材料力学期末复习总结.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,湘潭大学,罗文波,期末复习,湘潭大学,罗文波,Mechanics of Materials,材 料 力 学,期末复习,绪论,内力分析,应力分析,变形分析,应力状态分析,材料力学性能和实验应力基础,压杆稳定,杆件的静力学设计,纲要,2,简单的静不定问题,动载荷,交变应力,平面图形的几何性质,主要知识点,:,材料力学的研究对象：构件（变形体），杆、板、壳、块,强度、刚度、稳定性的概念,变形固体及其理想化的四种基本假设,变形的四种基本形式,3,第一部分 绪论,重点内容,强度、刚度、稳定性的概念,强度 是指构件抵抗破坏的能力,刚度 是指构件抵抗变形的能力,稳定性 是指构件保持平衡形态的能力,4,绪论,绪论,重点内容,变形固体及其理想化的四种基本假设,连续性假设 宏观连续，物质密实地充满物体所在空间，无间隙,均匀性假设物体内各处的力学性能完全相同,各向同性假设材料在各个方向上的力学性能完全相同,小变形假设假设物体的几何尺寸、形状的改变与其原始尺寸相比是很微小的，即小变形。（,原始尺寸原理,）,重点内容,变形的四种基本形式,轴向拉伸（压缩）,Tension(Compression),剪切（,Shear,）,扭转（,Torsion,）,弯曲（,Bending,）,6,绪论,主要知识点,:,内力和截面法,轴向拉伸（压缩）时的内力图,直杆扭转时的内力图,梁弯曲时的内力图,7,第二章 杆件的内力分析,重点内容,内力的概念、截面法,由于外力作用而引起的杆件内部各部分之间的相互作用力的改变量，称为附加内力，简称内力。,用一个虚拟的截面将平衡构件截开，分析被截开的构件截面上的受力情况，这样的方法称为截面法。,8,内力分析,按其来源分类,主动力,(,active force,),和约束反力,(,constraint force,),按其作用范围分类,表面力,(,surface force,),和体积力,(,body force,),一般而言，主动力是荷载；约束反力是被动力，是为了阻止物体因荷载作用产生的运动趋势所起的反作用。,按其与时间的关系分类,静载荷,(,static load,),和动载荷,(,dynamic load,),截面法的步骤,截；,取,(,去,),；,代；,平。,9,内力分析,六个内力分量产生的效果可归纳为四种基本变形方式的原因,1,、轴力,axial force;normal force,F,N,F,x,沿杆件轴线方向内力分量，产生轴向（伸长，缩短）,2,、剪力,shear force,F,Q,F,y,F,z,使杆件产生剪切变形,3,、扭矩,torque,M,x,力偶，使杆件产生绕轴线转动的扭转变形,4,、弯矩,bending moment,M,y,M,z,力偶，使杆件产生弯曲变形,10,内力分析,内力,重点内容,轴力图,F,N,轴向力，简称轴力,F,N,拉压杆件截面上分布内力系的合力，作用线与杆件的轴线重合，单位,:,kN,11,内力分析,F,N,轴向力正负号规定及其他注意点,1,、同一位置处左右侧截面上的内力分量必须具有相同的正负号,2,、轴力以拉（效果）为正，压（效果）为负,符号为正,符号为负,3,、如果杆件受到外力多于两个，则杆件的不同部分上的横截面有不同的轴力,12,内力分析,13,内力分析,重点内容,扭矩图,功率和转速计算外力偶矩的公式,14,内力分析,扭矩,扭矩的正负号规定,按照右手螺旋法则，扭矩矢量的指向与截面外法线方向一致为正，反之为负。,截面,n,M,x,力矩旋转方向,力矩矢方向,15,内力分析,扭矩的计算及扭矩图的绘制,1,、计算各外力偶矩的大小（已知功率和转速）；,2,、将各外力偶矩采用右手螺旋法则绘出外力矩矢；,3,、取各控制截面，预设扭矩矢（内力矩矢）为正方向，列平衡方程，计算扭矩矢的大小；,4,、以轴线方向为横坐标，扭矩大小为纵坐标绘出扭矩图。