激光驱动拉伸氢分子产生阈下谐波中拉比振荡特征的取向依赖.pdf

第6 0卷2 0 2 4年第2期 西 北 师 范 大 学 学 报(自然科学版)V o l.6 0 2 0 2 4 N o.2 J o u r n a l o f N o r t h w e s t N o r m a l U n i v e r s i t y(N a t u r a l S c i e n c e)D O I:1 0.1 6 7 8 3/j.c n k i.n w n u z.2 0 2 4.0 2.0 0 7收稿日期:2 0 2 3 0 7 0 5;修改稿收到日期:2 0 2 3 1 1 2 5基金项目:国家自然科学基金资助项目(1 2 1 6 4 0 4 4)作者简介:张红牛(1 9 9 7),男,甘肃白银人,硕士研究生.主要研究方向为强激光场中的原子分子物理.E m a i l:1 7 3 9 3 1 5 4 8 0 71 6 3.c o m*通信联系人,教授,博士,博士研究生导师.主要研究方向为强激光场中的原子分子物理.E m a i l:z h a o s f n w n u.e d u.c n激光驱动拉伸氢分子产生阈下谐波中拉比振荡特征的取向依赖张红牛,龚 雪,魏 盼,赵松峰*(西北师范大学 物理与电子工程学院,甘肃 兰州 7 3 0 0 7 0)摘要:通过数值求解二维模型分子在强激光场中的含时薛定谔方程,研究了拉伸氢分子产生阈下谐波中拉比振荡特征的取向依赖.结果表明,三次谐波附近展现出精细次峰结构,借助于两态模型,将这些次峰结构归因于基态和第一激发态之间强耦合引起的拉比振荡.文中还发现这些次峰结构对分子取向角有很强的依赖,且次峰结构随着取向角(0 9 0)的增大而逐渐消失,这是由两态间的耦合强度随取向角增大而减小所引起.关键词:拉伸氢分子;精细次峰结构;拉比振荡;取向依赖中图分类号:O 5 6 2.4 文献标志码:A 文章编号:1 0 0 1-9 8 8(2 0 2 4)0 2-0 0 3 7-0 6A l i g n m e n t d e p e n d e n c e o f R a b i-f l o p p i n g s i g n a t u r e s i n t h e b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s f r o m t h e s t r e t c h e d H2 d r i v e n b y l a s e r sZ HANG H o n g-n i u,GONG X u e,WE I P a n,Z HAO S o n g-f e n g(C o l l e g e o f P h y s i c s a n d E l e c t r o n i c E n g i n e e r i n g,N o r t h w e s t N o r m a l U n i v e r s i t y,L a n z h o u 7 3 0 0 7 0,G a n s u,C h i n a)A b s t r a c t:W e i n v e s t i g a t e d t h e a l i g n m e n t d e p e n d e n c e o f R a b i-f l o p p i n g s i g n a t u r e s i n t h e b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o n f r o m t h e s t r e t c h e d h y d r o g e n m o l e c u l e s b y n u m e r i c a l l y s o l v i n g t h e t w o-d i m e n s i o n a l t i m e-d e p e n d e n t S c h r d i n g e r e q u a t i o n o f m o l e c u l e s i n l a s e r f i e l d s.W e f o u n d t h a t f i n e s u b-p e a k s n e a r t h e t h i r d o r d e r h a r m o n i c a n d t h e s e f i n e s u b-p e a k s c a n b e a t t r i b u t e d t o R a b i o s c i l l a t i o n s o r i g i n a t e d f r o m t h e s t r o n g-c o u p l i n g b e t w e e n t h e g r o u n d s t a t e a n d t h e f i r s t e x c i t e d s t a t e b y u s i n g t h e t w o-s t a