第4章--位错的弹性性质.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第,4,章 位错的弹性性质,1,4.1,弹性力学基础知识,所谓弹性连续介质，是对晶体作了简化假设之后提出的模型：,(1),晶体是完全,弹性体,，因此服从胡克定律；,(2),晶体是,各向同性,的,，,因此其弹性常数（弹性模量、泊松比等）不随方向而变化；,(3),晶体,内部由,连续介质,组成，因此晶体中的应力、应变、位移可用连续函数表示。,1,）,弹性连续介质,2,A,A,在,m-m,截面上,P,点处定义：,m-m,截面上,P,点的正应力,m-m,截面上,P,点的切应力（剪应力）,m-m,截面上,P,点的全应力,物体在受力状态下，其内部不同部分之间互相产生作用力，这种作用力称为内力。作用在某点处的内力，在该点的微面积上的集度,p,，,叫该点处的应力。,2,）,应力,3,变形体内某点处取出的边长无限小的体积微元,在直角坐标系下，单元体为无限小正六面体,x,y,z,x,y,z,单元体的三对表面：,正面,：外法向与坐标轴同向,负面,：外法向与坐标轴反向,单元体是变形体的最基本模型,1,单元体的概念,4,为了表达弹性体内部任意一点,M,的应力状态，利用三个与坐标轴方向一致的微分面，通过,M,点截取一个平行六面体单元,如图所示,x,y,z,x,y,z,该分量的指向,所在面的法向,两脚标相同,正应力,两脚标不同,切应力,2,应力分量,5,x,O,z,y,dz,dx,dy,X,Y,Z,O,s,yy,s,yy,s,zz,s,zz,t,zy,t,y,z,t,yz,t,zy,t,yx,t,yx,t,xy,t,xy,s,xx,s,xx,t,zx,t,xz,t,zx,t,xz,正面正方向为正，负面负方向为正,正面负方向为负，负面正方向为负,应力的正负号,6,圆柱坐标：用,z,轴、,方向及,角来描述为表示任一点应力状态,也是取一个体积元，,其上的应力分量也有,9,个，,3,个正应力,6,个切应力,7,棱边长度的改变量与原棱长之比,。,以线段伸长为正，线段缩短为负。,正应变,切应变,原来成直角的两棱之间角度的改变量。以,角度减小,为正，以角度增大为负。,3,）,应变,8,4,）,泊松比,一般情况下，任意一点存在,36,个常数,cij,值。晶体的对称性越强，独立的弹性常数数目越少。在弹性连续介质中，只有,2,个独立的,cij,值，工程上分别用,E,、,G,标记,:,六个应力分量与六个应变分量之间，均遵循胡克定律,:ij=cij,。式中,cij,为弹性模量，是量度材料抵抗弹性变形能力的物理量。,G,为切应变弹性模量，也叫切变模量：,E,为正应变弹性模量，也叫杨氏模量：,E,和,G,之间存在如下关系：,E,=,G,/2(1-,),，,其中,是表示纵横变形茉系的参量，称为泊松比,9,x,x,z,z,A,A,E,u,x,dx,u,z,dz,E,C,F,C,F,5,）,应变与位移的关系,该式表明了一点处的位移分量和应变分量所应满足的关系，称为几何方程，也称为柯西（,Augustin-Louis Cauchy,）几何关系。,10,4.,2,位错的应力场,位错中心部分畸变程度最为严重，超出了弹性应变范围，不讨论。仅讨论中心区以外的弹性畸变区，借助弹性连续介质模型。假设,：晶体是各向同性的均匀连续弹性介质，位错处在无限大的连续介质中,。,优 点,缺 点,模型简单,中心区不适用，忽略晶体结构的影响,11,1,）,刃位错的应力场,应力场模型,在圆柱体中心挖出一个半径为,rO,的小洞,沿,xoz,平面从外部切通至中心,在切开的两面上加外力，使其沿,x,轴作相对位移,b;,再把切开的面胶合起来,撤去外力,这样的圆柱体与包含一个刃型位错的晶体相似。