原子的精细结构—电子自旋.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第四章 原子的精细结构：电子的自旋,我们已经对自旋有了最终的描述了吗？我不这样认为。,杨振宁（,1982,年）,4.1,原子中电子轨道运动的磁矩,4.2,施特恩,-,盖拉赫实验,4.3,电子自旋的假设,4.4,碱金属双线,4.5,塞曼效应,4.1,原,子中电子轨道运动的磁矩,（,1,）经典表示式,e,-,磁矩在,均匀外场,中受到一个力矩的作用：,力矩的存在引起角动量（方向）的变化，使得角动量绕外场方向旋转（,拉莫尔进动,）：,（,2,）量子表示式,轨道角动量：,轨道角动量在,z,方向（外场方向）的投影值：,在量子力学中，对应一组量子数 ，就能给出 波函数的一个具体形式 ，因此 确定了原子的状态。,量子数的取值,引入玻尔磁子,与轨道角动量对应的轨道磁矩，及其,z,方向的投影值：,（,3,）角动量取向量子化,表明轨道角动量的大小和取向都是量子化的。,4.2,施特恩,-,盖拉赫实验（,1921,年）,目的：,对原子在外磁场中取向量子化进行观察。,实验装置：,S,N,原子在容器,O,内被加热成蒸气，热平衡时容器内的原子速率满足麦克斯韦速率分布律,由,在一般实验条件下（,T10,5,K,），氢原子处于基态。,为了使进入磁场区域的原子束受到力的作用，要求磁场在,0.1nm,的线度范围内呈,非均匀性,，如图所示磁场：,所以只在,z,方向受力：,出磁场后原子束将作匀速直线运动，经历时间为,t,2,：,在磁场内原子束将作抛物线的运动，经历时间为,t,1,：,所以,实验结果分析：,施特恩,-,盖拉赫实验的结果表明，氢原子在磁场中只有两个取向，证明了原子在磁场中的取向是量子化的。,但实验给出的氢原子在磁场中只有两个取向的事实，却是当时的空间量子化理论所不能解释的。说明对原子的描述仍是不完全的。,4.3,电子自旋的假设,（,1,）乌仑贝克和古兹米特提出电子自旋假设,1925,年，年轻的乌仑贝克和古兹米特根据,一系列实验事实,提出了大胆的假设：电子除了轨道角动量外，还有自旋运动，具有固有的自旋角动量,S,：,自旋,自转！？,若电子像陀螺一样绕自身轴旋转，其表面切向线速度将大大超过光速：,（,2,）朗德,g,因子,与自旋相联系的磁矩（由实验提出的假设）：,因为,若角动量,与前述结论比较，可见,定义一个,g,因子，使得：,轨道运动,自旋运动,朗德,g,因子可以表示为：,g,因子是反映物质内部运动的一个重要物理量。,（,3,）单电子的,g,因子表达式,电子同时具有轨道角动量,L,和自旋角动量,S,，两种角动量相互耦合成总角动量,J,，如图。总的有效磁矩,对于电子,说明：,假定外磁场不是很强，不会破坏 和 之间的耦合；,只考虑单个电子的贡献。,多电子在,L,S,耦合的情形，仍然适用：,原子态的表示：,单电子原子体系：,l,s,jL,S,J,多电子原子体系：,LS,耦合或,jj,耦合后的,L,S,J,见课本,p163,，表,能级重数,（,4,）施特恩盖拉赫实验的解释,其中,应为原子的总磁矩，即轨道磁矩和自旋磁矩的合成,共,2J,1,个取值，所以屏上应有,2J,1,个分离的条纹。,且相邻条纹的间距为 ，由此可求得 因子。,原子 基态,g Mg,相片图样,Su,Cd,Hg,Pb,Su,Pb,H,Li,Na,K,Cu,Ag,Au,Tl,O,2,2/3,3/2,3/2,0,0,0,施特恩盖拉赫实验的结果,施特恩盖拉赫实验证明了：,空间量子化的事实；,电子自旋假设的正确，,s=1/2,；,电子自旋磁矩数值的正确,4.4,碱金属双线,（,1,）碱金属谱线的精细结构：定性考虑,碱金属的原子光谱有四个主要线系（以锂为例）：,主线系：,np,2s,跃迁；,锐线系：,ns2p,跃迁；,漫线系：,nd2p,跃迁；,基线系：,nf3d,跃迁。,当用高分辨率光谱仪观察，发现这些谱线有双线结构：,主线系,np2s,锐线系,ns,2p,漫线系,nd2p,线系限,线系限,线系限,碱金属双线的实验，是促使乌伦贝克和古兹米特提出电子自旋假设的根据之一：,s,能级，,l,0,，,s,1/2,j=1/2,，对应一个状态,p,能级，,l,1,，,s,1/2,j=1/2,3/2,，对应双重态,（,2,）自旋轨道相互作用：精细结构的定量考虑,作周期运动的电荷必定产生磁场，由此产生的磁相互作用引起了谱系的精细结构。,电子绕核的运动可视为核电荷,Ze,绕电子运动，产生电流为：,从核为静止的坐标系观察,从电子为静止的坐标系观察,电流,i,在电子处产生的磁场为：,电子具有自旋磁矩，在上述磁场中有势能：,转换到以核为静止的坐标系：,自旋,-,轨道耦合的附加能量。