t e m o d e l.W e a l s o f o u n d t h a t t h e s e f i n e s u b-p e a k s s t r o n g l y d e p e n d o n a l i g n m e n t a n g l e s o f m o l e c u l e s a n d g r a d u a l l y d i s a p p e a r a s t h e a l i g n m e n t a n g l e(0 9 0)i n c r e a s e s b e c a u s e t h e c o u p l i n g s t r e n g t h b e t w e e n t h e s e t w o s t a t e s d e c r e a s e s w i t h t h e a l i g n m e n t a n g l e i n c r e a s i n g.K e y w o r d s:s t r e t c h e d h y d r o g e n m o l e c u l e s;f i n e s u b-p e a k s t r u c t u r e s;R a b i-f l o p p i n g;a l i g n m e n t d e p e n d e n c e 物质在强激光场中产生的高次谐波是超快科学领域最热门的研究课题,主要因为高次谐波在产生超短阿秒脉冲上取得了巨大成功1-2,使得人们有能力实时观测阿秒量级的电子动力学,也为物理、化学、生物、材料、信息、能源等领域提供了全新的研究手段,因而2 0 2 3年诺贝尔物理学奖授予了发展产生阿秒超短脉冲实验方法的3位科学家.高次谐波的产生机制可用“三步模型”3或“四步模型”4来解释.低次谐波起初被简单地认为是微扰响应5,因而没有引起研究者的广泛关73西 北 师 范 大 学 学 报(自然科学版)第6 0卷 J o u r n a l o f N o r t h w e s t N o r m a l U n i v e r s i t y(N a t u r a l S c i e n c e)V o l.6 0 注.然而,用重散射图像无法对实验中近阈值谐波的反常椭偏依赖给出合理的解释6-8,对近阈值和阈下谐波产生 机制的研 究重新 引 起 了 人 们 的 关注9,当然也和低阶谐波在产生高重频真空紫外光源上的重要应用密不可分1 0-1 1.Y o s t等1 2在X e原子在强激光场中产生的阈值附近及阈下谐波中观测到了量子路径干涉.次年,P o w e r等1 3在中红外激光驱动的C s原子中观测到了负群速度色散现象.这两个实验观测表明,用微扰理论无法解释低阶谐波的产生机制.理论方面,研究者分别采用求解含时薛定谔方程(T D S E)1 4-1 9和经典蒙特卡罗方法(C TMC)2 0对原子阈下谐波的产生机制进行了探索.分子阈下谐波也同样引起了实验和理论研究者的关注.早在2 0 1 0年,S o i f e r等2 1用泵浦-探测方案观测到氧分子谐波的反常椭偏依赖,这种反常的椭偏依赖在氮分子中并没有出现.最近,陆培祥等2 2研究了多轨道对氮分子产生谐波的贡献.理论 方 面,研 究 者 分 别 用 含 时 密 度 泛 函 理 论(T D D F T)2 3-2 4和数值求解T D S E2 5-3 0研究了双原子分子在激光场中产生的阈下谐波.在我们课题组之前的工作中,通过数值求解单电子T D S E2 9,发现大核间距的氢分子离子在激光场中产生的阈下谐波具有精细次峰结构,并将次峰结构的出现归因于周期间的干涉效应.之后,魏盼等3 0在拉伸的氢分子和氮分子在激光场中产生的阈下谐波中也发现存在类似的精细次峰结构,并将这些精细次峰结构解释为两态间的强耦合拉比振荡.文中将通过数值求解二维模型分子在激光场中的T D S E,证实在拉伸的二维模型氢分子中同样也能发生强耦合拉比振荡,在三次谐波附近发现精细次峰结构;然后,通过将分子旋转不同角度(即取向角),研究了精细次峰结构对分子取向角的依赖.文中除特别说明外,均采用原子单位.1 理论方法1.1 T D S E方法在偶极近似和长度规范下,二维模型氢分子在线偏振激光场中的单电子T D S E可写为 i t(x,y,t)=H(x,y,t)(x,y,t),(1)其中,哈密顿量可展开为H(x,y,t)=-122 x2+2 y2 +Vc(x,y)+rE(t).(2)采用如下形式的分子软化模型势3 3Vc(x,y)=-2j=1zj+(z0j-zj)e x p(-r-Rj2/2j)r-Rj2+a2j,(3)其中,zj=0.5为渐近电荷;z0j=1为第j个原子核的裸电荷;a2j=1.2 1为软核参数;2j=0.5 0 4 1描述有效电荷随着分子核间距的减小;r(x,y)表示电子的位置;Rj则为原子核的位置.文中采用高斯形式的线偏振激光场E(t)=E0e-l n 2t2/2s i n(t+)ex,(4)其中,E0为电场振幅;为激光角频率;为载波包络相位(C E P),文中取=0;为半高全宽(FWHM).