,12,应力场的特点,同时存在着正应力与切应力;,刃型位错的应力场，对称于多余半原子面,;,滑移面上无正应力，只有切应力，且其切应力最大。,正刃型位错的滑移面上侧，在,x,方向的正应力为压应力,;,滑移面下侧，在,x,方向上的正应力为拉应力,半原子面上或与滑移面成,45,的晶面上，无切应力。,正应力：,切应力：,其中：,13,2,）,螺型位错的应力场,应力场模型与函数,沿,xz,平面剖开使之沿,z,轴产生相对位移,b,，然后再粘合。当然也要挖去位错线附近的严重畸变区域。,14,应力场的特点,只有切应力分量（,z,、,z,），而无正应力。,螺型位错的应力场，是对称于位错线的。所产生的切应力大小只与,r,的大小有关，即只与离位错线的距离成反比，而与,无关。,柱坐标表达式,15,4.,3,位错的应变能,位错在周围晶体中引起畸变，使晶体产生畸变能，这部分能量称为位错的应变能。,与位错的畸变相对应，位错的能量也可分为两部分：一是位错中心畸变能；二是位错中心以外的能量即弹性应变能,。,根据点阵模型对位错中心能量的估算得：弹性应变能占总能量的,90%,，所以位错中心畸变能可忽略不计，即通常用弹性畸变能表示位错的应变能。,16,1,）,刃型位错的应变能,A,B,C,D,形成图示的位错的功，可以理解为,XZ,剖面,ABCD,两边晶体在切应力,r,作用下产生相对位移,u=b,所做的功。,刃型位错在,XZ,剖面的应力,:,在,XZ,剖面上,=0,，,cos=1,当剖面从,r,到,(r+dr),处，,产生位移,db(r),所做功：,当剖面从,r0,处扩展到,R,处，,db,从,0,变到,b,所功,:,单位长度的刃错线总能量（应变能）：,R,r,R,17,2,）,螺型位错的应变能,z,在,XZ,剖面的应力为,:,单位长度的螺错线能量：,18,单位长度的混合位错能量：,上述公式可简化为：,R,位错应力场最大作用范围的半径,r,0,位错中心区域的半径,混合位错的柏氏矢量与位错线的夹角,由位错的类型、密度,(R,值,),决定，其值,0.51.0,3,）,混合位错的应变能,19,讨 论,。,1,）位错的能量包括两部分：,Ec,和,Ee,。位错中心区的能量,Ec,一般小于总能量,1/10,常可忽略；而位错的弹性应变能,ln(R/r,0,),它随,r,缓慢地增加,所以,位错具有长程应力场,。,2,）位错的应变能与,b,2,成正比。从能量的观点来看，晶体中具有最小,b,的位错应该是最稳定的，因此,位错趋向于取,b,最小的组态,。,3,）,W,螺,/W,刃,=1-,，常用金属材料的,约为,1/3,，故,螺型位错的弹性应变能约为刃型位错的,2/3,。,4,）位错的能量是以单位长度的能量来定义的，故位错能量还与位错线的形状有关。由于两点间以直线为最短，所以直线位错的应变能小于弯曲位错的，即更稳定，因此,位错线有尽量变直和缩短其长度的趋势,。,5,）位错的存在均会使体系的内能升高。因此，位错的存在使晶体处于高能的不稳定状态，可见,位错是热力学上不稳定的晶体缺陷,。,20,1,）,位错的线张力,位错的总能量与位错线的长度成正比，因此为降低能量，位错线有缩短变直的倾向，好像沿位错线有个张力，这个张力叫位错的线张力。,当位错线的长度增加一无限小量，其能量增加与长度增量的比值等于线张力,T,，即：,T=W/L,，所以位错的线张力在数值上等于,单位长度位错线的能量,，并且与位错线的具体形状有关。,4.,4,位错的受力,21,直线位错的线张力,单位长度位错的能量为,:,当,rob,0,(10,-8,cm),，,R(,相当于亚晶粒长度,)10,-4,cm,时，直线位错的线张力为,:,22,弯曲位错的线张力,r,区域：,r,区域：,未弯曲前,:,线张力,T:,若设（一般情况下）,=100r,0,，,23,物理意义,曲线线张力与波长有关,由于远程应力场可互相抵消，所以弯曲位错的,线张力小于直线位错的线张力。