大学物理下变化的电磁场.pptx

Torque +magnetic field CurrentInduced emf一、电磁感应现象一、电磁感应现象11.1 电磁感应定律电磁感应定律二、楞次定律二、楞次定律楞次（楞次（Lenz,Heinrich Friedrich Emil）楞次是俄国物理学家和地球物理学家，生于楞次是俄国物理学家和地球物理学家，生于爱沙尼亚的多尔帕特。早年曾参加地球物理爱沙尼亚的多尔帕特。早年曾参加地球物理观测活动，发现并正确解释了大西洋、太平观测活动，发现并正确解释了大西洋、太平洋、印度洋海水含盐量不同的现象，洋、印度洋海水含盐量不同的现象，1845年年倡导组织了俄国地球物理学会。倡导组织了俄国地球物理学会。1836年至年至1865年任圣彼得堡大学教授，兼任海军和师年任圣彼得堡大学教授，兼任海军和师范等院校物理学教授。范等院校物理学教授。楞次主要从事电学的研究。楞次定律对充实、完善电磁感应规律楞次主要从事电学的研究。楞次定律对充实、完善电磁感应规律是一大贡献。是一大贡献。1842年，楞次还和焦耳各自独立地确定了电流热效年，楞次还和焦耳各自独立地确定了电流热效应的规律，这就是大家熟知的焦耳应的规律，这就是大家熟知的焦耳楞次定律。他还定量地比楞次定律。他还定量地比较了不同金属线的电阻率，确定了电阻率与温度的关系；并建立较了不同金属线的电阻率，确定了电阻率与温度的关系；并建立了电磁铁吸力正比于磁化电流二次方的定律。了电磁铁吸力正比于磁化电流二次方的定律。1、内容：、内容：闭合回路中感应电流的方向总是使得它所激发的闭合回路中感应电流的方向总是使得它所激发的磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化。磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化。1834年楞次提出一种判断感应电流的方法，再由感应电流年楞次提出一种判断感应电流的方法，再由感应电流来判断感应电动势的方向。来判断感应电动势的方向。演示演示2、应用：判断感应电动势的方向、应用：判断感应电动势的方向directiondirectiondirectiondirection法拉第法拉第(Michael Faraday 17911867)伟大的英国物理学家和化学家。伟大的英国物理学家和化学家。主要从事电学、磁学、磁光学、电化学主要从事电学、磁学、磁光学、电化学方面的研究，并在这些领域取得了一系方面的研究，并在这些领域取得了一系列重大发现。列重大发现。他创造性地提出场的思想，是电磁理论他创造性地提出场的思想，是电磁理论的创始人之一。的创始人之一。1831年发现电磁感应现象，后又相继发年发现电磁感应现象，后又相继发现电解定律，物质的抗磁性和顺磁性，现电解定律，物质的抗磁性和顺磁性，以及光的偏振面在磁场中的旋转。以及光的偏振面在磁场中的旋转。三、三、法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律单位单位:1V=1Wb/s 与与 L 反向反向 与与L 同向同向2、电动势方向、电动势方向:1、内容：、内容：当穿过闭合回路所包围面积的磁通量发生变化时，不论这种当穿过闭合回路所包围面积的磁通量发生变化时，不论这种变化是什么原因引起的，回路中都有感应电动势产生，并且变化是什么原因引起的，回路中都有感应电动势产生，并且感应电动势正比于磁通量对时间变化率的负值。感应电动势正比于磁通量对时间变化率的负值。负号表示感应电动势负号表示感应电动势总是反抗磁通的变化总是反抗磁通的变化确定回路绕行方向；规定电动势的方向与回路的绕行方向一致时确定回路绕行方向；规定电动势的方向与回路的绕行方向一致时为正。