文中采用虚时间演化方法计算分子的初态,波函数的含时演化则用直角坐标系下的分裂算符方法3 4.计算中,时间步长为0.1 a.u.,空间范围为-2 0 4.9 a.u.,2 0 4.9 a.u.,空间步长为0.4 a.u.,为了防止波函数在边界上非物理的反射,我们在1 7 9.9 a.u.处放置了吸收函数3 5-3 6.一旦演化得到含时波函数,可采用投影方法计算某个束缚态n(x,y)的含时布局Pn(t)=n(x,y)(x,y,t)2,(5)运用E h r e n f e s t定理,偶极加速度分量的期望值分别为Ax(t)=(x,y,t)-Vc(x,y)x+E(t)(x,y,t),(6)Ay(t)=(x,y,t)-Vc(x,y)y(x,y,t).(7)频率域上的偶极加速度可通过傅里叶变换得到ax q()=Ax(t)e-i q tdt,(8)ay q()=Ay(t)e-i q tdt.(9)高次谐波谱的强度可由下式计算:H()=ax q()2+ay q()2.(1 0)1.2 两态模型采用“非绝热基”,一个封闭的两态系统3 0的含时波函数可用两个束缚态D1和D2展开为(t)=C1(t)D1+C2(t)D2.(1 1)83 2 0 2 4年第2期 张红牛等:激光驱动拉伸氢分子产生阈下谐波中拉比振荡特征的取向依赖 2 0 2 4 N o.2A l i g n m e n t d e p e n d e n c e o f R a b i-f l o p p i n g s i g n a t u r e s i n t h e b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s f r o m t h e s t r e t c h e d H2 d r i v e n b y l a s e r s其中,Cn(t)=Dn(t)(n=1,2)为束缚态Dn的几率振幅,满足C1(t)2+C2(t)2=1.系统的演化由含时薛定谔方程描述,即iddtC1(t)C2(t)=HDC1(t)C2(t),(1 2)其中,哈密顿矩阵HD由(1 3)式给出HD=1x2 1E(t)x2 1E(t)2 ,(1 3)其中,1和2为无场态D1和D2的本征值,x2 1=D1xD2 为跃迁偶极矩阵元.为了对角化HD,采用“绝热基”3 8,并利用如下幺正变换获得对角化的哈密顿量:UDA=c o ss i n-s i nc o s .(1 4)其中,=-1/2 a r c t a n(2x2 1E(t)/2 1),2 1=2-1为D1和D2间的能量差.将UDA应用到非绝热基,就可以获得场缀饰的“绝热”态A1(t)=c o sD1+s i nD2,(1 5)和A2(t)=c o sD2-s i nD1.(1 6)含时偶极 矩的加速 度形式 和 长 度 形 式 分 别为4 0a(t)=-22 1d(t)+2 22 1E(t)(h(t)c o s 2-g(t)s i n 2),(1 7)d(t)=x2 1(g(t)c o s 2+h(t)s i n 2).(1 8)其中,g(t)=C*A1(T)CA2(t)+C*A2(T)CA1(t)和h(t)=CA1(t)2-CA2(t)2,这里,CAn(t)=An(t)(t)表示(t)在绝热态上的投影.文中将采用加速度形式的含时偶极矩计算氢分子的谐波谱.2 结果与讨论在我们前期的工作中2 9-3 0,在拉伸的三维氢分子离子、氢分子和氮分子阈下谐波中都发现了精细次峰结构.对于二维模型分子,计算的能级和三维真实分子能级存在差别,但是只要选择合适的核间距和激光波长,使得两个孤立的分子态(即电荷共振态)之间能发生强耦合的拉比振荡,我们预期能在阈下谐波中看到类似的精细次峰结构,并进一步研究这些精细次峰结构对分子取向角的依赖.文中选择激光的偏振方向沿x轴,通过旋转分子来研究三次谐波附近的精细次峰结构对分子取向角的依赖.图1给出了拉伸氢分子沿线偏振激光场时(即取向角为0)的谐波谱.计算中,采用的半高全宽为2 4 f s,激 光 强 度 为11 01 3Wc m-2,波 长 为2 0 0 0 n m,核间距R=8 a.u.从放大的插图中很清晰地观察到了三次谐波附近的精细次峰结构.这说明在拉伸的二维模型氢分子中同样能产生类似于三维拉伸分子中阈下谐波的精细次峰结构2 9,3 0,3 8.图1 拉伸氢分子沿线偏振激光场时产生的高次谐波谱F i g 1 H i g h-o r d e r h a r m o n i c s p e c t r a f o r t h e s t r e t c h e dh y d r o g e n m o l e c u l e s a l i g n e d a l o n g t h e l i n e a r l yp o l a r i z e d l a s e r f i e l d s 图2分别展示了用求解二维含时薛定谔方程和两态模型所得的基态和第一激发态布局随时间的变化.