,16,内力分析,17,内力分析,重点内容,弯矩、剪力图,剪力和弯矩的正负号约定,凡剪力对所取梁内任一点的力矩顺时针转向的为正，反之为负；凡弯矩使所取梁段产生上凹下凸变形的为正，反之为负。,18,内力分析,左上右下为正 左顺右逆为正,上面的约定形式上比较繁琐，在实际求解问题中，可按照以下方法预先设置剪力和弯矩为正。,剪力和弯矩均按图示设为正。,剪力和弯矩均按图示设为正。,取截面左右两侧的部分构件计算，所得到的内力大小相等，方向相反，但符号是一样的。,19,内力分析,剪力方程和弯矩方程,一般情况下，梁横截面上的剪力和弯矩随截面位置而变化，若以横座标,x,表示横截面在梁轴线上的位置，则各横截面上的剪力和弯矩都可以表示为,x,的函数。,剪力方程,弯矩方程,依照剪力方程和弯矩方程绘制的内力曲线图,(x,轴,-,横截面位置，,y,轴,-,剪力弯矩,),称为剪力图和弯矩图。,20,内力分析,A,右侧至,B,左侧梁段上并没有外加力（集中力,/,分布载荷）的作用，则,A,右侧至,B,左侧的剪力图表现为一条平行于,x,轴的直线，不发生突变。,21,内力分析,若梁上某点作用一向下（上）的集中力，则在剪力图上该点的极左侧截面到极右侧截面发生向下（上）的突变，剪力突变的大小等于该集中力的大小。,22,内力分析,若梁上某点作用一逆（顺）时针的集中力偶，则在弯矩图上该点的极左侧截面到极右侧截面发生向下（上）的突变，弯矩突变的大小等于该集中力偶的大小。,23,内力分析,逆,顺,逆来顺去,若梁上某段作用一向下（上）的均布载荷，则在剪力图上该段的左侧截面到右侧截面发生向下（上）的线性渐变，渐变总的值等于该均布载荷在此梁段上的总的作用力。,24,内力分析,载荷集度,q,、剪力,F,Q,、弯矩,M,之间存在着微分关系,:,剪力图上某点的斜率等于载荷集度的数值,弯矩图上某点的斜率等于剪力的数值,25,内力分析,讨论,:,下面的剪力弯矩图错在什么地方,？,（计算数值是否正确不考虑）,26,内力分析,1,1-,受到集中力，在剪力图上应发生突变。,2,数值为正,斜率为负,2-,剪力的数值为正，但弯矩图上相应的斜率为负。,3,剪力,=0,弯矩无极值,3-,剪力为,0,的截面上弯矩图上并未有极值。,4,4-CB,段上剪力线性变小，弯矩图的斜率应逐步变小，而非图示变大。,27,内力分析,不列剪力弯矩方程，画剪力弯矩图的基本步骤,1,、正确计算出约束反力；,2,、按照剪力图的相关规则快速绘出剪力图；,3,按照载荷集度、剪力、弯矩的微分关系绘出弯矩图的大致样式；,4,、计算弯矩在各段的极值。,28,内力分析,弯曲内力部分的其他需要注意的问题,1,、梁的类型,:,简支梁、悬臂梁、外伸梁,2,、利用叠加原理绘制剪力图和弯矩图,3,、组合结构和单个梁的剪力图和弯矩图,此类铰接，铰处无法承受弯矩，因此,M,=0,此类铰接，,M,不一定为,0,29,内力分析,主要知识点,:,应力应变的概念及其相互关系,轴向拉伸（压缩）时横截面上的正应力,圆轴扭转时横截面上的切应力,平面图形的几何性质,梁的弯曲正应力和切应力,30,第三章 杆件的应力分析,重点内容,:,应力、应变的概念及其相互关系,p,一般来说既不与截面垂直，也不与截面相切，对其进行分解,垂直于截面的应力分量,:,相切于截面的应力分量,:,正应力（,normal stress,）,切应力（,shear stress,）,应力单位,:,牛顿,/,米,2,帕斯卡（,Pa,）,1 kPa=1000 Pa 1 MPa=1000 kPa 1 GPa=1000 MPa,31,应力分析,胡克定律,试验表明，对于工程中常用材料制成的杆件，在弹性范围内加载时（构件只发生弹性变形），若所取单元体只承受单方向正应力或只承受切应力，则正应力与线应变以及切应力与切应变之间存在线性关系。,O,x,x,O,G-,材料的切变模量,32,应力分析,重点内容,:,轴向拉伸（压缩时横截面上的正应力,横截面上的各点正应力亦相等，且分布均匀,有,得到横截面上正应力公式为,:,适用条件：,A,、弹性体，符合胡克定律；,B,、轴向拉压；,C,、离杆件受力区域较远处的横截面。