为正。根据回路的绕行方向，按右手螺旋法则定出回路所包围面积的正根据回路的绕行方向，按右手螺旋法则定出回路所包围面积的正法线方向；在根据回路所包围面积的正法线方向，确定磁通量的法线方向；在根据回路所包围面积的正法线方向，确定磁通量的正负；正负；根据磁通量变化率的正负来确定感应电动势的方向。根据磁通量变化率的正负来确定感应电动势的方向。磁通链数磁通链数:3、讨论：、讨论：若有若有N匝线圈，它们彼此串联，总电动势等于各匝线圈所产生匝线圈，它们彼此串联，总电动势等于各匝线圈所产生的电动势之和。令每匝的磁通量为的电动势之和。令每匝的磁通量为 1、2、3 若每匝磁通量相同若每匝磁通量相同闭合回路中的闭合回路中的感应电流感应电流感应电量感应电量t1时刻磁通量为时刻磁通量为1，t2时刻磁通量为时刻磁通量为2回路中的感应电量只与磁通量的变化有关，而与磁通量回路中的感应电量只与磁通量的变化有关，而与磁通量的变化率无关。的变化率无关。用途：测磁通计。用途：测磁通计。例交流发电机原理：例交流发电机原理：面积为面积为S的线圈有的线圈有N匝，放在均匀磁场匝，放在均匀磁场B中，可绕中，可绕OO轴转动，若线圈转动的角速度为轴转动，若线圈转动的角速度为，求线圈，求线圈中的感应电动势。中的感应电动势。解：设在解：设在t=0时，线圈平面的正法线时，线圈平面的正法线n方向与磁感方向与磁感应强度应强度B的方向平行，那么，在时刻的方向平行，那么，在时刻t，n与与B之间之间的夹角的夹角=t，此时，穿过匝线圈的磁通量为：，此时，穿过匝线圈的磁通量为：由电磁感应定律可得线圈中的感应电动势为：由电磁感应定律可得线圈中的感应电动势为：令令m=NB，则，则 i=msint令令=2f，则，则 i=msin2fti 为时间的正弦函数，为正弦交流电，简称交流电。为时间的正弦函数，为正弦交流电，简称交流电。演示演示11-2 动生电动势动生电动势引起磁通量变化的原因有两种：引起磁通量变化的原因有两种：1磁场不变，回路全部或局部在稳恒磁场中运动磁场不变，回路全部或局部在稳恒磁场中运动动生电动势动生电动势2回路不动，磁场随时间变化回路不动，磁场随时间变化感生电动势感生电动势当上述两种情况同时存在时，则同时存在动生电动势与感生电当上述两种情况同时存在时，则同时存在动生电动势与感生电动势。动势。1、从运动导线切割磁场线导出、从运动导线切割磁场线导出动生电动势公式动生电动势公式等于导线单位时间切割磁场线的条数。等于导线单位时间切割磁场线的条数。x根据楞次定律可以判定电动根据楞次定律可以判定电动势的方向是逆时针方向，电势的方向是逆时针方向，电磁感应定律告诉我们的电动磁感应定律告诉我们的电动势是整个回路的，那么究竟势是整个回路的，那么究竟是怎么样产生的，存在于整是怎么样产生的，存在于整个回路吗？个回路吗？2、从运动电荷在磁场中所受的洛仑兹力导出动生电动、从运动电荷在磁场中所受的洛仑兹力导出动生电动势公式势公式3、动生电动势的计算、动生电动势的计算闭合导体回路闭合导体回路不闭合回路不闭合回路电动势正说明其方向电动势正说明其方向与积分路径同向，反与积分路径同向，反之为负则方向与路径之为负则方向与路径反向反向例例1：一根长度为一根长度为L的铜棒，在磁感应强度为的铜棒，在磁感应强度为B的均匀的磁场中，的均匀的磁场中，以角速度以角速度 在与磁场方向垂直的平面上绕棒的一端在与磁场方向垂直的平面上绕棒的一端O作匀速运动，作匀速运动，试求铜棒两端之间产生的感应电动势的大小。试求铜棒两端之间产生的感应电动势的大小。解法解法2：用法拉第电磁感应定律：用法拉第电磁感应定律解法解法1：按定义式解：按定义式解例例2：法拉第电机，设铜盘的半径为：法拉第电机，设铜盘的半径为 R，角角速度为速度为。