从图中可以看出,拉伸氢分子的基态和第一激发态之间发生了强耦合的拉比振荡.当分子取向角为0 时,我们计算的跃迁偶极矩x2 1为3.8 2,因而拉比频率 R=x2 1E0为0.0 6 5 a.u,对应的耦合参数=2R/=5.7,表 明 满 足 强 耦 合 条 件13 7.在大核间距下,二维模型氢分子的波函数可近似用基态和第一激发态描述,原因在于其他激发态与这两个态的能级间隔太大.在激光场驱动下,基态中的活性电子首先通过偶极跃迁被激发到场缀饰的第一激发态,然后从激光场中获得能量,最后复合到场缀饰的基态而发射出低能光子.图3 a分别比较了采用求解T D S E和两态模型得到的拉伸氢分子的阈下谐波谱和含时诱导偶极矩.可以看出,用两种方法计算的阈下谐波谱以及含时诱导偶极矩都吻合得很好,这表明分子阈下谐波谱中这些精细的次峰结构可归因于两个强耦合分子态之间的拉比振荡.另外,相邻子峰之间的间距约为0.2 5,对应于R/1 2.93西 北 师 范 大 学 学 报(自然科学版)第6 0卷 J o u r n a l o f N o r t h w e s t N o r m a l U n i v e r s i t y(N a t u r a l S c i e n c e)V o l.6 0 图2 拉伸氢分子的基态1g(黑色粗线)和第一激发态1u(红色细线)的含时布局.F i g 2 T h e t i m e-d e p e n d e n t p o p u l a t i o n o f t h e g r o u n d s t a t e 1g(b l a c k t h i c k l i n e)a n d t h e f i r s t e x c i t e d s t a t e 1u(r e d t h i n l i n e)o f t h e s t r e t c h e d h y d r o g e n m o l e c u l e s 图3 T D S E和两态模型分别计算的阈下谐波谱的和相应的含时诱导偶极矩的比较F i g 3C o m p a r i s o n o f t h e T D S E(b l a c k s o l i d l i n e)a n d t w o-s t a t e m o d e l(r e d d a s h e d l i n e)r e s p e c t i v e l y c a l c u l a t e d b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s p e c t r a a n d c o m p a r i s o n o f t h e c o r r e s p o n d i n g t i m e-d e p e n d e n t i n d u c e d d i p o l e m o m e n t图4给出了不同取向角下拉伸氢分子产生的阈下谐波谱.随着取向角的增大,体系的柱对称性被破坏,从而出现了偶次谐波.另外,三次谐波附近的精细次峰结构随着取向角的增大逐渐消失,我们认为这是两态之间的耦合强度逐渐变弱引起的.从图4 a到4 g,不 同 取 向 角 下 跃 迁 偶 极 矩 依 次 为3.8 2,3.6 9,3.3 1,2.7 0,1.9 1,0.9 9,0,而相应的耦合参数依次为5.7,5.5,4.9,4.0,2.8,1.5,0.以取向角9 0 为例,图4 h和4 i分别展示了拉伸氢分子的基态和第一激发态的波函数,可以看出,在激光偏振方向(x轴)上第一激发态存在波节面,因而跃迁偶极矩为零,则相应的耦合参数也为零.图4 用T D S E计算的拉伸氢分子在不同取向角下的阈下谐波谱F i g 4B e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s p e c t r a o f t h e s t r e t c h e d h y d r o g e n m o l e c u l e s c a l c u l a t e d b y t h e T D S E a t d i f f e r e n t a l i g n m e n t a n g l e s3 结束语文中通过数值求解二维模型分子在线偏振激光场中的含时薛定谔方程,研究了拉伸氢分子产生的三次谐波附近精细次峰结构对取向角的依赖.结果表明,拉伸的二维模型氢分子中也能产生谐波的精细次峰结构,结合两态模型可以确认这些次峰结构产生的原因是两态之间发生了强耦合拉比振荡.另外,三次谐波附近的精细次峰结构敏感地依赖于分子取向角,我们认为这是两态间的跃迁偶极矩和耦合强度随取向角逐渐变小引起的.