,33,应力分析,重点内容,:,圆轴扭转时横截面上的切应力,截面上某点的切应力,该截面上的扭矩,所求的点至圆心的距离,截面对圆心的极惯性矩,34,应力分析,T,对某一截面而言，,T,为常数，,I,p,也是常数，因此横截面上的切应力是,r,的线性函数,圆心处,r,=0,t,=0,外表面,r,=,r,max,t,=,t,max,取,W,t,截面的抗扭截面系数，单位,mm,3,或,m,3,35,应力分析,T,切应力的分布规律图,36,应力分析,T,37,应力分析,切应力互等定理,在两个相互垂直的平面上，垂直于两平面交线的切应力必定成对存在，其数值相等，其方向或同时指向交线，或同时背离交线，这一规律成为 切应力互等定理。,单元体四个侧面均只有切应力而无正应力,纯剪切状态。,圆轴扭转时横截面上的应力状态是 纯剪切状态。,38,应力分析,重点内容,:,平面图形的几何性质,形心的位置；,静矩；,惯性矩；,极惯性矩。,组合截面图形的惯性矩计算（平行移轴公式）,39,应力分析,设该图形形心,(,y,c,z,c,),与均质等厚薄板重心坐标相同,由以上可知，若,S,z,=0,或,S,y,=0,，则,y,c,=0,或z,c,=0,。,图形对某轴的静矩等于零，则该轴必通过图形的形心。,1,、静矩与形心,静矩的量纲,L,3,40,应力分析,2,、惯性矩和极惯性矩,定义：,平面图形对,z,轴的惯性矩（二次矩）,平面图形对,y,轴的惯性矩（二次矩）,若以,r,表示微面积,d,A,至原点,O,的距离,图形对坐标原点,O,的极惯性矩,41,应力分析,惯性矩、惯性积、极惯性矩量纲,:,L,4,42,应力分析,43,应力分析,44,应力分析,平行移轴公式,45,应力分析,重点内容,:,梁弯曲时的正应力和切应力公式,AC,、,DB,段既有剪力又有弯矩，横截面上同时存在正应力和切应力，这种情况称为横力弯曲,CD,段只有弯矩横截面上就只有正应力而无切应力，这种情况称为纯弯曲。,46,应力分析,cc,是中性层和横截面的交线，称为,中性轴,47,应力分析,中性层、横截面、中性轴,对某一截面而言，,M,和,I,z,若都是确定的，当横截面的弯矩为正时，则,s,(,y,),沿截面高度的分布规律,:,受压一侧正应力为负，受拉一侧正应力为正,48,应力分析,弯曲正应力,某一截面的最大正应力发生在距离中性轴最远处。,取,49,应力分析,梁的弯曲正应力求解的基本步骤,1,、计算约束反力；,2,、画出,(,剪力,),弯矩图；找到弯矩极大值的截面,3,、计算截面图形的相关几何性质，形心位置，惯性矩等；,4,、计算应力（注意拉、压应力在截面上的不同位置）。,50,应力分析,矩形截面梁的切应力公式,横截面上的剪力,整个截面对中性轴的惯性矩,梁横截面上距中性轴为,y,的横线以外部分的面积对中性轴的静矩,所求切应力点处梁截面的宽度。,51,应力分析,在截面的两端，,y,=,h,/2,在中性层，,y,=0,切应力分布规律如图,52,应力分析,最大切应力平均切应力的,3/2,倍,主要知识点,:,拉压杆的轴向变形,圆轴的扭转变形及相对扭转角,梁的弯曲变形，挠曲线近似微分方程,积分法求弯曲变形,叠加法求弯曲变形,能量法求弯曲变形,53,第四章 杆件的变形计算,重点内容,:,拉压杆的轴向变形,公式的适用条件,1,）线弹性范围以内，材料符合胡克定律,2,）在计算杆件的伸长时，,l,长度内其,F,N,、,A,、,l,均应为常数，若为变截面杆或阶梯杆，则应进行分段计算或积分计算。,54,变形分析,横向应变,泊松比,泊松比,m,、弹性模量,E,、切变模量,G,都是材料的弹性常数，可以通过实验测得。对于各向同性材料，可以证明三者之间存在下面的关系,55,变形分析,通过节点,C,的受力分析可以判断,AC,杆受拉而,BC,杆受压，,AC,杆将伸长，而,BC,杆将缩短。