求盘上沿半径方向产生的电动势。求盘上沿半径方向产生的电动势。解解:法拉第电机可视为无数铜棒一法拉第电机可视为无数铜棒一端在圆心，另一端在圆周上，即为端在圆心，另一端在圆周上，即为并联，因此其电动势类似于一根铜并联，因此其电动势类似于一根铜棒绕其一端旋转产生的电动势。棒绕其一端旋转产生的电动势。11.3 感生电动势感生电动势 感生电场感生电场由于磁场的变化由于磁场的变化而在回路中产生的感应电动势称为而在回路中产生的感应电动势称为感生电感生电动势动势.1、感生电动势感生电动势2、感生电场、感生电场变化的磁场在其周围空间激发的一种能够产变化的磁场在其周围空间激发的一种能够产生感生电动势的电场，这种电场叫做生感生电动势的电场，这种电场叫做感生电感生电场场，或，或涡旋电场涡旋电场。k麦克斯韦所麦克斯韦所1861年提出的年提出的电源电动势的定义电源电动势的定义3、感生电场与变化磁场的关系、感生电场与变化磁场的关系电源电动势的定义电源电动势的定义电磁感应定律电磁感应定律不论空间是否存在导不论空间是否存在导体，变化的磁场总是体，变化的磁场总是在周围空间激发电场在周围空间激发电场感生电场的电场线是无头无尾的闭合曲线感生电场的电场线是无头无尾的闭合曲线，所以又叫，所以又叫涡旋电场涡旋电场。感生电场和感生电场和磁感应强度的变化磁感应强度的变化连在一起。连在一起。4、说明：、说明：4.感生电场与静电场相比感生电场与静电场相比相同处：相同处：对电荷都有作用力。对电荷都有作用力。若有导体存在都若有导体存在都能形成电流能形成电流不相同处：不相同处：涡旋电场不是由电荷激发，涡旋电场不是由电荷激发，是由变化磁场激发。是由变化磁场激发。涡旋电场电场线不是有头有尾，涡旋电场电场线不是有头有尾，是闭合曲线。是闭合曲线。k5.感生电动势的计算：感生电动势的计算：例例1设空间有磁场存在的圆柱形区域的半径设空间有磁场存在的圆柱形区域的半径为为R=5cm，磁感应强度对时间的变化率为，磁感应强度对时间的变化率为dB/dt=0.2T/s，试计算离开轴线的距离，试计算离开轴线的距离r等于等于2cm、5cm及及10cm处的涡旋电场。处的涡旋电场。解：如图所示，以为半径解：如图所示，以为半径r作一圆形闭合回路作一圆形闭合回路L，根据磁场分布的轴对称性和感生电场的，根据磁场分布的轴对称性和感生电场的电场线呈闭合曲线特点，可知电场线呈闭合曲线特点，可知回路上感生电回路上感生电场的电场线处在垂直于轴线的平面内，它们场的电场线处在垂直于轴线的平面内，它们是以轴为圆心的一系列同心圆，同一同心圆是以轴为圆心的一系列同心圆，同一同心圆上任一点的感生电场的上任一点的感生电场的Ek大小相等，并且方大小相等，并且方向必然与回路相切。向必然与回路相切。于是沿于是沿L取取Ek的线积分，的线积分，有：有：若若rR，则，则 故本题的结果为：故本题的结果为：r=2cm时时 r=5cm时，时，r=10cm时时 若若rR，则，则 应用应用原理：原理：在电磁铁的两磁极间放一个真空室，电磁铁是由在电磁铁的两磁极间放一个真空室，电磁铁是由交流电来激磁的。交流电来激磁的。当磁场发生变化时，两极间任意闭合回路的磁通发生变化，当磁场发生变化时，两极间任意闭合回路的磁通发生变化，激起感生电场，电子在感生电场的作用下被加速，电子在激起感生电场，电子在感生电场的作用下被加速，电子在Lorentz力作用下将在环形室内沿圆周轨道运动。力作用下将在环形室内沿圆周轨道运动。1.电子感应加速器电子感应加速器轨道环内的磁场轨道环内的磁场等于它围绕面积等于它围绕面积内磁场平均值的内磁场平均值的一半。一半。