0,0)=1。如果所讨论的问题中U,0,(0,0,0),1，则在(38)式的右边必须乘以这一因子。,(37),(38),在z=常数的面上，基模高斯光束场的振幅分布示于图,2(a)中，图中E,0,表示该面上光场振幅的最大值，由(,4,)和(,38)式，E,0,=W,0,/W。在通过z 轴的平面上光束的外形示于图2(b)中，其中加粗的线表示子午面上的等强度线。在z=z,0,的平面上光束强度的径向分布表示为,式中I,0,为轴上光强之值。,(39),