,因此，,C,节点变形后将位于,C,3,点,由于材料力学中的小变形假设，可以近似用,C,1,和,C,2,处的圆弧的切线来代替圆弧，得到交点,C,0,56,变形分析,重点内容,:圆轴的扭转变形及相对扭转角,相对扭转角,j,的单位,:rad,当 为常数时：,请注意单位长度扭转角和相对扭转角的区别,同种材料阶梯轴扭转时,:,单位长度扭转角,q,的单位,:rad/m,57,变形分析,重点内容,:,梁的弯曲变形，挠曲线近似微分方程,梁在平面内弯曲时，梁轴线从原来沿,x,轴方向的直线变成一条在,xy,平面内的曲线，该曲线称为挠曲线。,某截面的竖向位移，称为该截面的挠度,某截面的法线方向与,x,轴的夹角称为该截面的转角,挠度和转角的大小和截面所处的,x,方向的位置有关，可以表示为关于,x,的函数。,挠度方程（挠曲线方程）,转角方程,58,变形分析,挠度和转角的正负号规定,在图示的坐标系中,，挠度,w,向上为正，向下为负。转角规定截面法线与,x,轴夹角，逆时针为正，顺时针为负,即在图示坐标系中挠曲线具有正斜率时转角,q,为正。,59,变形分析,梁的挠曲线近似微分方程,60,重点内容,:,积分法求梁的变形,梁的挠曲线近似微分方程,对上式进行一次积分,可得到转角方程（等直梁,EI,为常数）,再进行一次积分,可得到挠度方程,其中，,C,和,D,是积分常数，需要通过边界条件或者连续性条件来确定其大小。,61,变形分析,边界条件,在约束处的转角或挠度可以确定,62,变形分析,连续性条件,在梁的弯矩方程分段处，截面转角相等，挠度相等。,63,变形分析,重点内容,:,叠加法求梁的变形,在杆件符合线弹性、小变形的前提下，变形与载荷成线性关系，即任一载荷使杆件产生的变形均与其他载荷无关。这样只要分别求出杆件上每个载荷单独作用产生的变形，将其相加，就可以得到这些载荷共同作用时杆件的变形。这就是求杆件变形的叠加法。,用叠加法求等截面梁的变形时，每个载荷作用下的变形可查教材,188,190,页表,6.1,计算得出。查表时应注意载荷的方向、跨长及字符一一对应,64,变形分析,类似于外伸梁和其它一些较为复杂结构的梁的问题中，有些梁是不能直接查表进行位移的叠加计算，需要经过分析和处理才能查表计算。,一般的处理方式是把梁分段，并把每段按照受力与变形等效的原则变成表中所列形式的梁，然后查表按照叠加法求解梁的变形。,也可将复杂梁的各段逐段刚化求解位移，最后进行叠加来处理（逐段刚化法）。,65,变形分析,不能直接查表的情况,怎样应用表,6-1,中已有的结果？,对梁进行分段刚化，利用受力与变形等效的原则来处理,首先刚化AB段，这样BC段就可以作为一个悬臂梁来研究，,再刚化BC段，由于BC段被刚化，可将作用于BC段的均布载荷简化到B支座，得到一个力和一个力偶,力,F,直接作用于支座，对梁的变形没有影响，力偶,M,引起简支梁,AB,的变形，,同样，段上的均布载荷也将引起,AB,段变形，,66,变形分析,主要知识点,:,应力状态的概念,二向应力状态的解析法和图解法,三向应力状态的概念,广义胡克定律,67,第五章 应力状态分析,重点内容,:,应力状态的概念,应 力,哪一个面上？哪一点？,哪一点？哪个方向面？,指明,过一点不同方向面上应力的集合，称之为这一点的,应力状态,（,stress state of a given point,）。,68,应力状态分析,主单元体,(Principle body),：,各侧面上切应力均为零的单元体,。,主平面,(Principle Plane),：,切应力为零的截面。,主应力,(Principle Stress,）：,主面上的正应力。,主应力排列规定：按代数值大小，,69,应力状态分析,重点内容,:,二向应力状态的解析法和图解法,上述方向均为正方向,70,应力状态分析,71,应力状态分析,应力极值,72,应力状态分析,应力圆的绘制,Step1:,确定点,D(,s,x,t,xy,),Step2:,确定点,D(,s,y,t,yx,),t,yx,=-,t,xy,Step3:,连接,DD,与,s,轴交于,C,点,Step4:,以,C,为圆心，,CD,（,CD,）为半径画圆。