只在第一个只在第一个1/41/4周周期内对电子加速期内对电子加速2、涡电流、涡电流大块导体处在变化磁场中，或者相对大块导体处在变化磁场中，或者相对于磁场运动时，在导体内部也会产生于磁场运动时，在导体内部也会产生感应电流感应电流。这些感应电流在大块导体。这些感应电流在大块导体内的电流流线呈闭合的涡旋状，被称内的电流流线呈闭合的涡旋状，被称为为涡电流涡电流或涡流。或涡流。涡流的热效应涡流的热效应电阻小，电流大，能电阻小，电流大，能够产生大量的热量。够产生大量的热量。应用应用高频感应炉高频感应炉加热加热真空无按触加热真空无按触加热涡流的阻尼作用涡流的阻尼作用当铝片摆动时，穿过运动铝片的磁通量当铝片摆动时，穿过运动铝片的磁通量是变化的，铝片内将产生涡流。根据楞是变化的，铝片内将产生涡流。根据楞次定律感应电流的效果总是反抗引起感次定律感应电流的效果总是反抗引起感应电流的原因。因此铝片的摆动会受到应电流的原因。因此铝片的摆动会受到阻滞而停止，这就是阻滞而停止，这就是电磁阻尼电磁阻尼。应用：电磁仪表中使用的阻尼电键应用：电磁仪表中使用的阻尼电键 电气火车中的电磁制动器电气火车中的电磁制动器涡流的防止涡流的防止用相互绝缘叠合起来的、电阻率用相互绝缘叠合起来的、电阻率较高的硅钢片代替整块铁芯，并使较高的硅钢片代替整块铁芯，并使硅钢片平面与磁感应线平行；硅钢片平面与磁感应线平行；选用电阻率较高的材料做铁心。选用电阻率较高的材料做铁心。11.4 自感自感 互感互感闭合回路，电流为闭合回路，电流为I，回路形状不变，没有铁磁质时，根，回路形状不变，没有铁磁质时，根据据Biot-Savart定律，定律，B I，F F=BS，则有，则有 =LI 称称 L为为自感系数自感系数,简称自感或电感。简称自感或电感。单位：亨利、单位：亨利、H当一个线圈中的电流发生变化时，它当一个线圈中的电流发生变化时，它所激发的磁场穿过线圈自身的磁通量所激发的磁场穿过线圈自身的磁通量发生变化，从而在发生变化，从而在线圈本身线圈本身产生感应产生感应电动势，这种现象称为电动势，这种现象称为自感现象自感现象，相，相应的电动势称为应的电动势称为自感电动势自感电动势。1、自感现象自感现象物理意义：物理意义：一个线圈中通有单位电流时，通过线圈自身的磁通一个线圈中通有单位电流时，通过线圈自身的磁通链数，等于该线圈的自感系数。链数，等于该线圈的自感系数。2、自感系数、自感系数若回路由若回路由N匝线圈串联而成匝线圈串联而成磁链磁链11.4.1 自感自感电流强度变化率为一个单位时，在这个线圈中产生的感应电流强度变化率为一个单位时，在这个线圈中产生的感应电动势等于该线圈的自感系数。电动势等于该线圈的自感系数。3、自感电动势、自感电动势自感电动势的方向总是要使它阻碍自感电动势的方向总是要使它阻碍回路本身电流的变化。回路本身电流的变化。自感自感 L有维持原电路状态的能力，有维持原电路状态的能力，L就是这种就是这种能力大小的量度，它表征回路能力大小的量度，它表征回路电磁惯性电磁惯性的大小。的大小。4、电磁惯性、电磁惯性5、自感现象的利弊、自感现象的利弊有利的一方面：有利的一方面：扼流圈镇流器，共振电路，滤波电路扼流圈镇流器，共振电路，滤波电路不利的一方面：不利的一方面：(1)断开大电流电路，会产生强烈的电弧；断开大电流电路，会产生强烈的电弧；(2)大电流可能因自感现象而引起事故。大电流可能因自感现象而引起事故。亨利亨利(Henry,Joseph 1797-1878）美国物理学家，美国物理学家，1832年受聘为新泽西学院物理年受聘为新泽西学院物理学教授，学教授，1846年任华盛顿史密森研究院首任院年任华盛顿史密森研究院首任院长，长，1867年被选为美国国家科学院院长。他在年被选为美国国家科学院院长。