参考文献:1 C OR KUM P B,K R AU S Z F.A t t o s e c o n d s c i e n c eJ.N a t u r e P h y s i c s,2 0 0 7,3(6):3 8 7.2 K R AU S Z F,I VANOV M.A t t o s e c o n d p h y s i c sJ.04 2 0 2 4年第2期 张红牛等:激光驱动拉伸氢分子产生阈下谐波中拉比振荡特征的取向依赖 2 0 2 4 N o.2A l i g n m e n t d e p e n d e n c e o f R a b i-f l o p p i n g s i g n a t u r e s i n t h e b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s f r o m t h e s t r e t c h e d H2 d r i v e n b y l a s e r sR e v i e w s o f M o d e r n P h y s i c s,2 0 0 9,8 1(1):2 3 4.3 C O R KUN P B.P l a s m a p e r s p e c t i v e o n s t r o n g f i e l d m u l t i-i o n i s a t i o nJ.P h y s i c a l R e v i e w L e t t e r s,1 9 9 3,7 1(1 3):1 9 9 7.4 S T R E L KOV V.R o l e o f a u t o i o n i z i n g s t a t e i n r e s o n a n t h i g h-o r d e r h a r m o n i c g e n e r a t i o n a n d a t t o s e c o n d p u l s e p r o d u c t i o nJ.P h y s i c a l R e v i e w L e t t e r s,2 0 1 0,1 0 4(1 2):1 2 3 9 0 1.5 L HU I L L I E R A,S CHA F E R K J,KU L AN D E R K C.T h e o r e t i c a l a s p e c t s o f i n t e n s e f i e l d h a r m o n i c g e n e r a t i o nJ.J o u r n a l o f P h y s i c s B:A t o m i c,M o l e c u l a r a n d O p t i c a l P h y s i c s,1 9 9 1,2 4(1 5):3 3 4 1.6 B U E N E T T N,KAN C,C O R KUM P B.E l l i p t i c i t y a n d p o l a r i z a t i o n e f f e c t s i n h a r m o n i c g e n e r a t i o n i n i o n i z i n g n e o nJ.P h y s i c a l R e v i e w A,1 9 9 5,5 1(5):R 3 4 2 1.7 M I YA Z AK I K,T AKA D A H.H i g h-o r d e r h a r m o n i c g e n e r a t i o n i n t h e t u n n e l i n g r e g i m eJ.P h y s i c a l R e v i e w A,1 9 9 5,5 2(4):3 0 2 1.8 KAK EHA T A M,T AKA D A H,YUMO TO H,e t a l.A n o m a l o u s e l l i p t i c i t y d e p e n d e n c e o f h i g h-o r d e r h a r m o n i c g e n e r a t i o nJ.P h y s i c a l R e v i e w A,1 9 9 7,5 5(2):R 8 6 4.9 X I ONG W H,P E N G L Y,GONG Q H.R e c e n t p r o g r e s s o f b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o nJ.J o u r n a l o f P h y s i c s B:A t o m i c,M o l e c u l a r a n d O p t i c a l P h y s i c s,2 0 1 7,5 0(3):0 3 2 0 0 1.1 0 GOHL E C,U D EM T,HE R RMANN M,e t a l.A f r e q u e n c y c o m b i n t h e e x t r e m e u l t r a v i o l e tJ.N a t u r e,2 0 0 5,4 3 6:2 3 7.1 1 C I N GO Z A,YO S T D C,A L L I S ON T K,e t