,73,应力状态分析,利用应力圆确定,a,角上的正应力和切应力,作法,:,D,点代表的是以,x,轴为斜面外法线的面上的应力,由,x,轴到任意斜面法线,n,的夹角为逆（顺）时针的,a,角，在应力圆上，从,D,点也按逆（顺）时针转动，且使对应的圆心角为,2,a,。（,2,倍角关系）,74,应力状态分析,利用应力圆求主单元体（主应力的大小和方位）,注意,A,1,A,2,两点,这两点的切应力为,0,主应力,75,应力状态分析,主应力是按照代数值排序的，而不是按照绝对值排序。,76,应力状态分析,最大切应力,77,应力状态分析,重点内容,:,广义胡克定律,切应变和切应力之间，与正应力无关，因此,:,以上被称为广义胡克定律。,78,应力状态分析,主要知识点,:,材料拉伸压缩时的力学性能,电测法原理及其应用,79,第六章 材料力学性能和实验应力分析基础,重点内容,:,材料拉伸压缩的力学性能,低碳钢,L,0,d,0,0.8,试件中段用于测量拉伸变形，此段长度称为,“,标距,”L,0,，两端较粗部分是夹持部分，为装入试验机夹头用。,长试件：,短试件：,80,力学性能与实验应力分析,对低碳钢,Q235,试件进行拉伸试验，通过,s-e,曲线，整个试验过程可以分为四个阶段,:,弹性阶段,屈服阶段,强化阶段,局部变形（颈缩）阶段,掌握四个阶段的各自特点,81,力学性能与实验应力分析,（,1,）延伸率,断裂时试验段的残余变形，,l,试件原长,5%,的材料为塑性材料；,5%,的材料为脆性材料。,（,2,）断面收缩率,断裂后断口的横截面面积，,A,试件原面积,Q235,的断面收缩率,60%,。,82,力学性能与实验应力分析,卸载定律及冷作硬化,卸载后短期内再次加载,:,可见在再次加载时，直到,d,点以前的材料的变形都是弹性的，过了,d,点才开始出现塑性变形。,第二次加载时，其比例极限得到了提高，这种现象称为冷作硬化,83,力学性能与实验应力分析,铸铁的拉伸,铸铁拉伸的应力应变曲线,84,力学性能与实验应力分析,低碳钢压缩的应力应变曲线,低碳钢压缩,在屈服阶段以前，低碳钢压缩力学性能与拉伸力学系能相同。在屈服阶段以后，试件越压越扁，横截面面积不断增大，抗压能力也继续增高，因而测不出压缩时的强度极限。,85,力学性能与实验应力分析,铸铁压缩,铸铁压缩的应力应变曲线,压缩后破坏的形式,:,其他脆性材料抗压强度也远高于抗拉强度。,86,力学性能与实验应力分析,重点内容,:,应变电测法,掌握电测法的原理；,电测法的,1/4,桥、半桥，全桥接法；,温度补偿片的作用；,纯弯曲梁正应力的电测法实验方法和原理。,87,力学性能与实验应力分析,主要知识点,:,压杆稳定的概念,压杆临界力的确定，临界应力总图,提高压杆稳定性的措施,88,第七章 压杆稳定,重点内容,:,压杆稳定的概念,稳,定,平,衡,不,稳,定,平,衡,临界状态,临界压力,:,F,cr,压杆丧失直线形式平衡状态的现象称为 丧失稳定，简称 失稳。,当压杆的材料、尺寸和约束情况已经确定时，临界压力是一个确定的值。因此可以根据杆件的实际工作压力是否大于临界压力来判断压杆是稳定还是不稳定。解决压杆稳定的关键问题是确定临界压力。,压杆稳定,重点内容,:,临界应力总图,以,Q235,为例，,a,=304MPa,b,=1.12MPa,，,90,压杆稳定,临界应力与柔度,引入记号,则压杆的临界应力可表示为,柔度（长细比）,式中,l,是一个没有量纲的量，称为柔度或长细比。它集中反应了压杆的长度,l,、约束条件,m,、截面尺寸和形状,i,等因素对临界应力,s,cr,的影响。,91,压杆稳定,主要知识点,:,杆件的强度计算、刚度计算和稳定性计算,剪切和挤压实用计算（了解概念及公式）,强度理论,组合变形,提高杆件承载能力的措施,92,第八章 杆类构件静力学设计,重点内容,:,杆件的强度刚度稳定性计算,杆件在基本变形下，危险点处一般只有正应力或切应力，因此只要使用以下两式就可以进行强度计算,:,根据工程要求的不同，强度计算一般有以下类型,:,强度校核,:,验证危险点的工作应力是否满足强度条件；,截面设计,:,根据强度条件设计杆件的横截面尺寸；,许用载荷确定,:,确定杆件或结构所能承受的最大载荷；,材料选择,:,根据安全、经济的原则以及工程要求，选择合理的材料。