电磁场课件第一章电磁场的媒质边界条件.ppt

*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,电磁场课件第一章电磁场的媒质边界条件,边界条件问题的由来：实际问题所涉及的场域中往往会有几种不同的介质，在介质边界处场量会发生跃变，不再满足麦克斯韦方程的微分形式，需要对边界附近场量施以一定限制条件。,什么是边界条件：把两种媒质界面两侧电场或磁场的关系叫做媒质分界面上的边界条件。,边界条件如何求得：可以用积分形式的麦克斯韦方程导出。结果证明：时变场的边界条件与静态场的完全相同。,一、,电磁场的边界条件,1.1,电场的边界条件,1.2,磁场的边界条件,1.3,理想导体与介质分界面上的边界条件,1.1,电场强度的边界条件,1,电场的通量和环量,2,积分环路和通量曲面的选择,环路围面法向,3,电场强度的关系,两种媒质界面处电场强度的切向分量相等,（无条件连续）,4,电通密度的关系,两种媒质的界面处，电通量密度的法向分量有条件连续。当媒质界面上没有自由电荷分布时，电通量密度的法向分量有条件连续。,电场强度法向分量总是不连续的，除非两种介质的介电常数相等。,5,电力线折射定律,边界处电力线不再连续变化，变化规律类似于光线的折射。,6,两种导电介质恒流电场的边界条件,电场强度的切向连续变化，而法向量不连续变化。,7,静电场位函数的边界条件,绝缘不导电介质,导电介质,磁场的边界条件,1,磁场的环量和通量,2,积分环路和通量曲面的选择,3,磁场强度的关系,在两种媒质界面处，磁场强度的切向分量是有条件连续的。,4,磁通密度的关系,在两种媒质的界面处，磁通密度矢量的法向分量无条件连续。,边界条件如何求得：可以用积分形式的麦克斯韦方程导出。,两种媒质的界面处，电通量密度的法向分量有条件连续。,由麦克斯韦第二方程可得理想导体中的时变磁场也必为零。,由麦克斯韦第二方程可得理想导体中的时变磁场也必为零。,区域内等效像电荷、电流激发的场，等效像,在两种媒质界面处，磁场强度的切向分量是有条件连续的。,两种媒质界面处电场强度的切向分量相等,4 理想导体表面的边界条件,利用边界条件能控制电磁场的分布和电磁波的传播，从而实现电磁波的导行，尤且是导体表面边界条件的应用。,边界处磁力线（H线）不再连续变化，变化规律类似于光线的折射。,利用边界条件能控制电磁场的分布和电磁波的传播，从而实现电磁波的导行，尤且是导体表面边界条件的应用。,两种媒质界面处电场强度的切向分量相等,边界条件问题的由来：实际问题所涉及的场域中往往会有几种不同的介质，在介质边界处场量会发生跃变，不再满足麦克斯韦方程的微分形式，需要对边界附近场量施以一定限制条件。,两种媒质的界面处，电通量密度的法向分量有条件连续。,7静电场位函数的边界条件,2 积分环路和通量曲面的选择,这种通过寻找像电荷电流求解空间区域电磁,5,磁力线折射定律,边界处磁力线（,H,线）不再连续变化，变化规律类似于光线的折射。,理想导体与介质分界面上的边界条件,1,均匀导体内部的电荷分布,均匀导体内的电荷密度是随时间呈现指数衰减的，在一定时间以后，导电介质中就不存在电荷，这个时间的长短用一个特征时间来描述。,2,良导体的条件,电磁波在导电介质中传播时，只要满足电磁波周期大于导电介质的特征时间，则这种导电介质对于这种电磁波来说是一种良导体。根据这个条件，在微波段一般的金属导体都可以看成良导体。良导体内部可以认为不存在电荷分布。,3,理想导体内部的电磁场,理想导体内部不存在电场，只要电场不为零，在电场的作用下就会有自由电荷分布，另外导体内的电流密度会成为无穷大，这是不符合物理的。,由麦克斯韦第二方程可得理想导体中的时变磁场也必为零。,由麦克斯韦第二方程可得理想导体中的时变磁场也必为零。,边界条件如何求得：可以用积分形式的麦克斯韦方程导出。,可以看成是源电荷、电流激发场与导体表面,7静电场位函数的边界条件,在两种媒质界面处，磁场强度的切向分量是有条件连续的。,区域内等效像电荷、电流激发的场，等效像,感应电荷，电流激发场（散射场）的叠加。,边界条件问题的由来：实际问题所涉及的场域中往往会有几种不同的介质，在介质边界处场量会发生跃变，不再满足麦克斯韦方程的微分形式，需要对边界附近场量施以一定限制条件。,两种媒质界面处电场强度的切向分量相等,电场强度的切向连续变化，而法向量不连续变化。,两种媒质的界面处，电通量密度的法向分量有条件连续。,由麦克斯韦第二方程可得理想导体中的时变磁场也必为零。,4,理想导体表面的边界条件,理想导体表面只能存在法向电场和切线磁场。,小结,边界条件,边界条件工程应用,利用边界条件能控制电磁场的分布和电磁波的传播，从而实现电磁波的导行，尤且是导体表面边界条件的应用。,以理想导体为边界的区域中，空间电磁场,可以看成是源电荷、电流激发场与导体表面,感应电荷，电流激发场（散射场）的叠加。,在一定条件下，散射场可以等效为位于导体,区域内等效像电荷、电流激发的场，等效像,电荷、电流的分布决定于导体的边界条件。,这种通过寻找像电荷电流求解空间区域电磁,场分布的方法称为镜像法。,二、,电像法,谢谢观看,谢谢观看,