,位错的线张力不仅驱使位错线变直，而且也是晶体中,位错呈三维网状分布,的原因。因为位错网络相交于同一结点的各位错，其线张力处于平衡状态，从而保证了位错在晶体中的相对稳定性。,24,弯曲位错的向心恢复力,由于位错有线张力，所以弯曲位错会由线张力产生一个指向曲率中心的向心恢复力,F,，,f,为每单位长度位错的向心恢复力,由式可见，曲率半径,r,越小，则恢复力越大；要使位错弯曲，外力必须在位错上作用一个能与向心恢复力平衡的力。,25,(1),分析该位错环各段位错的结构类型。,(2),求各段位错线所受的力的大小及方向。,(3),在,的作用下，该位错环将如何运动？,(4),在,的作用下，若使此位错环在晶体中稳定不动，其半径应为多大？,如图某晶体的滑移面上有一柏氏矢量为,b,的位错环，并受到一均匀切应力,。,例 题,26,(1),令逆时针方向为位错环的方向，则,a,点为正刃型位,错，,b,点为负刃型位错，,c,点为左螺旋位错，,d,点为右螺旋,位错。环上其它各点为混合型位错。,(2),各点均受力均为,F=b,，方向垂直于位错线并指向滑移面,的未滑移区。,(3),在应力作用下位错环在晶体中扩展，直至达到应力与位,错线的线张力的平衡，位错环最后在晶体中稳定不动。,(4),使位错环不动时，作用在位错线的向心恢复力与外加应,力作用在单位位错线上的力平衡，所以：,答 案,27,2,）,外加应力场作用在位错线上的力,它是虚设的、驱使位错滑移的力，它必然与位错线运动方向一致，即处处与位错线垂直，指向未滑移区。,虚功原理：外力使晶体变形所做的功,=,位错运动所作的功。,外力作用在晶体上后，使位错线向着与之垂直的方向移动，好象有个力，垂直作用在位错线上，称之为外加应力场作用在位错线上的力。,位错在外切应力场中的受力,28,虚 功 原 理,应力：单位面积上的内力,假设作用在滑移面上的切应力为,当使长度为,l,的位错线移动距离,D,之后，晶体正好位移了位错的一个柏氏矢量,b,，设此面上晶体位移,b,所做的功为,W,1,实功：力在自身引起的位移上所做的功,W1,虚功：力在其他原因产生的位移上所做的功,W2,29,作用在单位位错线上的力,F,与外加切应力,及柏氏矢量,b,成正比，由于同一位错线各点柏氏矢量,b,相同，所以当外加切应力均匀作用在晶体上时，位错线各点所受力的大小是相同的。,作用于位错线上的力,F,与外加切应力,的方向不一定是一致的,(,纯刃型位错与,同向，纯螺型位错与,垂直,),。,特 点,30,柏氏矢量分解为：,应力在面积 上的作用力为：,若晶体中有一段位错线元,dl,它的柏氏矢量为,b,在外加应力场,作用下，位移,ds,把应力场写成,位错在一般应力场中的受力,31,作用在位错线 上的力,所作的功为,又：,W,1,=,W,2,所以，,即：,时所作的功为,由混合积性质得：,此作用力位移,32,例,1,：晶体中有一位错环,ABCD,，柏氏矢量为,b,，求在切应力作用下各段位错线上受力。,解：首先设位错环的正方向如图上箭头所示，然后按力的一般表达式求出各段位错受力。,外加应力场为：,柏氏矢量为：,33,同理可得：,刃型、螺型位错均受力，在,作用下，环在滑移面上滑移，结果使环扩大，滑出表面。,34,解：首先设位错环的正方向如图上箭头所示，然后按力的一般表达式求出各段位错受力。,外加应力场为：,柏氏矢量为：,例,2,：晶体中有一位错环,ABCDA,，柏氏矢量为,求在正应力作用下各段位错线上的受力。,35,同理可得：,在正应力作用下，刃型位错作攀移运动，螺位错不受力，不动。,36,3,）位错间的相互作用力,两个位错靠近到一定程度，即达到它们彼此的应力场范围以内时，就相互吸引或相互排斥，好象它们之间存在着作用力，这就是位错间的相互作用力。,从能量角度看，位错有应变能，两个位错无论相斥或相吸，其趋势是力求降低总的弹性应变能。