a l.D i r e c t f r e q u e n c y c o m b s p e c t r o s c o p y i n t h e e x t r e m e u l t r a v i o l e tJ.N a t u r e,2 0 1 2,4 8 2:7 11 2 YO S T D C,S CH I B L I T R,Y E J,e t a l.V a c u u m-u l t r a v i o l e t f r e q u e n c y c o m b s f r o m b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c sJ.N a t u r e P h y s i c s,2 0 0 9,5:8 1 5.1 3 P OWE R E P,MA R CH A M,C A T O I R E F,e t a l.X F R OG p h a s e m e a s u r e m e n t o f t h r e s h o l d h a r m o n i c s i n a K e l d y s h-s c a l e d s y s t e mJ.N a t u r e P h o t o n i c s,2 0 1 0,4:3 5 2.1 4 X I ONG W H,G E N G J W,TANG J Y,e t a l.M e c h a n i s m s o f b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o n i n a t o m sJ.P h y s i c a l R e v i e w L e t t e r s,2 0 1 4,1 1 2(2 3):2 3 3 0 0 1.1 5 L I P C,S HE U Y L,L AUGHL I N C,e t a l.D y n a m i c a l o r i g i n o f n e a r-a n d b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o n o f C s i n a n i n t e n s e m i d-i n f r a r e d l a s e r f i e l dJ.N a t u r e C o mm u n i c a t i o n s,2 0 1 5,6:7 1 7 8.1 6 HE L X,L AN P F,Z HA I C Y,e t a l.Q u a n t u m p a t h i n t e r f e r e n c e i n t h e w a v e l e n g t h-d e p e n d e n t b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o nJ.P h y s i c a l R e v i e w A,2 0 1 5,9 1(2):0 2 3 4 2 8.1 7 C AMP S,S CHA F E R K J,G AA R D E M B.I n t e r p l a y b e t w e e n r e s o n a n t e n h a n c e m e n t a n d q u a n t u m p a t h d y n a m i c s i n h a r m o n i c g e n e r a t i o n i n h e l i u mJ.P h y s i c a l R e v i e w A,2 0 1 5,9 2(1):0 1 3 4 0 4.1 8 XU R H,CHE N Y J,L I U J,e t a l.T r a c k i n g o r i g i n s o f b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s w i t h a t r a j e c t o r y-r e s o l v e d f u l l y q u a n t u m a p p r o a c hJ.P h y s i c a l R e v i e w A,2 0 1 6,9 4(6):0 6 3 4 1 7.2 9 郭春祥,焦志宏,周效信,等.激光强度依赖的阈下谐 波 产 生 机 制 J.