他在1830年观察到自感现象，直到年观察到自感现象，直到1932年年7月才将题月才将题为为长螺线管中的电自感长螺线管中的电自感的论文，发表在的论文，发表在美国科学杂志美国科学杂志上。亨利与法拉第是各自独上。亨利与法拉第是各自独立地发现电磁感应的，但发表稍晚些。强力实立地发现电磁感应的，但发表稍晚些。强力实用的电磁铁继电器是亨利发明的，他还指导莫用的电磁铁继电器是亨利发明的，他还指导莫尔斯发明了第一架实用电报机。尔斯发明了第一架实用电报机。亨利的贡献很大，只是有的没有立即发表，因而失去了许多发亨利的贡献很大，只是有的没有立即发表，因而失去了许多发明的专利权和发现的优先权。但人们没有忘记这些杰出的贡献，明的专利权和发现的优先权。但人们没有忘记这些杰出的贡献，为了纪念亨利，用他的名字命名了自感系数和互感系数的单位，为了纪念亨利，用他的名字命名了自感系数和互感系数的单位，简称简称“亨亨”。6、自感的计算、自感的计算假设电流假设电流I分布分布计算计算 由由L=/I求出求出L例例1有一长直螺线管，长度为有一长直螺线管，长度为l，横截面积为，横截面积为S，线圈总，线圈总匝数为匝数为N，管中介质磁导率为，管中介质磁导率为 ，试求其自感系数。，试求其自感系数。解：对于长直螺线管，当有电流解：对于长直螺线管，当有电流I通过时，可以把管内的磁场通过时，可以把管内的磁场看作是均匀的，其磁感应强度的大小为：看作是均匀的，其磁感应强度的大小为：穿过螺线管的磁通量等于穿过螺线管的磁通量等于自感系数为自感系数为令令V=Sl为螺线管的体积为螺线管的体积增大增大L的方法：的方法：(1)n大大(2)大大例例2：计算同轴电缆单位长度的自感。：计算同轴电缆单位长度的自感。电缆单位长度的自感电缆单位长度的自感:解：根据对称性和安培环路定理，解：根据对称性和安培环路定理，在内圆筒和外圆筒外的空间磁场为在内圆筒和外圆筒外的空间磁场为零。两圆筒间磁场为零。两圆筒间磁场为考虑考虑 l长电缆通过面元长电缆通过面元 ldr 的磁通量为的磁通量为l 1、互感现象、互感现象当线圈当线圈 1中的电流变化时，所中的电流变化时，所激发的磁场会在它邻近的另一激发的磁场会在它邻近的另一个线圈个线圈 2 中产生感应电动势；中产生感应电动势；这种现象称为这种现象称为互感现象互感现象。该电。该电动势叫动势叫互感电动势互感电动势。线圈线圈1所激发的磁场通过线圈所激发的磁场通过线圈2的磁通量的磁通量互感电动势与线圈电流变化快慢有关；与两个线圈结构以及互感电动势与线圈电流变化快慢有关；与两个线圈结构以及它们之间的相对位置和磁介质的分布有关。它们之间的相对位置和磁介质的分布有关。22、互感系数、互感系数线圈线圈2所激发的磁场通过线圈所激发的磁场通过线圈1的磁通量的磁通量M12，M21叫叫互感系数互感系数，与线圈形状、大小、匝数、相对位置，与线圈形状、大小、匝数、相对位置以及周围介质的磁导率有关。理论和实验证明：以及周围介质的磁导率有关。理论和实验证明：M12=M21111.4.2 互感互感互感系数在数值上等于其中一个线圈中的电流为单位时，互感系数在数值上等于其中一个线圈中的电流为单位时，穿过另一线圈面积的磁通量。穿过另一线圈面积的磁通量。单位：亨利（单位：亨利（H）13、互感电动势、互感电动势说明：说明：(1)互感系数互感系数M在数值上等于一个线圈中的电流随时间的变化在数值上等于一个线圈中的电流随时间的变化率为一个单位时，在另一个线圈中所引起的互感电动势的绝率为一个单位时，在另一个线圈中所引起的互感电动势的绝对值；对值；(2)负号表明，在一个线圈中所引起的互感电动势要反抗另一负号表明，在一个线圈中所引起的互感电动势要反抗另一线圈中电流的变化；线圈中电流的变化；(3)互感系数互感系数M是表征互感强弱的物理量，是两个电路耦合程是表征互感强弱的物理量，是两个电路耦合程度的量度。