,93,杆件静力学设计,拉压杆的强度计算,拉压杆的特点是横截面上的正应力均匀分布，而且各点均处于单向应力状态，因此对于等截面直杆其强度条件为,:,F,Nmax,是杆中的最大轴力（内力）。,94,杆件静力学设计,圆轴的强度计算,圆轴扭转时，横截面上每点都处于纯剪切状态，切应力沿径向线性分布，横截面上最大切应力位于圆轴表面，因此，等直圆轴的强度条件是,:,95,杆件静力学设计,梁的强度计算,一般情况下梁的各个横截面上既有剪力又有弯矩，因此必须要进行正应力强度计算和切应力强度计算，对于等截面梁，其基本公式是,:,96,杆件静力学设计,梁的强度计算,1),s,是弯曲许用正应力，作为近似，可取为材料在轴向拉压时的许用正应力。,2),必须根据弯矩图和剪力图综合判断危险面，然后再确定危险点。梁上可能存在三种危险点：正应力最大的点；切应力最大的点；正应力和切应力都比较大的点。,3)若材料的许用拉应力和许用压应力不相等（如铸铁等脆性材料），以及中性轴不是截面的对称轴，则需分别对最大拉应力和最大压应力作强度计算。,4)对于实心截面杆，在一般受力情况下，正应力强度起控制作用，不必校核切应力强度。但对于薄壁截面，如焊接工字型钢梁，以及集中载荷作用在靠近支座处，从而使梁的最大弯矩较小而最大剪力较大等这些情况，则需要校核切应力强度。,97,杆件静力学设计,各种基本变形下，等直杆的刚度条件具体可表示为：,轴向拉压,:,扭转,:,弯曲,:,98,杆件静力学设计,压杆稳定问题和强度问题一样，为了保证压杆正常工作，允许压杆承受的轴向压力,F,必须小于临界压力,F,cr,或允许承受的压应力,s,必须小于临界应力,s,cr,。,引进一个大于,1,的安全因数,:,稳定安全因数n,cr,压杆的稳定条件为：,在工程中，常把稳定条件改写成如下形式进行计算：,n,cr,被称为工作安全因数,99,杆件静力学设计,重点内容,:,强度理论,四个强度理论的强度条件可写成如下统一的格式,s,r,称为相当应力。,100,杆件静力学设计,重点内容,:,提高杆件承载能力的措施,1,）合理安排杆件的受力情况；,2,）选用合理的截面形状；,3,）合理选择材料；,4,）减小杆件的计算长度；,5,）增强支承的刚性。,101,杆件静力学设计,重点内容,:,组合变形,叠加原理的适用条件：要求应力、应变、内力与外力成线性关系。,材料不服从胡克定律,不能用,大变形，不能使用原始尺寸求静力问题,不能用,102,杆件静力学设计,拉弯组合,画出,F,N,图和,M,图,C,截面左侧具有最大的轴力和弯矩为危险截面。,+,=,C,截面左侧下边缘两种压应力叠加，达到最大应力，为危险点。,103,杆件静力学设计,对于第三强度理论,对于第四强度理论,弯扭组合,将,和,的表达式代入上式，并考虑到,圆截面,W,P,2,W,，便得到,104,杆件静力学设计,主要知识点,:,静不定的概念，静定基，相当系统，静不定次数,拉压静不定问题和扭转静不定问题,装配应力和温度应力的概念,静不定梁,105,第十章 简单的静不定问题,重点内容,简单的拉压、扭转静不定问题及静不定梁的求解,1、在静定基上加上外载荷以及多余约束力，得到受力和变形与原静不定梁完全相同的静定系统；,2、求解相当系统在多于约束处的变形，并将相当系统与静不定梁相比较，找到多余约束处的变形协调条件，列出求解静不定梁所需的补充方程；,3、联立求解静力平衡方程和补充方程得到静不定梁的约束反力；,4、进行内力、强度、刚度分析。,特别注意,:,如何建立变形协调条件和补充方程,106,简单超静定问题,主要知识点,:,交变应力的概念,交变应力的特点及疲劳破坏的发生过程,交变应力的循环特性和应力幅值,材料的疲劳极限及,SN,图,第十二章 交变应力,107,谢谢听讲,108,