,作数量级估计（对氢，,n=2,）：,精确计算：求,求,所以,其中,对于,j,l,1/2,双层能级：,精确结果（氢原子,2p,态）：,可见,s,能级不分裂，而其它能级的分裂为双层（,j,l1/2,）。,说明：,在单电子原子能谱中，静电相互作用给出了能谱的粗结构，能量数量级为,自旋轨道相互作用决定了能级的精细结构，其数量级为,双线分裂间距随,Z,增大而急剧增加，但随主量子数,n,的增加而减少，随角量子数,l,增加而减少；,碱金属的情形,多电子的情形,能级差与波长差的关系,（,3,）原子内部磁场的估计,对于钠的,589nm,，,单电子：,4.5,塞曼效应,（,1,）正常塞曼效应,1896,年，塞曼发现，把光源放在磁场内时，谱线发生了分裂。表明光源的能级结构在磁场中发生了变化。,具有磁矩为,的体系，在磁场,B,中具有磁势能：,可见能级在磁场中的分裂数取决于,m,J,的取值数。,考虑如下能级跃迁：,外加磁场,B,若不考虑体系自旋,，即,依照电偶极跃迁的选择规则：,则,只能有三个 的数值，即三条谱线：,即一条谱线在外磁场作用下分为三条，且彼此间隔相等。这一结果与某些光谱现象相符，称为,正常塞曼效应,。,例：镉原子的,643.847nm,谱线在外磁场中的分裂。,极化,643.847nm,无磁场,有磁场,光谱,在正常塞曼效应中，三条谱线的频率间隔等于 ，称为洛仑兹单位。,由塞曼效应可以导出电子的荷质比,例：一波长为,600nm,的谱线，在磁场,B,1.2T,的作用下，产生正常的塞曼分裂，分裂的波长差为,0.02013nm,，,（,2,）塞曼效应的偏振特性（见课本图,22.2,）,L,光的角动量方向,P,光的传播方向,P,L,右旋偏振,左旋偏振,对于沿,z,方向传播的电磁波（横波），其电场矢量必定在,xy,平面内：,线偏振（,a=0,），圆偏振（,a=,/2,A=B,）,原子在磁场方向的角动量减少 ；所发光子必定在磁场方向有 的角动量；沿磁场方向看到 偏振，呈圆偏振。,原子在磁场方向的角动量增加 ；所发光子必定在与磁场相反的方向有 的角动量；沿磁场看到 偏振，呈圆偏振。,原子在磁场方向的角动量不变，但光子具有固有角动量 ，为了保持角动量守恒，所发光子的角动量一定垂直于磁场。在垂直于磁场的方向看到在,z,方向的 偏振，呈线偏振。,（,3,）反常塞曼效应,在正常塞曼效应之后，发现了很多分裂数目不止三个，间隔不尽相同的实验事实，在近,30,年的时间内，一直未能得到合理的解释，被称为,反常塞曼效应,。反常塞曼效应是乌伦贝克和古兹米特提出电子自旋假设的又一重要根据。,例：钠主线系双线的塞曼分裂。,无磁场,有磁场,光谱,589.6nm,589.0nm,分裂谱线的相应的频率：,例：,见课本,p179,图，外磁场引起的谱线分裂与电子自旋轨道相互作用引起的谱线分裂的比较。,643.847nm,无磁场,有磁场,简单塞曼效应的情形：,2,P,3/2,2,S,1/2,M 3/2,1/2 -1/2 -3/2,M,2,g,2,6/3 2/3 -2/3 -6/3,M,1,g,1,1 -1,（,M,2,g,2,-M,1,g,1,）,=,-1/3 1/3,-5/3 -3/3,3/3 5/3,（,4,）格罗春图,2,P,1/2,2,S,1/2,M,1/2 -1/2,M,2,g,2,1/3 -1/3,M,1,g,1,1 -1,（,M,2,g,2,-M,1,g,1,）,=,-2/3 2/3,-4/3,4/3,（,5,）帕邢巴克效应,弱磁场,强磁场,快,慢,塞曼效应,帕邢巴克效应,（,6,）斯塔克效应,1913,年，斯塔克用氢原子的巴耳末系谱线作为研究对象，发现了外电场对原子光谱的影响，称为斯塔克效应。,（,8,）结语,什么是自旋？,相对论量子力学建立之后，从理论上得到了电子自旋，狄拉克理论给出 ，与乌伦贝克古兹米特的假设相符；,1947,年，库什和弗利用实验方法测量了电子的,g,因子，发现与,2,有一点点偏差，即电子的反常磁矩。,很快施温格用相对论电动力学对此进行了解释和计算。,从此，理论和实验物理学家一直在展开竞争,小 结,（,1,）一个假设：电子自旋（内禀角动量）,（,2,）三个实验（证实电子具有自旋）,碱金属双线：,无外场情况下的谱线分裂；是原子中电子的自旋与轨道运动相互作用的结果。,塞曼效应：,在外加均匀磁场情况下的谱线分裂。,施特恩盖拉赫实验：,在外加非均匀磁场情况下原子束的分裂。,（,3,）四个量子数（描述电子的状态）,或,