度的量度。24、应用、应用互感器：通过互感线圈能够使能量或信号由一个线圈方便互感器：通过互感线圈能够使能量或信号由一个线圈方便地传递到另一个线圈。电工、无线电技术中使用的各种变地传递到另一个线圈。电工、无线电技术中使用的各种变压器都是互感器件。常见的有电力变压器、中周变压器、压器都是互感器件。常见的有电力变压器、中周变压器、输入输出变压器、电压互感器和电流互感器。输入输出变压器、电压互感器和电流互感器。电压互感器电压互感器电流互感器电流互感器感应圈感应圈5、互感的计算、互感的计算假设一个线圈电流假设一个线圈电流I分布分布计算该线圈产生的磁场在另一线圈产生的磁通量计算该线圈产生的磁场在另一线圈产生的磁通量 由由M=/I求出互感系数求出互感系数例例1：计算同轴螺旋管的互感。：计算同轴螺旋管的互感。解：假设在长直线管解：假设在长直线管1上通过的电流为上通过的电流为I1，则螺线管内中部的磁，则螺线管内中部的磁感应强度为：感应强度为：根据互感系数的定义可得：根据互感系数的定义可得：设有两个一长度均为设有两个一长度均为l、横截面积为、横截面积为S，匝线分别为匝线分别为N1和和N2的同轴长直密绕螺的同轴长直密绕螺线管，试计算它们的互感系数（管内线管，试计算它们的互感系数（管内充满磁导率为充满磁导率为 的的磁介质）。磁介质）。穿过穿过N2匝线圈的总磁通量为：匝线圈的总磁通量为：k叫做耦合系数，叫做耦合系数，0 k1，其值，其值与线圈的相对位置有关。与线圈的相对位置有关。以上是无漏磁情况下推导的，即彼此磁场完全穿过。以上是无漏磁情况下推导的，即彼此磁场完全穿过。当有漏磁时当有漏磁时:讨论：讨论：线圈线圈1的自感系数：的自感系数：线圈线圈2的自感系数：的自感系数：11.5 磁场的能量磁场的能量引入：引入：电容器充电，储存电容器充电，储存电场电场能量能量电流激发磁场，也要供给能量，所以磁场具有能量。电流激发磁场，也要供给能量，所以磁场具有能量。当线圈中通有电流时，在其周围建立了磁场，所储存的磁能当线圈中通有电流时，在其周围建立了磁场，所储存的磁能等于建立磁场过程中，等于建立磁场过程中，电源反抗自感电动势所做的功电源反抗自感电动势所做的功。电场能量密度电场能量密度E+dq+_一、线圈贮存的能量一、线圈贮存的能量自感磁能自感磁能:对于如图所示的电路对于如图所示的电路电源供给电源供给的能量的能量磁场磁场的能量的能量焦耳热焦耳热自感线圈贮存的磁场自感线圈贮存的磁场二、二、磁场的能量磁场的能量以长直螺线管为例：当流有电流以长直螺线管为例：当流有电流I时时长直螺线管的磁场能量长直螺线管的磁场能量:定义磁场的能量密度定义磁场的能量密度:磁场所储存的总能量磁场所储存的总能量:磁场所储存的总能量磁场所储存的总能量:对于一般情况：对于一般情况：积分遍及磁场存在的全空间。积分遍及磁场存在的全空间。麦克斯韦（麦克斯韦（James Clerk Maxwell 18311879)19世纪伟大的英世纪伟大的英国物理学家、数国物理学家、数学家。经典电磁学家。经典电磁理论的奠基人，理论的奠基人，气体动理论的创气体动理论的创始人之一。始人之一。他提出了他提出了有旋电场有旋电场和和位移电流位移电流概概念，建立了经典电磁理论，并预念，建立了经典电磁理论，并预言了以光速传播的电磁波的存在。言了以光速传播的电磁波的存在。他的他的电磁学通论电磁学通论与牛顿时代与牛顿时代的的自然哲学的数学原理自然哲学的数学原理并驾并驾齐驱，它是人类探索电磁规律的齐驱，它是人类探索电磁规律的一个里程碑。一个里程碑。