,37,S,1,的应力场,:,则位错,S,1,对位错,S,2,的作用力：,两根平行螺型位错间的作用力,设两平行螺型位错平行于,z,轴，,S,1,原点，,S,2,在（,x,y,）,两个螺型位错间的相互作用力,矢量,(xi+yj),正好是大小为,r,而方向由位错,b1,指向位错,b2,的矢量。无论第二个位错处于什么方向,(,即任何,角,),，受到永远沿着它们之间的连线的排斥力，其大小则为,ub1b2/2r,38,(1),如果第二个位错是左螺型位错，则它受到的是第一个即右螺型位错的吸引力。即两个平行异号螺型位错是相吸的，同号则是相斥的。,(2),第二个螺型位错对第一个螺型位错施加同样大小但方向相反的力。,(3),作用力随两者的距离呈反比变化。,(4),因设位错线很长，各处均受到同样作用力。,39,两垂直螺型位错间的作用力,位错,A,、,B,相互作用力：,两,相互垂直螺位错,A,、,B,的柏氏矢量分别为,b,A,和b,B,，A/z,轴，,Bx轴,，,b,B,=(b,B,0 0),，位错,B,为单位位错线长,i,40,讨 论,当,b,A,与,b,B,同向时，,F,AB,0,，即,两异号相互垂直的螺型位错相互排斥,。,41,两平行刃型位错间的作用力,设两平行位错为,同号位错,。将坐标原点定在位错线,上，以此位错线为,z,轴。位错,位于,(x,y),处,.,因为位错在滑移面上容易滑移。由位错,I,的应力,yx,引起的作用于位错,II,上的力,F,x,使位错,沿,x,轴方向滑移，叫滑移力。由,xx,引起的作用力,F,y,使位错,沿,y,轴方向攀移，叫攀移力。,两个刃型位错间的相互作用力,42,讨论,Fx,同号位错,(1),当,x=0,即位错,2,在,Y,轴上，或,x=,y,即位错,2,在,x-y,坐标的,45,线上时，,Fx=0,，没有使位错,2,滑移的力。,前者稳定，后者亚稳,(2)xy,，即位错,2,处于,两个区间时，,Fx 0,，应力场斥力使它,向距,Y,轴更远方向滑移,，使两位错分开,(3)xy,，即位错,2,处于,两个区间时，,Fx 0,，,Fy0,，即指向上；当位错,e2,在位错,e1,的滑移面下边时，,y0,，,Fy0,，即指向下。,同号位错沿,y,轴方向互相排斥；异号位错沿,y,轴方向互相吸引,(,进而相接而消失,),45,两垂直刃型位错间的作用力,两垂直的刃型位错，其垂直情况可有几种、但不管取哪一种，其相互作用力都表现为攀移力。,46,两刃、螺型位错间的相互作用力,相互,平行,螺型位错的应力场没有使刃型位错受力的应力分量，刃型位错的应力场也没有使螺型位错受力的应力分量，所以两个位错间没有相互作用。,相互,垂直,刃型位错线与螺型位错线垂直时，因其垂直情况不同，其相互作用情况也不同，比较复杂；,47,结论：众多位错之间即有吸引又有排斥，,交互作用的结果使体系处于较低的能量状态，或者说位错将处于低能的排列状态。,上面只是讨论了简单的位错交互作用情况，实际晶体中位错往往是混合型的，它们的排列也不可能完全平行或垂直的，所以位错间的交互作用十分复杂。,48,螺位错：,这个力相当于在自由表面外侧与位错成镜面对称的位置放入一个反号螺位错（称映像位错）对真实位错的作用力，故这力称映像力。,对于刃位错，也近似用此方法计算映像力。,在两个弹性模量不同的介质的界面（如相界面）,，对它附近的位错也会产生映像力。在薄膜晶体中映像力将起重要作用。,当位错处于自由表面附近时，便有自动移向表面，以降低位错应变能的趋势。这个现象说明自由表面对位错具有吸引力,4,）晶体表面作用于位错上的力,49,5,）半点阵模型与派,纳力,半点阵模型及其基本方程,y,x,-u(x),u(x),(x),刃型位错芯部构造示意图,a,Peiels,和,Nabarro,提出了半点阵模型，导出了,P-N,力公式。