物 理 学 报,2 0 2 0,6 9(7):0 7 4 2 0 3.2 0 X I ONG W H,G E N G J W,GONG Q H,e t a l.H a l f-c y c l e c u t o f f i n n e a r-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o nJ.N e w J o u r n a l o f P h y s i c s,2 0 1 5,1 7(1 2):1 2 3 0 2 0.2 1 S O I F E R H,B OTHE R ON P,S HA F I R D,e t a l.N e a r-t h r e s h o l d h i g h-o r d e r h a r m o n i c s p e c t r o s c o p y w i t h a l i g n e d m o l e c u l e sJ.P h y s i c a l R e v i e w L e t t e r s,2 0 1 0,1 0 5(1 4):1 4 3 9 0 4.2 2 L ON G J,CHE N Y H,Z HU X S,e t a l.B e l o w-a n d n e a r-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o n f r o m m u l t i p l e o r b i t a l sJ.J o u r n a l o f P h y s i c s B:A t o m i c,M o l e c u l a r a n d O p t i c a l P h y s i c s,2 0 2 3,5 6(5):0 5 5 6 0 1.2 3 YANG H,L I U P,L I R X,e t a l.E l l i p t i c i t y d e p e n d e n c e o f t h e n e a r-t h r e s h o l d h a r m o n i c s o f H2 i n a n e l l i p t i c a l s t r o n g l a s e r f i e l dJ.O p t i c s E x p r e s s,2 0 1 3,2 1(2 3):2 8 6 8 4.2 4 L I P C,S HE U Y L,CHU S I.R o l e o f n u c l e a r s y mm e t r y i n b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c g e n e r a t i o n o f m o l e c u l e sJ.P h y s i c a l R e v i e w A,2 0 2 0,1 0 1(1):0 1 1 4 0 1(R).2 5 D ON G F L,T I AN Y Q,YU S J,e t a l.P o l a r i z a t i o n p r o p e r t i e s o f b e l o w-t h r e s h o l d h a r m o n i c s f r o m a l i g n e d m o l e c u l e s H+2 i n l i n e a r l y p o l a r i z e d l a s e r f i e l d sJ.O p t i c s E x p r e s s,2 0 1 5,2 3(1 4):1 8 1 0 6.2 6 NA S I R I A K,T E L NOV D A,CHU S I.A b o v e-a n d b e l o w-t h r e s h o l d h i g h-o r d e r-h a r m o n i c g e n e r a t i o n o f H+2 i n i n t e n s e e l l i p t i c a l l y p o l a r i z e d l a s e r f i e l d sJ.J o u r n a l o f P h y s i c s B:A t o m i c,M o l e c u l a r a n d 14西 北 师 范 大 学 学 报(自然科学版)第6 0卷 J o u r n a l o f N o r t h w e s t N o r m a l U n i v e r s i t y(N a t u r a l S c i e n c e)V o l.6 0 O p t i c a l P h y s i c s,2 0 1 4,9 0(3):0 3 3 4 2 5.2 7 R I V I R E P,MO R A L E S F,R I CHT E R M,e t a l.T i m e r e c o n s t r u c t i o n o f h a r m o n i c e m i s s i o n i n m o l e c u l e s n e a r t h e i o n i z a t i o n t h r e s h o l dJ.J o u r n a l o f P h y s i c s B:A t o m i c,M o l e c u l a r a n d O p t i c a l P h y s i c s,2 0 1 4,4 7(2 4):2 4 1 0 0 1.2 8 L I P C,WAN