在气体动理论方面，他还提出气在气体动理论方面，他还提出气体分子按速率分布的统计规律。体分子按速率分布的统计规律。1、问题的提出、问题的提出在稳恒电流的磁场中，安培环路定理为在稳恒电流的磁场中，安培环路定理为对于非稳恒电路，传导电流不连续，对于非稳恒电路，传导电流不连续，安培环路定理不成立。安培环路定理不成立。对于曲面对于曲面S1对于曲面对于曲面S2RI0lI0S2S1I0BAsl11.6 位移电流位移电流2、解决问题的方法：、解决问题的方法：方法方法1，在实验基础上，提出新概念，建立与实验事实相符合的，在实验基础上，提出新概念，建立与实验事实相符合的新理论；新理论；方法方法2，在原有定律的基础上，根据新观察到的实验现象，提出，在原有定律的基础上，根据新观察到的实验现象，提出合理的假设，对原有的定律作必要的修正，使矛盾得到解决。合理的假设，对原有的定律作必要的修正，使矛盾得到解决。3、位移电流假设、位移电流假设+-ABDdD/dtI以电容器放电为例：以电容器放电为例：电位移与电位移通量随时间的变化率电位移与电位移通量随时间的变化率d/dt在数值上等于板内在数值上等于板内的传导电流；的传导电流；dD/dt在数值上等于板内在数值上等于板内的传导密度的传导密度麦克斯韦麦克斯韦位移电流位移电流定义定义电场中某一点位移电流密度电场中某一点位移电流密度jd，等于该点的电位移矢量，等于该点的电位移矢量D对对时间的变化率，通过电场中某一截面位移电流时间的变化率，通过电场中某一截面位移电流Id等于通过该等于通过该截面电位移通量截面电位移通量 对时间的变化率对时间的变化率位移电流在其周围空间要产生磁场，但位移电流不产生热效位移电流在其周围空间要产生磁场，但位移电流不产生热效应与化学效应。应与化学效应。4、全电流定律、全电流定律若电路中同时存在传导电流若电路中同时存在传导电流Ic与位移电流与位移电流Id，定义，定义全电流全电流安培环路定理可修正为安培环路定理可修正为磁场强度磁场强度H沿任意闭合回路的环流，等于通过此闭合回所围沿任意闭合回路的环流，等于通过此闭合回所围面积的全电流，称为全面积的全电流，称为全电流安培定律电流安培定律，简称，简称全电流定律全电流定律。例题：一平板容器两极板都是半径例题：一平板容器两极板都是半径5.0cm的圆导体片，设充电原的圆导体片，设充电原电荷在极板上均匀分布，两极间电场强度的时间变化率为电荷在极板上均匀分布，两极间电场强度的时间变化率为dE/dt=2.01013V m m-1-1 s s-1-1，求，求(1)两极板间的位移电流；两极板间的位移电流；(2)两极板间磁感应强度的分布及极板边缘的磁感应强度。两极板间磁感应强度的分布及极板边缘的磁感应强度。解：（解：（1）(2)磁场对两极板的中心轴线具有对称分布，在垂直于该轴的磁场对两极板的中心轴线具有对称分布，在垂直于该轴的平面上，取以轴点为圆心，以平面上，取以轴点为圆心，以r为半径的圆作积分环路，由对为半径的圆作积分环路，由对称性，在此积分回路上磁感应强度的大小相等，方向沿环路称性，在此积分回路上磁感应强度的大小相等，方向沿环路的切线方向，且与电流成右手螺旋。的切线方向，且与电流成右手螺旋。当当r=R时时可见，虽然电场强度的时间变化率已经很大，但它所触发的可见，虽然电场强度的时间变化率已经很大，但它所触发的磁场仍然是很弱的，在实验中不易测量到。磁场仍然是很弱的，在实验中不易测量到。1、静电场与稳恒电流磁场规律、静电场与稳恒电流磁场规律静电场的高斯定理静电场的高斯定理静电场的环流定理静电场的环流定理磁场的高斯定理磁场的高斯定理安培环路定理安培环路定理2、麦克斯韦假设、麦克斯韦假设涡旋电场涡旋电场与与位移电流位移电流涡旋电场环流定理涡旋电场环流定理安培环路定律安培环路定律11.7 麦克斯韦方程组和电磁波麦克斯韦方程组和电磁波11.7.1 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组3.3.