具有简单立方点阵的晶体，沿滑移面将晶体切为二部分，相对位移,b/2,，然后适当压缩上部晶体，拉伸下部晶体，使,A,、,B,两个原子面上的原子，靠原子间的互相作用合并到一起，形成刃位错。,50,由图可知：,P-N,模型的假设：,1),仍将,A,面以上和,B,面以下晶体看成是连续介质。,2),将,A,、,B,面之间的切应力,认为是其面上对应原子之间的相对,位移,(x),的正弦函数，周期为,b,。,首先求,B,面对,A,面的切应力,xy,当,(x),很小时,51,二式相等：,当,(x),很小时，,满足胡克定律：,Eshelby,提出一个近似方法，将柏氏矢量为,b,的位错分解成位错强度为无限小的无穷多个弹性位错，沿滑移面连续分布。,再求,A,面以上的弹性体对,A,面的作用力,xy,52,在滑移面上，某弹性位错在,x,处产生的切应力,d,xy,整个位错在,x,处产生的切应力是,-,内诸位错积分：,又因为：,，代入上式,单位长度的,x,轴上的强度分布为 ，在 范围内的强度就应该是,，在整个,x,轴上的强度之和等于,b,，则,53,在平衡状态下：,此即,P,N,模型的基本公式，它的方程解：,u(x),即位错中心上下面原子的位移。,54,得,位错宽度,位错中心宽度,一定晶体中，密排面间距越大，面间原子对齐能力越弱，所以位错宽度越大。原子结合键力方向性越强的晶体，位错宽度越小。当,V,=1/3,时，位错宽度仅为,1.5a,即约,1.5,个面间距。,定义：原子发生位移小于极限值一半时的宽度。,55,A,、,B,面的对应原子铺开,(x),产生的错排能。,每对原子列的错排能：,错排能的计算,采用离散方法计算位错中心的错排能。,A,面或,B,面原子的错排能：,P-N,力,56,A,、,B,面上原子列位置可表示为：,(0,0,（即,r1 r0),，,y 0,处,UID,为负，表明比基体原子大的置换式或间隙式溶质原子处于刃位错的受膨胀部分较稳定，即被吸引在正刃型位错的下侧。,讨 论,64,小原子置换,当,V 0,（即,r1 0,处,U,ID,为负，表示比基体原子小的置换式溶质原子或空位，倾向于处在正刃型位错的上侧。,置换原子，,1,4,，,Umax,0.050.1 ev,弱,间隙原子,6,20,，,Umax,0.20.5 ev,强,螺位错由于不产生正应力，与球形对称的点缺陷无交互作用。,65,由于,U,ID,为负,C C,0,即位错附近的点缺陷浓度比远处高，溶质原子云集于位错附近的现象称为,溶质原子气团,。,无位错时，点缺陷的平衡浓度为：,有位错时：,2,）柯氏气团,66,柯氏气团可钉扎位错，阻滞其运动。,位错必须在较大的外应力下，才能脱离钉扎，开始滑移。,上屈服点。,脱钉后位错只需较小的应力便可继续运动,下屈服点。,温度升高时，溶质原子的扩散速率增大，位错可以拖着气团一起运动，没有屈服现象。,例：,-Fe,中的,C,、,N,原子集结在位错附近受膨胀的区域，形成碳、氮原子云，称,柯氏气团。,67,c,a,b,例：低碳钢拉伸实验,a.拉伸出现上下屈服点,b.卸载后立即加载拉伸,c.卸载后存放一段时间或200加,热后再拉伸，再次出现屈服点,d.900退火后再拉伸，同a。,68,根据刃型位错和各类点缺陷应力场的特点，为了降低体系,自由能，点缺陷将自发运动至如下位置,(1),大的置换原子和间隙原子将处于正刃型位错滑移面下方,区域。,(2),小的置换原子将处于正刃型位错滑移面上方区域。,(3),空位与位错的交互作用是使位错发生攀移，这种作用在,高温下显得十分重要。,因此，溶质原子易偏聚在位错周围，使位错的稳定性提高。,溶质原子与位错交互作用后，在位错周围偏聚现象类似气团，,因是由,ACottrell,首先提出，故又称为柯氏气团。气团的形成对位错具有钉扎作用，是固溶强化的原因之一。,(6),位错与点缺陷间的交互作用力,69,