麦克斯韦方程组的微分形式麦克斯韦方程组的微分形式各向同性介质中，介质方程各向同性介质中，介质方程 18861886年年2929岁岁的的赫赫兹兹发发现现：当当电电池池通通过过一一对对线线圈圈中中的的一一个个放放电电时，在另一个线圈里产生火花时，在另一个线圈里产生火花。赫兹振子赫兹振子 高频加速运高频加速运动电荷动电荷谐振器谐振器 18881888年年他他总总结结出出：电电磁磁感感应应是是以以波波动动形形式式传传播播的的，并并第第一一次使用了次使用了“电磁波电磁波”一词。一词。赫兹赫兹11.7.2 电磁波的基本性质电磁波的基本性质振荡偶极振子发射的电磁波振荡偶极振子发射的电磁波 振荡振荡电偶极矩：电偶极矩：偶极子附近电场线的变化偶极子附近电场线的变化电场线电场线磁场线磁场线EBEBE一、自由空间的电磁波（无自由电荷，无传导电流）1 1、横波性、横波性真空中的光速真空中的光速EB不需介质不需介质2 2、在空间同一点、在空间同一点E 和和B相互垂直，同频率，同相位地变化。相互垂直，同频率，同相位地变化。EBB的作用远小于的作用远小于E的作用的作用11.7.3 电磁波的物质性（能量和动量电磁波的物质性（能量和动量 ）一一、能量密度、能量密度二、能流密度二、能流密度D DcctwDADA三、能流密度矢量三、能流密度矢量坡印庭坡印庭（PoyntingPoynting）矢矢量量四、电磁波的动量密度四、电磁波的动量密度 能量密度：能量密度：动量密度：动量密度：辐射压强（光压）：辐射压强（光压）：“绝对绝对”黑黑 p全吸收全吸收垂垂直直射射到到“绝绝对对”黑黑的的表表面面垂直射到完全反射表面垂直射到完全反射表面18991899年列别捷夫首次测定了光压年列别捷夫首次测定了光压离离100W灯泡灯泡1m小镜小镜悬丝悬丝 pr pr抽空抽空光照光照力矩力矩你相信电磁波有动量吗？你相信电磁波有动量吗？太阳光压太阳光压:10-6 N/m2大气压大气压:105 N/m2彗星尾的形成彗星尾的形成 彗星尾由尘埃组成。当彗星运行到太阳彗星尾由尘埃组成。当彗星运行到太阳附近，尘埃颗粒受到太阳光的光压比引力附近，尘埃颗粒受到太阳光的光压比引力大，被推向远离太阳的方向形成很长的彗大，被推向远离太阳的方向形成很长的彗星尾，被太阳照得很亮。星尾，被太阳照得很亮。光的波粒二相性光的波粒二相性（学期后续讨论）（学期后续讨论）电磁波电磁波“波动性波动性”能量和动量能量和动量“粒子性粒子性”光子光子Compton散射散射（学期后续讨论）（学期后续讨论）验证了光子具有动量。验证了光子具有动量。1031061091012101510221031001061091013105102HZ1KHZ1MHZ1GHZ1T1km1m1cm11nmA01mX 射线射线紫外线紫外线可见光可见光红外线红外线微微 波波高频电视高频电视调频广播调频广播雷达雷达无线电射频无线电射频电力传输电力传输射线射线电磁波谱电磁波谱电磁波谱电磁波谱频率频率波长波长 量量子子场场论论：带带电电粒粒子子用用量量子子力力学学描描述述；光光子子(电电磁磁量量子子)在在空空间间的的传传播播用用麦麦克克斯斯韦韦方方程程组组描描述述；带带电电粒粒子子之之间间的的电电磁磁相相互互作作用用交换光子的方式描述。用用交换光子的方式描述。经典电磁学适用的范围经典电磁学适用的范围 经经典典电电磁磁学学适适用用于于：光光的的粒粒子子性性和和带带电电粒子的波动性都不显著的过程。粒子的波动性都不显著的过程。